Плотность замедления при поглощении

С учетом соотношений (6.21) из (6.27) можно получить плотность замедления для среды с поглощением [c.193]

Метод импульсного фотолиза может быть использован для изучения флуоресценции (интенсивности, тушения флуоресценции). При помощи импульсного фотолиза очень удобно исследовать замедленную флуоресценцию. Для изучения флуоресценции в установке импульсного фотолиза в самом простом варианте исключается зондирующий свет. Если для измерения флуоресценции использовать дополнительную отражающую полупрозрачную пластинку, расположенную на пути зондирующего луча, то в одном эксперименте одновременно можно измерять оптическую плотность короткоживущих продуктов, например триплет — триплетного поглощения, и интенсивность флуоресценции. [c.169]

ПЛОТНОСТЬ ЗАМЕДЛЕНИЯ ПРИ ПОГЛОЩЕНИИ [c.72]

Это уравнение отражает то обстоятельство, что единственным физическим процессом, приводящим к выбыванию нейтронов из потока замедления в бесконечной среде, является столкновение с поглощением нейтрона. Однако даже нри этих упрощающих предположениях система уравнений (4.89, б) и (4.91) не может быть точно решена. Поэтому введем еще одно допущение, которое состоит в том, что поглощение предполагается настолько игалым, что решенпе для д [и) будет близким к решению в случае чистого рассеяния. При таких ограничениях не может быть быстрого изменения ф(м), поскольку такие быстрые изменения могут возникнуть только из-за большой скорости выведения нейтронов в результате сильного поглощения. Такпм образом, предположим, что плотность рассеяния 2 (и) ф (и) слабо изменяется на каждом интервале столкновений [c.73]

Можно сделать некоторые заключения о взаимосвязи возраста и процесса замедления, если рассмотреть среднее расстояние, которое нейтрон проходит при замедлении. Вычисления, которые будут проделаны, аналогичны проведенным в 5.5,а для среднего расстояния, которое проходит нейтрон с момента, когда он стал тепловым, до поглощения. Рассмотрим точечный источник единичной мощности в бесконечной среде, генерирующий нейтроны с летаргией, равной нулю. Плотность замедления от такого источника (пусть он помещен в точке г=0) онределяется уравнением [c.198]

Сравнением этого уравнения с (13.29) можно установить в уравнении для вычисления сопряженной плотности замедления, что, кроме изменения знака при производной, спектр деления и сечение деления поменялись местами. Нахождение сопряженной плотности замедления походит на обратное вычисление плотности замедления вычисление сопряженной функции начинается с тепловых энергий, где она имеет наибольшее значение, причем сечение деления играет роль источника. Сопряженные нейтроны как бы следуют затем вверх по энергии (из-за отрицательной производной) с потерями, обусловленными поглощением точно так же, как и в случае плотности замедления. При больших энергиях величина произведения спектра деления на сопряженную функцию определяет число сопряженных нейтронов , начинающих свой путь снова из тепловой области. Это свойство летаргии сопряженных функций дало повод к использованию выражения прямой счет в случае вычисления плотности замедления или потока с помощью уравнения замедления (13.29) в противоположность обратному счету для сопряженной функции согласно уравнению (13.37). [c.572]

Основными положительными факторами, определяющими высокие показатели быстрых газоохлаждаемых реакторов с нитридным топливом, являются большая плотность тяжёлых ядер, слабое замедление и поглощение нейтронов, высокая теплопроводность топлива (см. табл. 14.1.4) [7Г. [c.206]

При измерениях необходимо учитывать возможность поглощения замедленных нейтронов изотопами, имеющимися в анализируемом образце, сечение захвата которых велико, например изотопы кадмия, лития, бора, редкоземельных элементов и т. п. Эта ошибка может составлять от 4 до 16%. Следует также учитывать возможную ошибку, возникающую в толстых образцах вследствие различия поглощения у-лучей в анализируемом и эталонных образцах при их неодинаковой плотности. При анализе экспериментально определяют указанные выше ошибки и в результаты измерения вносят соответствующую поправку. [c.538]

Расстояние которое нейтрон проходит до достижения тепловой энергии -(длина замедления), можно определить для различных замедлителей опытным путем. Эта величина обычно существенно не изменяется при добавлении к замедлителю ядерного горючего. Диффузионная длина Ь, т. е. длина пути, проходимого нейтроном, достигшим тепловой энергии (до поглощения), в смеси с горючим будет меньше, чем в чистом замедлителе Хо, и выражается соотношением хЦ, где х — отношение макроскопического сечения поглощения нейтронов замедлителем ОтИт к макроскопическому сечению поглощения сложной средой В табл. 26 приведены значения Ьв, Ь , и плотности наиболее широко используемых замедлителей нейтронов. [c.469]

Характерное для вещества в конденсированной фазе распределение в случае полубесконечной геометрии облучения обусловлено главным образом многократным рассеянием первичных и образованием вторичных электронов. Действительно, поскольку по мере замедления электронов в среде ионизационные потери возрастают и вместе с тем растет число вторичных, а также число обратно рассеянных из более глубоких слоев электронов, повышается плотность ионизации атомов среды, а следовательно, и поглощенная в веществе энергия. С другой стороны, многократное рассеяние первичных электронов приводит к значительному разбросу их пробегов в веществе и тем самым уменьшает не [c.11]

Величина 2д , которая фигурирует в уравнении (8.141а), должна быть подобрана таким образом, чтобы 2д ф (г) хорошо совпадала с плотностью замедления быстрых нейтронов в тепловые в точке г. В качестве источников быстрых нейтронов должны быть взяты нейтроны, образующиеся в процессе деления на тепловых нейтронах г2 ф2(г). Параметры и 21 а представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов (8.1416) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс — доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий (в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины Бд при конкретизации слагаемого /)с2д ф1> дающего источники тепловых нейтронов. [c.331]

Заметим, что интегральное условие (3) пепосредствепио вытекает из предположения, что () —плотпость замедления в среде без поглощения. Действительная плотность замедления получается пз соотпошепия [c.192]

На рис. 6.2 представлены кривые д (х, и) как функции х для нескольких значений и. Необходимо иметь в виду, что т, согласно зависимости (6.15), есть монотонно возрастающая функция и. Как можно заметить (рис. 6.2) д х, и) имеет две важные серты 1) для. любой летаргии плотность замедления имеет максимум в координате источника ж=0 2) влияние вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения р (и) всегда снижает д (х, и) для данного х. Из кривых видно, что те ]1ейтропы высокой энергии, которые испытывают лишь немного столкновений, концентрируются в окрестности источника. Это находится в полном согласии с моделью непрерывного замед- ления, которая предполагает, что нейтрон постепенно теряет спою энергию, [c.193]

В выражение (6.47) вместо 2 входит 2( вследствие тех нредположений, которые были сделаны в (6.6) о соотношении между плотностью замедления и потоком. Необходимо учитывать, что последнее соотношение справедливо лишь для среды со слабым поглощением [см. выражение (4.97) и его обсуждение]. Так что в большинстве случаев, когда можно ожидать, что эта теория даст хорошие результаты, оба выражения для т дают примерно одинаковый результат. В дальнейшем будем пользоваться определением (6.47). [c.198]

Следует отметить, что, исходя из этих определений, можно с помощью физических рассуждений непосредствепно получить решение (6.100). Чтобы определить плотность замедления для летаргии и, вычислим предварительно приращение dq от нейтронов, родившихся с летаргией гг ч-гг 4- н и при замедлении избегнувших поглощения и утечки из системы (рис. 6.5) [c.209]

Плотность замедления п сопряженная ей функция представлены на рис. 13.1. Тепловая область представлена в виде небольшого интервала меньше м = Мд. В пределах этого интервала функции меняются быстро. Изменение в сечении поглощения, как видно из соотношеиия (13.40), взвешивается произведением функций q u) q u). На рис. 13.1 видно, что статистический вес [q"-q) почти постоянен в падтепловоп области. Наиболее наглядно это видно в предольпом случае, когда все деления происходят только при тепловых энергиях и спектр деления представлен в виде дельтафункции. [c.574]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, особенности в поведении в-ва, наблюдаемые вблизи критич. точек однокомпонентных систем и р-ров (см. Критическое состояние), а также вблизи точек фазовых переходов II рода. Важнейшие К. я. в окрестности критич. точкн равновесия жидкость - газ увеличение сжимаемости в-ва, аномально большое поглощение звука, резкое увеличение рассеяния света (т. наз. критич. опалесценция), рентгеновских лучей, потоков нейтронов изменение характера броуновского движения аномалии вязкости, теплопроводности и др. В окрестности Кюри точки у ферромагнетиков и сегнетоэлектриков наблюдается аномальное возрастание магн. восприимчивости или диэлектрич. проницаемости соотв., вблизи критич. точек р-ров - замедление взаимной диффузии компонентов. К. я. могут наблюдаться и вблизи точек т. наз. слабых фазовых переходов I рода, где скачки энтропии и плотности очень малы и переход, т. обр., близок к фазовому переходу II рода, напр, при переходе изотропной жидкосги в нематич. жидкий кристалл. Во всех случаях при К. я. наблюдается аномалия теплоемкости. К. я. оказывают влияние и на кинетику хим. процессов вблизи критич. значений параметров состояния. В частности, скорость гетерог. р-ций в диффузионной области протекания перестает зависеть от состава системы. Скорость бимолекулярных р-ций с малой энергией активации вблизи критич. точки резко замедляется. [c.540]

При измерениях быстрой флуоресценции и фосфоресценции в жидких растворах не требуется точно знать скорость поглощения Бозб.уждающего света, если только определение выходов флуоресценции не производится абсолютными методами и не изучаются фотохимические изменения. Однако интенсивность некоторых типов замедленной флуоресценции пропорциональна квадрату скорости поглощения света (т. е. квантовый выход пропорционален первой степени скорости поглощения света). Кажущиеся выходы быстрой флуоресценции и фосфоресценции также могут зависеть от интенсивности в твердых средах при низкой температуре, где времена жизни триплетов велики и большая доля растворенного вещества может находиться во время облучения в триплетном состоянии. Для проведения количественных исследований в таких системах необходимо точно измерить скорость поглощения света растворенным веществом. Для этой цели возбуждающий свет фокусируется на отверстие подходящей формы и размеров так, чтобы отверстие равномерно освещалось светом. Четкое изображение отверстия фокусируется затем на ту часть образца, где наблюдается люминесценция. Затем с помощью ферриоксалатного актинометра измеряется общий поток возбуждающего света, проходящий через отверстие. Измеряют площадь изображения отверстия и вычисляют интенсивность освещения образца (эйнштейн/см ). Зная эту величину и измерив оптическую плотность на 1 см при нужной длине волны, определяют скорость поглощения света. Необходимо учитывать эффект внутреннего фильтра, используя фактор (см. раз- [c.267]

Живуш,ий поливинилмезитилен в тетрагидрофуране при комнатной температуре относительно стабилен. Его спектр имеет максимум поглош,епия при 360 JЧ к, но спустя 24 час отмечаотось небольшое увеличение оптической плотности при 435 ммк. Гомополимеризация идет медленно, основная псевдомопомолекулярная реакция постепенно замедляется, причем замедление сопровождается увеличением оптической плотности при 435 ммк. Этот новый пик поглощения остается практически постоянным до завершения реакции. Все эти факты свидетельствуют о возможности двух путей, по которым реагирует мономер а) обычный способ присоединения к растущей макромолекуле и б) процесс, в котором мономер играет роль донора протона [c.450]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология