Фазовые амплитуда

Величина В характеризует изменение амплитуды, а Ф является фазовым сдвигом. Как следует из равенств (111.53) и (111.54), параметры В шФ являются функциями непосредственно измеряемых величин, таких как скорость потока, длина слоя, угловая частота, а также коэффициента продольного переноса, значение которого необходимо найти. [c.59]

Для построения фазового портрета системы необходимо определить, содержит ли ее фазовая плоскость предельные циклы, сколько их, какова их устойчивость и расположение. Большой практический интерес представляет также вопрос об амплитуде и периоде автоколебаний, соответствующих устойчивым предельным циклам. [c.135]

Здесь мы должны суммировать вклады структурных факторов всех атомов ячейки. В то же время важно ввести комплексное представление структурных факторов, поскольку это значительно облегчает расчет фазовых соотношений. Напомним, что сложение двух волн и г2, имеющих свою амплитуду и фазу, можно рассматривать как сложение двух векторов на комплексной плоскости. Это проиллюстрировано на рис. 17.23, где справедливы следующие соотношения [c.392]

Расчет амплитуд но-фазовых и частотных характеристик объектов регулирования [c.87]

Для исследования вибрации агрегатов при высоких скоростях вращения получил широкое распространение прибор типа БИП-5. Он позволяет измерять двойную амплитуду (размах) колебаний, скорости и ускорения вибрации, частоты колебаний и сдвиг фаз, а также наблюдать за формой колебаний. Прибор состоит из двух вибродатчиков, измерительного блока, фазового датчика, лампы стробоскопа и соединительных кабелей. [c.501]

Таблица У.5 Результирующие амплитуды и фазовые углы а.

Здесь Uo — постоянный вектор, называемый векторной амплитудой волны, ехр [i(k а — oi) = exp(i p) — фазовый множитель. Ф — фаза волны, оз — круговая частота-, по определению [c.24]

Действительная часть к дает зависимость фазовой скорости от частоты (очевидно, нелинейную), мнимая — зависимость коэффициента затухания амплитуды волны от частоты. Таким образом, вязкоупругость материала приводит одновременно к дисперсии и затуханию волн. [c.145]

Одновременное использование двух из рассмотренных схем позволяет создать амплитудно-фазовые и амплитудно-частотные схемы выделения информации. На рисунке 3.4.14 представлена структурная схема амплитудно-частотного способа. Схема состоит из автогенератора 2, амплитудного детектора 4, частотного дискриминатора 3 и индикаторного устройства 5. Выходное напряжение, регистрируемое устройством 5, зависит как от изменения частоты, так и от амплитуды напряжения автогенератора 2, в колебательный контур которого подключен преобразователь I. [c.171]

В настоящей работе проведено комплексное изучение структуры, термодинамических и дилатометрических свойств димерной фазы С (DS), полученной сжатием фуллерита Сбо до давления 8 GPa при 290 К. Димерная природа образца, структура которого идентифицирована как (г.ц.к.) с параметром решетки а = 14.02 0.05 A, подтверждена методами рентгеновской дифракции. По данным дилатометрии оценено снижение скачка обьема в области вращательного фазового перехода в 30 раз по сравнению с амплитудой эффекта в фуллерите С ). Методами прецизионной адиабатической вакуумной калориметрии изучена теплоемкость DS в области 6 - 350 К с погрешностью, около 0.2%. В изученной области выявлен и охарактеризован ориентационный фазовый переход. Термодинамические характеристики перехода в DS и, для сравнения, в исходном Сбо [3] приведены в таблице. [c.139]

Структурный фактор является суммой атомных амплитуд, умноженных на соответствующий фазовый множитель [c.219]

В свою очередь, изменение амплитуд и фазовых углов отраженного света по сравнению с падающим может быть представлено в функции от величин По", пй п , ка кй к и где индекс О относится к раствору, индекс 1 — к адсорбционной пленке толщиной й, индекс 2 — к металлической фазе. В общем случае эта функциональная зависимость оказывается чрезвычайно сложной. Параметры По п , [c.80]

Первое видоизменение переменноточной полярографии — вектор-полярография. Оно основано на том, что регистрируется не вся амплитуда переменного тока, а лишь та ее часть, которая находится в фазе с наложенным от генератора переменным напряжением. Для этого используют фазовый детектор, который сравнивает напряжение, снимаемое с эталонного сопротивления, с поступающим от генератора. На выпрямитель и далее через синхронизатор на самописец подается лишь та часть переменной составляющей, которая находится в фазе с исходным сигналом. Такой прибор называется вектор-полярографом. [c.204]

В вектор-полярографии регистрируется не вся амплитуда переменного тока, а лишь та ее часть, которая находится в фазе с наложенным от генератора переменным напряжением. Выделение этой составляющей достигается при помощи фазового детектора. Составляющая емкостного тока, находящегося в фазе с напряжением, оказывается существенно ниже, чем в обычной переменноточной полярографии, что позволяет определять концентрации моль/л. [c.233]

Одним из важных достоинств ЭМА-метода является возможность его использования при высоких температурах (до 1300°С). Исследования зависимости амплитуды импульса продольной волны, возбужденной ЭМА-методом, от температуры показали наличие максимумов вблизи точек фазовых превращений для стали — это превращение а-железа в у-железо, точка Кюри. Это объясняется резким возрастанием магнитострикции в указанных областях. [c.70]

V — величина постоянная для данного осциллятора, а амплитуда А может изменяться непрерывно. Из данной выше формулировки квантовой механики, утверждающей дискретность фазового пространства и устанавливающей величину фазовой ячейки, следует, что энергия тела, совершающего периодическое движение, например осциллятора, не может изменяться непрерывно. [c.219]

Физическое объяснение волновой функции. Квантово-механическая модель атома. Волновая функция F была определена как амплитуда фазовой волны. Понятие о фазовой волне формально и применение его оправдывается только тем, что связанные с ним выводы квантовой механики не противоречат опыту. Казалось бы, таким же формальным и не имеющим физического смысла должно быть и понятие об амплитуде фазовой волны Т. Однако специальный анализ, сделанный М. Борном, показал, что квадрат волновой функции F выражает вероятность местонахождения электрона в определенной точке пространства. Соответственно этому произведение 4f dv означает вероятность нахождения электрона, в элементарном объеме dv. [c.10]

Проблема может быть решена, если использовать эффект аномального рассеяния рентгеновских лучей — подобрать источник излучения (длину волны Я) так, чтобы часть атомов оказалась в области аномального рассеяния и давала при рассеянии лучей дополнительный фазовый сдвиг (см. с. 81). Тогда амплитуды отражений F hkl) и F (hkl) перестают быть равными и возникает возможность использовать их различие для выбора истинного варианта структуры и тем самым определения абсолютной конфигурации составляющих ее молекул или комплексных ионов. Так как различие между F (hkl) и F (hkl) остается малым, определение абсолютной конфигурации возможно лишь при прецизионной постановке исследования. [c.133]

Наглядный (но нестрогий) вывод основного фазового соотношения для замкнутой системы из трех (а также четырех) отражений в нецентросимметричной структуре и аналогичного соотношения между знаками структурных амплитуд троек отражений в центросимметричном случае. [c.121]

Общие положения статистики тройных (а также четверных) произведений структурных амплитуд, позволяющие оценить вероятность выполнения фазовых соотношений, упомянутых в п. 1. [c.121]

При 0 = 01 на фазовой плоскости появляется полуустойчивый предельный цикл, окружающий устойчивый фокус (см. рис. IV-13, (5). С ростом 0 полуустойчивый цикл распадается на два простых — неустойчивый и устойчивый (см. рис. 1У-13, а). Так как фокус остается устойчивым, то автоколебания не возникают, если только не перебросить изображающую точку за неустойчивый предельный цикл, т, е. осуществить скачкообразное изменение начальных условий. При 0 = 02 неустойчивый предельный цикл стягивается в фокус, который становится не-усуойчивым, и в системе возникают автоколебания с амплитудой Лз. При уменьшении параметра амплитуда автоколебаний уменьшается, и изображающая точка находится в окрестности предельного цикла до тех пор, пока при 0 = 01, Л =Л[ устойчивый цикл не сольется с неустойчивым, образуя полуустойчивый цикл, который в дальнейшем исчезнет (см. рис. 1У-13, б). [c.143]

При наложении синусоидального возмущения на входящий поток получают на выходе функцию отклика, также представляющую собой синусоиду, но с искаженными (по сравнению с исходной) параметрами (рис. 111-13). Синусо1Идальное возмущение на входе (сигнал) характеризуют его амплитуда А и период (частота), обычно определяемый угловой частотой (в рад/с) ю = 2я/тц . (где Тц — длительность периода). У выходной синусоиды изменяется амплитуда и происходит фазовый сдвиг ф = Ат2я/тц= Атсо (где-Ат — смещение сходственных точек входной и выходной синусоид). [c.53]

Идеальногазовый вклад очень мал и, возможно, пренебрежим, за исключением, быть может, гелия при температурах много ниже 1°К. Самые общие результаты для С получены Рейнером [35], который, иснользуя метод Фаддеева, свел задачу к вычислению парных интегралов и нескольких квадратур. При таких вычислениях возникают огромные трудности, однако в настоящее время такие приближения крайне необходимы. Большинство вычислений основывается на разложении через двойные взаимодействия или амплитуды рассеяния двух частиц [32, 34, 36], предложенном Ли и Янгом [41]. Интересный вопрос был поднят Пай-сом и Уленбеком [32]. Известно, что второй вириальный коэффициент полностью определяется через энергию предельного состояния и фазовый сдвиг рассеяния. Можно ли высшие вириальные коэффициенты также определить через предельные состояния и через характеристики по рассеянию Ответ до сих пор остается неопределенным даже для третьего вириального коэффициента. [c.52]

Волны эти обладают сильной дисперсией, т. е. зависимостью волнового вектора k = 2п/А и фазовой скорости распространения Шф = <л/к от частоты. Подставляя (П1.54) в (П1.53), находим, что k = У op/2fi, и Юф = ]/ 2 Li o/p, т, е. с увеличением частоты длина волны укорачивается, а скорость распространения растет. При частоте оз/2я = 10 Гц в воздухе скорость распространения составит ы)ф = 4,2 см/с, а глубина полуволны, на которой амплитуда убывает в е" =23 раза, Л/2 = л1к = 2 мм. Для той же частоты у поперечных волн от тела, колеблющегося в чистой воде, Шф = = 1,2 см/с и Л/2 = 6 мм. В псевдоожиженном слое следует ожидать значительного повышения х по сравнению с и глубина проникновения Л/2 должна в десятки раз превышать размеры зерен. [c.171]

Наиболее действенным методом снижения влияния темпера1уры и неидентичности элементарных преобразователей является метод, основа -ный на сравнении сигнала при нулевом воздействии на входе преобразователя с приращением сигнала, вызванным входным воздействием. При этом устраняются все дестабилизирующие факторы - температура, нестабильность амплитуды токов выборки, фазовые искажения сигналов, зависящие от местоположения сердечника на измерительной обмотке, так как задается жесткая корреляция между приращением сигнала и начальным его значением. [c.194]

Перечень МХ измерительных каналов формируется в соответствии с нормативными документами. Он примерно такой же, как и для цифрового вольтметра переменного тока. Отличие состоит прежде всего в том, что форма измеряемых сигналов изменяется в очень широких пределах. Второе отличие — весьма жесткие требования к фазочастотным характеристикам, так как ргйность между фазовыми сдвигами от каждого измерительного канала должна быть минимальна, порядка 0,1° во всем диапазоне рабочих частот. Эго связано с тем, что фаза измеряемых напряжений в АИК является важным информативным параметром. Третье отличие — специфические диапазоны амплитуд измеряемых напряжений, определяемых используемым первичным преобразователем. [c.269]

Фазовоконтрастная микроскопия предназначена для исследования таких элементов микроструктуры, которые изменяют не интенсивность прошедшего или отраженного света, т. е. амплитуду его колебания (как обычно происходит), а лишь фазу его колебания. Изменение фазы колебания света разными участками объекта не может быть замечено глазом или заснято на фотопластинку. К числу таких объектов микроструктуры, называемых фазовыми , относятся при прохождении света через объект — ступеньки на поверхности, разнотолщинные участки, различие участков по коэффициенту свстопреломлеиия при отражении света от объекта — ступеньки на поверхности и различие участков по коэффициенту отражения света. Оптическая система фазовоконтрастного устройства микроскопа позволяет преобразовать фазовые ко- [c.122]

Будем считать, что волновое уравнение (И.7) описывает движение частицы. Тогда % — длина фазовой волны, а — амплитуда фазовой волны в любоц произвольно взятой точке X, у, г, характеризующей местоположение частицы (например, положение электрона относительно ядра атома). Длину и амплитуду фазовой волны можно связать с массой и энергией частицы. Если частица движется в потенциальном поле, [c.9]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология