Магнетик

Способность вещества (магнетика) намагничиваться в магнитном поле характеризует магнитная восприимчивость - безразмерная величина, которая для изотропного магнетика определяется как [c.103]

Основную задачу структурного анализа можно сформулировать весьма просто [21. Дан вещественный объект (кристалл, аморфное тело, жидкость, газ) с неизвестной функцией микрораспределения плотности р (г). Нужно определить эту функцию. Для этой цели используется рассеяние коротковолнового излучения объектом. Картина рассеяния содержит информацию, необходимую для определения атомной, а в магнетиках — и магнитной структуры вещества. Действительно, как мы покажем несколько ниже, явление рассеяния производит фурье-анализ и позволяет получить спектр плотности Ф (Н) объекта. С помощью фурье-синтеза по спектру Ф (Н) можно вычислить функцию плотности р (г). По этой причине теория структурного анализа явно или неявно использует математический аппарат представления функций с помощью рядов и интегралов Фурье. [c.9]

Рассмотрим несколько детальнее свойства диэлектриков и магнетиков [23, 24. [c.36]

Магнетики делятся на диа-пара- и ферромагнетики. Количественной характеристикой магнетиков является вектор намагниченности М (аналогичный вектору поляризации Р диэлектриков), определяемый выражением [c.38]

Индукция магнитного поля в магнетике описывается выражением [c.38]

К числу простейших моделей, допускающих решение задач о ФП, относится модель Изинга. Эта модель представляет собой идеальную кубическую решетку, состоящую из N узлов, в каждом из которых находится частица в определенном энергетическом состоянии, напри.мер для бинарного сплава - сорта атомов или молекул. Для магнетика решетка Изинга состоит из спинов (спин 3= 1), каждый из которых может быть ориентирован только в одном пространственном измерении в частности, либо вверх, либо вниз. В таком случае число степеней свободы (компонент) параметра порядка (спина) П 1. В модели Изинга взаимодействуют друг с другом только ближайшие соседи, В одномерной цепочке Изинга с1=1, и=1) не происходят ФП. Им препятствуют флуктуации, ибо в этом случае система неустойчива относительно переворотов спинов, ФП в модели Изинга наблюдается только для размерности больше единицы. [c.26]

Если поместить проводник с током в среду, которая намагничивается (магнетик), то возникает дополнительная напряженность магнитного поля Н, суммирующаяся с напряженностью внешнего поля Но результирующую напряженность В называют вектором магнитной индукции [c.188]

Иначе говоря, при потоке индукции, направленном но нормали к поверхности раздела магнетиков, и отсутствии поверхностных токов вектор индукции не изменяется, а вектор напряженности испытывает скачок. Магнитный поток в некоторых случаях переходит целиком пз одной среды в другую (последовательное соединение), а в других — разветвляется на отдельные части, которые затем сливаются (параллельное соединение). [c.189]

Эта система справедлива для однородных магнетиков, целиком заполняющих все поле, так как в таком случае напряженность магнитного поля токов не зависит от магнитной проницаемости среды. [c.194]

Итак, с помощью структурного анализа возможно определение а) периодической атомной структуры кристалла б) магнитной структуры магнетиков в) динамических нарушений (фонон-ных и магнонных спектров) г) типа и распределений статических структурных дефектов в реальных кристаллах д) структурного механизма фазовых переходов и структурных особенностей метастабильных состояний в твердых телах е) ближнего порядка в аморфных телах и в жидкостях ж) формы и строения частиц в растворах з) структуры газовых молекул и) фазового состава вещества. [c.15]

В магнетиках картина рассеяния нейтронов представляет собой наложение независимых картин ядерного и магнитного рассеяний. Соответствующими экспериментальными приемами (воздействием на магнитную структуру магнитным полем и изменением температуры, использованием поляризованного пучка нейтронов) можно выделить вклад магнитного рассеяния. Магнитное рассеяние позволяет определить распределение спиновой плотности 3 (г) в веществе. [c.82]

Сочетание в кристаллической решетке шпинели ионов железа разной зарядности придает этим кристаллам свойства полупроводников и магнетиков [c.129]

Магнитное поле в магнетиках [c.286]

Опыт показывает, что в однородных изотропных магнетиках, [c.286]

Формулы (513) и (514) справедливы для случая однородного изотропного магнетика, целиком заполняющего все пространство, [c.287]

Рассмотрим случай неоднородного магнетика. В каждой точке [c.287]

Из опыта известно, что некоторые магнетики обладают свойством давать весьма большое добавочное поле Н, следовательно, они характеризуются большой магнитной проницаемостью, достигающей для некоторых веществ 10 такие вещества называют ферромагнетиками. [c.288]

В магнетиках различают два основных типа магнитного порядка ферромагнитный и антиферромагнитный. В последнем случае может наблюдаться либо скомпенсированный, либо не-скомпенсированный антиферромагнетизм (ферримагнетизм). Раз-, личные основные виды магнитного порядка схематически показаны на рис. 130. [c.307]

Магнетики. Установление термодинамического равновесия в системе магнитных моментов, так же как и в системе электрических моментов (см. выше), происходит не внезапно. Следовательно, и в этом случае можно говорить о последствии и релак сации. [c.348]

III.1.5. Механические силы в диэлектрике и магнетике. Появление зарядов в диэлектриках, расположенных в электрическом поле, ведет к возникновению сил, действующих в диэлектрике, даже если они первоначально и не были заряженными. Известны опыты, которые убедительно показывают наличие этих сил даже между двумя макротелами. Например, два шарика — металлический и парафиновый — притягиваются в воздухе и отталкиваются в ацетоне при заряжении металлического шарика. Заметим, что диэлектрическая проницаемость у ацетона (ел5 26) больше, чем диэлектрическая проницаемость у парафина (е 2). [c.49]

Рассмотрев механические силы, возникающие под действием электрического поля в диэлектриках, очевидно, интересно выяснить возникают ли силы в магнетике [c.49]

Всякое тело является магнетиком, поэтому под воздействием приложенного напряжения источника защиты магнитные моменты анодного заземления, сооружения и прилежащего к ним грунта приобретают какую-то другую преимущественную ориентацию, тем самым изменяют магнитную проницаемость и силы на границе (п. П1.1.5). [c.72]

К. т. названа по имени П. Кюри, подробно изучившего переход ферромагнетик-парамагнетик. Переход анти-ферро.магнетик-парамагнетик исследован Л. Неелем его именем названа точка Нееля. [c.560]

Следует также отметить особый класс веществ - магнитные жидкости [29], которые представляют собой искусственные жидкие среды, обладающие одновременно намагниченностью и текучестью. Находясь в магнитном поле, они преобретают магнитный момент, лишь на порядок меньший магнитного момента твердах магнетиков. С помощью внешнего магнитного поля можно управлять свойствами и поведением магнитных жидкостей, что открывает новые возможности в химической технологии. [c.39]

Первые представления о применимости закона соответственных состояний к ФП в полимерах были развиты И. Пригожиным [20]. Де Жен и де Клуазо в 1972-1974 гг. [19] применили идеи скэйлинга полимерам, в частности, использовали метод ренормализационной группы. При это.м использована аналогия полимерный клубок - магнетик. Столкновения между сегментами в полимерных молекулах сильно коррелированы. Столкновение пары сегментов влечет за собой другие столкновения, так как сегменты связаны между собой общей полимерной цепью. При расчетах использовано масштабное преобразование. Вместо цепи из N сегментов длиной Ь рассматривается новая цепь из N1 сегментов длиной Ьь [c.26]

В диамагнетшах в результате воздействия внепшего магнитного поля на молекулярные токИ возникает магнитный момент, нахфавленный в сторону, обратную внешнему полю. Магнитная восприимчивость диамагнетиков отрицательна и весьма мала по значению X (Ю ...10 ). Б диа-магнетиках имеет место полная взаимная компенсация как орбитальных, так в спиновых магнитных моментов. [c.24]

В последнее годы обнаружены сегнетоэлектрики, в которых наблюдалось упорядочение магнитных моментов (см. гл. VI). Вещества, в которых одновременно существует упорядочение магнитных и электрических моментов, получили название сегнетоферро-магнетиков. В них могут сосуществовать различные виды магнитного и электрического упорядочения сегнетоэлектричество с ферро-, [c.278]

Всякий > агнетик, находящийся в магнитном поле, точно так же, как диэлектрик в электрическом поле, приходит в особое состояние— намагничивается. В таком состоянии магнетик имеет добавочную напряженность магнитного поля Я, которая складывается с напряженностью [c.286]

Здесь д]/ дН)р т — есть изменение объема магнетика, вызванное магнитным полем, и называется объемной магнитострикцией величина dPJdp)T,n определяет изменение намагничивания с. изменением давления, называемое пьезомагнитным эффектом. Последнее соотношение связывает эти два магнитомеханических явления. Кроме объемной магнитострикции, имеет место и линейная (изменение размеров образца). Константой магнитострикции в этом случае называют относительное изменение размеров в направлении поля образца, намагниченного до насыщения. У монокристаллов значение зависит от направления поля относительно кристаллографических осей, т. е. от направляющих косинусов a . Магнитострикция вызывает магнитострикционные удлинения которые, подобно упругим деформациям (см. гл. IV) e, , могут быть приближенно представлены тензором второго ранга [c.316]

Возникновение ферримагнетизма можно проиллюстрировать схемой, приведенной на рис. 137. Результирующая намагниченность создается в магнетике магнитными моментами ионов Ре " , которые остаются нескомпенсированными. Каждый ион Ре + имеет магнитный момент, равный 4р, (что соответствует спину, равному двум). Поскольку на ячейку приходится восемь таких ионов, то намагниченность на ячейку должна быть равна 8 -4р, = = 32р1в, измерения же дают 8 -4,07[1в = 32,56 [c.324]

Магнетики. При наложений на парамагнетик пёрёмейного магнитного поля Н = Яо ехр (ш ) в силу запаздывающей реакций процесса намагничивания магнитная восприимчивость тоже будет комплексной величиной 1 = 1 — Н - Дисперсия восприимчивости магнетиков характеризуется действительной частью % комплексной восприимчивости х, а поглощение — чаще мнимой частью х". хотя ее можно характеризовать и тангенсом угла сдвига фаз, т. е. [c.351]

Системы, действие которых основано на поляризации и леполя- ризаиии диэлектриков под действием электрического поля или на намагничивании и размагничивании магнетиков в магнитном по,ле следовательно, нх работа связана с циклическим изменением параметров рабочего тела. Поляризация (и -соответственно намагничивание) в адиабатных условиях сопровождается, как правило, повышением температуры аналогично тому, как повыщается температура газа прп адиабатном повышении давления. Напротив, деполяризация (и соответственно размагничивание) в адиабатных условиях вызывает понижение температуры — внутреннее охлаждение, соответствующее в тер- [c.281]

Если парамагнитную соль, нахо-.цящуюся в состоянии, соответствую-дем точке 3, размагнитить в адиабатных условиях (снять магнитное Д07 е), то она охладится до некоторой температуры То<Т, так как часть внутренней энергии (энергии теплового движения) будет затрачена на то, чтобы вернуть элементарные магнетики к прежнему хао- [c.294]

Система, состоящая из магнетика, находящегося в магнитном поле, может иметь три вида энергетических взаимодей-ствим с окружающей средой и находящимися в ней телами 1) деформационное Ыь=Ы 2) тепловое 3) магнит- [c.295]

При возникновении самопроизвольного намагничивания магнетик деформируется, поэтому в целом ненамагниченный ферромагнетик также при намагничивании деформируется. Явление деформации при намагничивании получило название магиитострикции. Итак, при поляризации диэлектриков появляются механические силы электрострикции, а при намагничивании магнетика — силы магиитострикции. [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология