Гиромагнитное отношение электрон

Гиромагнитное отношение орбитальных моментов g в два раза меньше, чем gs. Величина р для стационарного состояния электрона в атоме равна [c.19]

Ядерный магнитный резонанс. Ядра атомов обладают механическим моментом количества движения. Благодаря наличию заряда в ядре это вращение вызывает появление магнитного момента отношение магнитного момента к механическому называется гиромагнитным отношением. Ядра, имеющие магнитный момент, ведут себя в магнитном поле аналогично маленьким магнитам, и, следовательно, при этом должно происходить расщепление энергетических уровней. Магнитные моменты ядер невелики, они гораздо меньше магнитных моментов электронов. У водорода (протона) и фтора магнитные моменты ядер больше, чем у других элементов, и поэтому исследования ЯМР часто проводят, изучая поведение ядер водорода или фтора в различных соединениях. Явление ядерного магнитного резонанса позволило сделать очень важные выводы относительно структуры молекул, взаимного влияния атомов в молекуле, действия растворителя на растворенное вещество и т. д. Этот метод относится к самым тонким средствам исследования структуры молекул. [c.65]

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два члена—влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остающуюся после расщепления в нулевом поле члены с Ац и являются мерой сверхтонкого расщепления параллельно и перпендикулярно главной оси, а Q —мерой небольших изменений в спектре, вызванных ядерным квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты обсуждались в гл. 9. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может непосредственно взаимодействовать с внешним полем Яд = Нц /, где у — гиромагнитное отношение ядра, а Р — ядерный магнетон Бора. Он описывает ядерный эффект Зеемана, который вызывает переходы в ЯМР. Зеемановское ядерное взаимодействие может влиять на спектр парамагнитного резонанса только в том случае, когда неспаренные электроны взаимодействуют с ядром в ядерном сверхтонком или квадрупольном взаимодействиях. Если даже такое взаимодействие и реализуется, то его величина пренебрежимо мала по сравнению с величинами других эффектов. [c.219]

Измерение ядерного магнитного резонанса (ЯМР) — метод анализа, основанный на резонансном поглощении электромагнитных волн веществом, помещенным в постоянное магнитное поле. Ядерный магнитный резонанс использует явление ядерного магнетизма. Атомные ядра многих химических элементов имеют определенный момент количества движения, т. е. вращаются вокруг собственной оси (спин ядра). Спин ядра аналогичен спину электрона. Магнитный момент возникает потому, что каждое ядро имеет электрический заряд. Для наблюдения ЯМР ампулу, содержащую анализируемое вещество, помещают в катушку радиочастотного генератора. Образец может быть жидким, твердым или газообразным. Катушку с ампулой помещают в зазоре магнита перпендикулярно направлению магнитного поля Ни- Генератор создает на катушке слабое переменное магнитное поле Нх- Резонанс наступает при условии ф=фо= У о, где ф — скорость вращающегося поля Нх, фо — скорость прецессии ядер в поле На, 7 — гиромагнитное отношение у = т1Р (т — магнитный момент ядра атома, Р — момент количества движения ядра). При выполнении условия приемник регистрирует небольшое изменение напряжения на рабочем контуре в виде сигнала в форме гауссовой кривой. Кривая характеризуется высотой сигнала и шириной кривой (полосы), [c.452]

Определение расстояния между ядрами основано на зависимости величины диполь-дипольного взаимодействия двух ядерных спинов от расстояния между ними. Однако диполь-дипольное взаимодействие существует не только между спинами ядер, но и между спинами ядер и электронов. Последнее взаимодействие также зависит от расстояния между спинами и в принципе также может быть использовано для определения расстояний в молекулах. Это возможно вследствие того, что гиромагнитное отношение электрона существенно больше гиромагнитного отношения ядра, например протона, а значит, взаимодействие между спинами электронов и ядер вполне поддается детектированию. [c.118]

Уе — гиромагнитное отношение электрона), и, когда обмен осуществляется достаточно быстро, линии становятся узкими. [c.388]

Принцип ЭПР-спектроскопии заключается в том, что вещество, содержащее неспаренные электроны, помещается в магнитное поле и облучается электромагнитными волнами. На резонансной частоте V, которая определяется равенством гу = =ку /2п и равна Уе/2п, где 7 — гиромагнитное отношение для электрона, происходит поглощение энергии, что фиксируется специальным устройством, принимающим энергию. При Я 3000 гаусс V 10 с что соответствует длине волны в 3 см (микроволновой диапазон). [c.298]

До сих пор мы принимали, что частота резонанса магнитных ядер является функцией приложенного магнитного поля Но и гиромагнитного отношения ядер у. В действительности частота резонанса зависит не только от гиромагнитного отношения ядер и напряженности поля Нд, но и от расположения ядра в химическом соединении. Это объясняется тем, что для исследования методом ЯМР-спектроскопии используют атомы и молекулы, в которых ядра окружены электронными оболочками, оказывающими заметное влияние на характер магнитного резонанса атомных ядер. [c.59]

Механический момент равен р1 = тг (а (т — масса электрона). Отношение магнитного момента к механическому, называемое гиромагнитным отношением, или -фактором, для орбитального магнетизма равно [c.8]

Гиромагнитное отношение, рад/(Тл с) Частота ( Н = 100 МГц 2,3488 Тл), МГц Стандарт d( IO )J(aq) и d( HJ)J Основное электронное состояние [Kr 4d 5s" Терм [c.79]

Основы теории электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) изложены в разд. 16.1. Эксперимент по электронному резонансу аналогичен эксперименту по ЯМР. Однако, поскольку гиромагнитное отношение для электрона приблизительно в 10 раз больше, чем для ядер, при использовании обычно применяемых в лаборатории напряженностей [c.510]

Здесь — гиромагнитное отношение для электрона, а 8 — вектор спинового углового момента. Полное выражение для возмущения имеет вид [c.185]

В свободном атоме, в котором движение электронов создает как орбитальный, так и спиновый магнитный моменты, величина д-фактора есть гиромагнитное отношение и определяется формулой Ланде [c.20]

Замещение одного из атомов водорода на дейтерий лишь незначительно изменяет электронную конфигурацию, но взаимодействие между протоном и дейтероном уже можно измерить. Константы взаимодействия пропорциональны гиромагнитным отношениям ядер, поэтому [c.67]

Аналогичным образом спиновый угловой момент электрона также вызывает появление магнитного момента y s (s + 1)-/г/2я, где s — спиновое квантовое число равное всегда Va- Таким образом, спиновый магнитны момент должен быть равен ( /2 + 1) но опыт пока зывает, что этот момент ровно вдвое больше данной величины. Это расхождение пока не удается просто объяснить оно обусловлено, по-видимому, природой электрона. Выражение для спинового магнитного момента записывается поэтому в виде l/ s (s -Н 1) Величина g называется гиромагнитным отношением, или фактором Ланде она равна единице для орбитального момента и приблизительно 2 (точнее 2,00023) для спинового момента. [c.49]

В-четвертых, необходимо, чтобы пара существовала достаточное время для того, чтобы магнитные взаимодействия за время ее жизни успели индуцировать переходы между спиновыми состояниями и изменить спин. По порядку величины это время должно быть сравнимо с обратной величиной времени взаимодействия, индуцирующего спиновые переходы. Заметим, что изменить спин электрона или ядра в радикале или в молекуле можно совсем слабым магнитным взаимодействием, например, с помощью внешнего радиочастотного поля напряженностью Н. Энергия его взаимодействия с электроном или ядром равна уН, где у — гиромагнитное отношение для электрона или ядра. Для изменения спина требуется время порядка 7Я1) . Так, при Я1=79,6 А/м для электрона оно составляет с, для протона 3-10 с известно, что именно в таком изменении спинов состоит сущность явлений ЭПР и ЯМР. [c.15]

Здесь S и I — операторы спинов g и А — g- и Л-тензоры радикала 7 и yn — гиромагнитные отношения для свободного электрона и ядра азота, причем y ly = 0,916-10 . Первое и последнее слагаемые в гамильтониане (II.6) описывают взаимодействие спинов с внешним полем Н, а среднее — взаимодействие между спинами. [c.27]

V, п — гиромагнитное отношение для электронов и ядер. [c.9]

Поскольку тензор 3X3 имеет шесть квадратных корней, возникает неопределенность знака. Если тензор g получается в виде небольших отклонений от -фактора свободного электрона (2,0023), то из химических соображений можно считать все корни положительными. Принято считать -фактор свободного электрона положительным в действительности гиромагнитное отношение электрона отрицательно. Это учитывается при записи спин-гамильто- [c.150]

Это означает, что при насыщении ЭПР в ядерной спиновой системе создается положительная поляризация (надо учесть, что Ув<0), величина которой в уе/уп раз (т. е. в 660 раз) превышает равновесную поляризацию. Физической причиной такой сил1 ной поляризации являются одновременные переориентации спинов электрона и ядра, индуцируемые поперечными компонентами изотропного СТВ а(5+/ + 5 /+). При этом эффективное гиромагнитное отношение ядра становится равным гиромагнитному отношению электрона уе , и величина ядерной поляризации стремится к равновесной электронной поляризации, которая превосходит равновесную ядерную поляризацию в 660 раз (для протонов) [3,4, 16—18]. [c.283]

Далее, в процессе развития спектральных исследований было установлено, что при действии магнитного или электрического полей на исследуемые вещества спектральные линии расщепляются. Эти факты заставили учитывать взаимодействие магнитных полей электронных орбит в атоме между собой и с внешним магнитным полем. Суть этого взаимодействия состоит в том, что движущийся по замкнутым орбитам элекгрон создает магнитное поле подобно тому, как это имеет место в соленоиде. Это магннтное поле вращающегося электрона характеризуется магнитным моментом /х, взаимодействие которого с внешним полем определяет пространстветюе расположение электронной орбиты в атоме, что связано с изменением энергии электрона. При делении величины магнитного момента электронной орбиты на так называемое гиромагнитное отношение v = e/(2ni ) получают новую характеристику ilv=M , являющуюся проекцией углового момента количества движения М[ на направление внешнего магнитного поля. Поскольку энергия атома может изменяться только квантами. величина принимает лишь строго определенные значения, пропорциональные кванту действия [c.194]

Это выражение (65) связывает отношение макроскопических величин с величиной, характеризующей микроскопические носители заряда в проводнике. Отношение (65) Л1 /Л1з известно под названием гиромагнитного отношения. Какое бы движение ни совершали электроны, выражение (65) остается справедливым, т. е. если механический момент движения равен Мз, то его магнитный момент равен М , = [//(2отгС)] Мз. Легко предположить, что если бы ток в проводнике переносили ионы (что имеет место в электролитах), а не электроны, то гиромагнитное отношение было бы в тысячи раз меньше. Поскольку квантовая механика содержит в себе классическую в виде предельного случая, то свойства классического момента количества движения могут быть получены в результате предельного перехода к бесконечно большим значениям. [c.43]

Возникновение спинового эха ЯМР или ЭПР можно объяснить с помощью след, модели. Если образец находится в постоянном магн. поле напряженности Нд, направленном вдоль оси Z, то на единичные магн. дипольные моменты исследуемого в-ва действует вращающий момент, при этом вектор М намагниченности (т.е. магн. момента единщц>1 объема образца), вращается, или предессирует, вокруг оси Z с резонансной частотой о)о = Y o> где у-гиромагнитное отношение для электрона (ЭПР) илн ядра (ЯМР). Вектор М состоит из суммы отдельных спиновых компонент, т.иаз. изохромат, каждая из к-рых представляет собой совокупность спиновых моментов г, вращающихся с одинаковой частотой m i = yHo где Я(,.-напряженность магн. поля в данной точке образца. Допустим, что вектор М направлен вдоль оси Z (рис. 1) и система координат х, у, z вращается вокруг оси Z с частотой Ю(,. Если в момент времени / = О [c.401]

Инграм и Саймонс [640] нашли, что голубые растворы серы в концентрированном олеуме характеризуются сильным электронным парамагнитным резонансным поглощением, и вследствие этого содержат небольшое количество компонентов с неспарен-ными электронами. При 90° К кривая поглощения имеет острый пик с гиромагнитным отношением g = 2,018. При добавлении к раствору водной Нг504 интенсивность линии ослабевает и появляется новая линия поглощения, для которой g пика и плеча равны соответственно 2,025 и 2,032. Эта линия предшествует выпадению из раствора твердой серы. Она обусловлена присутствием тех же полимерных радикалов, которые обнаруживаются и в жидкой сере и характеризуются е = 2,024. [c.419]

Смотреть страницы где упоминается термин Гиромагнитное отношение электрон: [c.500] [c.277] [c.13] [c.284] [c.39] [c.362] [c.350] [c.277] [c.5] [c.350] [c.351] [c.150] [c.626] [c.354] [c.50] [c.133] [c.11] [c.11] [c.212] [c.29] [c.51] [c.63] [c.408] [c.11] [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология