Распределение теоретическое

Можно заметить, что статистическое и теоретическое (показательное) распределение хорошо совпадают. Погрешность аппроксимации при замене статистического распределения теоретическим проверяется по критериям согласия (обычно — критерий х ) [c.137]

Рис. 8-9. Распределение теоретических температур в пограничной пленке в зависимости от времени

Для того чтобы определить, соответствует ли в нашем примере эмпирическое распределение теоретическому, воспользуемся критерием Пирсона, основанным на определении величины которая вычисляется как сумма квадратов разности эмпирических и теоретических частот, отнесенных к теоретическим частотам [c.109]

Коэффициент распределения теоретически не зависит от абсолютной величины концентрации и, следовательно, от объема взятого растворителя в действительности же очень часто наблюдаются отклонения от этого правила, связанные с явлениями ассоциации, сольватации, электролитической диссоциации рас творенного вещества и тому подобными процессами, которые в большой мере определяются величиной концентрации вещества в растворе. Так, например, коэффициент распределения этилового спирта между водой и эфиром при 25° равен 0,707, если начальная концентрация спирта в воде составляла 0,252 моль/л, и 0,538 при начальной концентрации 2,215 лоль/л. Для коэффициента распределения уксусной кислоты между водой и бензолом это различие еще больше. При начальной концентрации кислоты в воде. [c.94]

Коэффициент распределения определяет скорость перемещения веществ по слою сорбента. Из уравнения Нернста следует, что изотермы распределения теоретически линейны. Поскольку изотерма, отвечающая уравнению Нернста, линейна, распределение вещества на хроматограмме описывается кривой Гаусса. Скорость перемещения вещества при хроматографическом разделении является величиной характеристической для этого вещества и в данных условиях постоянной. Скорость перемещения оценивают величиной Рр. Величина Яр данного вещества представляет собой отношение расстояния от стартовой линии хроматограммы до центра пятна этого вещества в любой момент времени к расстоянию, пройденному за то же время фронтом растворителя. [c.20]

Исходные данные количество питания 656,8 т/ч, температура питания 360 °С, состав питания (см. табл. VII,1), давление в колонне 0,15 МПа. Колонна имеет три боковых стриппинга и один боковой вывод распределение теоретических тарелок по секциям основной колонны сверху вниз таково [c.253]

Расчет флюктуаций в больших элементах объема на основе термодинамической теории не вызывает трудностей. Иначе обстоит дело с расчетом флюктуаций в очень малых элементах объема, содержащих лишь небольшое число частиц, так называемых мелкоструктурных флюктуаций. Для этой цели необходимо знать бинарную и унарную коррелятивные функции распределения. Теоретический расчет биНарной коррелятивной функции для жидкостей методами статистической механики связан с большими пока еще не вполне преодоленными трудностями. Расчет на основании экспериментальных исследований рассеяния рентгеновских лучей пока также возможен лишь для небольшого круга простых жидкостей, молекулярное строение которых хорошо изучено. [c.153]

Если на логарифмически-вероятностной сетке откладывать общее процентное содержание частиц, меньших данного размера, то в случае логарифмически-нормального распределения теоретически должен получаться прямолинейный график (рис. 11.1). Этот ме- [c.222]

Предпосылка, на которой основана описанная методика, разумеется, далека от действительности, и, как показали Бильмейер и Штокмайер [70], полученные по этой методике раснределения не могут соответствовать истинным. Однако методика, описанная Спенсером, дает быстрый и легкий способ оценки параметра, характеризующего по аналогии с введенной в данной главе величиной а° ширину распределения. Теоретический анализ проблемы провели Мацумото [58] и Брода с сотр. [59, 60]. Подробное обсуждение можно найти в гл. 10. [c.38]

Прежде всего понятно, что корреляция между структурными произведениями проявляется тем сильнее, чем больше их величины. Поэтому в области малых X нормальное распределение практически не нарушается. В области же больших X нарушения нормального распределения неизбежны. Нормальное распределение теоретически распространяется до бесконечности в обе стороны, тогда как в действительности структурные произведения не могут быть больше +1 и меньше —1/8. С другой стороны, площадь под кривой распределения, характеризующая сумму всех вероятностей, в любом случае должна быть одна и та же (равна единице). Следовательно, кривая Р (X) в области больших значений X должна идти выше, чем кривая нормального распределения, и лишь вблизи - 1 и —1/8 падать до нуля. [c.287]

В том случае, когда образец полимера расфракционирован на несколько фракций, для каждой из которых определена общая масса и средняя молекулярная масса, расчет кривой молекулярно-массового распределения не представляет трудностей. Заметим, что, чем больше число фракций, тем точнее построена кривая молекулярно-массового распределения. Теоретически, если бы можно бьшо разделить образец на полностью моно-дисперсные фракции, т.е. каждая фракция содержала бы молекулы только одной степени полимеризации (СП) (СП = 1, СП = 2, СП = 3,..., СП = = 10 или СП =10 ), мы получили бы точное воспроизведение молекулярно-массового распределения. Однако на практике такое фракционирование невозможно, и самое большее, что может быть сделано, это разделение образца на максимально возможное число фракций с последующим фракционированием каждой из них на более узкие. Таким путем получают наиболее однородные фракции. [c.325]

В более общем случае вентилятор встречного вращения может иметь схему ВНА + Ki + Кц + СА. Кроме параметров и п. , как и для обычных вентиляторов, для вентилятора встречного вращения вводится [35] еще параметр п, характеризующий распределение теоретического давления между рабочими колесами при равных окружных скоростях на расчетном режиме [c.77]

Схеме Кх + Кц соответствуют 1 =0, 2 = 1- Такие вентиляторы выполняются обычно с равным распределением теоретического давления между колесами, т, е. с п = 0,5. При = —0,5, п = 0,5 лопатки обоих колес могут быть одинаковыми, но, естественно, правого и левого вращения. Если в схеме ВНА + К1 + Кц + СА принять 1 = —I, п = 0,5, то колеса Кх и Кц в ней по сравнению со случаем схемы К1 + Кц как бы меняются местами пара ВНА + Кг будет с осевым выходом потока, а второе колесо на расчетном режиме будет работать, как в схеме Кц + СА. [c.78]

Требования к распределению пор по размерам для графитовой основы, которая в дальнейшем подвергается пропитке с целью получения материала с низкой проницаемостью, сводятся к следующему основа должна обладать небольшой открытой пористостью (пдрядка 10 %), а распределение пор по эффективным радиусам должно лежать в узких пределах с максимумом в области 1 мкм. Получение материала с распределением, теоретически близким к оптимальному, позволяет понизить проницаемость после пропитки до 10 ° м /с. [c.178]

Несмотря на общеиз вестные лренмущества метода расчета по предельному состоянию, он пока не получил распространения в химическом и нефтяном машиностроении, так как чаще всего неизвестны экспериментальное значение несущей способности аппаратов и тем более характеристики его распределения. Теоретическое определение нижней границы несущей способности аппарата представляет собой сложную в математическом отношении задачу. Испытания до разрушения [6] показывают большие резервы несущей способностп аппаратуры и возможности снижения ее материалоемкости. Однако принятый в химическом и нефтяном машиностроении расчет по допускаемым напряжениям до некоторой степени находит оправдание, так как ввиду специфических условий работы аппаратуры необходимо знать истинное напряженно-деформированное состояние. Так, например, один из наиболее опасных видов разрушения — коррозионное растрескивание— реализуется при наличии шарового тензора положительных напряжений от внешних нагрузок или внутренних напряжений, близких к пределу текучести, который поэтому и принимается за одну из основных расчетных характеристик прочности. Коэффициент запаса прочности при расчете по допускаемым напряжениям определяется отношением математического ожидания та характеристики прочности ст к математическому ожиданию/п расчетного напряжения ы [c.146]

Распределение теоретических тарелок (т.т.) в атмосферной крлонне по секциям укрепления отдельных нефтепродуктов (необходимое общее число т.т. в укрепляющей части - 16, в отгонной - з). [c.81]

Рафф с сотр. детально разработали кинетическую теорию, позволяющую вычислить константу скорости быстрых обмен--ных реакций второго порядка подобного типа. Ленгьел [38е] указал, что, несмотря на то что теория Панченкова ошибочно предполагает плоское равномерное распределение (энергии) в процессе диффузии по осям активированного комплекса (в действительности следовало бы принять равномерное объемное распределение), теоретическое утверждение об участии в процессе диффузионных переносчиков правильно. В соответствии со сделагнной в работе [38е] поправкой, учитывающей участие диффузионных переносчиков, в выражении для потока коэффициент я/4 был заменен на /з. Это следует учесть и в других уравнениях. Такое обстоятельство, однако, не влияет на основы теории. [c.205]

Р и с. 5.7. Кривые радиального распределения. Теоретические кривые вычислены с учетом вкладов от примесей 31С14 и ВС1з, с концентрациями в 10 и 30 мол. %. [c.106]

Асимметричные гистограммрл плохо согласуются с нормальным законом распределения. Теоретической кривой распределения для таких гистограмм может оказаться кривая распределения типа А, которая является обобщением нормального закона распределения. Плотность вероятности для распределения типа А определяется по формуле [73] [c.240]

Более 20 лет назад после появления первых сообщений, посвященных стерической эксклюзионной хроматографии (СЭХ), возник большой интерес к применению данного метода для фракционирования декстранов [113, 114], что впоследствии, как и следовало ожидать, привело к его интенсивному использоса-нию почти во всех областях химии углеводов. Практическая значимость этого метода обусловлена не только возможностью эффективного разделения олиго- и полимеров, но и определения с его помощью молекулярно-массового распределения. Теоретические основы СЭХ в настоящее время подробно изучены и рассмотрены в огромном количестве обзоров [115—120]. Опублию-ваны также обзоры, которые содержат сведения, касающиеся непосредственного использования этого метода в химии углеводов [121, 122]. Поэтому в данном разделе рассмотрены главным образом последние достижения в области СЭХ, которые привели к такому повышению скорости и эффективности разделения, что с недавнего времени этот метод рассматривается в качестве одной из разновидностей ВЭЖХ. [c.27]