Упругость паров жидкости

Упругость пара жидкости, равная парциальному давлению компонента в паровой фазе, выражается законом Рауля [c.61]

Рис. XV.6. Схема, поясняющая понижение упругости пара жидкости, имеющей вогнутый мениск

Жидкость с выпуклым мениском испытывает дополнительное сжатие, а с вогнутым — растяжение, которые описываются формулой Лапласа р = 2а/г (где о — поверхностное натяжение). Известно, что упругость пара жидкости р зависит от давления р, под которым она находится р =ро ехр (рУт/ 7 ), где ит —мольный объем жидкости. Подставляя сюда р из формулы Лапласа, получаем важное уравнение Томсона [c.225]

Если весь кавитационный запас преобразуется в области минимального давления в кинетическую энергию жидкости и израсходуется на преодоление гидравлического сопротивления подвода насоса, то давление понизится до упругости паров жидкости и возникнет кавитация. [c.239]

Из анализа уравнения (3-40) следует, что в отличие от критического кавитационного запаса критическая или допустимая вакуумметрическая высота всасывания зависит не только от конструкции насоса и режима его работы, но и от рода и температуры жидкости (от упругости паров жидкости) и барометрического давления. [c.242]

Нетрудно видеть, что если пренебречь упругостью паров жидкости и возможностью выделения из нее растворенного воздуха, предельная высота всасывания равна (на уровне меря) при работе на воде = 10 м. Однако практически с учетом упругости (давления) паров жидкости предельная высота всасывания будет меньше па величину, эквивалентную этой упругости и равна (считаем, что жидкость деаэрирована) [c.349]

Значительный интерес вызывает явление капиллярной конденсации, т. е. ожижения паров в узких порах твердого тела. Оно обусловлено тем, что упругость паров жидкостей зависит от кривизны их поверхности. [c.159]

Экстремум возникает на кривых упругости пара жидкостей, значительно отклоняющихся от законов идеальных растворов. Азеотропные смеси возникают как при наличии минимума, так и при наличии максимума на кривой с—Р. [c.26]

Частичное испарение сжиженного таза у насоса приводит к охлаждению жидкости, что уменьшает давление образующихся паров и еще более увеличивает перепад давлений между резервуаром и насосом. Таким образом, избыток давления в резервуаре над упругостью паров жидкости у входа в насос обеспечивает подъем жидкости по трубопроводу, преодоление гидравлического сопротивления этого трубопровода и создание у входа в насос некоторого избытка энергии. [c.83]

Обозначая упругость паров жидкости при данной температуре через р , можно высоту всасывания определить [c.97]

Так как упругость паров жидкости увеличивается с повышен 1ем температуры, то высота всасывания насоса будет тем меньшей, чем выше температура вса-с,=шаемой жидкости. Для воды с температурой 10—20 максимальную величину [c.97]

В данном случае давление обусловливается давлением паров жидкости. Если при 1° упругость паров жидкости равна р , то [c.109]

Рж—упругость паров жидкости при температуре окружающего воздуха в мм рт. ст. [c.387]

Под кипением понимают переход жидкости в парообразное состояние при такой температуре, когда упругость паров жидкости равна давлению окружающего пространства, а под испарение м—при температуре, когда упругость паров жидкости ниже давления окружающего пространства. [c.404]

По теории разрыва жидкости [1201 местом, где происходит нарушение целостности струи, является пузырек газа или пара, одной из причин появления которого могут быть тепловые флуктуации. Этот.пузырек растет, если упругость пара жидкости р больше внешнего давления (гидростатического давления р и поверхностного натяжения) [c.102]

Предельное (из физических соотношений) значение вакуума ограничено возможным наименьшим давлением в сжатом сечении, которое при условии отсутствия разрыва сплошности жидкости не должно быть меньше давления насыщенных паров жидкости рцц (или упругости паров жидкости) при температуре в условиях истечения (табл. 1.23). Поэтому для воды = 20 °С можно получить предельное значение вакуумметрической высоты, соответствующей максимально возможному вакуумметрическому давлению, [c.70]

При вводе водяного пара в отгонную секцию парциальное давление паров снижается и создаются условия, при которых жидкость оказывается как бы перегретой, что вызывает ее испарение (то есть действие водяного пара аналогично вакууму). При этом теплота, необходимая для отпаривания паров, отнимается от самой жидкости, в связи с чем она охлаждается. Испарение жидкости, вызванное водяным паром, прекращается, когда упругость паров жидкости при понижении температуры снизится настолько, что станет равным парциальному давлению. Таким образом, на каждой теоретической ступени контакта установится соответствующее этим условиям равновесие фаз. [c.207]

Следовательно, давления насыщенных паров различных жидкостей при одной и той же температуре различны. Чем больше упругость паров жидкости, тем ниже ее температура кипения. [c.105]

Таким образом величины скрытых теплот испарения могут быть рассчитаны по уравнениям (31) и (32) по данным упругостей паров жидкости и Ра для температур и или по тангенсу угла наклона кривой упругости пара (А в уравнении 31). Однако эти соотношения справедливы лишь для случая, когда пары жидкости подчиняются закону идеальных газов, т. е. для низких температур и давлений. [c.140]

Приведенные данные показывают, что при тушении пламени горящих жидкостей происходит сильное охлаждение их верхнего слоя. В результате такого охлаждения сильно понижается упругость пара жидкости. Так, по данным 15] упругость насыщенного пара керосина при 30° равняется [c.182]

Напомним, что решение уравнения Ван-дер-Ваальса приводит к выводу о существовании максимума и минимума давления на определенных изотермах, например приведенной на рис. VI-2. Штриховая линия на этом рисунке соответствует переходу жидкость— пар (и обратно). Отметим попутно, что упругость паров жидкости при данной температуре можно найти, проведя штриховую линию таким образом, чтобы заштрихованные площади были равны. [c.253]

Поэтому наиболее часто при выполнеппи термодинамических расчетов пользуются уравнением Клаузиуса — Клапейрона (6), которое позволяет вычислять скрытую теплоту испарепия при различных температурах достаточно точно, если известна зависимость упругости пара от температуры отклонения рассчитанных таким образом величин от опытных обычно не превышают нескольких процентов, причем отклонения тем меньще, чем точнее и в большем интервале температур измерены упругости пара жидкости. [c.11]

Поэтому, например, на нефтеперегонных установках нефть подают в водогрязеотстойники после предварительного нагрева в теплообменных аппаратах. Однако с ростом температуры в отстойнике увеличивается упругость паров жидкости, что вынуждает вести отстаивание под давлением. [c.322]

Это соотношение базировалось иа предноло-шении, что пар является идеальным газом, что упругость пара жидкости не зависит от общего давления и что обе фазы являются идеальными растворами. Чтобы установить значение упругости паров компонента при температурах выше критической, кривую давления паров экстраполировали в область температур, превосходящих критическую. [c.100]

Давление насыщенного пара всех жидкостей возрастает при повыщенин температуры. На рис. 15 качественно представлено изменение давления насыщенного пара у различных жидкостей с ростом температуры. Как видно из графика, при низких температурах упругость пара жидкостей невелика и не столь быстро растет с температурой при высоких же температурах она возрастает резко. Наибольшего значения упругость насыщенного пара достигает при критической температуре. Выше критической температуры говорить об упругости насыщенного пара над жидкостью не имеет смысла, так как жидкость в этих условиях уже не существует. Следовательно, кривые упругости пара оканчиваются при критических температурах жидкостей. [c.59]

Углеводороды природных газов имеют большое число компонентов парафинового, нафтенового и ароматического ряда, различаюшдхся по температурам кипения, упругости паров, растворимости и другим свойствам, поэтому жидкости для их хроматографического разделения необходимо подбирать такие, в которых достигается необходимая для целей хроматографического разделения растворимость, стойкость к температурному воздействию и малую упругость пара. Жидкости, используемые для разделения углеводородных фракций до Сд, нельзя применять для разделения более высокомолекулярных углеводородов, так как они требуют более высоких температур в колонках, при этом упругость паров углеводородов повышается и, испаряясь, они выносятся из колонки газом-носителем. [c.27]

Поскольку упругость паров жидкости зависит от температуры, от значения последней будет зависеть также и высотс1 всасывания. В соответствии с этим высота всасывания зависит от температуры перекачиваемой жидкости, уменьшаясь с повышением последней. [c.349]

Если давление внутри насоса становится равным, упругости паров жидкости при данной температуре, то в нем происходит интенсивное парообразование, выделение растворенного в жидкости воздуха и отрыв жидкости от лопаток колеса. Наступает явление кавитации, сопря-женмор с резким падением производительности и к, п. д. насоса и возникновением ударов, разрушающих колесо и корпус насоса. [c.109]

Тройная точка С характеризует температуру Гз плавления в трехфазной системе (твердая, жидкая и газообразная фазы) кристаллической модификации К - Температура плавления Гг низкотемпературной модификации К будет определяться точкой Н пересечения продолжения линии АВ упругости пара этой модификации с линией СО упругости пара жидкости. Однако это будет температура метастабильного плавления, так как в равновесных условиях, как это видно из диаграммы (см. рис. 41), модификация К[ при повышении температуры непосредственно не плавится, а переходит в модификацию /Сг. Перевести модификацию К1 непосредственно в расплав в неравновесных условиях иногда можно, например, за счет очень быстрого нагревания, при котором структура низкотемпературной формы К1 не успевает перейти в структуру высокотемпературной формы /Сг. Температура метастабильного плавления всегда ниже температуры плавления этого вещества в равновесных условиях (7 г<7 з). [c.206]

Упругость паров жидкостей с изменением температуры изменяется по-разному (фиг. 64), соответственно изхмеыяется и их точка кипения в зависимости от внешнего давления. [c.107]

Теоретической основой существующих формул для определения упругости паров жидкостей в зависимости от температуры является известное уравнение Клаузиуса-Клапейрона или уравнение, уточненное Ван-дер-Ваальсом введением приведенных единиц. Тождественная с последним уравнением формула Калигарта и Дэвиса [c.175]

Известно, что некоторые жидкости обладают способностью к образованию ориентированных структур типа жидких кристаллов . В этом отношении особенно примечательно такое соединение, как п-азоанизол. Жидкий /г-азоанизол характеризуется двойным лучепреломлением или, другими словами, определенно является анизотропным. Интересно, что направление анизотропии жидкости в очень большой степени зависит от природы стенок содержащего ее сосуда. Пленка жидкости л-азоани-зола, размазанная по стеклянной пластинке и затем прогретая выше температуры перехода изотропной жадкости в анизотропную, при охлаждении приобретает некоторую преимущественную ориентацию. При температуре, превышающей на несколько градусов точку плавления, толстые пленки длинноцепочечных жирных кислот глубиной в несколько сотен молекул также проявляют свойства анизотропной жидкости. Большой интерес представляют данные Шерешевского и соавторов (см. разд. П-1В) по упругости паров жидкостей в капиллярах. Судя по этим данным, можно предполагать, что на расстояниях порядка микрона стенки капилляра способны индуцировать в структуре жидкости какие-то изменения. К сожалению, история аномальной воды (разд. У1-4В) показывает, что необычно низкая упругость паров в капиллярах может быть обусловлена и загрязнениями. [c.251]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология