Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Ленард

    В 1902 г. немецкий физик Филипп Эдуард Антон Ленард (1862—1947), работавший раньше ассистентом в лаборатории Герца, показал, что фотоэлектрический эффект вызывается эмиссией электронов из металла. [c.150]

    Однако в обычном состоянии атомы не несут электрического заряда. Поэтому если атомы содержат отрицательно заряженные электроны, они должны содержать и положительно заряженные частицы, чей положительный заряд компенсирует отрицательный заряд электронов. Ленард полагал, что атомы могут представлять собой скопление как отрицательно, так и положительно заряженных частиц, различающихся только зарядом. Такое предположение казалось совершенно невероятным — почему в таком случае атом никогда не испускает положительно заряженных частиц И почему он всегда испускает электроны и только электроны  [c.150]


    Проводимое сравнение расчетных и экспериментальных данных по ЫС1 дает удовлетворительные результаты. Расчеты проводились для числа частиц Л ч = 32 и 48. Авторы отмечают, что расчет можно существенно уточнить, если ввести более реальный потенциал взаимодействия между ионами, например Ленарда — Джонса, и учитывать различие размеров ионов. Уравнение, связывающее коэффициент активности и осмотический коэффициент, дается в форме [c.25]

    Еще в 1904 г. Ленард [27] высказал мысль о возникновении внутри движущейся капли циркуляционных токов, образующих циркуляционный тороид. Решение уравнения Навье — Стокса для жидкой капли, движущейся в инородной среде, было получено Ада-маром и Рыбчинским, которые пренебрегли членами, содержащими высшие производные, и предположили, что распределение скоростей внутри капли к начальному моменту времени уже установилось. Для стоксовой функции тока ими было получено выражение  [c.199]

    Наибольшее распространение среди таких методов получили различные варианты теории молекулярных орбиталей (теория МО), которые весьма эффективно применяются как для расчета электронной структуры различных молекул и радикалов, так и для описания их кинетических свойств. Основы теории МО были сформулированы в 30-х годах в работах Гунда, Малликена, Хюк-келя, Ленард-Джонса, Коулсона и др. [c.51]

    Из (11.4) следует, что рекомбинация по этому механизму предпочтительна, когда е велика и не зависит от числа эффективных степеней свободы, т. е. от сложности посторонних молекул. Величина е, зависящая от типа связи в RM, может быть обусловлена дисперсионным, ионным или ковалентным взаимодействием. Предполагая, что связь между частицами в комплексе является ван-дер-ваальсо-вой, выразим взаимодействие между ними потенциалом Ленарда — Джонса [193]. [c.118]

    Предположим теперь, что в активированном комплексе связь между атомами галогена и инертного газа является ван-дер-ваальсо-вой и энергия этой связи аппроксимируется потенциалом Ленарда-Джонса (11.5). Для оценки и Оц атомов галогенов брали значения, полученные из данных о вязкости ближайшего к галогену в таблице Менделеева инертного газа (например, а, ) = а параметры взаимодействия вычисляли по (11.6). Вычисление расстояний /-ДМ в активированном комплексе производили в предположении, что АМ возникает вблизи состояний, соответствующих в этом случае Лдм можно найти из условия де(г)/дг = О, откуда Лдм = 2 /вОо. Исходя из модели жесткого активированного комплекса, примем Лдв всего на 5% большим, чем равновесное в молекуле Аз- Отношение электронных статистических весов переходного и исходного состояний во всех реакциях взято равным 1/6, = 2. Частоты деформационных колебаний активированного комплекса принимали одинаковыми и были вычислены в гармоническом приближении по формуле  [c.121]


    Параметры Ленарда—Джонса Межатомные расстояния Моменты Множитель а формулы (12.2) Частота Энергия 300 к  [c.123]

    Частоты й -Ne сон-ме могут быть вычислены из параметров функции Ленарда—Джонса, как это показано выше. В результате для отношения колебательных сумм в (13.1) получаем [c.133]

    Энергия взаимодействия между изолированной парой молекул, возникающая в результате действия сил отталкивания и притяжения, была дана Ленард-Джонсом [35] в следующем виде  [c.26]

    Важность фотоэффекта стала очевидной, когда Ленард в 1902 г. опубликовал свое исследование, посвященное взаимосвязи между частотой и интенсивностью света, с одной стороны, и числом и кинетической энергией испускаемых электронов,— с другой . Рис. 2.2 иллюстрирует взаимосвязь между частотой и кинетической энергией, приходящейся на один электрон. Пока [c.16]

    После открытия электрона Дж. Томсон стал искать его место в атоме. К тому времени уже был известен фотоэлектрический эффект, открытый русским физиком А. Г. Столетовым и немецким физиком Г. Герцем. Этот эффект заключался в увеличении тока в зазоре между электродами после облучения катода видимым или ультрафиолетовым светом. Ученик Г. Герца Ф. Ленард предположил в 1902 г., что фотоэлектрический эффект вызывается эмиссией электронов из металла. [c.68]

Таблица 14.76 Коэффициенты Ленарда для интервала напряжений 10-35 кВ Таблица 14.76 Коэффициенты Ленарда для интервала напряжений 10-35 кВ
    Потенциал Ленарда-Джонса для энергии взаимодействия двух молекул газа обычно записывается в виде (/ )=А/Д2— В/г , где г— расстояние между центрами двух молекул (предполагается, что молекулы имеют сферическую форму). Вычислить гд— расстояние между молекулами, когда энергия их взаимодействия минимальна, и Ед — работу, которую необходимо затратить, чтобы удалить частицы на бесконечно большое расстояние лруг от друга. [c.584]

    Для реакций, приведенных в табл. 12.2, было принято / = 3 в качестве е была взята теплота образования АВС [Од в из соответствующих частиц, что представляется правомерным. В качестве электронных статистических сумм активированных комплексов использовали статистические веса продуктов. Для реакции 4 были учтены имеющиеся в спектре молекулы NO I две частоты с относительно низкими характеристическими температурами 478 и 852 К-Ленард-джонсовские параметры слабых связей для атомов Н, [c.127]

    Радикал Параметры функций Ленарда— Джонса для связи Н-М -R-Ne 0, А гсмЗ и.З).,оЧ Г-СМ2 С-.о , Г-СМ2 1 го, СМ—1 300 к 900 К  [c.132]

    Лейхс 388, 444, 1126 Лемье 448 Ленард 23 Леонард 1083 Леонис 384 Леру 505 Ли 384, 391 [c.1152]

    Поэтому на пргжтике для расчетов энергии взаимодействия молекул или отдельных групп молекул между собой (например, аминокислотных остатков в молекулах белков) пользуются эмпирическим уравнением, обобщающим последние два (так называемый потенциал Ленард-Джонса)  [c.154]

    Вторая гипотеза, опубликованная в 1903 г., принадлежит немецкому ученому Ф. Ленарду (1862—1947). При исследовании катодных лучей, их относительно высокой проникающей способности он прищел к выводу, что, во-первых, атомы различных веществ построены из различного числа составляющих одного и того же типа, которые он назвал динамидами, и, во-вторых, объем динамид составляет лишь ничтожно малую часть (порядка 10 ) объема всего атома. По Ленарду, динамида может представлять собой тесное объединение электро- [c.44]

    Предполагается, что все внешние контакты между сегментами характеризуются лотендиалом одного и того же вида, например потенциалом Ленарда — Джонса  [c.401]

    Иоиный источник предназначен для образования газооб-разиых ионов исследуемого в-ва и формирования ионного пучка, к-рый направляется далее в масс-анализатор. Наиб, универсальный метод ионизации в-ва эл ектро н н ый удар. Впервые осуществлен П. Ленардом (1902). Совр. источники такого типа построены по принципу источника [c.659]

    Предполагается, что все внешние коникты между сегментами характеризуются потенциалом одного и того же нпла, цап >ымер потенциалом Ленарда — Джонса  [c.401]

    Необходимо также учесть, что процесс зарождения и роста кристаллов из раствора неразрывно связан со свойствами последнего. Поэтому задача могла бы упроститься, если бы существовала строго разработанная теория жидкости вообще и раствора в частности. Вместе с тем, как отмечает Дж. Бернал [371], самые последние теории жидкого состояния пытаются приспособить известные структуры газообразного и кристаллического веществ к промежуточному жидкому состоянию. Они, следовательно, физически очень неправдоподобны это кинетически-мультиплетно-молекулярно-контактная теория Кирквуда, Борна и Грина или теория ячеек Ленард-Джонса и Девоншира, или теории дырок Френкеля, Эйринга и Фэртса, или сиботаксическая гипотеза Стюарта. [c.98]

    Эта триада выражает три основных взгляда на природу активных центров на активный центр как небольшую атомную группировку, не связанную с решеткой (теория активных ансамблей Кобозева, 1938 г. [1]) на активный центр как элемент кристаллической решетки (теория мультиплетов Баландина, 1927 г. [2]), и на активный центр как электронноионный комплекс в зоне проводимости — электронные схемы катализа, выдвинутые рядом авторов (Ленард-Джонс ГЗ], Дауден [4], Волькенштейн [51 и др.). Указанная триада, конечно, не является чем-то законченным и навсегда данным. Она выражает лишь три первые главные члена ряда, который может удлиняться в результате развития опыта и теории. Ясно, например, что для катализа в целом в этот ряд нужно еще ввести молекулу, а может быть, м акромолекулу как носителя биокаталитических свойств (см. мой первый доклад, а также доклады проф. Л. А. Николаева и проф. Н. И. Гаврилова). Возможно, что в члены этого ряда должен быть введен экситон, т. е. перемещающееся по решетке или по макромолекуле возбужденное состояние. [c.191]


    Если активацию катализатора интерпретировать как некоторого рода структурные изменения элементов, каталитические поверхности которых являются лишь потенциально активными, то применим дрзггой, еще не опубликованный способ активации — бомбардировка электронами свежеприготовлен ных поверхностей. Бомбардировка поверхности катализатора потоком электронов, источником которых служит накаленная металлическая полоска или нить, покрытая тонким слоем окислов щелочноземельных металлов, может привести к активации. Когда ток высокого напряжения проходит через газы, находящиеся под низким давлением, от катода отделяются электроны. Электроны, полученные таким образом, способны проникать через тонкие листы металла и могут выходить из разрядной трубки через алюминиевое окно, подобно тому как это было в первых опытах Ленарда поэтому они могут быть непосредственно направлены в приемник, в котором либо приготовляется катализатор, либо ведется каталитическая реакция. Предполагается, что достигаемая в этом случае активация соответствует механическим ударам электронов о поверхность катализатора другими словами, соответственно гипотезе Писаржевского, это приводит не только к желаемой электронной конфигурации, но также и к более высокому энергетическому уровню, превращая катализатор в активную систему. от процесс может быть назван процессом импульсной активации С. Беркман). [c.304]


Смотреть страницы где упоминается термин Ленард: [c.288]    [c.382]    [c.120]    [c.155]    [c.23]    [c.231]    [c.768]    [c.91]    [c.511]    [c.511]    [c.593]    [c.56]    [c.44]    [c.90]    [c.90]    [c.164]    [c.276]    [c.67]    [c.72]   
Руководство по электрохимии Издание 2 (1931) -- [ c.26 , c.28 , c.67 , c.96 , c.111 , c.149 ]

Курс органической химии (0) -- [ c.23 ]




ПОИСК







© 2025 chem21.info Реклама на сайте