Искры схема простая

Рис. 16. Простейшая электрическая схема искры

Рис. 27. Схема электрической конденсированной искры 01—простая схема б —сложная схема искры с двумя промежутками

Рис. 86. Простейшая электрическая схема искры.

Рис. 47. Простая схема питания конденсированной искры Тр — повышающий трансформатор 220/13 ООО в

Генераторы высоковольтной конденсированной искры. Простейшая схема такого генератора представлена на рис. 30.7, а. Она состоит из трансформатора, повышающего напряжение до 10—18 тыс. В, реостата, регулирующего силу тока в первичной цепи трансформатора, переменной емкости на 0,001 — 0,02 мкФ, катушки самоиндукции и аналитического промежутка. [c.658]

Рис. 10. Припципиа.аьные схемы высоковольтной конденсированной искры а —простая схема б —сложная схема

Атомы и молекулы газов при нагревании или при возбуждении их электрической искрой испускают световое излучение с определенными длинами волн. Такой свет, испускаемый атомами и молекулами в указанных условиях, и представляет собой их спектр испускания. На рис. 19.6 приведены спектры испускания щелочных металлов, ртути и неона. Спектры испускания элементов, особенно металлов, позволяют идентифицировать эти элементы, и спектроскопический химический анализ стал важным методом аналитической химии. Прибор, имеющий дифракционную решетку или призму для разложения света на составляющие его волны и для определения длины этих волн, называют спектроскопом. Схема простого спектроскопа приведена на рис. 3.15. При помощи такого прибора немецкий химик Роберт Вильгельм Бунзен (1811 —1899) открыл в 1860 г. рубидий и цезий. Изобретен спектроскоп был всего лишь за год до этого физиком Кирхгоффом, и цезий стал первым элементом, открытым спектральным методом. [c.65]

Рис. 27, Простая схема питания высоковольтной конденсированной искры

Пример. В качестве примера работы со стилометрами приведем случай построения аналитических кривых для определения хрома в легированных сталях. Условия работы следующие аналитическая пара линий Сг 5208,4— Ре 5227,2, возбуждение для стилометра СТ-1 —искровой генератор ИГ-2 по простой схеме С = 0,01 цф. /- = 0,01 мгн для стилометра СТ-7—дуговой генератор ДГ-2 при токе 4а, межэлектродный промежуток 2,5 мм, вспомогательный электрод медный. Вид аналитических кривых представлен на рис. 42. Следует отметить, что в стилометре СТ-7 яркость спектра несколько меньше, чем в СТ-1, из-за большого количества оптических деталей. Поэтому для проведения анализа рекомендуется использовать источники возбуждения, дающие интенсивные спектры, например дугу переменного тока (генератор ДГ-2) или конденсированную искру в простой схеме при небольшом числе вспышек искры в полупериод тока. [c.82]

Высоковольтная искра — один из наиболее распространенных источников света. Простейшая схема искрового генератора пред-ставлена на рис. 22. [c.50]

Схема простой, или так называемой неуправляемой , искры представлена на рпс. 74. [c.72]

Точность анализа при работе с управляемой искрой значительно выше, чем с простой. Однако при прочих равных условиях интенсивность излучения управляемой искры несколько меньше по сравнению с простой. Это объясняется тем, что в схеме управляемой искры энергия, накопленная на конденсаторе, распределяется на два промежутка. Для получения более мощной искры (ценой снижения ее стабильности), наприМер при визуальном анализе, работают без вспомогательного промежутка. [c.52]

Искра. В качестве источника света широко используется конденсированный искровой разряд между металлическими электродами [12, 10.15, 10.19]. Простейшая схема получения такого разряда показана на рис. 10.13, в. Ток от повышающего трансформатора Т заряжает емкость С (0,01—0,1 мкф) до напряжения 5—10 кв. При некотором напряжении происходит пробой искрового промежутка I. Его длина обычно составляет 1—5 мм. В контуре С — Ь — I возникает колебательный разряд, энергия которого постепенно рассеивается в виде светового излучения разрядного промежутка, электромагнитного излучения и тепловых потерь в разрядном контуре и плазме. [c.269]

Эта схема обеспечивает высокую стабильность искры и применяется для количественного анализа. Яркость разряда меньше, чем при простой схеме с одним промежутком, так как часть энергии конденсатора теряется на дополнительном разряднике. В тех случаях, когда нужна большая яркость, работают по простой схеме, уменьшая при этом стабильность разряда. [c.75]

Электрическая схема, применяемая при эксплуатации камеры, очень проста она изображена на рис. 2 и 4. Положительный контакт высоковольтного источника присоединяют через сопротивление R к аноду камеры, а катод заземляют. Каждая искра разряжает емкость камеры, а затем напряжение восстанавливается с постоянной времени, определяемой последовательно включенным сопротивлением и емкостью камеры. При емкости 150 пф минимальное сопротивление для стабильной работы порядка 10 Мом. При этом мертвое время равно примерно 5 мсек и стабильная работа возможна при напряжении приблизительно на 200 в выше порога образования искры, т. е. камера работает в интервале от 3300 до 3500 в. При высоком [c.180]

Механизм действия простой схемы искры (рис. 16) таков трансформатор Тр, питающийся от сети переменного тока 120— 220 в, повышает напряжение до 12 000—15 000 в и заряжает кон- [c.40]

Пробойное напряжение Уу. Величина пробойного напряжения Ур- зависит от электрической прочности, длины разрядного промежутка, от его формы, температуры электронов, чистоты атмосферы (условий деионизации промежутка), состояния поверхности электродов. С возрастанием пробойного напряжения искра становится более жесткой . Однако этим не исчерпывается влияние пробойного напряжения на возбуждение спектра в искровом разряде. Пробойное напряжение изменяется во времени, что приводит к нестабильности работы искрового контура, т. е. к ошибкам в анализе. Поэтому разряд в простой схеме (рис. 16) нестабилен. [c.42]

Простейшая схема конденсированной искры изображена на рис. 42. Трансформатор Г, питаемый от сети переменного тока, повышает напряжение сети до 12 000—15000 V и заряжает конденсатор С. В тот момент, когда напряжение на конденсаторе достигает некоторой критической величины (1 = Ур), наступает явление пробоя. Между электродами искры образуется токопроводящий канал, обеспечивающий в дальнейшем прохождение электрического заряда, запасённого на конденсаторе. Эта пробойная стадия протекает очень быстро (около гел ). К концу её напряжение на борнах искры падает с 12—-15 кУ до 50—100 V при этом напряжении и происходит дальнейший разряд. Благодаря наличию. в цепи искры самоиндукции разряд носит колебательный характер. В этой стадии разряда искра представляет собой по существу высокочастотную дугу, характеризуемую малой разностью потенциалов и большой, в несколько десятков ампер, силой тока. Период возникающих колебаний связан с параметрами контура соотношением т==2гУ С и составляет, для обычных в практике спектрального анализа значений С и от 10 ° до 10 сек. В течение каждого разряда конденсатора осуществляется от 15 до 25 полных колебаний тока с затухающей амплитудой, объединяемых названием цуг колебаний . [c.66]

Она отличается от простой схемы наличием в цепи искры вращающегося прерывателя. Прерыватель представляет собой диск из изолирующего материала, насаженный на ось синхронного мотора. Диск по одному из диаметров снабжён двумя вольфрамовыми штифтами, проходящими при вращении мотора на расстоянии в несколько десятых миллиметра от двух неподвижных штифтов. Наличие этого прерывателя даёт возможность конденсатору разряжаться лишь в те моменты, когда подвижные шрифты проходят вблизи неподвижных. Введение прерывателя решает, таким образом, сразу две задачи. Во-первых, пробой искры происходит всегда в одной и той же фазе тока, питающего трансформатор, т. е. при одном и том же напряжении на конденсаторе (момент пробоя устанавливается обычно в максимуме напряжения). Таким образом, напряжение пробоя Vp не зависит от длины промежутка, формы и характера поверхностей элементов, что, как мы видели, имеет место при работе с обычной схемой [c.80]

Для уменьшения случайных ошибок, связанных с нестабильностью искры, необходимо от рассмотренной простой схемы перейти к сложной, в которой устраняется зависимость энергии разряда от свойств аналитического промежутка. [c.66]

После пробоя сопротивление аналитического промежутка становится много меньше сопротивления / ш и практически весь ток проходит именно через аналитический промежуток. С момента пробоя аналитического промежутка энергия, накопленная на конденсаторе, расходуется одновременно на двух промежутках. Искровой разряд оказывается достаточно стабильным, так как энергия разряда зависит только от напряжения пробоя задающего промежутка, а оно постоянно. Но за стабильность приходится расплачиваться — искра в аналитическом промежутке оказывается почти вдвое менее интенсивной, чем в простой схеме, при тех же значениях Ь, С, и, г. Если для надежной регистрации спектра света не хватает, приходится отказываться от стабилизации разряда и мириться с возможным увеличением ошибки анализа. [c.67]

Стабильность излучения в значительной мере зависит от постоянства величин энергий, накапливаемых на конденсаторе перед каждым цугом, т. е. от пробоя промежутка МЭП только при достижении на конденсаторе определенного напряжения. Это трудно выполнить, пользуясь простой схемой искры, здесь почти невозможно [c.31]

В генераторах высоковольтной конденсированной искры предусмотрена возможность переключения с простой схемы на сложную, изменения в некоторых пределах параметров Ь, С,, и, I. [c.67]

Искровые генераторы. Простая и сложная схема высоковольтной конденсированной искры лежит в основе искровых генераторов ИГ-2, ИГ-3 (устаревшие модели, но еще широко использующиеся в лабораториях), ИВС-23, ИВС-27 (выпускаемые нашей промыш- [c.87]

Искра. Простейшая электрическая схема искры, применяемой при спектральном анализе, представлена на рис. 86. [c.205]

В фабричных генераторах дуги типа ДГ-1 и ДГ-2 имеется возможность простым поворотом ручки переключателя получить схему низковольтной искры, при этом емкость конденсатора увеличивается до 20 а катушка самоиндукции уменьшается до 40 витков. При тех же средних силах тока (показываемых амперметром в цепи искры), что и в дуге, характер разряда совершенно меняется. Звук дуги со спокойного и равного превращается в трещащий, разделенный на звуки отдельных искр. [c.194]

Простая схема искры [c.31]

Простейший вариант схемы такой искры представляет собой активизатор дуги переменного тока, в электроцепь которого добавляют емкость и индуктивность, а стабилизирующее сопротивление шунтируют. Высокая частота подается на электроды аналитического промежутка. Разряд локализуется на очень малой площади пробы, спектры отличаются четкостью линий и малым уровнем фона. Малая мощность ограничивает диапазон применения такой искры, но ее с успехом используют при локальном анализе и при анализе состава газов. [c.39]

Используют спектрограф средней дисперсии, источник возбуждения — конденсированная искра, включенная по простой схеме (без прерывателя). Ток питания генератора 1,5—2 а, напряжение во вторичной цепи трансформатора 12 ООО в емкость конденсатора 0,01 мкф, индуктивность катушки 0,1 мгн. Аналитический промежуток 3 лш, ширина щели спектрографа 0,025 мм. В качестве постоянного электрода применяют графитовый или угольный стержень, заточенный на усеченный конус с площадкой диаметром 2—2,5 мм. Предварительное обыскривание 120 сек., применяют фотопластинки спектральные типа I или диапозитивные. Аналитическая пара линий А] 3082,16 — Си 3073,90 А, определяемые пределы 0,01—0,2 % алюминия. [c.154]

При работе на стилометре обычно пользуются искрой но простой схеме, однако при хорошем навыке, когда погрешности фотометрирования становятся меньше погрешностей, связанных с возбуждением спектра, применение сложной схемы с вспомогательным промежутком несомненпо целесообразно. Лучше всего устанавливать режим, дающий одну искру в полупериод питающего тока. Проще всего следить за числом искр (вернее, цугов искр), глядя на разряд в зеркало, которое слегка покачивается рукой. Посредством вращающегося зеркала или осциллографа еще удобнее производить такие наблюдения, но первый прием предпочтительнее вследствие своей простоты. Число искр регулируется изменением тока питания трансформатора и величиной задающего искрового промежутка. Обычно после нескольких экспериментов требуемый режим искры без труда устанавливается по звуку. [c.77]

Приводится анализ существующей функциональной системы автоматизации (ФСА), в которой отмечаются следующие недостатки применяются морально-устаревшие технические средства автоматизации с пневматическими стандартными сигналами, отличающиеся большой инерционностью и тем, что у пневматических приборов предел точности меньше, чем у электрических приборов. Достоинством пневматической схемы является то, что она искро-взрывобезопасна, надежна и проста в реализации. [c.147]

Электрическая искра. Искровой атомизатор устроен точно так же, как и дуговой. Как правило, в спекгральных приборах для генерации дугового и искрового разрядов используют одно и то же устройство, а выбор типа разряда осуществляется простым переключением электрической схемы. Как и дуговой, искровой атомизатор предназначен в первую очередь для анализа твердых образцов (иногда вводят жидкие пробы в виде аэрозоля непосредственно в разрядный промежуток между электродами). [c.230]

Схема использовавшейся установки показана на фиг. 1,а и б. Подробно вся установка описана в работах Светта [1, 4]. В основном на установке создаются контролируемые условия потока предварительно смешанных пропана и воздуха в экспериментальной секции, где располагались искровые электроды. Ниже электродов были сделаны окна для наблюдения за искрой и пламенем эти наблюдения являлись критерием для зажигания. В простой поточной установке (фиг. 1,а) контролировались давление, температура и скорость потока. Степень турбулентности на этой установке не менялась. Поточная установка с контролируемой турбулентностью (фиг. 1,6) имела ряд мелкоячеистых сеток для уменьшения турбулентности в большой секции, сопло для ускорения потока в экспериментальной секции, ряд приспособлений, с помощью которых можно было устанавливать различные турбулизаторы вблизи электродов, и приспособления для изменения расстояния между электродами и турбулизатором. [c.33]

Искра иг-2, ИГ-3, простая схема, С = 0,01 мкф, Ь -- 0,0 мгн, многонуговый разряд Медный, заточенный на усеченный конус 60 51 6347,01 — Ре 6302,56 (или 6318,02 и 6400,02) — [c.59]

Сг (0,1) Искра ИГ-2, ИГ-3 простая схема, С = 0,01 мкф, 1 = = 0,01 мгн, многоцуговый разряд Железный, заточенный на крышу 120 Сг 5208,44 —Ре 5227,19 [58] [c.59]

Си (0, ) Искра ИГ-2, ИГ-3, простая схема, С--0,01 мкф, I 0,01 мгн, многоцуговый разряд Железный, заточенный на крышу 120 Си 5105,54 — Ре 5110,41 [58] [c.60]

В 6o.ii- ранней работе [32j лснользованы простая схема конденсированной искры с относительно малой емкостью (0,003 мкф), алюминиевый подставной электрод, предварительное обыскривание 60 сек. [c.112]

Различные схемы искры. Наряду с простой схемой конденсированной искры, описанной выше, в практике используются и различные видоизменения этой схемы. Наиболее распространена так называемая схема Фейсснера (рис. 63). [c.80]

Закрытые камеры со специальной откачкой применяются в тех случаях, когда присутствие воздуха совершенно недопустимо или ограничена возможность большого расходования газов. В простой схеме искры пробивное напряжение, наряду с расстоянием между 3vieKTpoflaMn, определяет атмосфера газа, в котором горит искра. С увеличением пробивного напряжения температура плазмы повышается, что способствует более интенсивному возбуждению высоких энергетических уровней. [c.237]

Высоковольтная конденсированная искра широко используется при количествен1юм спектральном анализе, Простейшая схема такой искры дана на рис. 27,а. Для ее осуществления необходимо иметь высоковольтный трансформатор Т на 12—15 кв мощностью 400-—500 вг, емкость С порядка 0,02 цф и катушку индуктивности Ь порядка десятых долей миллигенри. Эта схема широко применялась для количественного спектрального анализа. Однако довольно быстро обнаружился существенный ее недостаток нестабильность возбуждения свечения спектральных линий. Во время зарядки конденсатора С разность потенциалов образуется одновременно и на электродах аналитического промежутка А. Разряд конденсатора возникает тогда, когда напряжение на электродах достигает значения, достаточного для пробоя промежутка А. [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология