Работа газа результирующая

Таким образом, при энергетическом сопряжении процессов в мембране в принципе возможно усиление или ослабление результирующего потока массы в направлении, определяемом градиентом химического потенциала р. (пассивный перенос), и даже миграция газов в область более высоких значений (активный перенос). В любом случае в мембране совершается работа по перемещению массы за счет части свободной энергии, освобождающейся при химической реакции другая ее часть диссипирует. [c.18]

Ионизационные камеры могут работать либо в токовом, либо в импульсном режиме. В токовых камерах заряд, подводимый к электродам, измеряется как результирующий ток, проходящий через очень высокое сопротивление (порядка 10 2 ом). Падение напряжения на сопротивлении измеряется электрометром. Величина тока лежит обычно в пределах 10 —10 а. Если ток слишком мал для того, чтобы камера могла работать в токовом режиме, или если желательно измерить распределение энергии частиц, тормозящихся в газе, ионизационная камера работает в импульсном режиме. В ка- [c.50]

Так, в работе [Л. б-З] предлагается в качестве результирующего показателя сравнительной эффективности использования природного газа в различных отраслях народного хозяйства принять величину кудельной экономии расчетных затрат на 1 ООО потребленного газа или на 1 т условного топлива годового расхода газа при переводе данного потребителя на природный газ [c.259]

При всасывании газ расширяется и совершает работу, но она уменьшается из-за потерь на трение. Поэтому при ходе всасывания смещают нулевую-линию вверх на величину Я, т. е. уменьшают площадь, представляющую совершенную газом работу кривая сил инерции наносится от нулевой линии. На фиг. 4. 20, б показаны результирующие силы при ходе всасывания того-же компрессора одностороннего действия. [c.73]

Как известно из курса физики, на каждую молекулу жидкости со стороны окружающих молекул действуют силы притяжения, которые быстро убывают с расстоянием. Если выделить молекулу внутри жидкости, то силы со стороны молекул, заключенных в сфере молекулярного действия, оказываются в среднем скомпенсированными (результирующая сила равна нулю). Если же молекула находится на расстоянии от поверхности, меньшем радиуса сферы молекулярного действия, то равнодействующая сил, приложенных к молекуле, не равна нулю и направлена внутрь жидкости. Это объясняется тем, что концентрация молекул в паре (или газе) меньше, чем в жидкости. В результате поверхностный слой оказывает на жидкость давление, называемое молекулярным. Молекулы, перемещающиеся в поверхностный слой за счет своей кинетической энергии, совершают работу против сил молекулярного давления. Уменьшение кинетической энергии этих молекул сопровождается увеличением их потенциальной энергии. Следовательно, молекулы поверхност- [c.331]

В момент мгновенного открытия перегородки газ заполняет все пространство (А и Б). При этом его энергетические (температурные) характеристики не Меняются. Если текстовая энтропия (ТЭ, см. основной текст (2.2)) для областей А и Б до открытия перегородки были, например, ТЭ(А)=0 и ТЭ(Б)=0 (твердое состояние), то после открытия перегородки ТЭ(АБ)=0.5. Если же исходные значения ТЭ(А)=0 и ТЭ(Б) 1 (газообразное состояние), то после открытия перегородки получим ТЭ(АБ) 0.7. Можно смоделировать этот процесс, получив более точные и полные характеристики распределения результирующей ТЭ в зависимости от объемов У (А) и У2(Б) и начальных значений ТЭ(А) и ТЭ(Б). Более подробный анализ этой работы оставим на будущее. [c.204]

В работе [High,1968] характер процесса образования огневого шара из ракетного топлива описывается следующим образом "В огневых шарах, связанных со взрывами ракетного топлива, по мере того как давление продуктов детонации уменьшается до атмосферного давления, плотность газа становится значительно меньше плотности окружающего воздуха, и поэтому результирующая выталкивающая сила заставляет газ подниматься. При этом вся масса ракетного топлива вовлекается в огневой шар и быстро сгорает. Полусферическая форма огневого образования сохраняется до тех пор, пока сила плавучести невелика. Однако после того, как сфера окончательно сформировалась, огневой шар отрывается от земли. Воздух, вовлекаемый в огневой шар, посредством конвективных сил и вихревого движения непрерывно добавляется в него и увеличивает массу горящего образования. При разлитом на земле ракетном топливе формируется ножка, соединяющая огневой шар и разлитие, при этом все огневое образование принимает характерную грибовидную форму (такую же, как и огневой шар ядерного взрыва). Этот горячий огневой шар продолжает изменяться и превращается в сплющенный сфероид и в конечном итоге - в тороид. Горение богатой топливом смеси газа и вовлеченного воздуха продолжается до тех пор, пока не образуется стехиометрическая смесь, после чего вовлеченный воздух разбавляет и охлаждает газы. Радиационные потери также вносят вклад в [c.154]

