Уравнение Д. Бернулли для потока жидкости

Влияние давления на эффективность ректификации может изменяться также в зависимости от распределения жидкости по насадке (при равномерной ее укладке). Дело в том, что жидкость имеет тенденцию распределяться по насадке неравномерно (растекание определяется наличием.удобных точек контакта элементов насадки), в то время как для потока пара этого не наблюдается. Последнее нетрудно объяснить, если обратиться к уравнению Бернулли. Поток пара, набегающего на слой насадки, будет этим слоем тормозиться. Из уравнения Бернулли следует, что повышение давления в потоке с большей скоростью будет более значительным, чем в потоке с меньшей скоростью. В результате здесь возникает поперечный градиент давления, под действием которого струя пара начнет растекаться по слою. [c.115]

Для создания установившегося потока жидкости, для которого только приложимо уравнение Бернулли, движение жидкости должно про- [c.64]

Для создания установившегося потока жидкости, для которого только приложимо уравнение Бернулли, движение жидкости должно происходить при постоянном уровне ее в сосуде, что достигается непрерывной подачей жидкости в сосуд. [c.48]

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. Поток жидкости представляет собой совокупность элементарных струек, которые движутся с различными скоростями. При этом массовый расход жидкости pQ в любом сечении потока будет постоянным и равным сумме массовых расходов pQ отдельных струек. Для элементарной струйки можно записать [c.43]

При практических расчетах, кроме особых случаев, обычно принимают а = 1, в этом случае индекс ср у скорости может быть опущен, т. е. уравнение Бернулли будет записано для потока жидкости также, как и для элементарной струйки [см. уравнения (П, 47) и (И, 48)1. [c.44]

Линейные и местные сопротивления. В уравнении Бернулли членом /11 2 учитываются потери напора на преодоление сопротивлений движению жидкости. Эти сопротивления могут быть двух видов линейные и местные. Линейные сопротивления связаны с протяженностью потока жидкости и обусловлены трением частиц одна о другую и стенки канала (трубопровода). Эту составляющую потерь напора обозначим Местные сопротивления вызываются [c.45]

Таким образом, согласно уравнению Бернулли, при движении идеальной жидкости сумма геометрического, пьезометрического и скоростного напоров во всех сечениях потока является постоянной величиной. [c.138]

Таким образом, согласно уравнению Бернулли, при установившемся движении реальной жидкости сумма геометрического, пьезометрического, скоростного и потерянного напоров в каждой точке любого сечения потока является постоянной величиной. [c.138]

Уравнение (1-84) удается проинтегрировать лишь в немногих случаях. Например, для установившегося потока ((3шг/< т=0) идеальной жидкости (v = 0) вдоль оси 2 (тюх = 0 Wy=0 , г = 0 у = 0 = —g) можно получить уравнение Бернулли (1-69). [c.36]

Выражение (4.19), называемое уравнением Бернулли для реальной жидкости, показывает, что при установившемся движении реальной жидкости гидродинамический напор потока умень-ща тся на величину потерянного напора, т. е. напора, затраченной на преодоление всех гидравлических сопротивлений. [c.105]

Следовательно, согласно уравнению Бернулли, для всех поперечных сечений установившегося потока идеальной жидкости гидродинамический напор остается неизменным. [c.55]

Таким образом, согласно уравнению Бернулли, при установившемся движении идеальной жидкости сумма скоростного и статического напоров, равная гидродинамическому напору, не меняется при переходе от одного поперечного сечения потока к другому. [c.56]

Проиллюстрируем применение уравнения Бернулли на примере потока идеальной жидкости, движущейся через произвольно расположенный в пространстве трубопровод переменного сечения (рис. П-15). [c.57]

В одноступенчатом центробежном насосе (рис. 111-2) жидкость из всасывающего трубопровода / поступает вдоль оси рабочего колеса 2 в корпус 3 насоса и, попадая на лопатки 4, приобретает вращательное движение. Центробежная сила отбрасывает жидкость в канал переменного сечения между корпусом и рабочим колесом, в котором скорость жидкости уменьшается до значения, равного скорости в нагнетательном трубопроводе 5. При этом, как следует из уравнения Бернулли, происходит преобразование кинетической энергии потока жидкости в статический напор, что обеспечивает повышение давления жидкости. На входе в колесо создается пониженное давление, и жидкость из приемной емкости непрерывно поступает в насос. [c.133]

Окружная скорость имеет наибольшее значение на периферии мешалки, так как эта величина пропорциональна днаметру мешалки. У периферии мешалки, как следует из уравнения Бернулли, образуется зона пониженного давления, куда устремляется жидкость, находящаяся в аппарате. Это течение, а также радиальные потоки, возникающие под действием [c.247]

Отметим теперь одно важное явление, относящееся к обтеканию тел потоком идеальной жидкости. Если контур обтекаемого тела имеет участок, представляющий собой дугу с малым радиусом закругления (рис. 2.16, а), то часть потока вблизи этой дуги походит на циркуляционное движение скорость увеличивается по мере приближения к контуру дуги и при достаточно малых радиусах закругления может стать очень большой. При некотором (достаточно малом) радиусе закругления скорость должна быть столь велика, что давление (вычисляемое по уравнению Бернулли для несжимаемой жидкости) должно стать [c.107]

Причину такого изменения профиля скорости можно понять, если рассмотреть следующую упрощенную схему течения. Пусть в некотором сечении пограничного слоя имеется профиль скорости и (г/), причем на границе пограничного слоя и Ъ) = щ. На некотором малом расстоянии Аа от этого сечения давление во внешнем потоке, а следовательно, и во всем пограничном слое изменится на Ар. Пренебрегая силами трения и считая, что течение происходит параллельно стенке, для каждой струйки жидкости можно написать уравнение Бернулли [c.329]

Закон сохранения энергии для установившегося потока несжимаемой жидкости в поле сил земного притяжения выражается уравнением Бернулли (рис. 0 13) [c.18]

Гидравлические системы обычно рассчитывают с помощью уравнения расхода (0-25) и уравнения Бернулли (0-26). и уравнения могут быть применены при условии сплошности движущейся жидкости. В некоторых случаях сплошность нарушается. Это происходит в тех сечениях потока, где абсолютное давление падает до давления насыщенного пара и жидкость закипает. Такое явление может произойти, например, при сужении потока (рис. 0-14). Местное кипение движущейся жидкости с последующей конденсацией паров в области повышенного давления называется кавитацией. Кавитация сопровождается шумом, вибрациями и эрозионным разрушением стенок при кавитации увеличивается гидравлическое сопротивление системы. [c.20]

Рассматриваемый способ основан на создании в потоке перепада статических напоров путем уменьшения его сечения с помош,ью специальных сужающих устройств. Между получаемыми таким путем перепадами статических напоров и расходами жидкости имеется определенная функциональная зависимость, которая и может быть использована для вычисления расхода по измеренному перепаду. Для выяснения вида этой зависимости воспользуемся уравнением Бернулли (см. 0-26). [c.95]

Явления отрыва потока от стенок могут также наблюдаться в плавно расширяющихся каналах (диффузорах). Повышение давления, происходящее при постепенном замедлении потока в диффузоре, одинаково для всех струек жидкости, поскольку давление в каждом сечении диффузора практически постоянно следовательно, оказывается почти одинаковым и уменьшение скоростного напора всех струек. Так как периферийные струйки тормозятся стенками и движутся медленнее, чем центральные, процесс преобразования энергии в диффузоре сопровождается постепенным увеличением неравномерности распределения скоростей в его сечениях (рис. 2-21). Действительно, записав уравнение Бернулли для каждой струйки, получим (пренебрегая потерями) [c.141]

При установившемся истечении жидкости в атмосферу из большого открытого резервуара через круглое отверстие, размер которого мал по сравнению с его заглублением под уровнем жидкости (рис. 2-39), начальная скорость струи может быть найдена из уравнения Бернулли, составленного для сечения потока в резервуаре 1 и для сжатого сечения струи 2. Имеем [c.171]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ (ВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ [c.49]

Прежде чем приступить к рассмотрению уравнения Бернулли для потока вязкой жидкости сделаем следующее допущение будем [c.49]

Это и есть уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости. От аналогичного уравнения для элементарной струйки идеальной жидкости полученное уравнение отличается членом, представляющим собой потерю удельной энергии (напора), и коэффициентом, учитывающим неравномерность распределения скоростей. Кроме того, скорости, входящие в это уравнение, являются средними по сечениям. [c.51]

Если для струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли представляет собой закон сохранения механической энергии, то для потока реальной жидкости оно является уравнением баланса энергии с учетом потерь. Энергия, теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения, разумеется, не исчезает бесследно, [c.52]

Пусть в сечении 1—1 давление равно р1, а в сечении 2—2 — Ра. Ввиду постоянства диаметра сечения трубы скорость жидкости и коэффициент а будут неизменными вдоль потока, поэтому уравнение Бернулли для выбранных сечений примет вид [c.75]

Составим уравнение Бернулли для потока жидкости во всасывающем трубопроводе, т. е. для сечений 0—0 и 1—1 [c.147]

Если пренебречь весом жидкости и, следовательно, разницей высот различных точек сечения 2—2, а также гидравлическим сопротивлением, то из уравнения Бернулли, написанного для сечений 1—1 и 2—2, получим, что скорости в этих сечениях одинаковы Vy = t>2 = V- Ввиду осевой симметрии потока сила его действия на стенку направлена вдоль оси. Спроектировав на это [c.169]

Уравнение (2.78) получено на основании изучения потока жидкости при отсутствии кавитации [уравнение (2.76) написано для сечения К струйки, давление в котором минимально при отсутствии кавитации). Следовательно, оно пригодно для определения первого критического кавитационного запаса. Однако написав уравнение Бернулли (2.76) для сечения струйки непосредственно перед лопатками рабочего колеса и сечения, в котором поток отрывается от лопатки при втором критическом режиме, получим уравнение, полностью совпадающее с уравнением (2.78), но пригодное для определения второго критического кавитационного запаса. Критическое число кавитации Ки Для второго критического режима меньше, чем для первого. [c.233]

Давление во входном патрубке. Напишем уравнение Бернулли (1-7) для потока между двумя сечениями поверхности жидкости в нижнем бассейне — сечением НБ и сечением 1-1, Расположим площадь сравнения 0-0 на отметке НБ, Для дан- [c.180]

Уравнение. (4.17), называемое уравнением Бернулли для идеальной жидкости, показывает, что при установившемся движении идеальной жидкости гидродинамический напор Я потока при переходе от сечения к сечению остается постоянной вели чиной. [c.104]

По уравнению Д. Бернулли в относительном движении для потока жидкости внутри со суда без учета потерь имеем [c.83]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ПОТОК. НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.25]

Рис. 1.10. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для потока несжимаемой жидкости.

Пусть несжимаемая н невесомая жидкость движется но каналу с произвольным профилем скорости в сечении О—О (рис. 4.1). Для изменения этого профиля поперек сечения р—р канала уста1ювлена плоская тонкостенная решетка с любым распределением коэффициента сопротивления по сечению. Рассмотрим, как изменяется распределение скоростей в сечении 2—2, расположенном на конечном расстоянии ( далеко ) за решеткой (сечення О—О и 2—2 выбирают на таком расстоянии от решетки, на котором нет влияния вносимого ею возмущения, а обычное изменение профиля скорости, свойственное вязкой жидкости при движении на прямом участке, еще незначительно). Опыты [130 I показывают, что это расстояние может быть )авно примерно 2Ь . Для этого разобьем весь поток на п трубок тока. В общем случае распределение скоростей в каждой из трубок может быть любым. Поэтому вместо обычного уравнения Бернулли напишем для г-й трубки тока на участке О—О - 2—2 (рис. 4.2) уравнение полных энергий [c.92]

А. Введение. При поперечном обтекании жидкостью одиночной трубы на ее поверхности, начиная от критической точки, формируется ламинарный пограничный слой, отрыв которого происходит в некоторой точке периметра. Это приводит к образованию за трубой симметричной стационарной пары вихрен и рециркуляционной зоны. Если число Рейнольдса Йе>40, то течение в рециркуляционной зоне становится неустойчивым и происходит периодический срыв вихрей. Ламинарный пограничный слой отрывается при Ф=82°, где Ф — угол, отсчитываемый от передней критической точки. При дальнейшем росте числа Ке достигается критический режим (Ке>2-10 ), характеризующийся тем, что переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит раньше, чем пограничный слой отрывается. При этом точка отрыва сдвигается вниз по потоку до Ф=140°. Частота срыва вихрей характеризуется числом Струхаля 5т 1й1и, где ( — частота срыва вихрей (1 — диаметр трубы. На практике в диапазоне изменения числа Рейнольдса от 300 до 2-10 можно считать, что для одиночной трубы число 5г—0,2. В критической области оно возрастает до 0,46, а затем при Ке - 3,5-10 уменьшается до 0,27 1]. В случае несжимаемой жидкости распределение скорости и давления на внешней границе пограничного слоя описывается уравнением Бернулли [c.140]

Как известно, при одномерном движении газов по трубам и каналам для выяснения режима давлений используется уравнение Бернулли. Строго говоря, это уравнение справедливо для трубки тока идеальной несжимаемой жидкости при установившемся движении. Однако с достаточной степенью точности (в частности, путем введения так называемого коэффициента неравномерности скорости Кориолиса) уравнение Бернулли можно применять в технических расчетах и для стационарных потоков реальной жидкости. Все это справедливо, конечно, при усло-В(ии, если для данно1го пот01ка сможет быть применимо уравнение сплошности. [c.116]

Наибольшая скорость наблюдается у кромок лопасти, причем по уравнению Бернулли здесь и во всей области вихреобразования будет меньшее давление, чем в жидкости, находящейся. впереди пластины. Разность давлений со стороны набегания потока на лопасть и с противоположной ее стороны должна быть преодолена усит лием, приложенным к валу мешалки. [c.262]

Сущность метода. Моделирование по методу ЭГДА применяется для изучения обтекания тел плоским безвихревым (потенциальным) потоком идеальной жидкости. (О методах электромоделирования ламинарных и турбулентных течений в каналах сложной формы см. [11].) По результатам изг11ерений на модели находят поле скорости в области течения и в том числе скорость на поверхности тела, которая соответствует скорости на внешней границе ногранич-ного слоя в реальном течении. По найденному распределению скорости с использованием уравнения Бернулли рассчитывают распределение давления в области течения. [c.403]