Кристаллы системы

С особенностями жидкого состояния (большая плотность, сильные молекулярные взаимодействия и одновременно отсутствие правильной структуры) связаны трудности построения статистической теории жидкостей. Для газов и кристаллов имеются простые модели, соответствующие предельным случаям идеального газа и идеального кристалла. Идеальный газ, или совокупность практически невзаимодействующих частиц, соответствует бесконечно малой плотности системы и полной неупорядоченности в распределении частиц. Идеальный кристалл — система с большой плотностью и полностью упорядоченной периодической структурой. Обе модели сравнительно легко описываются статистически. Теория реальных газов и реальных кристаллов состоит в разработке методов, позволяющих оценить отклонения свойств реальных систем от свойств идеальных моделей, исходя из конкретных особенностей межмолекулярных взаимодействий в системе. Для жидкости, в силу отмеченных выше особенностей, не существует общей сравнительно простой и в то же время достаточно оправданной модели, на основе которой можно было бы строить теорию. Свойства жидкостей в значительной степени более индивидуальны, чем свойства газов и твердых тел. [c.356]

Так, из всех кристаллов системы КС1 — К Вг, выращенных из расплава по методу Киропулоса, наибольшую дефектность обнаружил кристалл состава 80% КВг — 20% КС1. Максимум электропроводности приходится на малые содержания КС1 и КВг в твердом растворе [4]. Только второй максимум электропроводности можно считать соответствующим повышенной дефектности кристалла (рис. 1 и 2). Таким образом, изучение только одного физического свойства различных кристаллов не объясняет влияния дефектов Шоттки на это свойство. Необходимо задуматься над тем, какого типа дефекты могут оказывать влияние на характер зависимости электропроводность — состав , обнаружить эти дефекты, а для однозначности решения задачи постараться отыскать [c.185]

В настоящей работе будут рассматриваться только растворы немезоморфных соединений в термотропных жидких кристаллах (системы мезоген—немезоген). В системах этого класса обычно сохраняется тип мезофазы жидкокристаллического растворителя, хотя известны и исключения, например образование холестерической, фазы в системах нематик—хираль-ный немезоген. Поэтому отнесение жидкокристаллических растворов немезоморфных веществ к лиотропным жидким кристаллам представляется неоправданным, так как в лиотропных системах тип упорядоченности очень часто определяется прежде всего составом системы. В связи со сказанным выще жидкокристаллические растворы немезоморфных веществ следует выделить в самостоятельный класс жидкокристаллических многокомпонентных систем. Системы немезоген-немезоген можно подразделить на две группы. К одной группе относятся лиотропные системы немезоген-немезоген, а к другой — термотропные системы этого типа. [c.220]

Для смесей тех же дистиллятов с гудроном в целом приемлем тот же механизм депрессии увеличение подвижности структуры достигается либо подавлением роста кристаллов (системы с низким содержанием парафино-нафтеновых), либо ограничением скорости кристаллизации (в системах с соотношением алканов и аренов, превышающим единицу). Параболический характер зависимостей депрессорного эффекта от размеров частиц, соотношения структурообразующих компонентов (см. рис. 1.8, 1.10) подтверждают эти выводы. [c.16]

На диаграмме в любой точке, которая находится в пределах области существования пара, жидкости или кристаллов, система будет однофазной и обладает двумя степенями свободы. [c.172]

Система кристалла Система трансляций Сим- вол Базис [c.25]

В этих условиях существование жидкокристаллического состояния растворов оказывается термодинамически выгодным. Повышение температуры раствора приводит к плавлению жидких кристаллов — система становится изотропной, но переход этот является обратимым. Жидкокристаллическое состояние является принадлежностью не только концентрированных растворов, но и расплавов полимеров [10]. Образование жидкокристаллической фазы (мезофазы) сопровождается рядом аномалий в свойствах растворов и расплавов полимеров появлением оптической анизотропии, скачкообразным изменением вязкости. [c.77]

II г стекол и кристаллов системы Ка О—В Оз [c.122]

При образовании в растворе кристаллов система переходит из однофазной в двухфазную. Физические свойства системы в. момент перехода резко изменяются, так как в точке кристаллизации свойства фаз различны. [c.124]

НЫХ систем был найден ряд структур, отвечающих наинизшей энергии, и еще один обширный ряд структур, слегка отличающихся от предыдущих по геометрическим параметрам, которые имеют энергии, только немного превышающие вычисленный минимум. В кристалле система принимает такое строение, которое сводит к минимуму совокупность внутренних и внешних взаимодействий. Поскольку для молекулы имеется большой ряд конформаций с низкой энергией, весьма вероятно, что одна из этих конформаций допускает минимизацию внутренних и внешних взаимодействий. Таким образом, можно предположить, что конформации, определяемые рентгеноструктурными исследованиями должны быть среди набора конформаций, предсказанных априорными расчетами. Однако при некоторых взаимодействиях в твердом состоянии, например при образовании водородных связей, конформации с высокой энергией могут стать предпочтительнее. [c.141]

Щелочные (Ь , На, К, НЬ, Сз) и щелочноземельные (Ве, Mg, Са, 8г, Ва) металлы являются типичными представителями элементов с числом внешних электронов, недостаточным для образования пронизывающей всю структуру кристалла системы связей из электронных пар. Первые имеют по одному, вторые — по два электрона во внешних электронных оболочках. Координация в структурах этих элементов не подчиняется правилу (8 — п) электронов, по которому следовало бы ожидать в кристаллах для щелочных семь, а для щелочноземельных — шесть ближайших соседних частиц. В действительности при обычных температурах и давлениях щелочные металлы, а также барий образуют структуры по типу вольфрама с координацией (8 -f 6) = 14 (фиг. 23 и табл. 15) для остальных щелочноземельных металлов характерно координационное число 12 Ве и Mg кристаллизуются в гексагональной плотнейшей упаковке (фиг. 32 и табл. 14), а Са и 5г — в кубической плотнейшей упаковке (фиг. 22 и табл. 13). [c.100]

Формы кристаллов (системы) [c.226]

В точке d последние капли жидкости превращаются в кристаллы. Система при этом переходит в моновариантное равновесие. На термограмме нагревания в точке с появляется излом и образуется наклонный участок с d , отвечающий охлаждению твердой фазы. Длина участка зависит от количества компонента А, взятого для снятия термограммы охлаждения. [c.232]

В 5 было показано, что однородный твердый раствор, будучи переохлажденным в область диаграммы равновесия, заключенную между кривой растворимости и спинодальной кривой (см. рис. 16, б), становится метастабильным, т. е. термодинамически устойчивым относительно образования произвольных малых концентрационных неодноррдностей и неустойчивым относительно образования равновесной смеси фаз. В этой ситуации (см. 3) состояние однородного твердого раствора отвечает точке условного минимума на гиперповерхности свободной энергии в многомерном пространстве функций распределения концентрации. Каждая точка этого пространства определяется N координатами, представляющими собой вероятности заполнения соответственно N узлов решетки атомами одного компонента, т. е. определяется конкретной функцией распределений атомов по объему кристалла. Система может выйти из метастабильного состояния в состояние абсолютного минимума свободной энергии, преодолев самый низкий перевал на гиперповерхности свободной энергии, отделяющий оба минимума. Этот перевал является наиболее доступным местом, через которое система может выйти из состояния условного минимума в состояние абсолютного минимума с минимальным увеличением свободной энергии. [c.80]

Более серьезное осложнение связано с тем, что в реальных условиях роста кристаллов система не находится в равновесии. Для учета эффектов, связанных с отклонением системы от равновесного состояния, предложены различные теории. Бартон, [c.13]

Т е м П е ратура выделения первых кристаллов системы муравьиная кислота — анилин [c.782]

Спектр оптической плотности твердых полупроводниковых стекол и кристаллов системы (УгОб РгОб) при различных содержаниях V2O5 и = 4000—33,3 см-. J. С. Р. V52, 1970, № 12, р. 6166. [c.215]

Основные системы соединенных точек—полиэдры, плоские и трехмерные сетки — сведены в табл. 3.7, которая показывает, что четыре плоские и четыре трехмерные сетки образуют ряды с п = 6, 5, 4, 3 и с н=10, 8, 6, 4 соответственно. Все системы, находящиеся на одиой горизонтали, образованы -членными циклами, а все системы, попадающие в одну вертикальную графу, имеют одинаковое значение р. В первом столбце 5-связанные системы начинаются тремя правильными телами с 11 = 3, 4 и 5 продолжением этого ряда является плоская сетка с = 6 и трехмерные сетки с п = 7, 8, 9 и 10. Сетки с п = 7, 8, 9 ниже упоминаться не будут, поскольку кристаллические структуры, построенные на основе таких сеток, неизвестны. На рис. 3.10 изображены две разновидности сетки (6,4), а на рис, 3,15,6 — трехмерная сетка (8, 4) последняя представляет еооой промежуточное звено между алмазной (6, 4) и сетками (10, 3) с 3-связаниымн узлами. Имеются также трехмерные (3, 4)-связанные сетки, образованные 6-, 7- и 9-угольннкамп, которые ие изображены, поскольку не встречаются в кристаллах. Система (5, 4) со связанностью 4, состоящая из 5-угольни- [c.115]

Две другие кривые (.5 и 4) характеризуют поведение перфторстирола при кристаллизации. Системам, кристаллизация которых была достигнута выдержкой под давлением, соответствуют на рисунке крестики. Кристаллизацию чрезвычайно трудно вызвать, и впервые она была обнаружена при выдержке в течение ночи при температуре 21 °С и давлении, как было найдено впоследствии, на 2 катм выше равновесной величины. Как только появились кристаллы, система быстро затвердевала, и определение равновесного давления облегчалось. Обнаружение в образце во время исследования этого фазового перехода полимера свидетельствовало о том, что термическое инициирование может быть более эффективным, чем 7-инициирование. Опыты с у-облучепием были поставлены первыми, однако они приводили к полимерам с относительно низкими значениями характеристической вязкости. [c.119]

И. Я. Мелик-Гайказян и Е. К. Завадовской [6] была установлена связь между дефектностью и полушириной / -полосы различных твердых растворов. Из таблицы следует, что с увеличением дефектности растет и отклонение полуширины f-полосы от аддитивных значений Это ука- ывает на то, что измеренная дефектность кристаллов твердых растворов обусловлена повышенной концентрацией дефектов Шоттки, так как наличие трещин и пор в кристалле не может повлиять на полуширину / -полосы. Кроме того, если предположение о влиянии дефектов на полуширину / -полосы правильно, должно наблюдаться совпадение максимума с максимумом Ху на кривых состав — свойство . Рис. 1 иллюстрирует указанное совпадение для кристаллов КС1 — КВг. Из всех кристаллов системы КС1 — КВг, выращенных из расплава, наибольшей дефектностью и максимальной полушириной обладает кристалл состава [c.186]

Было исследовано только несколько систем, относящихся к этому классу, в спектрах чистых кристаллов. Система при 3800 А в спектре антрацена измерялась несколькими группами исследователей [59, 65]. В спектре раствора этот переход имеет интенсивность, соответствующую / = 0,1, причем отчетливо видна хорошо развитая прогрессия из пяти членов с разностью частот 1400 см" -. При переходе к кристаллу структура спектра изменяется мало. Ранние измерения спектра кристалла были выполнены Борисовым [4] и Крейгом и Хоббинсом [24] при температурах 350°, 290°, 77° и 20° К- Все найденные расщепления были малы, порядка 20— 60 см , при этом компонент Ь имел более низкую частоту. Этот спектр измерялся также Сидманом [87 [ при 4° К и Фергюсоном и Шнайдером [39 ] при 77° и 4° К, причем во всех случаях были найдены такие же небольшие расщепления. Фергюсон и Шнайдер обнаружили также, что сильное поглощение вдоль оси Ь не подчиняется закону Ламберта — Беера о пропорциональности между оптической плотностью и толщиной образца. Этот результат впоследствии был объяснен [57] тем фактом, что (см. раздел П,1) поляризующее устройство не дает полного разделения на плоскополяри- [c.553]

Изучены фазовые равновесия жидкость — иар и жидкость— кристаллы системы трихлорсилан — хлорное олово и чайдены экстраполированные предельные значения коэффициентов активности при A i = l. [c.231]

Формы кристаллов (системы) I — кубическая II — тригональная ( -ромбоэдрическая) III — моноклинная (3-ром6оэдрическая) IV — ромбическая У — тетрагональная. [c.217]

Спектры оптической плотности твердых полупрозодинковых стекол и кристаллов системы (УгОа — Р2О5) при различных содержаниях УгОб (г=400-4-33,3 см- ). Л. С. Р., V. 52, 1970, № 12, р. 6166. [c.289]

Применение системы аппаратов В и С в сочетапии с Е, Д позволяет избирательно уничтожать избыток мелких кристаллов. Система имеет три выходящих потока 5 — отбросный раствор (может вновь использоваться для приготовления раствора Мо), 13 — сухой продукт, 12 — пары растворителя из сушилки. [c.44]

Таблица 6.1. Физические свойства лазерных кристаллов системы УзОз—А12О3

Справочник химика 21

Химия и химическая технология