Намагничивание в переменном магнитном поле

В соленоиде (5) (см. рис. 3.16), длина которого значительно больше диаметра, размещены три обмотки, из которых две (А) и (В) соединены последовательно навстречу друг другу.. При возбуждении соленоида (5) переменным током напряжение в обмотке (С) пропорционально первой производной по времени от напряжения магнитного поля внутри соленоида. Напряжение, снимаемое с двух последовательно включенных обмоток при наличии в них одинакового количества витков, равно нулю. Вставляя в одну из измерительных обмоток (А и В) ферромагнитный материал (Р), создают напряжение, пропорциональное первой производной по времени интенсивности магнитного поля, создаваемого в образце. При подаче полученных напряжений в интегрирующие цепи их усилении и подключении к отклоняющим пластинам электронно-лучевой трубки становится виден цикл намагничивания. Интенсивность магнитного поля )и с достаточным приближением пропорциональна создавшейся в стали магнитной индукции В. [c.81]

Действие установки основано на намагничивании изделия переменным магнитным полем и считывания градиентов магнитных полей рассеяния феррозондами-градиентометрами. [c.358]

Благодаря возможности продольного намагничивания поверхности изделия переменным магнитным полем установка имеет достаточно высокую чувствительность. С целью устранения помех в работе феррозондового преобразователя в переменном поле применено радио-импульсное возбуждение, синхронизированное с частотой намагничивающего поля. Это позволило улучшить селективность и надежность контроля. [c.358]

Методы статистической термодинамики необратимых процессов позволяют в общем виде решить задачу об изменении термодинамических свойств вещества под действием переменного внешнего поля. Типичным примером такого рода процессов могут служить поляризация диэлектрика в электрическом поле и намагничивание в магнитном поле. Поляризация, как правило, пропорциональна напряженности поля, поэтому ее можно назвать линейным откликом диэлектрика на внешнее поле. Задачей теории линейного отклика как раз и является вычисление изменения термодинамических характеристик, пропорциональных напряженности действующего поля. [c.207]

Крепежные шпильки. В компрессорах применяют крепежные шпильки из углеродистой стали, которые в процессе эксплуатации подвергаются переменным растягивающим нагрузкам. Магнитный контроль крепежных шпилек диаметром 12—75 мм и длиной 100—500 мм проводили дефектоскопом АЕС-3 методом магнитной суспензии. Шпильки испытывали в магнитном поле (непрерывный метод) при одновременном применении циркулярного и продольного намагничивания. Такой способ намагничивания, как известно, создает винтовое магнитное поле, которое дает возможность за один прием обнаруживать продольные и поперечные дефекты. [c.181]

Процессы диэлектрической релаксации, или, в общем случае, процессы поляризации диэлектрика в переменном электрическом поле, а также процессы намагничивания в переменном магнитном поле описываются теорией линейного отклика, изложенной выше. [c.213]

Токи Фуко (вихревые токи). При переменном магнитном поле (например при поле, получающемся от действия переменного тока) вследствие индукции (стр. 729 и 733) вызываются в магнитном теле электрические токи — так называемые токи Фуко или вихревые токи. Последние вызывают нагревание и соответственную потерю энергии при намагничивании. Вихревые токи могут быть уменьшены путем разделения тела (железа) на отдельные слои (листы), поэтому электрические машины в тех частях, где они подвержены действию меняющегося магнитного потока, изготовляются из железных листов толщиною от 0,35 до 0,50 мм с прокладкой из бумаги или с изоляцией лаком. [c.725]

Важной особенностью применения продольного намагничивания является еще и неоднородность магнитного поля внутри детали, имеющей переменное поперечное сечение. Так как магнитное поле всегда стремится пройти через ферромагнитный материал, то при более или менее резком переходе от малого сечения детали к большему магнитная индукция ослабляется пропорционально квадрату диаметра. Например, если меньшее сечение детали было доведено до магнитного насыщения, то в соседнем ее сечении (с диаметром в 3 раза большим) намагниченность будет в 9 раз меньше. Вряд ли можно ожидать выявления дефекта по всей длине такой детали. Поэтому лучше применять намагничивание детали не постоянным, а переменным магнитным полем, при котором намагниченность с увеличением диаметра уменьшается приблизительно прямо пропорционально диаметру. [c.36]

Магнитострикционный эффект заключается в изменении размеров ферромагнитных тел при намагничивании и размагничивании. При помещении ферромагнитного стержня в переменное магнитное поле наблюдается изменение длины стержня— удлинение или укорачивание. Относительное изменение длины [c.42]

Индукционное намагничивание заключается в возбуждении в проверяемой детали индукционного тока. Схемы индукционного намагничивания показаны на рис. 2.11, 2.18. Проверяемую деталь 1 (см. рис. 2.18) надевают на магнитопровод 2, вставляют в намагничивающее устройство. При прохождении переменного тока по обмотке устройства на деталь действует переменный поток Ф. В результате в детали 1 возбуждается индукционный ток, как в короткозамкнутом витке, и возникает вокруг детали 1 магнитное поле Н. [c.274]

Магнитно-порошковый метод контроля. Этот метод и его применение подробно описаны во многих работах [4, 10, 22, 23, 25]. Так как требуется, чтобы образец был намагничен, то применение этого метода ограничивается изделиями из ферромагнитных материалов. Если намагничивание образца является достаточно сильным (вблизи магнитного насыщения), то силовые линии поля будут регулярными, за исключением областей, где на поверхности находятся трещины или немагнитные включения. Эти области можно сделать видимыми путем обработки поверхности образца или сухим тонким магнитным порошком, или суспензией в виде взвеси магнитных частиц в подходящей жидкости [36]. Дефекты, которые находятся на поверхности, вызывают наибольшее искажение поля и, таким образом, легче обнаруживаются, чем внутренние [47]. Необходима очень тщательная подготовка поверхности, чтобы определить дефекты, расположенные под поверхностью, и при практическом использовании этот метод является одним из наиболее надежных для определения поверхностных дефектов. Это тем более справедливо, если намагничивание создается с использованием переменного электрического тока, так как в этом случае магнитное поле существенно ослабляется от поверхности к внутренней части образца. Небольшие образцы можно намагничивать путем помещения их между полюсами постоянного магнита или предпочтительнее — электромагнита. Однако для материалов с большой площадью поперечного сечения магнитное поле может создаваться в соответствующем направлении несколькими витками кабеля вокруг детали или пропусканием очень большого тока через изделие с помощью электродов, закрепленных на поверхности. При применении метода электродов сила тока может достигать порядка 1000 А. Переменный ток такой величины легко получить от низковольтного трансформатора. Существует несколько правил [48] для получения наилучших результатов при испытании магнитными частицами, а именно [c.296]

При намагничивании магнитного материала переменным полем петля гистерезиса, характеризующая затраты энергии в течение одного цикла перемагничивания, расширяются (увеличивают свою площадь) как за счет потерь на гистерезис, так и потерь на вихревые токи и дополнительные потери. Такую петлю называют динамической, а сумму составляющих потерь - полными потерями. Геометрическое место вершин динамических петель гистерезиса называют динамической кривой намагничивания, а отношение индукции к напряженности поля на этой кривой - динамической магнитной проницаемостью [c.32]

Действие магнитострикционных вибраторов основано на способности ферромагнитных материалов (никель, никелевые сплавы) изменять длину в магнитном, поле. Например, никелевый стержень, помещенный в катушку с высокочастотным током, будет вследствие переменного намагничивания периодически изменять длину и производить механические колебания. Когда частота переменного тока равна частоте собственных колебаний вибратора, получают максимум излучений. С целью уменьшения потерь на вихревые токи и гистерезис вибраторы изготовляют не из сплошного магнито-стрикционного материала, а из тонких пластин, собираемых в пакет. [c.126]

Ввиду того, что намагничивание М вещества является функцией температуры Т и других термодинамических переменных, для получения зависимости между этими величинами можно приложить два основных закона термодинамики. Если давление, объем, энергию, силу магнитного поля и энтропию системы обозначить Р, V, Е, Я и 5, то по первому и второму закону термодинамики следует [c.51]

Для лучшего выявления трещин необходимо, чтобы результирующий вектор напряжённости магнитного поля имел тангенс фазового угла, равный 1. Для продольного и циркулярного намагничивания в этом случае целесообразно применять два переменных тока со сдвигом фаз, равным 90 эл. градусов. При этом если частота намагничивающего тока равна 50 Гц, то результирующий вектор напряжённости 100 раз в секунду будет проходить перпендикулярно к любому направлению трещин (рисунок 4.10). Основным условием качественного выявления трещин в этом случае является равенство напряжённости циркулярного Яц и продольного Н полей в момент достижения максимальных значений намагничивающих токов. [c.40]

Этот метод основан на использовании нелинейности кривых намагничивания сердечников, на которые действуют два магнитных поля внутреннее переменное и внешнее (измеряемое) постоянное. Устройства, реализующие этот метод, носят название феррозондовых преобразователей, которые используются в различных установках для измерения градиента, или напряженности магнитного поля. [c.68]

Как известно [2], всякие переменные воздействия, в частности наложение переменного поля с убывающей амплитудой, приводят к компенсации необратимости магнитных свойств, что выражается в идеализации кривой намагничивания и разрушении остаточной намагниченности. Изучая частотную зависимость этих воздействий, можно составить представление о релаксационных или же резонансных свойствах разрушаемой необратимой части намагниченности. Это изучение имеет также и практическое значение — позволяет выяснить условия наиболее быстрого получения размагниченного состояния. [c.91]

Мы разработали два простых метода помещения образцов в держатель при сохранении постоянной ориентации образца относительно осей соленоидов и катушек магнитометра. Намагниченный замороженный образец можно прикрепить к смоченному концу белой нитки и опустить вертикально в магнитометр. Тщательно отмытая хлопчатобумажная нитка не имеет NRM и может использоваться при повторных измерениях, например для размагничивания в переменном поле. Однако даже чистые нитки иногда после экспозиции в сильных полях приобретают магнитный момент. Следовательно для целей быстрого намагничивания необходим другой метод погружения образца в магнитометр. Мы нашли, что более подходящим является держатель в виде крючка из тонкого кварцевого волокна. Крючок втыкают в незамороженный образец и оставляют в нем на протяжении всех измерений. С помощью этих приспособлений, а также импульсного соленоида или соленоида переменного поля с воздушным сердечником (смонтированными вместе с магнитометром в единую установку) нам удалось автоматизировать наши эксперименты и свести до минимума время, затрачиваемое на закрепление образцов при повторных измерениях. Контрольные эксперименты с крючком из кварцевого стекла, вмороженным в кубик льда, показали, что кварцевое волокно не обладает естественным магнитным моментом и не намагничивается даже в сильных полях. Такие волокна неудобны лишь тем, что они очень хрупкие и легко ломаются. [c.213]

Магнитопорошкозым методом можно обнаруживать дефекты длиной около 0,5 мм, шириной 2,5 мм и более. При намагничивании постоянным магнитным полем выявляют дефекты, расположенные на глубине не более 2—3 мм от поверхности. При намагничивании переменным полем максимальная глубина выявляемых дефектов уменьшается. [c.12]

Источниками звуковых и ультразвуковых колебаний являются излучатели или вибраторы механические эксцентриковые, электромеханические, гидродинамические, магнитострикцион-ные и пьезоэлектрические. В процессах защиты металлов от нор-розии наиболее распространены электромеханические излучатели, которые разделяются на три типа электродинамические, работающие в пределах до 30 кгц, матнитострикционные — от 5 до 150 кгц и пьезоэлектрические — от 100 кгц и выще. При сравнительно низких частотах ультразвуковых колебаний (до 100 кгц), применяемых обычно при очистке поверхности изделий и в ряде других пр оцессш обработки металлов, наиболее пригодны магнитострикционные вибраторы. Явление магнитострик-ции заключается в изменении линейных размеров некоторых материалов в магнитном поле. При намагничивании, например, стержень, изготовленный -из такого материала, укорачивается или, что реже, удлиняется независимо от направления поля. Так, цилиндр из нержавеющей стали уменьшает свою длину в сильном магнитном поле (магнитострикция), а пластина, вырезанная из кристалла кварца, изменяет свои размеры в электрическом поле (пьезоэлектрический эффект). Таким образом, стержень из магнитострикционного материала в переменном магнитном поле испытывает наибольщую деформацию два раза за период изменения поля. С целью снижения потерь на вихре- [c.105]

Имеется много типов электромагнитных приборов. К ним относится также прибор ИТ-2, проходивший испытания на заводе Большевик (Ленинград). Датчик прибора представляет трансформатор с открытой магнитной цепью, включенной с компенсационным датчиком по дифференциальной схеме. П зибор включает блок питания и регистрирующий микроамперметр с панелью управления. Катушка датчика из ферромагнитного материала (Ст. 10) имеет две обмотки (диаметр сердечника— 4 мм, длина — 8 мм). Намагничивание производится переменным током, включенным в обмотку /. Покрытие изделия толщиной б немагнитно и поэтому является зазором с магнитной проницаемостью ц=1. Во вторичной обмот.ке И наводится э. д. с., пропорциональная потоку сцепления с изделием. Большое влияние на чувствительность прибора оказывают магнитные свойства основы изделия, так, например, при наличии изделия из стали 45, по сравнению с маркой Ст. О, чувствительность прибора падает на 25—30%. Для увеличения чувствительности прибора увеличивают напряженность магнитного поля при помощи переменного сопротивления. [c.217]

Магнитострикпией называется изменение формы и размеров тела при намагничивании. Наиболее подробно исследована магни-тострикция ферромагнитных веществ (железа, никеля, кобальта и ряда сплавов), у которых она достигает доступных измерению значений. Магнитострикционный вибратор представляет собой ферромагнитный стержень, изменяющий свою длину под действием переменного магнитного поля. [c.241]

При изучении слабого магнетизма различных образцов, особенно извлеченных из земли или прошедших какую-либо химическую или механическую обработку, следует обращать особое внимание на устранение влияния привнесенных магнитных (более всего ферромагнитных) загрязнений. Поэтому в такого рода исследованиях существенно не только (часто и не столько) применение наиболее чувствительного сквид-магнито-метра, но и корректная методика измерений, выделяющая именно изучаемый вклад в полный магнетизм образца. Для разделения магнитных вкладов образца и загрязнений используются приемы, основанные на различии в их поведении при разных физических воздействиях. Ферромагнитные примеси могут быть либо намагничены до насыщения сильным внешним магнитным полем, либо, наоборот, размагничены в убывающем от максимума к нулю переменном магнитном поле. Размагничивающее влияние оказывает и термическая обработка образца — нагрев до нескольких сотен градусов Цельсия в близком к нулю магнитном поле с последующим охлаждением. Магнитный момент некоторых образцов после намагничивания постепенно убывает, и по скорости и величине этой релаксации можно установить, какая часть образца создает релаксационную компоненту магнитного момента. Парамагш1т-ный вклад можно выделить по температурной зависимости — он меняется обратно пропорционально термодинамической температуре. [c.176]

При комбинированном намагничивании напряясенность переменного магнитного поля должна быть в несколько раз выше напря енности постоянного поля. [c.52]

Сущность намагничивания переменным током при контроле способом остаточной намагниченности состоит в следующем. Деталь, помещенная в магнитное поле, или деталь, по которой пропускают ток, перемагничивается с частотой поля, например, 50 Гц. [c.288]

При помещении стержня из магнитострикционного матер иала в катушку, питаемую переменным током, стержень под влиянием электромагнитных колебаний будет изменять свои размеры при намагничивании и размагничивании. При этом направление магнитного поля роли не играет. Поэтому стержень будет совершать колебания с удвоенной частотой по сравнению с подведенной. Если же стержень подмагничивать, поместив его в постоянное магнитное поле электромагнита или постоянного магнита, то частота колебаний стержня будет равна частоте подводимого тока. При этом амплитуда колебаний будет выше, чем без подмагни-чивания. [c.214]

Спектры магнитного резонанса. Ферромагнитный резонанс в РеВОз наблюдался на частотах 9,3 и 35 Ггц при 290 и 77 °К. На частоте 9,3 Ггц спектр снят на спектрометре с двойной модуляцией магнитного поля, регистрировалась первая производная от линии поглощения при ориентации образца, когда взаимно перпендикулярные векторы постоянного магнитного поля Но и переменного СВЧ поля Hi лежат в плоскости наилегчайшего намагничивания (0001). [c.158]

При намагничивании сердечника постоянным магнитным полем магнитная проницаемость пермаллоя при определенных условиях резко уменьшается, в результате чего уменьшается индуктивное сопротивление обмотки. Если обмотка будет подключена ксети переменного тока У = onst, то при подмагничивании сердечника постоянным током переменный ток в ней возрастет. [c.16]

Совместное использование опытов по намагничиванию в постоянном поле и размагничиванию в переменном позволяет исследовать взаимодействия между магнитными частицами ( isowski, 1981). Сравнение соответствующих зависимостей (рис. 4.26) показывает, что в отсутствие взаимодействия кривые симметричны (рис. 4.26, А), а в тех случаях, когда частицы взаимодействуют (рис. 4.26,5), симметрия нарушается. Последние данные (рис. 4.26, F) получены на образцах зубцов хитона, в которых, как известно, частицы магнетита упакованы достаточно плотно, и поэтому взаимодействие между ними должно быть сравнительно сильным (Lowenstam, 1962). Кривые, соответствующие упомянутым процессам намагничивания и размагничивания, пересекаются в точке, отвечающей так называемому полю остаточной коэрцитивности. Рассматриваемый метод позволяет также отличать образцы, состоящие из многодоменных частиц, от образцов из взаимодействующих однодоменных частиц. На рис. 4.26, В приведены кривые для породы, содержащей многодоменные частицы магнетита. Видно, что многодоменные частицы легче намагничиваются в малых полях и раньше достигают насыщения. [c.201]

Исследование процессов приобретения и утраты намагниченности образцами позволили нам экспериментально идентифицировать источник SIRM в решетчатых костях желтоперого тунца и сделать косвенные выводы об организации магнитных кристаллов. Предсказания, вытекающие из гипотезы о магниторецепции с участием магнетита, состоят в том, что частицы способны перемещаться и что при комнатной температуре и нулевом значении окружающего магнитного поля их ориентация будет случайной из-за теплового движения. Если решетчатая кость является местом расположения магниторецепторных органелл, она не должна в обычных условиях иметь NRM, а приобретенный ею магнитный момент будет утрачиваться, если дать ей оттаять. Замороженные решетчатые кости семи желтоперых тунцов вначале исследовали на NRM. Мы намагничивали эти образцы, выдерживали их при комнатной температуре и после оттаивания через каждые 5-мин измеряли их магнитные моменты. Четыре из этих образцов затем промывали, подвергали повторному замораживанию и помещали в постепенно усиливающееся магнитное поле внутри импульсного устройства для намагничивания (Kirs hvink, 1983). После насьпцения образцов их размагничивали в переменном поле. После каждого этапа намагничивания и размагничивания производилось измерение магнитных моментов образцов. [c.200]

Процесс перемагничивания характеризуется кривыми циклического перемапшчивания и основной (коммутационной) 1фивой намагничивания, проходящей через вершины симметричных частных петель перемагничивания ферромагнетика в магнитном поле переменной напряженности. [c.10]

Магнитотермические и магнитокалорические явления. Термодинамическое состояние газа определяется тремя параметрами (давлением р, температурой Т и удельным объемом u), из которых два являются независимыми переменными, а третий зависит от двух других. Если газ представляет смесь нескольких веществ, то в качестве параметров состояния принимают еще концентрации. Для веществ, способных к намагничиванию (магнетиков), находящихся в магнитном поле, кроме параметров состояния, учитывают составляющую М вектора намагничивания (или полного намагничивания) в направлении поля. [c.17]

В данном случае намагниченность суспензии M t) — это проекция магнитных моментов частиц на направление поля, а не на ось пространственных координат. По этой причине она всегда положительна (или равна нулю) и является мерой согласованности ориентаций частиц и поля. Ее основная особенность в том, что максимум намагниченности достигается в той фазе изменения поля (ш/ = тг), когда его напряженность равна нулю. Сближение ориентаций оси частицы с направлением поля продолжается в течение всего полуперио-да переменного поля. Именно к моменту смены его знака угол между осью частицы и направлением поля минимален, а намагниченность максимальна. Намагничивание такого типа является неупругим, т. е. оно не исчезает при выключении поля. Это справедливо, если поведение частиц исчерпывающе описывается приведенными выше уравнениями. В действительности оно подвержено воздействию и ряда других факторов, находящих свое отражение в реальном поведении суспензий. [c.687]

При намагничивании детали переменным и импульсным токами (или при быстром выключении постоянного тока) удлинение может составлять не менее 3. .. 5 за счет того, что намагничивается только поверхностный слой У и при выключении намагничтающего поля магнитные линии поверхностной части детали могут замыкаться через внутреннюю часть 2 детали, создавая как бы замкнутую магнитную цепь (рис. 7). Амплитуда намагничивающего поля должна быть такой, чтобы поверхностный слой был намагничен до насыщения, а время уменьщения намагничивающего поля от максимального значения до нуля не должно превышать 5 10 с. [c.347]

Намагничивание с созданием псевдозамкнутой магнитной цепи невозможно, если наименьший размер детали в направлении, перпендикулярном к направлению намагничивания, меньше 5. .. 10 мм (в зависимости от магнитных свойств материала детали). Это связано с тем, что детали намагничиваются переменным или импульсным полем полностью и невозможно замыкание магнитного потока через внутреннюю часть детали. [c.347]

Имеются три широко используемых метода наблюдения непрерывно возбуждаемого ядерно-магнитного резонанса. В двух методах применяют генератор, позволяюший менять частоту переменного поля Я1 в одном из них используется спектрометр Блоха [1], или, как его еще называют, спектрометр со скрещенными катушками , во втором — спектрометр ЯМР типа Паунда— Найта [64]. Третий тип спектрометров основан на применении радиочастотных мостов. Спектрометр со скрещенными катушками детектирует радиочастотный компонент ядерного намагничивания с помощью приемной катушки, которая расположена так, что ее ось перпендикулярна как направлению радиочастотного поля, так и направлению постоянного поля. Ядерное намагничивание наводит э. д. с. в этой катушке, которая затем усиливается радиочастотным приемником. С другой стороны, в спектрометре типа Паунда — Найта используется принцип изменения во время резонансного поглощения радиочастотного сопротивления индукционной катушки, которая включена в резонансный контур генератора и содержит образец. Выходное напряжение генератора или амплитуда колебаний пропорциональна Q колебательного контура, и, следовательно, изменение амплитуды колебаний происходит в момент резонансного поглощения. Соответствующее повышение степени изменения напряжения приводит к резонансному сигналу. Напряжения, непосредственно возникающие при обнаруживаемом резонансном поглощении, имеют значения в пределах от миллимикровольт до милливольт. [c.27]

Магнитный момент нри насыщении, отнесенный к одному атому, равен числу неснаренных электронов. При изучении тонкодисперсных ферромагнитных веществ измерить намагниченность довольно трудно. Когда размер частиц ферромагнитных веществ составляет 100—300 А, их магнитные свойства отличаются от магнитных свойств этих веществ в грубодисперсном состоянии [322, 326]. Это различие заключается в том, что для малых частиц намагничивание зависит от напряженности поля и температуры таким же образом, как и в случае парамагнитных веществ (см. уравнение (65)). Это явление имеет различные названия, такие, как коллективный парамагнетизм [322], сверхпарамагнетизм [327, 328] и субдоменное поведение частиц. Ряд методических вопросов, связанных с измерениями восприимчивости, разобран в работах Селвуда [322, 329, 330], Феншама [331], Грея [332] и Стоуна [333, 334]. Так как в нанесенных катализаторах катализирующий металл или окись металла почти всегда содержится в тонкодисперсном состоянии, то для измерения восприимчивости применяется низкочастотный измеритель магнитной проницаемости, работающий на переменном токе [329]. Так как в этих опытах определяют влияние поверхностного эффекта на свойства объемной фазы, то необходимо использовать в качестве носителей тонкодисперсные твердые тела (или инертные подложки), которые имеют большое отношение поверхности к объему. [c.123]

Для определения спектра коэрцитивных сил частиц в пробе применяются две методики постепенное искусственное намагничивание и размагничивание в переменном поле. Внешнее поле В будет изменять магнитные моменты частиц магнетита с коэрцитивными силами меньше чем 5- os 0, где 0-угол между направлениями вектора момента частицы и вектора приложенного поля. В экспериментах с искусственным намагничиванием при постепенном увеличении напряженности поля происходит согласование направлений вектора магнитных моментов частиц в образце. В случае размагничивания в переменном поле при наложении синусоидального поля с медленно убывающей амплитудой ориентация моментов частиц, имеющих коэрцитивную силу меньше, чем максимальная (пиковая) напряженность приложенного поля, разупорядочивается и становится случайной. Несмотря на то что повторение подобных экспериментов несколько облегчается благодаря применению описанных выше методических подходов с нитью или кварцевым волокном, они не позволяют скорректировать влияние угла между направлением осей кристаллов и вектором приложенного поля и дают завышенную оценку коэрцитивных сил частиц. Но для отделения однодоменных кристаллов магнетита от многодоменных частиц или таких минералов с высокой коэрцитивностью, как гематит, этой ошибкой можно пренебречь, т.е. появление остаточной намагниченности в полях с индукцией меньше 20 мТл или больше 300 мТл указывает на присутствие в образце магнитных загрязнений. [c.214]

Изобразив на одном графике результаты экспериментов по искусственному намагничиванию в переменном поле, можно получить довольно полную информацию о природе магнитных частиц. Для однодоменных кристаллов-наиболее вероятных кандидатов на участие в магниторецепции - намагничивание и размагничивание происходит в относительно узком диапазоне величин приложенного поля. В тех случаях, когда все частицы имеют размеры одршочных доменов и однородно распределены по объему образца, две кривые представляют собой зеркальные отражения друг друга при одних и тех же напряженностях внешнего поля. Если кристаллы расположены достаточно близко друг к другу и могут взаимодействовать между собой, то приобретение остаточной намагниченности затрудняется, а размагничивание переменным полем облегчается ( isowski, 1981). Таким образом, асимметрия этих [c.214]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология