Двулучепреломление магнитное

В таком состоянии могут находиться многие органические соединения в определенном, характерном для каждого из них, температурном интервале. При более низкой температуре вещество —твердый кристалл, при более высокой оно превращается в изотропную жидкость. Характерными признаками жидкокристаллического состояния являются оптическая активность, двулучепреломление, анизотропия упругих модулей, диэлектрической проницаемости и магнитной восприимчивости. Жидкие кристаллы быстро реагируют на температуру, электрическое и магнитное поля, химическую среду, изменяя свою окраску. Такое необычное сочетание их свойств объясняется особенностями строения молекул. [c.248]

Важным свойством систем с анизотропными и анизометричными частицами является возможность ориентировки частиц под действием внешних сил. При этом не только резко изменяются условия светорассеяния, но и возникает двулучепреломление, т. е. для лучей со взаимно перпендикулярной поляризацией средние значения показателей преломления оказываются различными. Ориентировка частиц и возникновение двулучепреломления могут быть обусловлены воздействием на дисперсную систему электрического (эф( >ект Керра) или магнитного (эффект Коттона — Мутона) полей, а для анизометричных частиц — течением среды (эффект Максвелла). [c.203]

Рои довольно легко ориентируются в магнитном поле, если они достаточно велики. Появляется двулучепреломление [c.66]

Электрическое поле вызывает двулучепреломление, пропорциональное пц — Пх = С (Г) Е . Ранние измерения константы Керра С (Г) [51, 52] дают температурную зависимость для С, суш,ественно отличную от той, которая наблюдается для магнитного двулучепреломления. Однако последние данные [53] для пяти различных очень чистых веществ заставляют предполагать, что 1/С является линейной функцией Т — Т, как и ожидалось из теории Ландау. Здесь также имеет место эффект упорядочения длинных осей, но он гораздо более сложен [51]. Темпера- [c.66]

Фиг. 2.11. Магнитное двулучепреломление (эффект Коттона—Мутона)

Для большинства известных фазовых переходов второго рода приближение Ландау непригодно (в магнитных системах, в сверхтекучем гелии и т. д.). Например, функция отклика (в нашем случае это измеряемый коэффициент магнитного двулучепреломления С) имеет особенность не Т — а [Т — где 7 меняется от 1,25 до 1,40. Почему это усложнение отсутствует в переходе нематик — изотропная жидкость [c.70]

Ошибка измерения 71 таким методом составляет около 6 % и определяется не только неточностью регистрации, но и определением величины Ха по изменению порогового напряжения 11р перехода Фредерикса в магнитном поле [107], а также аппроксимацией температурной зависимости Ха температурной зависимостью двулучепреломления Ап. [c.53]

Теория Ландау — Де Жена приписывает псевдокритическое поведение образованию кластеров. В соответствии с ней электрическое и магнитное двулучепреломление неограниченно возрастает при температуре 7" по следующему закону [c.390]

Магнитное и электрическое двулучепреломление [c.76]

НО знак вклада дипольного момента зависит от угла р. Если угол р мал, то Аме будет большим по абсолютной величине и положительным, тогда, если р достаточно велико, Апе может стать отрицательным. Более того, второй член в квадратных скобках соотношения (2.4.14) пропорционален Г , так что в принципе с повышением температуры может произойти перемена знака Апе. Используя а и Т, полученные из магнитного двулучепреломления ПАА, и подставляя значения для ц, рит. д. (см. разд. 2.3.5), авторы [106] нашли, что действительно имеет место обращение знака Апе, хотя оно происходит при Г + 9К (рис. 2.4.3). Поскольку влияние поляризуемости и постоянного дипольного момента — факторы, конкурирующие друг с другом, даже небольшая ошибка при определении любого из параметров вызовет существенный сдвиг температуры, для которой [c.79]

Явление двулучепреломления может иметь место в естественных анизотропных телах, а также в изотропных телах под влиянием внешнего воздействия под действием электрического (эффект Керра) и магнитного поля (эффект Коттона—Мутона), механической деформации в твердых телах, в ультразвуковом поле, двулуче-преломление в потоке (эффект Максвелла) и т. д. Явление двулучепреломления в твердых телах под влиянием механического воздействия впервые было открыто Брюстером в 1816 г. Одной из первых теоретических работ, посвященных анизотропии в твердых телах, была работа Шмидта. В дальнейшем работами Куна и Грю-на, Кубо, Исихары, Трелоара и другими была разработана статистическая теория фотоупругости материалов, подтвержденная многочисленными экспериментальными данными. В некоторых работах отмечается важная роль химических и ван-дер-ваальсовых связей в проявлении [c.80]

Величина, обратная коэффициенту магнитного двулучепреломления, приведена как функция температуры для двух различных образцов со слегка различными температурами перехода. Для обоих образцов графики почти линейны в соответствии с приближением Ландау. (По [49] печатается с разрешения Мак-Гроу Хилл компани.) [c.67]

Для растворов ПБА (при использовании в качестве растворителей ДМАА и 96%-ной H2SO4) удалось обнаружить положительное по знаку магнитное двулучепреломление Ап [68], значение которого пропорционально концентрации раствора и квадрату напряженности поля. Постоянная Коттон-Мутона К=Ап1сН для растворов в ДМАА значительно превосходит соответствующую величину для сернокислотных растворов. Обнаруженный факт позволил предположить, что в серной кислоте в области разбавленных растворов ПБА молекулярно диспергирован, а в случае ДМАА даже в этих условиях в растворах имеются ассоциаты молекул. (На аналогичный эффект было указано в работе [104].) Тогда для сернокислотных растворов можно определить молекулярную массу М по значению К [c.139]

Взаимодействие соседних молекул оказывает значительно меньшее влияние на магнитную анизотропию, чем на электрическую поляризуемость, и поэ-гому, в принципе, метод магнитной анизотропии позволяет более точно определить степень ориентации молекул, чем метод двулучепреломления. Другое преимуш,ество метода магнитной анизотропии состоит в том, что он позволяет рассчитать для некоторых полимеров магнитную анизотропию высокоориентированных образцов из величины анизотропии кристаллов соответствующего мономерного вещества, используемого в качестве модели [30], так что степень ориентации полимера можно получить в абсолютных единицах. Число работ по этому методу очень ограничено, но, по-видимому, можно считать, что этот метод достаточно эффективен при исследовании полимеров с очень высокой магнитной анизотропией, например полимеров, содержащих в молекулярной цепи ароматические кольца. Определить низкую степень ориентации, например в невытянутых волокнах, при помощи этого метода трудно. [c.252]

Их можно описать в рамках теории фазовых переходов Ландау [13], которая, представляя свободную энергию в виде ряда по степеням параметра порядка, описывала фазовые переходы второго рода. Позднее Де Жен распространил теорию Ландау на фазовый переход нематическая фаза —изотропная фаза в низкомолекулярных жидких кристаллах [14]. В этой форме теория охватывает все наблюдаемые вблизи фазового перехода явления, такие, как электрическое и магнитное двулучепреломление и предпереходное рассеяние света. Она применима как к низкомолекулярным нематикам, так и к нематическим гребнеобразным полимерам [15]. Более того, теория ясно предсказывает сдвиг температуры фазового перехода во внешнем поле и тем самым наличие магнитной и электрической критических точек при достаточно высоких напряженностях [16]. [c.377]

Фотоупругое поведение в изотропном состоянии, В настоящем разделе рассмотрены последние экспериментальные данные, демонстрирующие особенности фотоупругости ЖК эластомеров в изотропной фазе. Хорошо известно, что физические свойства жидких кристаллов вблизи перехода нематическая фаза — изотропная фаза сильно зависят от предпереходных явлений [37]. При температуре, на несколько градусов превышающей температуру просветления, в изотропном расплаве формируются нематические кластеры [38]. Образовавшиеся кластеры ориентируются внешними электрическим или магнитным полями, вызывая двулучепреломление, величина которого определяется числом и размером кластеров, а также их упорядоченностью по отношению к направлению внешнего поля. Эта связь уже была показана на рис. 10.3, откуда следует, что параметр порядка 5 непосредственно связан с ДЛП. [c.388]

Рис. 2.4.4. Температурная зависимость величин, обратных магнитному и электрическому двулучепреломлению, в изотропной фазе 4-гексил-4 -цианобифе-нила. Обе прямые экстраполируются к одной и той же критической температуре Т (Г = 28°С, Тт — Т = 1,ГС) [107].

Если Р = О, величина Апе, полученная по (2.4.14), меняется по закону Т—Т )-К Для таких веществ следует ожидать, что электрическое и магнитное двулучепреломление обнаружит одинаковый ход температурной зависимости в широком интервале температур. Недавние измерения [107] на чистых образцах гексилцианобифенила (нематогена с большой положительной анизотропией диэлектрической проницаемости), имеющего диполь (—С = Н), направленный практически почти вдоль большой оси молекулы, подтвердили это предположение (рис. 2.4.4). [c.80]

Рис. 3.4.2. Запись интерференционных колебаний, обусловленных изменением двулучепреломления образца при деформации гексилазоксибензола в магнитном поле при различных температурах. Поляризатор и анализатор скрещены и ориентированы под углом 45 к главной оси образца. При пороговых значениях поля внезапно появляются осцилляции. Возрастание порога для каждой последующей кривой отражает сильную температурную зависимость модуля упругости. Толщина образца 45 мкм Гм = 128,5 С (Грулер, Шеффер и

Справочник химика 21

Химия и химическая технология