Температура и скорость потока топочных газов являются важнейшими результирующими характеристиками работы топочного устройства. Топочнье газы являются рабочим энергоносителем, отдающим эту энергию либо непосредственно двигателю (силовые топки), либо теплообменным аппаратам (тепловые топки). Следовательно, весьма существенно, чтобы продукты сгорания полностью или по крайней мере в основной своей части находились (при рабочих температурах обслуживаемых устройств) в газообразном состоянии. Это накладывает добавочное условие на выбор как топлива, так и окислителя, горючая смесь которых должна характеризоваться не только достаточно высокой предельной производительностью достаточно низкими температурами кипения продуктов их реакции. [c.121]

Определение выходов производится приблимсенным методом, изложенным в п. 2 и 3, 7 главы 11. Температурные коэфициенты скоростей коксоотложения и газообразования были приведены ранее на фиг. 24. При вычислении термодинамических к. п. д. за эталон условно приняты показатели крекинга с /= oпst = 450° С. В этих условиях для у=0,7 выход бензина составляет 26,3% (вес.) от сырья, а скорость 0,901 объема сырья на объем катализатора в час. Селективность процесса при других режимах условно определяется по бензину как частное от деления выхода его (в рабочих условиях) на эталонный, т. е. 2б,3 /(,. Для оценки бензинообразования в единице полезного объема реактора дополнительно вычисляются результирующие к. п. д., представляющие произведение коэфициента селективности, термодинамического и концентрационного к. п. д. Результаты проведенных расчетов приведены на фиг. 137 и в табл. 33. Они показывают, что в зависимости от распределения температур в зоне реакции происходит значительное изменение соотношений выходов отдельных продуктов. При повышении среднеэффективных температур увеличивается выход конечных продуктов (газа), а промежуточных (бензина) соответственно уменьшается. Помимо численной величины зсс большое значение имеет характер распределения температур по пути следования реагирующих смесей (см., например, кривые и 4 на фиг. 137). Для увеличения выхода бензина при каталитическом крекинге нужно иметь падающий температурный режим, а при работе на газ, наоборот, возрастающий. [c.390]

Неравенства (1У-181) можно истолковать как признак результирующей (или преобладающей над другими типами ошибок) постоянной относительной систематической ошибки в длине ноды, приводящей к преуменьшенным длинам нод. Такое толкование будет справедливо, если пар по своим свойствам близок к свойствам идеальных газов, а точность данных по общему давлению оценивается величиной АР = 2—3 мм рт. ст. (или точнее). Второе условие можно считать выполненным, основываясь на тщательности контроля за чистотой реактивов, точном измерении давления (с точностью до 0,1 мм рт. ст) и, наконец, на хорошем совпадении данных работы [40] с данными В. В. Удовенко и Л. Г. Фаткулипой [41]. [c.180]

Эта величина но своему физическому смыслу может рассматриваться как квадрат работы, затраченной на расширение полосы до ее результирующей ширины в колонке единичного сечения. Величина iTopt соответствует высоте, эквивалентной теоретической тарелке, при оптимальной скорости газа. Эта скорость может быть найдена дифференцированием по dv выражения, стоящего в уравнении (2-46) в квадратных скобках. Приравняв соответствующую производную к нулю, получим [c.36]

Остаточные газы в системе. Существуют два источника газовыделения в вакуумной камере из образцов и с поверхности отдельных узлов системы при работе движущихся элементов.Основным объектом исследования при изучении процесса раскалывания служил пиролитический графит. Как правило, интенсивность газовыделения была велика, а результирующие спектры — довольно сложны. В случае пиролитического графита в составе остаточных газов были обнаружены метан, углекислый газ, а также осколки более сложных молекул, по-видимому, диолефиновых или ацетиленовых углеводородов СзН , зHt, С3Н7 и С4Н" (рис. 7). Кроме того, было обнаружено незначительное количество окиси углерода, которая содержалась в камере и до внесения [c.213]

Импульсом для антипомпажного регулятора могут служить, например, изменение перепада давлений в диафрагме, установленной в трубопроводе (см. рис. 150), или изменение динамического давления, замеряемого трубкой Пито и являющегося функцией расхода газа. Разность давлений, действующих на мембрану антипомпажного регулятора (см. рис. 150), направлена против силы пружины. В- области устойчивой работы результирующая сила от перепада давлений, действующая на мембрану, больше силы пружины, и антипом-пажный клапан закрыт. Разница импульсных давлений. Лр падает с уменьшением производительности. Если эта разница снизится до определенной установленной величины Ар а, то сила, действующая на мембрану, и сила пружины сравняются, и при дальнейшем уменьшении количества газа начинает открываться перепускной клапан. Если производительность и, следовательно Ар будут падать дальше, то антипомпажный клапан будет открываться больше, и количество перепускаемого газа будет возрастать. [c.179]

На рис. 2.8 мы видим диаграмму, состоящую из четырех пересекающихся друг с другом кривых. Если мы обойдем этот контур от I до IV и вернемся в начальную точку, то совершим циклический процесс, состоящий из следующих этапов 1) изотермическое расширение, 2) адиабатическое расширение, 3) изотермическое сжатие и 4) адиабатическое сжатие. Наша цель состоит в том, чтобы вычислить результирующую работу, совершаемую газом при обратимом проведении такого процесса, и СЕязать полученные данные с к, п. д. двигателя. Поскольку мы уже рассмотрели в этой главе и изотермический и адиабатический процессы, нет необходимости выводить соответствующие уравнения. При дальнейшем анализе мы воспользуемся уравнениями (2.4) и (2.7), [c.88]

Чтобы завершить определение коэффициента диффузии, необходимо выбрать плоскость отсчета, т. е. такое место в системе, неподвижное или подвижное, по отношению к которому определяется поток. Хотя различные авторы избирают разные плоскости отсчета, в химической технологии и в значительной части работ по физике стало обычным выбирать плоскость, в которой отсутствует результирующий объемный поток, т. е. YahVi = О (здесь Vi — парциальный мольный объем компонента i). Если молекулярные массы диффундирующих компонентов не равны между собой, то через такую плоскость будет происходить перенос массы. В бинарной смеси при постоянных температуре и давлении, например, JaVa = —JвУву но /дМд Ф —JвМ-в- Если вся система движется по отношению к земле, то плоскости без результирующего объемного переноса, без результирующего переноса массы и неподвижный аппарат представляют собой три возможных варианта плоскостей отсчета. Плоскости без результирующего объемного переноса и плоскость сечения аппарата являются идентичным выбором в общем случае идеальной смеси в неподвижном контейнере. Кроме того, в случае смеси идеальных газов плоскость, в которой отсутствует результирующий объемный перенос, является той же самой, что и плоскость без результирующего мольного переноса. [c.24]

Уравнение энергии (2.1.1) было несколько преобразовано. В качестве плазмообразующего газа рассматривался воздух. В общем случае (см. работу [24]) затраты энергии на ионизацию в объеме Е и излучение 1 изл в неравновесной плазме зависят от кинетики процесса ионизации и процесса возбуждения уровней. Выражения, которые получаются при этом, довольно громоздки и сложны. Поэтому в работах [62, 63] предполагалось, что излучение плазмы близко к равновесному с температурой Те. Для этих условий член изл записывался как сумма объемной плотности излучения прозрачных участков спектра U и дивергенции лучистого теплового потока, переносимого в ультрафиолетовой части непрерывного спектра и реабсорбированных линиях div q . Результирующие выражения, с помощью которых вычисляется величина div 9.,, связанного с излучением линий и континуума, приведены на стр. 91 (см. формулы (2.1.18) и (2.1.23)). [c.99]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология