ели лиотропных жидких кристаллов

Текучесть мембраны обеспечивается сложным распределением остатков жирных кислот между молекулами различных фосфолипидов и основана на том, что все липидные бислои представляют собой лиотропные жидкие кристаллы. При температуре, характеристической для отдельных фосфолипидов, совершается фазовый переход жесткий гель — текучее жидкокристаллическое состояние. Более детально текучесть и фазовые переходы рассмотрены в разд. 25.3.3.1, [c.110]

Для углеводородных растворов мыл характерен непрерывный переход от истинных (гомогенных) растворов к мицеллярным (гетерогенным) системам при повышении концентрации или понижении температуры. При этом происходит резкое изменение физико-хи-мических свойств растворов. Особенность этих систем состоит в том, что в процессе такого перехода при высоких температурах система проходит через жидкокристаллическое состояние, т. е. образует лиотропные жидкие кристаллы. [c.300]

Упомянутые мицеллярные растворы сходны с лиотропными жидкими кристаллами и по достижении определенной концентрации могут образовывать мезоморфные гели. (рис. 65) с высокой [c.266]

Модель аксиального анизотропного вращения использована для интерпретации экспериментальных данных по остаточному расщеплению линий ЯМР воды в гидратах слоистых силикатов [597] и упорядоченных образцах лиотропных жидких кристаллов [603]. [c.235]

Жидко-кристаллическое состояние наблюдается как в однокомпонентных, так и в двух- и многокомпонентных системах. Однокомпонентные жидкие кристаллы образуются при плавлении твердых кристаллов. Поэтому их часто называют термотропными мезофазами. Двух- и трехкомпонентные жидкие кристаллы образуются при растворении твердого кристалла в жидкости. Такие растворы называют лиотропными жидкими кристаллами. Их примером может служить раствор олеата калия в смеси спирта с водой. Физико-химические свойства жидких кристаллов зависят от природы молекул. Значительное влияние на [c.244]

Лиотропные жидкие кристаллы образуются при смещении двух или нескольких соединений, одно из которых — вода или какой-нибудь другой полярный растворитель. Этот тип жидких кристаллов еще изучен слабо, хотя и предполагается, что они встречаются в живых системах. [c.49]

Молекулы, имеющие длинную ось вращения, удобно использовать для изучения молекулярной упорядоченности в лиотропных жидких кристаллах (в том числе полимерных), а [c.284]

Наряду с изложением экспериментальных данных, в монографии предпринята попытка систематизировать ряд явлений, наблюдаемых в лиотропных жидких кристаллах и растворах полимеров, и выявить физические механизмы, лежащие в основе этих явлений. [c.5]

Соотношения, аналогичные (3.11), имеют место и для других характеристик нематических лиотропных жидких кристаллов для показателя преломления, диэлектрической проницаемости, вязкостей. Экспериментальный материал, относящийся к этим свойствам нематических лиотропных жидкокристаллических фаз, относительно невелик. Подробный обзор вопросов, связанных с анизотропией свойств термотропных жидкокристаллических фаз, приведен в монографии [3]. [c.43]

Возможные расстояния / для глины или лиотропного жидкого кристалла, находящихся в равновесии с раствором, имеющим осмотическое давление р, определяются равенством [c.58]

Ламеллярные фазы лиотропных жидких кристаллов [c.61]

Текстуры лиотропных жидких кристаллов (т.е. их вид под микроскопом) во многом аналогичны текстурам термотропных жидких кристаллов, подробно описанным в монографиях [1,2]. [c.64]

Наиболее полно исследованы текстуры ламеллярных фаз лиотропных жидких кристаллов. Границы между однородными доменами ламеллярной фазы обычно описывают дисклинациями типа изображенных на рис. 3.22 и 3.23. [c.64]

Обобщенная двухступенчатая модель релаксации анизотроп-но-упорядоченной воды успешно использована для интерпретации релаксационных данных на ядрах и О в растворах полимеров и биополимеров [39, 605]. В [603] релаксационные данные на ядрах Н, Ш и Ю анизотропно-упорядоченной воды в упорядоченных бислоях лиотропного жидкого кристалла интерпретируются с помощью другой теории, основанной на модели аксиального анизотропного вращения. Данная теория, первоначальный вариант которой был предложен Д. Восснером [606], позволяет объяснить наличие второго минимума на кривой зависимости Ti x ) для протонов (см. рис. 14.2). Однако, как отмечено в [591], попытка использовать только этот механизм для интерпретации данных по протонной релаксации наталкивается на серьезные затруднения. [c.237]

Системы с пониженной размерностью. Обычные теории межмолекулярного вклада в протонную магнитную релаксацию, предложенные для трехмерных систем, не применимы для систем с пониженной размерностью, например для одномерных (Ш) или двумерных (2D) систем. Вместе с тем при исследовании структуры воды в гидрофильных объектах системы такого типа встречаются довольно часто например, вода, адсорбированная на плоской подложке, вода между плоскими пластинками слоистых силикатов или вода в плоских бислоях лиотропных жидких кристаллов — все это характерные примеры 2D-систем. Обзор теорий магнитной релаксации для систем с пониженной размерностью дан в работе [607]. Интересной особенностью неограниченных систем с пониженной размерностью является то, что для них функция спектральной плотности при малых частотах расходится и I (со- 0)->оо. Для ограниченных систем (когда величина d на рис. 14.1 конечна) расходимости при малых частотах нет, но для таких систем на кривой зависимости T i(t ) наблюдаются два минимума, соответствующие условиям (uqT 1 и (ooTiat l, где -Tiat ii /(4D, ). Детальное обсуждение экспериментальных результатов по ЯМР релаксации в ограниченных двумерных системах приведено в работе [608]. [c.237]

ПАВ по мере увеличения концентрации ПАВ сферич. мицеллы трансформируются в пластинчатые. М. с. обладают текучестью, характерной для той жидкости, к-рая является дисперсионной средой, и относятся к свободнодисперсным системам. При высоком содержании ПАВ М.с. переходят в свячнодисперсное состояние с образованием гелей или лиотропных жидких кристаллов. [c.97]

Как уже упоминалось в начале этой главы, существуют и так называемые кристаллические жидкости или жидкие кристаллы, которые, будучи жидкостями, обладают, как и кристаллические вещества, анизотропными свойствами. Различают термотропные и лиотропные жидкие кристаллы. Термотропные — индивидуальные вещества, которые существуют в мезоморфном состоянии в определенном интервале температур. Ниже этого интервала вещество является кристаллом, выше — жидкостью с обычными свойствами. Примером термотропного кристаллического вещества являются параазоксианизол (в интервале температур 387,16—393,16 К) [c.39]

Лиотропные жидкие кристаллы — это растворы некоторых веществ в определенных растворителях, например водные растворы мыл, растворы синтетических по-липецтидов в ряде органических растворителей, таких, как дихлорэтан, диоксан и др. [c.39]

Жидкие кристаллы, получающиеся из индивидуальных веществ в определенной области температур, называют термотропными (например, метоксибензилиденбутиланилин). Лиотропные жидкие кристаллы образуются с участием растворителя (в частности, это водные растворы мыл). Если индивидуальное вещество способно образовывать и нематическую, и смектическую фазы, то при повышении температуры фазовые переходы происходят в следующей последовательности [c.201]

Лиотропные жидкие кристаллы формируются под совместным действием полярных растворителей, таких как вода, либо обычных поляризующих растворов, таких как желатин в воде, и амфифильных соединений (ПАВ). Подобные лиотропные жидкие кристаллы образуются в определенных условиях фазового пространства (концентрация растворителя, концентрация раствора, температура). Термотропные жидкие кристаллы формируются в определенных температурных интервалах. Те, которые образуются при температурах выше температуры плавления кристаллической фазы, называются энантиотропными, а формирующиеся при температурах ниже температуры плавления — монотропными. Амфотронные ПАВ, такие как мыла, образуют как лиотропную, так и термотропную жидкокристаллические фазы. [c.147]

В монографии обсуждаются физические свойства жидких растворов. Наряду с растворами веществ, состоящих их молекул-шариков, современная физика изучает свойства растворов веществ, молекулы которых имеют форму палочек (лиотропные жидкие кристаллы), и растворов полимеров, молекулы которых по.хожи на длинные гибкие нити. [c.2]

Рассмотрены закономерности растворимости, различные фазы и фазовые равновесия растворов низкомолекулярных веществ, растворов полимфов и лиотропных жидких кристаллов, особе1 ности набухания лиотропных жидких кристаллов и полимеров. [c.2]

Появились первые монографии по термотропным жидким кристаллам (Де Жен Физика жидких кристаллов , %ндрасекар Жидкие кристаллы , Де Жё Физические свойства жидкокристаллических веществ ) и по растворам и расплавам полимеров (Де Жен Идеи скейлинга в физике полимеров ). В то же время по лиотропным жидким кристаллам в мировой литературе монографий пока нет. [c.5]

Одно из основных отличий лиотропных жидких кристаллов от растворов молекул-шариков - это появление микрогетерогенности будучи макроскопически однородными, лиотропные жидкие кристаллы в то же время микроскопически неоднородны, они характеризуются определенным микроскопическим пространствешшм масштабом. Эта микрогетерогенность проявляется в образовании в растворе различных регулярных и нерегулярных структур, и1ементами которых являются пластины, трубочки, шарики, состоящие из молекул одного или нескольких компонентов раствора. В предлагаемой монографии основное внимание уделяется именно структурной стороне физики лиотропных жидких кристаллов и растворов полимеров. [c.5]

В последние годы, однако, обнаружено и исследовано большое число растворов, которые можно назвать микрогетерогенными (микронеодно-родными). В таких растворах фаза, являющаяся макроскопически однородной, характеризуется некоторым микроскопическим пространственным масштабом /, который может быть различным - от десятков ангстрем до нескольких микрометров. Существование этого характерного масштаба проявляется, в частности, в том, что на кривых рентгеновской дифракции от такого раствора видны четкие рефлексы, соответствующие отражениям от брегговских плоскостей, отстоящих друг от друга на расстояние /. Многие микрогетерогенные растворы обладают модулями упругости (и в этом отношении они похожи на твердые тела) для них, кроме того, характерно существование анизотропии ряда физических свойств (показателя преломления, магнитной проницаемости, вязкостей и др.). Такие микронеодно-родные растворы называют лиотропными жидкими кристаллами (см. гл.З) [c.7]

Микрогетерогенные растворы могут существовать не только в виде слоистых структур. В лиотропных жидких кристаллах известны гексагональная, кубическая и другие периодические структуры, а также непериодические структуры - мицеллярные растворы, которые, однако, также характеризуются определенным простршственным масштабом - размером плавающих в растворителе мицелл растворенного вещества (сгустков молекул амфифила, например шариков, ядра которых образованы углеводо-родньп ш хвостами молекул амфифила, а полярные головки молекул со- [c.12]

Одно замечание общего характера следует сделать относительно воды, являющейся очень распространенным растворителем, особенно в живых системах. При комнатных температурах вода довольно близка к своей точке замерзания. В концентрированных водных растворах, особенно в коллоидальных растворах и в растворах анизотропных молекул в воде (лиотропные жидкие кристаллы), влияние растворенного вещества на структуру воды может оказаться таким, что она приблизится к структуре льда. В воде могут появиться кристаллики (кластеры), имеющие структуру льда. Количество этих кристалликов, или кластеров, увеличивается с увеличением концентрации растворенного вещества и приближает структуру воды в растворе к структуре льда. Вязкость воды увеличивается, у раствора появляется пластичность, и он постепенно приобретает свойства твердого тела. Постепенное появление свойств твердого тела у раствора по мере увеличения его концентрации иллюстрируется рис. 2.21, на котором приведена найденная экспериментально зависимость величины мёссбауэровского поглощения (присущего твердому состоянию вещества и отсутствующего в жидкостях) от концентрации растворенного в воде вещества (см. также раздел 3.6). [c.35]

Другой класс нематиков — это нематические лиотропные жидкие кристаллы. Они получаются при ра створении веществ, молекулы которых имеют стержнеобразный характер, в обычных изотропных жидкостях. Как и в термотропных жидких кристаллах, в лиотропных жидких кристаллах молекулы-стерженьки в небольшом объеме жидкости выстраиваются параллельно, при этом центры молекул распределены в пространстве беспорядочно (рис. 3.1). Общее направление осёй молекул в нематическом жидком кристалле принято характеризовать единичным вектором - директором л. Функция распределения молекул по направлениям относительно директора осесимметрична, направления л и —и полностью эквивалентны, т.е. у оси отсутствует полярность. Степень ориентационного порядка в нематическом жидком кристалле принято определять с по- [c.37]

Д )угое свойство, присущее нематическим жидким кристаллам и отличающее. их от обычных изотропных жидкостей, - это специфические коэффициенты вязкости, так называемые коэффициенты кручения в градиенте скорости. В ламинарном потоке с градиентом скорости (типа куэттовского или пу йлева течения) направление директора составляет конечный угол с направлением течения. Такая картина регулярного течения с определенной ориентацией директора имеет место только при определенных соотиойениях между коэффициентами кручения. При нарушении этого соотношения картина меняется и наблюдается хаотическое движение директора. Специфические (зойства нематических лиотропных жидких кристаллов будут рассмотрены ниже в этой главе. [c.41]

В обычных растворах частично смешивающихся жидкостей (рассмотренных в гл. 2) п ж понижении температуры наблюдается замерзание - кристаллизация одной, либо обо1Х фаз раствора. В лиотропных жидких кристаллах п] 1 понижении температуры кристаллизации может предшествовать образование новых фаз. С понижением температуры нематический жидкий кртсталл амфифила может перейти, например, в слоистую, ламеллярную фазу двух ная система из нематического раствора амфи- [c.41]

В последние годы в литературе ышроко обсуждаются нематические жидкие кристаллы, образованные веществами, молекулы которых имеют форму не стержней, а плоских дисков. В случае лиотропных жидких кристаллов, образующихся щт растворении вещества с молекупакш-дисками в изотропном растворителе, при некоторой крттической концентрации растворенного вещества также возможна конденсация молекул-дисков в нематическую фазу, в которой плоскости этих дисков параллельны друг другу. [c.42]

Наряду с перечисленными структурами жидкокртсталлических фаз растворов ам4 [фила в воде следует упомянуть еще об одной структуре. Эта структура, имеющая кубическую симметрию, была уже изображена на рис. 35. Хотя эта стрзп<тура обладает трехмерным дальним порядком (она экспериментально изучена для случая безводного миристата натрия [5]), ее обычно относят к жидкокристаллической структуре, поскольку она обладает микроструктурой такого же ти1 а, как и истинные лиотропные жидкие кристаллы, а именно, углеводородные цейи миристата натрия уложены внутри цилиндрических мицелл, а полярные группы молекул образуют внешнюю поверхность этих цилиндров. Разветвленная сеть цилиндрических мицелл, расположенных в пространстве регулярным образом, напоминает по своей структуре так называемую микротрабекуляр-ную (слово трабекула означает перекладина ) сеть, обнаруженную экспериментально с помощью высоковольтного электронного микроскопа в живых клетках. [c.49]

Рассмотрим сначала случай рз =0 (физически это соответствует ситуа-1ШИ, когда рз <р).и2 =0. Распад глины или лиотропного жидкого кристалла на две фазы при набухании впервые произойдет, если будут выполнены условия 9 (р1 +Р2) Ь1 =0,9 (р1 + )/9/ = 0. Рассмотрим для простоты [c.58]

Набухание второго класса амфифилов в ламеллярных фазах лиотропных жидких кристаллов происходит иным образом. В этом случае по мере добавления воды в однофазной области раствора в ламеллярной фазе увеличивается площадь, приходящаяся на одну полярную головку амфи- [c.63]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология