Магнитные полюсы сила, действующая на них

На покоящийся электрический заряд постоянное магнитное поле не действует. Если же электрический заряд перемещается в магнитном поле, он испытывает действие силы. Это иллюстрирует рис. 3.4. Полюса магнита обозначают буквами N (северный) и 5 (южный) силовые линии идут от северного полюса к южному. Положительно заряженная частица, показанная на рисунке, движется через магнитное поле слева направо. Природа электричества и магнетизма такова, что действующая сила пропорциональна напряженности магнитного поля, величине электрического заряда частицы и скорости ее движения такая сила действует под прямым углом к плоскости, образованной направлением движения частицы и направлением силовых линий магнитного поля [c.54]

Принцип метода атомных пучков (или метода Штерна и Герлаха), применяемого для изучения магнитных моментов, состоит в следующем. Рассмотрим магнит в однородном магнитном поле. Сила, действующая на северный полюс и стремящаяся сдвинуть магнит в одном направлении, в точности уравновешивается силой, действующей на южный полюс в противоположном направлении. Единственным результатом является кручение результирующая сила, которая стремилась бы вызвать поступательное [c.202]

Рассмотрим движение электрона в магнитном поле и силу, действующую на электрон, влетающий в магнитное поле между полюсами постоянного магнита перпендикулярно силовым линиям этого поля (рис. 26). [c.39]

Если в магнитное поле внесены маленькие магнитные частицы, произойдет другое явление. Поскольку частицы могут свободно поворачиваться в потоке, можно предположить, что они будут сориентированы в магнитном поле так, что их концы повернутся к противоположным полюсам магнита. Результирующая сила, действующая на частицу, в любом ее положении может быть вычислена путем алгебраического сложения притягивающей и отталкивающей сил. Если частица находится строго на центральной оси, действующие силы уравновешены, и она будет двигаться прямолинейно. Подробные расчеты траектории частицы и вероятности ее улавливания требуют знания распределения магнитного поля, геометрической конфигурации магнита и спектра газового потока. [c.545]

Ампера передается на тело. Например, если боковые стенки кольцевого сосуда, наполненного проводящей жидкостью, являются электродами, к которым подведен ток, а дно представляет собой изолятор, установленный на полюсе прямого магнита, то ток течет по радиусам, а вектор магнитной напряженности параллелен стенкам. В этом случае жидкость в сосуде приходит в круговое движение (сила действует в одном и том же направлении на положительные и отрицательные заряды, так как они движутся в противоположных направлениях). [c.190]

Полюса магнита обозначают буквами N (северный полюс) и 8 (южный полюс) силовые линии идут от северного полюса к южному. Положительно заряженная частица показана на рисунке движущейся через мах нитное поле слева направо. В соответствии с особенностями электричества и магнетизма, действующая на электрический заряд сила пропорциональна напряженности магнитного поля, величине электрического заряда частицы и скорости ее движения такая сила действует под прямым углом к плоскости, образованной направлением движения частицы и направлением силовых линий магнитного поля эта плоскость располагается вне плоскости рисунка. Действие такой силы вызывает отклонение движущейся заряженной частицы, как показано на рис. 31. [c.51]

Материалом для распорок может служить сталь СтЗ. Но лучше изготовлять распорки из немагнитного материала, так как распорки из магнитной стали увеличивают магнитное рассеяние полюсов. Предпочтительным материалом является алюминий или его сплавы. Алюминиевые распорки имеют небольшой вес и поэтому развивают небольшую центробежную силу. При тяжелых стальных распорках центробежная сила, действующая на иих, входит существенным сла- [c.52]

Сердечник помещен в магнитную систему, состоящую из постоянных магнитов 5 и двух одинаковой характеристики катушек 6 и 7. Эти катушки включены таким образом, что создаваемые ими магнитные потоки складываются. При пропускании переменного тока через катушки ими создается переменное магнитное поле, которое взаимодействует с полем постоянных магнитов и создает периодическую силу, действующую на сердечник. Пусть в катушке ток направлен так, что намагниченный им сердечник имеет северный полюс N вверху, а южный полюс 5 внизу. Взаимодействуя с постоянным магнитом, сердечник будет перемещаться вниз. При перемене направления тока в катушках сердечник переместится вверх. [c.542]

Однако наблюдения показывают, что в данном случае частицы движутся не к полюсам, а от полюсов, преодолевая силы магнитного притяжения. Под действием каких сил [c.533]

Поляни [40] выдвинул точку зрения, что адсорбционные силы свободных атомов насыщаются при образовании молекул и что молекулы возникают благодаря взаимной ориентации атомов. В доказательство полной насыщенности он указывал, что адсорбционные силы, действующие на молекулу Fab, всегда слабее, чем сумма адсорбционных сил, действующих на свободные атомы Fa и Fb (Fab —адсорбционная сила, действующая на молекулу, и Fa ii Fb —адсорбционные силы свободных атомов). Считается, что ориентация осуществляется вследствие взаимного приближения молекул с последующей взаимной деформацией друг друга таким образом, что соответствующие компоненты ориентируются благоприятно для притяжения путем сближения противоположных электрических или магнитных полюсов молекул как можно плотнее друг к другу. З го нашло дальнейшее развитие при объяснении случаев, когда молекулы вещества адсорбируются на поверхности, закрепляясь определенными атомами молекулы это тип ориентированной адсорбции, но не связанный с деформацией молекулы. [c.91]

По определению па севернЕ>1Й магнитный полюс р в магнитном поле Н действует сила [c.404]

На покоящийся электрический заряд постоянное магнитное поле не действует. Если же электрический заряд движется в магнитном поле, он испытывает действие силы, направленной под прямым углом к направлению его движения и направлению магнитного поля. Это показано на рис. 3.4. Полюса магнита обозначают буквами N (северный) и 8 (южный) [c.47]

Еще задолго до опытов Томсона было общеизвестно так называемое правило левой руки, согласно которому, если расставить большой, указательный и средний пальцы левой руки в трех перпендикулярных направлениях и направить указательный палец (по направлению силовых линий магнитного поля) от северного магнитного полюса к южному, а средний палец — по направлению тока, то большой палец покажет направление силы, действующей на проводник в магнитном поле. Правило левой руки было установлено до опытов, доказавших [c.8]

Магнитные линии поля. Магнитное поле в пространстве может быть представлено посредством магнитных линий поля, направление которых в каждой точке соответствует направлению силы, действующей на магнитный полюс. Мерой силы поля служит число линий поля, пересекающих под прямым углом площадь в 1 см (плотность линий поля). Таким образом, магнитное поле силою в 1 может быть представлено одной линией, приходящейся на 1 сл -. В равномерном поле линии поля предполагаются параллельными при одинаковой плотности их. От магнитных линий поля ) следует отличать магнитные линии индук иии. Числовые значения их совпадают только для поля в воздухе (см. ниже). [c.723]

Магнитное поле принуждает частицы описывать внутри дуантов круговые траектории, так что они возвращаются к промежутку между двумя дуантами. Электрическое поле меняет полюса, и частицы ускоряются, вновь проходя этот промежуток. Затем под действием сил магнитного поля они снова возвращаются к промежутку, где поле опять изменяется, частицы вновь получают ускорение и т. д. По мере возрастания скорости частиц увеличивается радиус их траектории, т. е. они двигаются по спирали к наружной части дуантов. При этом в зависимости от диаметра дуантов и природы ускоряемых частиц, их энергия может достигнуть величины в несколько миллионов электронвольт. [c.45]

Простейшим методом онределения % путем измерения Н является, вероятно, метод, впервые предложенный Гуи в 1889 г. [26] (схему прибора см. на рис. 2). Если длинный образец с однородным поперечным сечением А подвесить между полюсами мощного магнита таким образом, что один конец образца находится в однородном магнитном ноле напряженностью Н, а другой по существу в области, где поле равно нулю, то сила, действующая на этот образец, определяется соотношением [c.15]

Для диамагнетиков гм<1 и не зависит от температуры. Для парамагнетиков ц,м>1 и Хм пропорционально [Т. Магнитную восприимчивость обычно определяют с помощью весов Гуи, измеряя силу, действующую на образец, помещенный между полюсами магнита. [c.60]

Полярную молекулу можно представить как имеющую на концах разные по знаку заряды. Поэтому полярные молекулы под действием сил электрического поля стремятся повернуться (ориентироваться) так, чтобы их оси (линии, соединяющие заряды) установились по направлению поля Ео (рис. 18), созданного зарядом а на обкладках конденсатора, подобно то- му, как магниты ориентируются в магнитном силовом поле. Благодаря такой ориентации молекул диэлектрик поляризуется, т. е. в нем образуются противоположные электрические полюсы вследствие возникновения поляризационных зарядов 6. Эти поляризационные заряды создают поле Ер, направленное противоположно полю, которое [c.61]

Размеры полюса ротора и межполюсного пространства зависят как от магнитного потока машины при нагрузке и требуемой намагничивающей силы обмотки возбуждения, так и от механических усилий, действующих на его элементы. Поэтому размеры полюса выбирают применительно к определенной конструкции полюса и определенным материалам, из которых он изготовлен. [c.173]

Диамагнетизм обусловлен микроскопическими токами, индуцируемыми в образце внешним магнитным полем. Создаваемые таким образом магнитные диполи выстраиваются в направлении, противоположном направлению внешнего поля. Поскольку индуцированные магнитные диполи направлены против поля, на диамагнитные вещества действует сила в направлении ослабления неоднородного магнитного поля. В противоположность этому парамагнитные вещества притягиваются полюсами магнита, создающего неоднородное магнитное поле. Диамагнетизмом обладают все вещества. Однако если вещество парамагнитно, то диамагнетизм составляет лишь 1/100 или 1/1000 долю парамагнетизма. [c.497]

И тут, после описания всех этих отрицательных результатов, мы внезапно видим коротенькое слово, состоящее из двух букв, написанное огромными заглавными печатными буквами и трижды подчеркнутое,— НО ...НО, когда по одну сторону располагались разноименные полюсы магнита, магнитное поле действовало на поляризованный луч, и таким образом было доказано, что магнитная сила и свет взаимосвязаны. Этот факт окажется, вероятнее всего, исключительно плодотворным... И так далее. [c.15]

Многие предварительные расчеты показывают, что действие сил Лоренца на ионы раствора, перемещающегося в магнитном поле, очень невелики. В то же время есть много прямых и косвенных экспериментальных доказательств того, что при этом изменение характера движения ионов весьма заметно. Мы уже упоминали об установленном (хотя и незначительном) эффекте Холла. В гидродинамике известен эффект Гартмана при протекании токопроводящей вязкой жидкости между полюсами магнита профиль скоростей потока меняется — параболическая форма профиля искажается. Эти противоречия могут быть в известной мере объяснены тем, что в условиях магнитной обработки, как уже неоднократно отмечалось, на ионы действует не только магнитное, но и электрическое поле, индуцируемое в перемещающейся электропроводящей жидкости. [c.103]

Схема работы электромагнитного сепаратора показана На рис. 535, При вращении барабана поверхность его находится в непосредственной близости от полюсов электромагнита. Чугун и сталь, находящиеся в зоне сильного магнитного поля, удерживаются на поверхности барабана, а сыпучий материал, не обладающий магнитными свойствами, ссыпается с поверхности барабана в приемный бункер. При выходе барабана из сферы действия магнитного поля куски чугуна и стали под действием силы тяжести падают за бункером отдельно от основной массы материала, и таким образом происходит извлечение (отделение) чугунных и стальных предметов, случайно попавших в обрабатываемый материал. [c.769]

Полярную молекулу можно представить [119] как имеющую на концах разные по знаку заряды. Под действием сил электрического поля полярные молекулы стремятся повернуться (ориентироваться) так, чтобы их оси (линии, соединяющие заряды) установились по направлению действующего поля Ео (рис. 4,10), созданного зарядом 91 на обкладках конденсатора, подобно тому как магниты стремятся ориентироваться вдоль силовых линий магнитного поля. Благодаря такой ориентации молекул диэлектрики поляризуются, т. е. в них образуются противоположные электрические полюсы вследствие воз- никновения поляризационных зарядов < 2- Эти поляризационные заряды создают поле Яп, направленное противоположно полю, которое было создано на обкладках конденсатора до помещения диэлектрика. Чем сильнее ослабляется в результате этого первоначальное поле, тем больше диэлектрическая проницаемость вещества. Поляризация, которую претерпевают полимерные молекулы, называется дипольной. [c.107]

Электродвигатели смешанного возбуждения имеют на полюсах две обмотки возбуждения одна соединена последовательно с,якорем, а другая — параллельно. Магнитный поток создается совместным действием магнитодвижущих сил этих обмоток. [c.43]

Возбудитель с радиальным расщеплением полюсов типа ВТ 275/120, установленный на тепловозах ТЭЗ, представляет собой шестиполюсную машину с номинальными данными мощность 10 кВт, напряжение 107 В, ток 95 А, частота вращения 850—1800 сб/мин. Два противоположно расположенных полюса возбудителя образуют насыщенную магнитную систему, остальные четыре — ненасыщенную. На ненасыщенных полюсах уложена независимая обмотка возбуждения НВ, которая питается от вспомогательного генератора (рис. 61). Магнитодвижущая сила этой обмотки имеет постоянное значение. Кроме того, на этих полюсах размещены последовательная обмотка КВ, компенсирующая действие реакции якоря, а также регулировочная и ограничительная обмотки дЛя автоматического регулирования мощности дизеля и ограничения тока генератора (на рис. 61 не показаны). [c.72]

Таким образом, у монокристалла железа имеется шесть направлений легкого намагничивания, у никеля - восемь и у кобальта - два. Казалось бы, при отсутствии внешнего магнитного поля кристалл ферромагнетика благодаря действию обменных сил должен быть намагничен до насьпцения вдоль одного из направлений легкого намагничивания (рисунок 1.3.7), однако в этом случае появляются магнитные полюса, и во внешнем пространстве создается магнитное поле, в котором сосредоточена некоторая энергия. Следовательно, свободная энергия (фнсталла, определяемая суммой всех видов энергий, которые при определенных ус- ловиях могут превратиться в работу, не будет минимальной. Как известно из термодинамики, в таких системах будут самопроизвольно протекать процессы, направленные на понижение свободной энергии. В кристалле самопроизвольно образуются области (домены), намагниченные до насьпцения в противоположные стороны (рисунок 1.3.8, б). В этом случае понижается магнитная энергия системы, так как [c.27]

Для (определения ма1 нитной восприимчивости часто используют vteтDд Фарадея. (Согласно этому методу образец помещают в область максимального [-радиента магнитного поля, которая приходится на верхний конец зазора между полюсами элек-громаг ипта. [ азмер образца выбирают малым, чтобы в его объеме градиент поля d/У/d.l можно было считать постоянным. Силу, действующую иа образец, измеряют кварцевой пружиной, микроаналитпчески.ми весами или специальными микровесами (рис. [c.195]

Мелкие ферропрпмеси, сходящие с воздушно-ситовых сепараторов вместе с зерном, удаляются с помощью магнитных сепараторов. Сепараторы с постоянным магнитом встраиваются в дно наклонного деревянного желоба (самотека), по которому движется зерновая масса (рис. 15). Металлические частицы, задерживающиеся в углублениях около полюсов магнита, периодически удаляют вручную. Несвоевременное удаление вызывает замыкание полюсов, и действие магнита прекращается. Сепараторы с постоянным магнитом устанавливают под углом около 40°. Они имеют длину магнитного поля от 288 до 816 мм и силу притяжения 88,3 Н и развивают производительность по зерну от 1,08 до 3,06 т/ч. [c.59]

Подвижный единичный магнитный заряд, помещенный в магнитное поле, под действием сил поля движется вдоль некоторой кривой, называемой магнитной силовой линией. Число магнитных силовых линий, проходящих через площадь в один квадратный метр (это число называется магнитным потоком), численно равно напряженности поля. Единицей магнитного потока в СИ принят вебер (Вб), для упрощения расчетов применяют также единицу из системы СГСМ — максвелл (Мкс), равную 10- Вб. Магнитные силовые линии выходят из северного полюса магнита и заканчиваются на южном полюсе. Число магнитных линий,, исходящих из северного полюса магнита, связано с величиной магнитного заряда и составляет 4пт Вб. Эта величина называется полным магнитным потоком. [c.169]

В том случае, когда можно получить несколько граммов вещества, удобным прибором для измерения восприимчивости являются магнитные весы Гуи. Исследуемый образец, помещенный в стеклянный цилиндр с площадью внутренего поперечного сечения А, подвещи-вается на чувствительном балансире. Один конец цилиндра, содержащего образец, помещается между полюсами магнита, создающего сильное магнитное поле Я] с напряженностью порядка 10 000 гс. Напряженностью магнитного поля Яг на другом конце цилиндра по сравнению с Я] часто пренебрегают. Если разность кажущихся масс образца в поле и вне его составляет Ат, то сила, действующая на образец благодаря градиенту магнитного поля, равна [c.256]

Этот метод в принципе сходен с методом Фарадея, но отличается от него тем, что здесь остроумным способом устраняется необходимость в знании точной картины топографии поля, а также тем, что здесь нет необходимости в тщательной установке образца. Схема такой установки показана на фиг. 8. Она состоит из крутильного рычага, подвешенного на тонкой проволоке к одному концу рычага подвешен образец, который может свободно двигаться между полюсами маленького постоянного магнита. Магнит может передвигаться вперед или назад по отношению к образцу, который благодаря своей магнитной восприимчивости либо притягивается, либо отталкивается. За движением рычага можно следить при помощи стрелки или при помощи зеркальца, лампочки и шкалы. Образец автоматиче- ски устанавливается в области максимального притяжения или отталкивания. Сила, действующая на образец, равна нулю, когда образец находится между полюсами, и тогда, когда он находится далеко от полюсов. Однако имеются две [c.17]

Если продолговатый образец подвесить на нити между полюсами магнита, то он будет стремиться занять равновесное положение. Диамагнитный образец установится перпендикулярно к полю, а парамагнитный — параллельно ему. Сила, действующая на образец, зависит от разности между его восприимчивостью и восприимчивостью окружающей атмосферы. Это дает удобный метод для исследования жидкостей. Для определения восприимчивости жидкости достаточно измерить силу, действующую в магнитном поле на образец с известной восприимчивостью, помещенный в эту жидкость. Метод этот впервые был развит Цеккером[29] >, а затем применялся и автором [ЗОа]. В качестве эбразца обычно применяются стеклянная или кварцевая палочка, з исследуемая жидкость служит в качестве окружающей среды. Недавно Ребер и Бёкер [306] применили этот метод для измерений магнитных восприимчивостей паров. [c.19]

Сравним эту работу с работой, необходимой для поворота прямого магнита в магнитном поле. Допустим, что магнит имеет полюсы с магнитными массами д, разделенные расстоянием 5. Предположим для простоты и определенности, что магнит опирается на иглу в центре, хотя в этом и нет реальной необходимости и это не следует считать в какой-либо мере ограничивающей общность наших рассуждений. Если магнит ориентирован под углом 6 по отношению к магнитному полю, как это показано на рис. 29, то на каждый из полюсов действует сила, равная дН. На один полюс эта сила действует в направлении поля, а на другой—в противоположном направлении. Эти две силы могут быть уравновешены, при условии, что магнит сохраняет неподвижную ось вращения, силой д, действующей на один из полюсов, направленной -по касательной к окружности, описываемой полюсами магнита и равной 2 дНвШ. Если 6 равно нулю, когда магнит находится в нормальном положении равновесия (как в случае [c.85]

При вводе в магнитное поле свободно враш,аюш,ихся маленьких частиц, имеющих магнитные свойства, можно предположить, что они будут перестраиваться в соответствии с направлением силовых линий магнитного поля (их концы будут притягиваться противоположными по знаку полюсами магнитного поля). Расчет движения магнитной частицы в этом случае достаточно сложен, так как необходимо згчитывать геометрию магнитного поля и газового потока, а также положение частицы относительно магнитных полюсов. Если частица находится в середине магнитного поля (между полюсами), действие сил притянчения и отталкивания уравновешивается, и поэтому частица будет двигаться через магнитное поле вдоль его оси. Во всех других случаях частица будет перемещаться в сторону ближайшего к ней полюса и в конечном итоге (при отсутствии действия на нее других сил, помимо магнитных) может столкнуться с другими взвешенными частицами, при этом образуются укрупненные агломераты. [c.60]

Магнит —это любой кусок железа или другого материала обладающий способностью притягивать железо или сталь само же проявление такой способности называется магнетизмом. Силовые линии поля естественного магнита всегда сходятся к двум точкам. Все магниты — диполи, т. е. имеют две области противоположной полярности, называемые южным и северным магнитными полюсами. Высказывается предположение о существовании раздельных монополей, однако они пока не обнаружены (Рагг1 ап Лг., Тго уег, 1982). Поскольку клеточное содержимое является водной фазой, представляют интерес также и свойства магнитных жидкостей. Эти последние во многих отнощениях уникальны. Примером может служить взвесь частиц тонко измельченного магнетита в керосине. В ферромагнитной жидкости, помещенной в магнитное поле, возникают механические силы в результате действия поля на дипольные моменты твер- [c.83]

В результате антиподального расположения застойных зон первичных блоков и более интенсивного действия системы вторич--ных полостей в области возникает несимметричное результирующее магнитное поле, магнитный момент которого уменьшается в период активного функциониров ия центральной вторичной полости пониженного давления. Сила термоэлектрических токов возрастает при переходе от внешней границы J зоны погружения веществ повышенной плотности к оси первичного блока. Если вокруг оси N8 формируются только две застойные зоны первичных блоков, отделенные одна от другой их периферийными зонами, то в области образуются два полюса и Ма наивысшей напряженности магнитного поля (рис. 85, а) и четыре зоны С , Са, Сз, С4, ограниченные линиями одинаковых склонений (рис. 85, б). При этом вокруг оси N8 в области Пх возникает несимметричная система вторичных полостей пониженного давления с преимущественным развитием группы полостей с одной стороны от центральной зоны первичного блока. Ниже приведены количественные данные, характеризующие процесс образования первичных блоков и конвекции веществ в них. [c.149]

Несферичность означает анизотропию свойств жидкости или наличие градиента давления в изотропной среде, наличие градиента температуры или состава вдоль поверхности капли. Практически эллиптичность капель или пузырей газа можно создать вращением капли (или жидкости с пузырьком газа) вокруг некоторой оси. Под воздействием центробежной силы возникают разные давления на полюсах и экваторе вращающейся капли, а натяжение не зависит от ориентации поверхности. Можно сферическую каплю вытянуть в эллипсоид действием достаточно сильного электрического поля (или магш1Тного поля, если это капля магнитной жидкости). Поле создает анизотропию внутренней структуры жидкости (ориентацию или поляризацию молекул) тонкая структура поверхности зависит от ориентации молекул относительно поверхности, следовательно, и натяжение зависит от ориентации поверхности относительно осей анизотропии вещества. [c.560]

В методе Фарадея небольшой образец устанавливается в области с постоянным значением (Ш/йх, а действующая на него сила измеряется обычно с помощью торзионной нити. Поскольку создание областей с постоянным (1Н1(1х сопряжено с трудностями, то либо добиваются того, чтобы смещение образца было мало, либо пренебрегают этим смещением по той же причине образец должен быть, по возможности, невелик. Вес образца обычно составляет примерно 0,1—10 мг. Расширение области постоянного значения йШйх может быть достигнуто при специально выбранной форме полюсов магнита. На рис. 73 представлена схема очень простой установки, применяемой Бозе [17]. Образец подвешивается па уровне верхнего конца зазора между полюсами электромагнита с помощью тонкой кварцевой нити на одном плече кварцевых торзионных микровесов. Градиент поля расположен при этом только в вертикальном направлении это единственное направление силы, за Исключением крутящего усилия вокруг вертикальной оси, в тех случаях, когда образец магнитно анизотропен. Были предложены усовершенствования метода [c.377]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология