Планк постоянная

В отличие от этого свет рассматривался как совокупность волн, распространяющихся в пространстве с постоянной скоростью при этом считалась возможной любая комбинация энергий и частот. Однако Планк, Эйнштейн и Бор показали, что свет при наблюдении в определенных условиях также способен проявлять корпускулярные (присущие частицам) свойства, т.е. имеет квантованную природу. [c.353]

На основе статистических закономерностей можно доказать, что энтропия системы тем выше, чем большим числом комбинаций осуществляется данное состояние, чем выше, следовательно, термодинамическая вероятность этого макроскопического состояния. Отсюда следует существование соотношения между энтропией и термодинамической вероятностью состояния. Больцман показал (1896), что энтропия прямо пропорциональна логарифму вероятности. М. Планк выразил это уравнением 8- к 1п W, где к — постоянная Больцмана. Это очень важное соотношение является статистическим обоснованием второго начала термодинамики. [c.43]

У ниве реальная постоянная Планка и квантовая механика. В 1900 г. немецкий физик Планк, изучая распределение энергии в спектре лучеиспускания абсолютно черного тела, пришел к заключению, что всякое излучение и поглош,ение световой энергии происходит малыми порциями, имеющими определенное значение для каждого вида излучения. Эта порция энергии получила название квант света, квант энергии, или фотон. Планк установил, что энергия кванта ( ) прямо пропорциональна частоте излучения (V), т. е. [c.10]

Здесь один штрих относится к первому раствору, а два — ко второму. Планк при выводе уравнения диффузионного потенциала исходил из другого положения, имея в виду, что переход от электролита к электролиту происходит внутри некоторого постоянного слоя, непосредственно разделяющего оба раствора. Рассматривая для простоты переход одновалентных ионов, он нашел Фд в следующей неявной форме [c.182]

Н. Бор (1913) ввел в описание атома квантовую теорию излучения (М. Планк, 1900) и представление о дискретных (меняющихся скачками) энергетических состояниях электрона в атоме. Теория Бора для атома водорода выражена в трех постулатах, согласно которым электрон может вращаться вокруг ядра только по дозволенным, или стационарным (определенного радиуса), орбитам и при этом его энергия остается постоянной. Поглощение кванта энергии ку (у — частота колебаний, Я — постоянная Планка, равная 6,62-10 Дж-с) переводит электрон на более удаленную от ядра орбиту, и тот же квант излучается при его обратном перескоке. Главное квантовое число п, принимая целочисленные значения 1, 2, 3,. .., определяет номер орбиты или, соответственно, энергетический уровень, на котором находится электрон. Н. Бором были вычислены радиусы стационарных орбит и скорость двил<ения по ним электрона [c.74]

При этом Бор опирался на идею Макса Планка о квантовании энергии. Планк установил, что, хотя свет, испускаемый раскаленным телом, кажется сплошным, световая энергия поглощается или излучается отдельными порциями - квантами Е = км, пропорциональными частоте (V) светового электромагнитного колебания. Коэффициент пропорциональности Н = 6,6252 10 Дж с был назван постоянной Планка. Таким образом в науку было введено понятие кванта света, или некоторого светового пакета - фотона, отражающее не только волновую, но и корпускулярную природу света. [c.24]

В сущности, это уравнение было получено методом подгонки . Планк знал, как должна выглядеть кривая распределения при низких и высоких частотах. Задача заключалась в том, чтобы воспроизвести ее. После того как была определена новая постоянная /г, входящая в уравнение (1.8), последнее позволило [c.12]

В отличие от материальных частиц (первый класс физических явлений) свет (второй класс физических явлений) физики в начале XX века рассматривали как совокупность волн, распространяющихся в пространстве с постоянной скоростью, причем в любой комбинации энергий и частот М Планк (1900 г) впервые показал, что электромагнитное излучение выделяется или поглощается порциями — квантами [c.31]

Планк решая уравнение диффузионного потенциала (1. 66), исходил из иных допуш ений . Он принял, что переход от электролита к электролиту происходит внутри некоторого постоянного слоя, свободного от конвекции и непосредственно разделяющего оба электролита. Такие условия возможны при контакте растворов через пористую диафрагму, по обе стороны от которой концентрации поддерживаются постоянными за счет перемешивания. В порах диафрагмы через некоторое время должно установиться какое-то стационарное распределение концентраций, которое в общем случае описывается кривой (рис. 15). Рассматривая для простоты только случай одновалентных ионов и принимая уже использованное допущение [c.74]

В природе каждый физический или химический процесс происходит таким образом, чтобы увеличить сумму энтропий всех тел, участвующих в этом процессе. В пределе, т. е. для обратимых процессов, эта сумма энтропий остается постоянной. (Планк) [c.417]

В этом разделе речь пойдет о поглощении электромагнитного излучения, которое наблюдается при прохождении излучения с определенной длиной волны через раствор или кристалл вещества. Согласно классической теории электромагнетизма, поглощение электромагнитного излучения может происходить лишь в том случае, когда молекула представляет собой электрический диполь, взаимодействующий с электрической компонентой пропускаемого излучения. Однако это условие не ограничивается случаем постоянного диполя диполь может быть индуцирован в молекуле, например, в самом акте взаимодействия с излучением или при искажении симметрии молекулы вследствие колебательных движений атомных ядер. В результате поглощения излучения энергия молекулы возрастает — молекула из состояния с меньшей энергией (например, 1) возбуждается в состояние с более высокой энергией (например, Е2). Планк показал, что энергия электромагнитного излучения связана с его частотой V или его длиной волны X соотношением [c.64]

Чтобы проинтегрировать уравнение жидкостного потенциала, Планк [6] ввел понятие граничного слоя с затрудненной диффузией, возникающего как результат течения растворов 1 и 2 сквозь две поверхности пористой диафрагмы, через которую ионы диффундируют свободно. Собственно соединение имеет конечную толщину по достижении стационарного состояния диффузии ионов возникает постоянный диффузионный потенциал. [c.63]

Планк провел интегрирование для одновалентных ионов, используя только концентрации и полагая, что ионные подвижности постоянны. Кроме того, он исходил из кинетического приближения, которое дает уравнение, подобное уравнению (1П.35). Выкладки сложны и основываются на применении уравнения потока Нернста—Планка, которое при включении в него члена, содержащего коэффициенты активности, имеет вид [c.63]

Планк определил значение постоянной / г = 6,6Ы0" Дж-с. Современное значение Л = 6,62554-Дж-с. [c.20]

Соотношение (1.69) представляет интерес в связи с возможностью использования термохимических таблиц, обычно содержащих значения 5298 и p=f(T). Уравнение же (1.68) привлекает возможностью использования тепловой теоремы Нернста, в соответствии с которой энтропия любой системы, находящейся в состоянии внутреннего равновесия, при Т—>-0 стремится к постоянному значению. Иначе говоря, для всех веществ при Т—>-0 величина 5о одинакова и мало отличается от нуля. Планк показал, что теорема Нернста справедлива лишь для кристаллических тел, да и то лишь тех, у которых данное макросостояние может быть реализовано лишь одним микросостоянием. Тогда [c.34]

Органическая химия вначале пошла по иному, особому пути. На основе теории типов Жерара, структурной теории Кекуле, а также пространственных представлений Вант-Гоффа и ЛеБеля была создана система, пригодная почти во всех случаях, которая не давала, однако, обоснованного объяснения типа и существа связующих сил в молекулах. Стимул для дальнейшего развития наших представлений о характере связи атомов в молекулах дали почти одновременно органический эксперимент и физическая теория. Гомберг [5] открыл в 1900 г. первый свободный радикал. Это открытие прежде всего, казалось, опровергало многие тысячи раз оправдывавшийся принцип постоянной, ,четырехвалентносТи атома углерода и способствовало постановке вопроса о природе сил, связывающих атомы. Планк создал в начале нашего столетия квантовую теорию, а в, результате [c.11]

После успехов в области термодинамики наметились новые перспективы в кинетической теории материи связь между температурой газа и кинетической энергией движения молекул позволила Дж. Максвеллу создать метод исследования систем, состоящих из очень большого числа частиц. Максвелл вводит понятие вероятности и устанавливает свой знаменитый закон распределения скоростей. Работы Дж. Гиббса и Л. Больцмана способствовали быстрому развитию новых отраслей естествознания — статистической механики и статистической термодинамики. Больцман исследовал второе начало с точки зрения молекулярно-кинетических представлений и нашел функцию (Я-функция), обладающую тем свойством, что она в неравновесной системе при столкновении молекул уменьшается, но принимает постоянное значение, когда достигнуто равновесное состояние, отвечающее закону Максвелла. Эта функция отличается от энтропии только знаком. М. Планк выразил результат открытия Больцмана в сжатой форме энтропия пропорциональна логарифму вероятности данного состояния. Так успешно объединяются чисто термодинамические концепции с молекулярно-кинетическими. Выдающиеся исследования Гиббса приводят к созданию стройной теории термодинамических потенциалов и теории равновесия фаз, оказывая сильное влияние на все последующее развитие физической химии. [c.5]

Предельное значение энтропии, поскольку оно одно и то же для всех систем, не имеет какого-либо физического смысла и поэтому полагается равным нулю. Как показывает статистическое рассмотрение этого вопроса, энтропия по своему существу определена с точностью до произвольной постоянной (подобно, например, электростатическому потенциалу системы зарядов в какой-либо точке поля). Таким образом, не1 смысла вводить некую абсолютную энтропию , как это делал Планк и некоторые другие ученые. [c.92]

В 1900 г. М. Планк предложил известную формулу, определяющую энергию фотона через его частоту колебаний V и квант действия (постоянная Планка) /г. В нашей интерпретации эта формула имеет вид [18, с. 58 21, с. 120] [c.262]

Постоянная Планка. Пытаясь вывести правильное выражение для интенсивности излучения черного тела, Планк в 1900 г. пришел к смелому заключению, что излучение с частотой V не может испускаться или поглощаться в произвольных количествах, но только определенными квантами энергии [c.481]

Планк квантовал не величину (2), а величину (1), — полную энергию, деленную на частоту. Он не думал о том противоречии, возможность которого мы обсуждаем. Планк рассматривал частный случай — гармонический осциллатор. Для него случайно Планк правильно угадал, как надо квантовать отношение W ч равняется для гармонического осциллатора 27 /v. Во многих случаях (а именно если потенциальная энергия — однородная функция) существует постоянное отношение между полной энергией и средней кинетической энергией . Но возможны случаи — и это самые распространенные случаи, — когда не существует такого постоянного отношения. Например, для маятника с большой амплитудой W и 2Г не находятся в постоянном отношении. Там не является [c.121]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

С помощью уравнения (235) можно вычислить лишь изменение энтропии, и нельзя сделать никаких выводов о ее абсолютном значении. На основе измерений теплового эффекта реакций при постепенном понижении температуры Нернст установил так называемый тепловой закон (который рассматривают также как третий закон термодинамики) по мере приближения температуры к абсолютному нулю изменение энтропии стремится к нулю. Справедливость теплового закона достоверно подтверждена на опыте. Планк предложил считать энтропию любого вещества при абсолютном нуле равной нулю. Тем самым открывается возможность точно рассчитать энтропию любого вещества при любых температуре и давлении, воспользовавшись уравнениями (244а) и (2446). Например, рассмотрим изменение энтропии воды в зависимости от температуры при постоянном давлении (рис. Б.22). При абсолютном нуле энтропия льда в соответствии с тепловым законом Нернста равна нулю. При возрастании температуры энтропия изменяется пропорционально Р, при дальнейшем повышении температуры обнаруживается более сложная зависимость от Т. В точке плавления энтропия скачкообразно увеличивается на величину энтропии плавления. В интервале О—100 °С энтропия снова непрерывно увеличивается, а при 100 °С обнаруживает скачок, равный энтропии испарения. При температуре 100°С энтропия пара постелен- [c.239]

Свет несет энергию. Но какое количество энергии переносится светом На этот вопрос можно дать ответ, если воспользоваться квантовой теорией, выдвинутой М. Планком (1900). Планк исследовал зависимость энергии, излучаемой абсолютно черным телом, от частоты излучения. Основные положения теории квантов Планка сводятся к выводу, что энергия поглощается или излучается атомами не непрерывно, а дискретно, небольшими порциями — квантами, являющимися кратными некоторого наименьшего возможного количества/ , названного постоянной Планка. Постоянная Планка входит в формулы современной теоретический физики А = 6,6256х X 10 Дж-с. [c.52]

Пикард и Планк измерили теплоту разведения очень разбавленных растворов сахарозы в воде при 20 и 30°, а Поде [27] сделал подобные измерения при 18°. Данные для более высоких концентраций приводятся в работах Портера и Вуда Пратта [29], а также Валлендера и Пер-мена [30]. Гукер [26] экспериментальным путем определил величины хорд .Н/ т и обработал полученные им результаты с помощью видоизмененного метода Юнга и Фогеля [И]. Он обнаружил, что между и = 0,002 и /и = 0,2 в пределах точности опыта ДЯ/Дт имеет постоянное значение, причем средняя величина отклонения от среднего значения соответствует примерно 3 10 градуса. Предельные уравнения имеют следующий вид [c.229]

Позже Планк указал, что тот же результат может быть получен методом функционального анализа. Оказалось, что в этом соотношении, которое определяет энтропию как величину, пропорциональную логарифму термодинамической вероятности, коэффициентом пропорциональности к для всех тел является одна и та же величина, так называемая универсальная больцма-новская константа к = 1,38-10 эрг/град. Известно, что больцмановская константа простейшим образом связана с универсальной газовой постоянной Я, а именно она равна универсальной базовой постоянной Я, деленной на число Авогадро [c.81]

Кидкостное соединение с вынужденной диффузией. Для интегрирования уравнения диффузионных потенциалов Планк [17] сделал предположения, которые соответствуют физической картине соединения с вынужденной диффузией. Предполагается, что это соединение возникает в случае двух растворов определенной концентрации, разделенных слоем постоянной толщины, причем устойчивое состояние в этом слое достигается в результате диффузии двух растворов с противоположных сторон. [c.296]

ПЛАНКА ПОСТОЯННАЯ—физич. постоянная входит во все соотношения, описывающие квантовые процессы. Обозначается буквой/г, имеет размерность действия (энергияхвремя) и равна (6,625(3 0,0005)-10- эрг-сек. Часто пользуются величиной в 2я раз меньшей, ее обозначают обычно .. П. п. впервые была введена Планком в 1900 для объяснения спектра излучения абсолютно черного тела. Планк показал, что экспериментальные данные могут быть объяснены только при принятии гипотезы, что электромагнитная энергия поглощается и излучается дискретными порциями, названными им квантами. Коэфф. пропорциональности между энергией кванта 8 и частотой излучения [c.22]

М. Планк (он мыслей Ф. Энгельса не мог знать) также не согласился с утверждением Даламбера, что спор шел о словах. И Декарт, и Лейбниц несомненно имели представление, хотя, быть может, и не совсем точное, о существовании принципа, высказывающего неизменность и неуничтожаемость того, из чего возникают всякое движение и действие в мире. Если Декарт основывал справедливость этого принципа на теологических рассуждениях, которые базировались на вечности творца, то Лейбниц исходил из закона причины и действия. Причина может произвести лишь такое действие, которое ей в точности соответствует, не большее и не меньшее. Стало быть, в непрерывной цепи причин и действий, которые образуют явления мира, не может иметь место какое-либо возрастание или уменьшение есть нечто, что остается постоянным ([3], стр, 19), [c.77]

Первые шаги, сделанные в данном направлении, преследовали совершенно другие цели. Макс Планк выдвинул гипотезу свет излучается дискретными дозами, или порциями. Он назвал их квантами. Энергия одного кванта пропорциональна его частоте коэффициент пропорциональности получил название постоянной Планка и удостоился собственного обозначения его всегда обозначают символом Н. Излучение представляется в виде большого числа элементарных актов. Каждый акт — излучение одного фотона, реже — двух фотонов. Последнее происходит, когда излучение одного фотона нарушает закон сохранения импульса. Закон сохранения энергии требует, чтобы излу-чаюш ий атом терял энергию, равную излученной. В этом месте дорога обрывается, поскольку неизвестно, какие процессы могут происходить в атоме. Пужно начинать с другого конца — с атома. [c.145]

Интенсивность испускания черным телом лучей различной длины волны изменяется вместе с температурой тела. В 1900г. Планк, исходя из квантовой теории. излучения, по которой электроны атомов испускают лучистую энергию лишь целыми квантами Лv (где V — число колебаний, а А — постоянная Планка), предложил общую формулу для интенсивности испускания черным телом лучей всех длин волн [c.40]

Теорема Нернапа. Приведенные выше уравнения позволяют определить изменение энтропии какого-либо вещества лишь в интервале температур, для которого известна его теплоемкость Ср. Как предположил Нернст (1906), а позднее развил Планк (1911), энтропия всех чистых (кристал.шческих) вешаете при температуре абсолютного нуля равна нулю (постоянная интегрирования равна 0). На основании этого можно определить абсолютную величину энтропии 5 любого вещества. Для этой цели измеряют удельные теплоемкости вещества в узком интервале температур, начиная от самой низкой доступной температуры, и экстраполируют до 0°К. Затем суммируют все скрытые теплоты, которые проявляются до температуры Т, и применяют уравнение (15) и соответственно (16). Если вещество находится в стандартном состоянии, то найденная величина является стандартной энтропией 5 вещества. Ниже приводятся значения энтропии газообразного N2 при температуре кипения (77,32°К) [c.190]

Партингтон и Соупер [182] пользовались стеклянными пинетками, закрытыми снизу притертыми стеклянными пробками, которые можно было открывать палочкой, проходящей через вытянутое горлышко пипетки. Ланге [172] применял погруженные в жидкость металлические пипетки, которые можно было открывать с обоих концов, так что жидкость калориметра могла хорошо циркулировать через пипетку. Устройство пипеток позволяло опорожнять их, очищать и вновь наполнять, не разбирая калориметра. Подобного рода пипетки применялись и другими исследователями [180]. В приборе Юнга и Мейкина [178] пипетками служили вертикальные серебряные трубки, закрытые с обоих концов серебряными крышками, приклеенными воском, которые снимались посредством проволочек, выходивших из калориметра наружу. Гукер, Пиккард и Планк [6] употребляли танталовые сосудики для разбавления с притертыми пробками на обоих концах. Сосудики открывались посредством довольно сложного приспособления совершенно однообразно, так что тепловой эффект, сопровождающий этот процесс, был достаточно постоянным. Липсетт, Джонсон и Маас [17] помещали одно из смешиваемых веществ в отдельный металлический резервуар внутри калориметра перемешивание производилось вращением калориметра вокруг собственной оси внутренний резервуар был устроен так, что его крышка отпадала во время первого оборота калориметра (упавшая крышка захватывалась специальными зажимами, которые удерживали ее от дальнейшего движения внутри калориметра). [c.162]

В стационарном состоянии энтропия Земли также должна быть постоянной. Понятие об энтропии излучения, связанной с его энергией, было введено Больцманом позже его использовал Планк при выводе своего знаменитого закона излучения, лежащего в основе квантовой теории. Возрастание энтропии Земли происходит за счет солнечного излучения, а ее снижение — за счет электромагнитного излучения Земли. Но большое количество энтропии постоянно производится на Земле в результате протекания необратимых процессов. Скорость производства энтропии должна равняться скорости ее суммарной потери. Следовательно, в итоге Земля теряет энтропию, или, как выразился Шредингер [1666], поглощает отрицательную энтропию (негэнтропию, по Брил-люэну [274]). Производство энтропии должно уравновешиваться суммарной потерей энтропии и для отдельных частей Земли, если они находятся в стационарном состоянии. Таким образом, это верно и для ее поверхностного слоя, в частности для биосферы. [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология