Коэффициент диффузии в ламинарном потоке

Метод представления данных, использованный в этих работах, рассматривает квазигомогенную систему, возможно, с некоторым распределением скорости. По Тейлору ламинарный поток в круглой трубе без насадки, вследствие перемешивания, за счет молекулярной диффузии и радиального изменения скорости, может быть представлен как ноток с равномерной по сечению средней скоростью, на который наложено перемешивание. Последнее характеризуется коэффициентом эффективной осевой дисперсии. [c.300]

Теория Поттера (пограничных слоев). Поттер [77] рассматривает молекулярную диффузию в жидкости, двигающейся упорядоченно, принимая за основу выводов гидродинамические отношения, т. е. относительное движение ламинарных потоков, двигающихся в том же направлении. Для такой модели массо-перенос определяется коэффициентом диффузии О в степени п, изменяющейся в зависимости от отношения количеств фаз ЕЩ. Показатель степени. имеет значения в пределах =0,33 0,5 [c.78]

В соответствии с теорией межфазной турбулентности предполагается, что на границе раздела фаз имеются интенсивные турбулентные пульсации, которые приводят к возникновению вихревого движения, сопровождающегося взаимным проникновением вихрей-в обе фазы. Количественный учет межфазной турбулентности может быть произведен с помощью безразмерного фактора гидродинамического состояния двухфазной системы. На основе теории межфазной турбулентности получены выражения локальных коэффициентов массоотдачи для различных гидродинамических режимов движения потоков, отличающиеся показателем степени нри коэффициенте диффузии, который изменяется от нуля в режиме развитой турбулентности до 2/3 в ламинарном режиме. Кроме того, вводятся факторы, зависящие от гидродинамической структуры и физических характеристик фаз. [c.344]

В ламинарном однофазном потоке коэффициент диффузии составит [c.108]

Если в прямой трубе поток высоковязкой реакционной смеси отличается большой неоднородностью, часто этот эффект удается понизить, применяя трубы спиральной формы. При этом уменьшается разница между временем пребывания отдельных элементов и возрастает влияние радиальной диффузии. Вследствие этого наблюдаемый коэффициент продольного перемешивания при ламинарном потоке в изогнутых трубах чрезвычайно мал, особенно для газов. Некоторое экспериментальные данные, подтверждающие эти положения, приведены на рис. П1-16 . [c.108]

Механизм процесса переноса массы сводится к молекулярной и турбулентной диффузии. При молекулярной диффузии, происходящей в неподвижной фазе и ламинарном потоке, перенос массы характеризуется коэффициентом диффузии ), который рассчитывают по формулам (631)—для газов и (633)—для жидкости. При турбулентной диффузии перенос вещества осуществляется движущимися частицами среды и определяется гидродинамическим состоянием потока. Механизм переноса вещества через поверхность раздела фаз является кардинальным вопросом теории массопередачи и окончательно не решен. Предполагая, что диффузионные сопротивления в жидкой и газообразной фазах обладают свойством аддитивности, можно записать основное уравнение массопередачи [c.336]

Модель принципиально не изменится, если предположить, что в турбулентном потоке нормальная скорость увеличивается за счет мелкомасштабных пульсаций с масштабом I < 6 . где Ьл — ширина ламинарного фронта. В этом случае коэффициент диффузии увеличивается до + -О , где — коэффициент молекулярной диффузии и — коэффициент мелкомасштабной диффузии, учитывающий масштабы, меньшие Ьл- [c.135]

Точное решение этих уравнений возможно для стационарных условий в неподвижной среде или ламинарном потоке при постоянном коэффициенте диффузии и линейном характере зависимости от концентрации вещества, т. е. для реакций нулевого и первого порядков. Кроме того, для решения уравнения (I. 17) требуется знание распределения скорости потока в пограничном слое. Последнее условие выполнить особенно трудно, поэтому найти решение уравнений диффузионной кинетики удается только для некоторых простых случаев [7]. [c.19]

Постановка задачи. Выбор системы координат. Рассмотрим трехмерную задачу о стационарной конвективной диффузии к поверхности твердой или жидкой частицы произвольной формы, обтекаемой ламинарным потоком вязкой несжимаемой жидкости. Как и ранее, предполагается, что число Пекле Ре = aUD велико здесь а — характерный размер частицы (в качестве которого обычно выбирается радиус эквивалентной по объему сферы а ), U — характерная скорость потока (на бесконечности), D — коэффициент диффузии. Считается также, что на поверхности частицы и вдали от нее концентрация принимает постоянные значения, равные нулю и Соо, а поле течения жидкости известно иа решения соответствующей гидродинамической задачи об обтекании частицы. [c.126]

Как видно из рис. 6.5, механизм сухого поглощения растениями включает перемещение частицы или молекулы газа к границе с ламинарным потоком, сопровождаемое преодолением сопротивления переносу из свободной атмосферы г,. Это перемещение происходит за счет турбулентной диффузии. Переход через слой ламинарного движения воздуха также требует преодоления сопротивления Г2, различного для разных частиц. Молекулы минуют этот слой путем молекулярной диффузии, следовательно, Гг -функция толщины слоя и коэффициента диффузии. Характерная толщина слоя около 1 мм она зависит от шероховатости поверхности и от скорости движения воздуха в свободной атмосфере. Частицы аэрозолей, в зависимости от их размера, преодолевают слой за счет броуновской диффузии (d < 0,1 мкм) или инерционного пролета. [c.215]

Здесь d — гидравлический диаметр канала высокого давления и Sh — число Шервуда для ламинарного потока. Гидравлический диаметр определяется как отнощение учетверенной площади поперечного сечения канала к смачиваемому периметру сечения d— удвоенный радиус круглого сечения, удвоенное расстояние между параллельными пластинами или разность диаметров кольцевого сечения. Число Шервуда Sh (.а ) уменьшается с удалением от входа и становится постоянным в полностью развитом пограничном слое (x SOd). Так, для щели между пористой пластиной и сплошной стенкой имеем Sh = 70/13 [3.151] для щели между двумя пористыми пластинами Sh = 70/17 [3.26, 3.151] для цилиндрического канала с пористыми стенками Sh = 48/ll [3,152]. Из формулы (3.108) следует, что коэффициент перемешивания Z- l, когда скорость оттока у - 0 (т. е. когда диффузия через пористый фильтр отсутствует). [c.96]

При 5 0 выражение для h для капли с подвижной поверхностью имеет интегрируемую особенность, поэтому в ламинарном потоке, в частности при гравитационном осаждении капель, контакт капель возможен даже в отсутствии молекулярной силы притяжения капель. В турбулентном потоке коэффициент турбулентной диффузии От- /Н , поэтому в отсутствии молекулярной силы притяжения контакт капель с полностью подвижной поверхностью невозможен. [c.267]

В условиях ламинарного потока метана, подаваемого в вертикальный реактор в многократном избытке под дно корзинки с образцом, роль пути диффузии на стадии внешнего массопереноса будет играть радиус корзинки (около 1 см). Скорость массопереноса определяется коэффициентом самодиффузии метана, который при 500° С равен 1,1 см сек [21]. Рассчитанное для этих условий время диффузии составило всего 0,46 сек. [c.38]

Заметное влияние режима последующего медленного перемешивания объясняется сильной зависимостью скорости коагуляции от числа столкновений коагулирующих частиц. Коэффициент молекулярной диффузии в жидкости невелик, и скорость гетерогенных реакций, имеющих цромышленное значение, в большой мере определяется гидродинамическими условиями. Уже при самых незначительных скоростях потока перенос вещества начинает преобладать над молекулярной диффузией. Однако в ламинарном потоке механизм переноса остается таким же, как и в неподвижной среде [11]. При турбулентном режиме движения пере- [c.127]

Размытие облака частиц в ламинарном потоке связано с флуктуациями времени пребывания частиц в различных частях потока. Чем больше коэффициент диу )узии Ъу тем чаще частицы переходят из одной области в другую, тем меньшую роль играют эти флуктуации и тем меньше эффективный коэффициент диффузии. [c.522]

Если измерить зависимости Я от объемной скорости для одного и того же вещества, но с разными газами-носителями, например гелием и двуокисью углерода, то получим графики, изображенные на рис. VI, 4. Из рисунка следует, что при малых скоростях, когда преобладает размывание за счет молекулярной диффузии (второй член уравнения IV. 45), более высокой эффективности можно достичь с газом-носителем, имеющим большой молекулярный вес, так как коэффициенты молекулярной диффузии в таком газе будут меньше. При больших скоростях картина меняется, большей эффективности можно достичь с боле легким газом, так как в этом случае размывание происходит в основном за счет медленных процессов сорбции и десорбции и для ускорения процесса внешней массопередачи нужны большие коэффициенты молекулярной диффузии (здесь уместно напомнить, что внешний массообмен при ламинарных потоках происходит только за счет молекулярной диффузии),. [c.66]

Поиск новых методов экспериментального определения коэффициентов молекулярной диффузии растворенных газов в жидкости привел ряд исследователей [54, 70, 71, 76, 214, 243] к разработке нового метода — метода Тейлоровской диффузии растворенного газа в ламинарном потоке растворителя. [c.811]

Активированная диффузия — весьма специфический процесс, зависящий как от подвижности, так и от растворимости вещества в твердом теле. Кроме того, капиллярный перенос происходит примерно одинаково для различных газов в том случае, если размер молекул газа соизмерим с диаметром капилляров. Температурный коэффициент расхода при ламинарном потоке газа в капилляре, обусловленный главным образом изменением вязкости газа с температурой, является отрицательным, тогда как процесс активированной диффузии характеризуется резко выраженным положительным температурным коэффициентом. Следовательно, конвективный перенос молекул газа уменьшается с повышением температуры. [c.207]

Взаимодействие неоднородного профиля скоростей по сечению реактора и поперечной диффузии также приводит к эффективной продольной дисперсии потока. Это было впервые показано Тейлором, который предложил простой п изящный экспериментальный метод измерения продольного эффективного коэффициента диффузии. Рассмотрим, например, светочувствительную жидкость, текущую в ламинарном режиме через цилиндрическую трубу. Вспышка света, проходящего через узкую щель, может окрасить в синий цвет диск Ж1ЩК0СТИ, перпендикулярный к направлению потока. Если бы диффузии пе было, то этот диск превратился бы в параболоид, причем его край, соприкасающийся со стенкой трубы, не двигался бы вообще, а центр перемещался бы со скоростью, вдвое большей средней скорости потока. Однако при этом области с низкой концентрацией трассирующего вещества окажутся в непосредственной близости к поверхности, где эта концентрация высока, и благодаря диффузии эта поверхность начнет размываться. Трассирующее вещество в центре трубы будет двигаться к периферии — в область, где течение медленнее, а трассирующее вещество у стенок — внутрь трубы, где течение быстрее. В результате концентрация по сечению трубы станет более однородной и получится колоколообразное распределение средней по сечению концентрации трассирующего вещества, центр которого будет перемещаться со средней скоростью потока. Дисперсия относительно центра распределения, служащая мерой продольного перемешивания потока, будет нри этом обратно пронорциональна коэффициенту поперечной диффузии, так как чем быстрее протекает поперечная диффузия, тем меньше влияние неоднородности профиля скоростей по сечению трубы на продольную дисперсию потока. Тейлор пашел, что эффективный коэффипиеит продольной диффузии для ламинарного потока в трубе радиусом а равен 149,0. Более детальное исследование показывает, что эффективный коэффициент продольной диффузии имеет вид [c.291]

Зависимость, приведенная для коэффициента турбулентного обмена, аналогична зависимости для коэффициента молекулярной диффузии D= 3lav, где /о—длина пути свободного пробега молекулы, а и — средняя скорость молекулы. Если I не превосходит глубину фронта пламени в ламинарном потоке бн, то поверхность пламени должна остаться гладкой , однако, как оказалось, и в этом случае наличие турбулентности интенсифицирует обменные процессы. Величина 5н равна примерно 1 мм. Теория рассматривает поверхностное горение турбулентных объемов газа, когда 1<8 , и объемное горение, когда [c.166]

Мерой движущей силы в этом случае является разность концентраций в основной массе потока и на поверхности контакта фаз Сс —Со. Для данной системы, характеристической величиной которой служит коэффициент диффузии, по мере увеличения разности концентраций и уменьшения толщины ламинарной пограничной пленки 2 возрастает число молей вещества, продиффунди-ровавшего в единицу времени (йп/ёт) через поверхность Р. [c.351]

Точность, вносимая граничными условиями (VI.27), является, однако, обманчивой. Дело в том, что при их выводе предполагается, что диффузионная модель справедлива повсюду, в том числе и для процессов переноса на малых расстояниях. На самом деле, однако, не существует систем, в точности описывающихся уравнением конвективной диффузии (VI. 14) или (VI. 15) с постоянными значениями линейной скорости потока и коэффициента диффузии. В случае турбулентного потока в реакторе без насадки скорость потока почти постоянна по всему сечению аппарата (кроме тонкого слоя близ его стенки), однако коэффициент турбулентной диффузии является переменной величиной, увеличиваясь пропорционально расстоянию от стенки реактора. В ламинарном потоке перенос вещества осуществляется молекулярной диффузией, так что коэффициент диффузии постоянен. Однако основная причина случайного разброса времени пребывания в реакторе — сильное различие локальных скоростей потока на различных расстояниях от стенки аппарата. Наконец, в реакторах с насадкой, отклонение времени пребывания в реакторе от среднего знйчения вызывается образованием турбулентных вихрей в промежутках между твердыми частицами, разбросом локальных скоростей потока за счет неоднородности упаковки слоя и задержкой вещества в застойных зонах. Во всех этих случаях распределение времени пребывания в реакторе делается близким к нормальному, если длина аппарата достаточно велика, и только в этих условиях диффузионная модель становится пригодной для приближенного описания процесса. [c.211]

При интенсивном повторном увлечении частиц около стенки образуется густое облако, и результирующий перенос частиц диффузией будет отрицательным. При низком коэффициенте диффузии поток газа — почти ламинарный, а к. п. д. не является экспоненциальной величиной. При больших коэффициентах диффузии к. п. д. представляет собой экспоненциально зависимую величину, но при этом показатель отличается от показателя в уравнении Дойча. [c.462]

При слабом перемещивании (5 С 5т1п), ветровой поток близок к ламинарному, коэффициент диффузии падает до минимума. В этом случае для нестационарных условий концентрация примеси может быть рассчитана по формуле ( 5.105) при подстановке К — Ктт- В стационарных условиях (тв > Тст). концентрация примеси становится максимально возможной [c.112]

Еш е два фактора заслуживают того, чтобы быть здесь отмеченными, потому что они приводят к заметному расхождению между теорией и экспериментом. Во-первых, в зоне пламени, где температура выше, а плотность меньше, действуют выталкиваюш ие силы, которые деформируют пламя. Следовательно, предположение (1) 4 главы 1 оказывается не вполне справедливым. Во-вторых, течение в горелках рассматриваемого типа почти всегда характеризуется сильной крупномасштабной турбулентностью. Турбулентность вызывает расширение и быстрые флуктуации пламени, и таким образом приводит к качественному расхождению с развиваемой ламинарной теорией. Однако поскольку скорость турбулентного горения предварительно перемешанных газов обычно регулируется интенсивностью турбулентного перемешивания, полученные результаты можно с разумной точностью применить к средним характеристикам турбулентных систем, если заменить коэффициенты диффузии в ламинарном потоке коэффициентами турбулентной диффузии. Турбулентные пламена в потоках с предварительным перемешиванием подробно рассматриваются в главе 7. [c.72]

Для частиц, размер которых превышает 0,1 мкм, (р,2)(игь > (Р12)ьголл-Приведенные в зтом разделе выражения для частот столкновения в процессах броуновской, сдвиговой и турбулентной коагуляции получены без учета гидродинамического молекулярного и электростатического взаимодействий частиц. Учет этих взаимодействий значительно осложняет задачу. В частности, в коэффициентах броуновской и турбулентной диффузии необходимо учитывать гидродинамическое сопротивление частицы с учетом искажения поля скоростей, вызванного присутствием соседних частиц, а в уравнении диффузии учитывать конвективный поток за счет сил молекулярного взаимодействия частиц. В случае градиентной коагуляции в ламинарном потоке необходимо рассматривать траектории относительного движения частиц с учетом гидродинамических и молекулярных сил взаимодействия. [c.220]

По другому пути пошли Уэстенберг и Уокер [26], которые разработали и широко использовали для измерения коэффициентов диффузии газов при высоких температурах метод точечного источника. В этом методе один из газов инжектируется через тонкую трубку в медленный ламинарный поток второго газа. Ниже по течению отбираются пробы газовой смеси, в которых микрометодами газового анализа определяется концентрация инжектируемого газа. Метод точечного источника более сложен в экспериментальном отношении, но в принципе представляется более точным. В нашем методе состав смеси меняется вдоль капилляра от чистого первого до чистого второго газа. Между тем, в высших приближениях кинетической теории бинарный коэффициент диффузии оказывается зависящим от состава смеси. Кроме того, при диффузии через капилляр довольно велико гидравлическое сопротивление и, следовательно, не гарантировано постоянство общего давления. В методе же точечного источника общее давление заведомо постоянно и условия эксперимента отвечают предельному случаю очень малой концентрации инжектируемого газа, когда ее изменение не моя ет влиять на значение коэффициента диффузии. [c.221]

СТОЛЬ легко рассчитать, как дисперсию ламинарного потока в длинной прямой трубке [см уравнение (2-25)] Стернберг [11] показал, что диффузия н смешивание в камере функционально сходны с той только разницей, что в первом случае диффузия зависит от времени, а во втором - от скорости потока Уменьшение концентрации пробы во времени под влиянием диффузии в камере обратно пропорционально коэффициенту молекулярной диффузии данного компонента, а уменьшение концентрации, обусловленное эффектом смешения в камере, обратно пропорционально скорости потока Размывание пиков в результате этих эффектов имеет экспоненциальный характер и приводит к асимметричным пикам с хвостами [12] С повышением скорости потока основную роль в радиальном массо-переиосе начинает играть ие молекулярная, а вихревая диффузия Если в результате вихревой диффузии концентрация по всей камере становится одинаковой, можно считать, что мы имеем идеальную камеру смешения Временная вариация камеры смешения выражается уравнением [c.27]

Турбулентный действительный поток, как уже отмечено, мысленно разлагается на стационарный поток, со скоростью ги), усредненный по времени от истинных значений скоростей потока, и пульсационный поток. Обозначим его скорость по направлению потока через гВ и нормальную к нему скорость через и. Наличие пульсаций обусловливает интенсивный перенос вещества, характеризуемый понятием турбулентной диффузии. Можно провести аналогию между турбулентным течением и хаотическим движением газовых молекул. Тогда длина смешения I будет соответствовать длине свободного пробега молекул, а скорость пульсации — средней скорости газовых молекул. Турбулентная диффузия отличается от ламинарной тем, что эффективный коэффициент диффузии меняется с расстоянием от стенки. Среднее передвил4ение вихря до его распада (длина смешения /) практически постоянно в центре ядра потока, но около стенок становится пропорциональным расстоянию у от стенки. По аналогии с кинетической теорией газов можно написать, что средняя составляющая вихря, нормальная к стенке, равна [c.96]

При решении задачи о турбулентном горении канала введем в расчет средние концентрации, учитывая граничные условия суммарной константой скорости реакции к. Для решения этой задачи можно применить и уравнение диффузии (1.23). В этом случае (см. [359]) вместо коэффициента молекулярной диффузии В надо ввести коэффициент турбулентной днффузии Вт, величина которого зависит от критерия Ве (см, стр. 282 и далее). Поскольку коэффициент турбулентной диффузии является функцией места, то строго решить эту задачу можно только на основании данных о распределении величины В , а также коэффициента молекулярной диффузии В по сечению потока, что является пока непреодолимой по сложности задачей. Имеются попытки ее приближенного решения путем введения в расчет осреднен-ной величины В по сечению потока. Ири этом можно воспользоваться точным решением для ламинарного движения, введя в уравнение диффузии (1. 23) осредненный коэффициент турбулентной диффузии (см. [359]). Что касается граничного условия (1. 24), то здесь, поскольку (см. гл. VI, стр. 99) на границе твердой поверхности турбулентные пульсации, по-видимому, более ограничены, нет основания считать коэффициент диффузии равным В . Гольденберг [356], полагая, что у стенки, как и в объеме турбулентного потока диффузия осуществляется исключительно турбулентным механизмом, принимает средний коэффициент В постоянным по сечению и подсчитывает его из данных по теплообмену (см. стр. 282). В результате его решение по форме ничем не отличается от аналогичного, ун е выполненного для ламинарного движения только вместо коэффициента молекулярной диффузии в нем фигурирует средний коэффициент турбулентной диффузии В . [c.304]

При обработке исходных растворов, содержащих растворенные вещества с низким значением коэффициента диффузии, концентрационная поляризация может стать значительной независимо от типа потока (ламинарного или турбулентного). Как показано на фиг, 14, кривые изменения потоков через ультрафильтрационные мебраны трех разных типов при повышении давления становятся прямыми линиями при значениях, которые существенно ниже значений потоков для чистой воды. Макромолекулы и коллоиды, находящиеся в обрабатываемой ультрафильтрацией жидкости, скапливаются у поверхности мембраны и образуют липкий слой геля, примыкающий к мембране. Аналогичные явления наблюдаются и при концентрировании с помощью ультрафильтрациониых или обратноосмотических мембран пищевых продуктов. [c.181]

При ламинарном потоке градиент концентрашш распространяется на всю высоту какала дпя исходного раствора. Однако в зависимости от условий течения и коэффициента диффузии растворенного вешества в растворе бопее или менее значительную долю воды можно вьшести иа раствора до того, как градиент распространится полностью. Существует два различных режима ламинарного течения один в области входа раствора, где градиент концентрации повышается вдоль канала, и другой в асимптотической области, где градиент простирается через весь канал и не изменяет формы при дополнительном выделении воды. [c.182]

На основании разработанного в [161 метода определения эффективного коэффициента диффузии в ламинарном потоке жидкости при скорости теченил пленки, рассчитанной по формуле Нуссельта, получается соотношение, которое необходимо учитывать в качестве поправочного члена при вычислении коэффициента массоотдачи или частной высоты единицы переноса в жидкой фазе [c.85]

Изучалась диффузия аммиака в ламинарном потоке газовоздушной смеси к внутренней поверхности горизонтальной трубы, на которой был нанесен слой фосфорной кислоты. В опытах использовалась трубка с внутренним диаметром (1 = 30 мм, которая имела очень плавйый вход и. участок гидродинамической стабилизации длиной 67(1, т. е. поток газовоздушной смеси был полностью стабилизирован в гидродинамическом отношении. Длина исследуемого участка была принята равной 40д. Для э.тнх условий В = Ре, а коэффициент сопротивления Я рассчитывается по формуле (16). , [c.93]

Таким образом, для вычисления макроскопической скорости реакции, идущей на неравнодоступной поверхности, недостаточно знать химическую кинетику процесса и средний коэффициент массопередачи. Единственно строгим методом расчета, как отмечалось в п. 1, является решение уравнения конвективной диффузии в пограничном слое с граничным условием, учитывающим скорость химических превращений. Решение этой задачи для полубесконечной пластины, обтекаемой ламинарным потоком жидкости [1], показывает, что эффективная толщина пограничного слоя зависит не только от физических свойств потока и скорости его движения, но и от скорости химической реакции на поверхности. Приближенное решение той же задачи для газового потока с ламинарным и турбулентным пограничным слоем получено в работах [5, 6]. Попытки строгого решения задачи для тел более сложной формы, а также учета разогрева реагирующей смеси и поверхности катализатора за счет тепла реакции наталкиваются на серьезные затруднения.-Поэтому до сих пор все расчеты и исследования диффузионной [c.123]

Для ламинарного двий ения жидкости эта величина б связана со значениями коэффициента диффузии О, кинематической вязкости V, скорости набегающего потока 0 и расстояния I соотношением [821] [c.392]

Ю. Б. Иванов и В. Г. Левич [13, 14] развили теорию конвективной диффузии применительно к двойным растворам в критической области, когдз значение коэффициента диффузии по мере приближения к критическим параметрам системы резко падает и в критической точке превращается в нуль. Вычисленные Ю. Б. Ивановым и В. Г. Левичем значения диффузионного-потока триэтиламина для случая растворения терефталевой кислоты при 17° и ламинарном режиме в растворах вода — триэтиламин хорошо согласуются со значениями, найденными экспериментально (см. рис. 3). [c.57]

Задача о размытии вещества в ламинарном потоке с пуазейлевым распределением скоростей может быть сведена в системе координат, движущейся со средней скоростью потока, к простому уравнению диффузии [40]. При этом в уравнении вместо обычного коэффициента диффузии В используется эффективный коэффициент ОэФф, учитывающий распределение скоростей в потоке. Без учета продольной диффузии этот эффективный коэффициент В имеет вид [c.56]

Как видно из формулы (11.71), Одфф обратно пропорционален молекулярному коэффициенту диффузии. Эта зависимость /)эфф от молекулярного коэффициента диффузии становится понятной, если учесть, что в ламинарном потоке продольное размытие определяется неодинаковым временем пребывания диффундирующих частиц в зонах потока с различными скоростями. Увеличение коэффициента молекулярной диффузии В приводит к уменьшению разброса времени пребывания частицы в различных зонах и, следовательно, к зпиеньшению эффективного коэффициента диффузии / эФФ- [c.56]

Член с константой С записан для газов, не сорбирующихся на поверхности пор. Он состоит из двух частей первая из них учитывает торможение за счет массопереноса в газовой фазе, вторая дает приближенное описание диффузии внутрь сферического зерна. Выражение для учета массо-аередачи основано на описании сопротивления пленки в ламинарном потоке, поэтому его лучше применять при малых скоростях. При больших скоростях потока описание будет менее точным, но влияние внешней диффузии на суммарное размытие полосы уменьшится, и это не должно сказаться на точности определения коэффициента внутренней диффузии. Теоретически константа С должна быть равна нулю для непористых таблеток. [c.165]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология