Силы внешние

В одном и том же вращающемся поле центробежные силы внешней и внутренней фаз различны по величине. Чем больше разность между этими силами, тем интенсивнее происходит разделение неоднородной системы. [c.263]

Составим баланс работы, используя теорему механики о равенстве изменения кинетической энергии системы и работы всех действующих сил (внешних и внутренних). Под системой подразумеваем установившийся поток жидкости или газа в проточной машине (ПМ), ограниченный входным и выходным сечениями (рис, 1, г) [c.6]

Термодинамическая система, состоящая из различных по своим свойствам частей, разграниченных поверхностями раздела, называется гетерогенной системой. Примеры гетерогенных систем смесь двух кристаллических веществ, насыщенный раствор соли в воде и кристаллы соли смесь нескольких жидкостей, трудно растворимых друг в друге вода и водяной пар сплав свинца и олова, состоящий из отдельных кристаллов РЬ и 5п. Каждая гетерогенная система состоит из отдельных фаз. Фазой называется часть гетерогенной системы, ограниченная поверхностью раздела и характеризующаяся в отсутствие сил внешнего поля одинаковыми физическими свойствами во всех своих точках. [c.319]

Лекция 2. Силы внешние и внутренние. Аксиомы статики. Условия равновесия. Равнодействующая. Связи и реакции связей. Момент силы. Момент пары. Теорема о моменте равнодействующей. Главный момент. Главный вектор. [c.249]

Если процесс обратимый и совершается только механическая работа против сил внешнего давления, то [c.111]

Движению осаждающихся под действием собственного веса частиц препятствуют подъемная сила внешней фазы и сопротивление среды. Подъемная сила равна весу объема внешней среды, вытесняемой частицами в процессе движения. Сопротивление среды является результатом ускоренного движения частиц и зависит от следующих факторов 1) скорости движения частиц в данный момент 2) размеров и формы частиц 3) вязкости внешней фазы. [c.249]

Под тепловым эффектом процесса (С2) понимают разность между теплотой д, поглощаемой системой, и так называемой полезной работой и, т. е. работой системы, не связанной с преодолением сил внешнего давления, следовательно [c.88]

Рассматривая только процессы, при которых единственным видом работы, производимой системой, является работа против сил внешнего давления (т. е. Ь = 0), получаем <3 = 7, следовательно, в этом случае тепловой эффект равен теплоте процесса. [c.88]

Полимеризация этилена и восстановление окиси углерода водородом не идут без воздействия внешнего давления или катализаторов, т. е. внешние условия имеют значение для прохождения процесса наращивания длинной метановой цепи. Там, где в силу внешних и внутренних условий становится возможным процесс возникновения свободных радикалов, принципиально [c.70]

Наряду с разрушением и образованием связей, обусловленных межатомными и межмолекулярными взаимодействиями, относительное скольжение сопровождается деформированием материала поверхностных слоев в зонах фактического касания. Сопротивление скольжению, обусловленное этим деформированием, называют деформационной составляющей силы внешнего трения. Ее величина существенно зависит от вида деформаций в зонах фактического касания. Анализ напряженного состояния в зонах реального контакта и проведенные исследования показывают, что обычно более твердые микронеровности одного из контактирующих тел внедряются в менее твердую поверхность другого. Различие в твердости контактирующих тел объясняется механическими и геометрическими неоднородностями свойств поверхностных слоев. [c.78]

Таким образом, сила внешнего трения обусловлена сопротивлением скольжению, возникающим в результате межмолекулярных и межатомных взаимодействий, а также деформирования поверхностного слоя менее жесткого из контактирующих тел внедрившимися микронеровностями более жесткого тела. В общем случае деформационная и молекулярная составляющие силы трения взаимосвязаны и оказывают влияние друг на друга. [c.78]

Увеличение тяги при подсасывании внешнего воздуха к эжектирующей струе объясняется тем, что на элементах эжектора возникают дополнительные силы, равнодействующая которых, направленная по оси потока, суммируется с реактивной тягой сопла. Основной из этих сил, определяющей выигрыш в тяге, является неуравновешенная сила внешнего давления, действующая на входной раструб (заборник) эжектора. Ее появление обусловлено понижением давления на стенках раструба при втекании в него эжектируемого воздуха. [c.554]

На рис. V. 10 показаны изменения скорости деформации во времени для ее различных составляющих. Так, в первый момент времени общая скорость деформации при постоянном напряжении сдвига максимальна, так как максимальна скорость высокоэластических деформаций. Затем последняя быстро достигает нуля (компенсируются силы внешнего и внутреннего полей). В этот момент общая скорость деформации достигает минимума. Скорость необратимых деформаций непрерывно нарастает и достигает постоян- [c.180]

Учет всех сил, действующих на ион и противодействующих силе внешнего поля, позволяет вывести уравнение [c.272]

На ионы, находящиеся в межэлектродном пространстве, действуют два вида сил движущие силы (внешнее поле) и силы торможения. Если к электродам приложена разность потенциалов V, то движущая сила, действующая на единичный заряд, [c.172]

Как уже говорилось, система в ходе изменения, т. е. совершения процесса, может преодолевать действующие на нее внешние силы и совершать работу. Наиболее часто система находится под действием сил внешнего давления. При этом совершение работы связано с увеличением объема системы. Представим себе цилиндр, содержащий газ и закрытый поршнем. Поршень нагружен, он создает давление р. Пусть газ вследствие, например, нагрева расширяется и передвигает поршень на расстояние(рнс. П.З). Поскольку полная сила, действующая на поршень, равна если 5 — площадь поршня, то элемент совершаемой работы выразится так [c.32]

Первый закон термодинамики, который для замкнутых систем, подверженных действию только сил внешнего давления, пишется в виде [c.313]

Закон Гесса гласит тепловой эффект процесса не зависит от промежуточных стадий, а определяется лишь начальным и конечным состояниями системы. При этом подразумевается, что 1) единственной работой, совершаемой системой, является работа против сил внешнего давления 2) давление пли объем в течение всего процесса остаются неизменными (для калориметрических определений это отвечает проведению их в открытом сосуде или в закрытой бомбе) 3) процесс термодинамически необратим. Второе ограничение обусловлено тем, что если изменение промежуточных давлений (объемов) не сказывается на значениях АН (АП), го величина Q претерпевает изменения. [c.39]

В первом законе термодинамики под работой А подразумевают сумму всех видов работы против сил, действующих на систему со стороны внешней среды. В эту сумму могут входить и работа против сил внешнего электрического поля, и работа против сил гравитационного поля, и работа расширения против сил внешнего давления, и другие виды работ. [c.95]

Закон Гесса справедлив для тех взаимодействий, которые протекают в изобарно-изотермических (или изохорно-изотермических) условиях при том, что единственным видом совершаемой работы является работа против сил внешнего давления. [c.98]

В последнем случае все направления равноценны, и поэтому сила внешнего электрического поля не компенсируется статическими силами взаимодействия с другим (другими) ионом, что вызывает его относительное движение. [c.449]

Особое значение в термодинамике получила работа, совершающаяся системой против сил внешнего давления. Пусть какое-либо тело занимает объем V при давлении р, которое действует на поверхность тела с площадью S. При расширении тела площадь, на которую действует давление, переместится на малое расстояние М, и порция работы ДЛ, совершаемая телом, определится уравнением [c.12]

Работа (Л) протип силы внешнего дявлеиия равна нслнчипе этой силы (F), умноженной на путь (Д/), т. е, 4 = FAI. Но сила ранна лавлению (Р), умноженному на ту площадь (5), на которую оно действует f = P.S, откуда А =-- PSM, или Л = РДУ/. [c.196]

При гидрировании этилена в реакторе с плавающей головкой при P= oпst выделяется теплота реакции и производится работа против сил внешнего давления. Рассчитать теплоту, выделяющуюся при 7 =298 при условии, что Р=сопз1. [c.278]

Для создания физико-химических нефтяных технологий необходима научная база, требующая проведения исследований по следующим направлениям 1) обоснование природы и оптимальной силы внешних воздействий и установление наличия синергетических эффектов от совокупных внешних воздействий на системы (по экстреграммам) [c.179]

Пусть внешнее давление — ря, тогда проекция па продольную ось силы внешнего давления на дуффузор [c.43]

Примером изобарического течения может быть, в частности, сверхзвуковое течение у твердой стенки. Пограничный слой вблизи такой стенки образуется в результате непрерывного торможения потока силами внешнего воздействия (трения). В итоге величина скорости течения в нем уменьшается при р = onst от сверхзвукового до небольшого дозвукового значения. [c.217]

Кроме сил вязкого и упругого сопротивления деформированию ряду материалов присуща способность оказывать сопротивление, подобное силе внешнего (статического) трения. Этот тип сил возникает при скольжении прижатых друг к другу плоских тел. Согласно закону Амонтона сила внешнего трения не зависит от скорости движения, т. е. выражается реологическим законом Тс= =сопз1. [c.153]

Не менее важную роль, чем силы упругости и вязкого трения, играют силы внешнего (или сухого) трения, действугош ие, например, в подшипнике скольжения. При напряжении т, меньшем напряжения сухого трения т,., [c.182]

В результате мы получили закон аддиативности Кольрауша [см. уравнение (Х1У,221)]. При бесконечном разбавлении ионная атмосфера отсутствует и остается лишь приложенная к иону сила внешнего электрического поля [c.403]

Иными словами при образовании двух молей аммиака в условиях постоянного объема выделяется приблизительно на 1200 кал м е н ь -ш е, чем при р = onst. Следует ясно представлять, откуда берется дополнительное количество теплоты при постоянном давлении. Образование аммиака связано с уменьшением объема системы, на которую действует сила внешнего давления. Последняя и совершает работу над системой, что и приводит к появлению дополнительного количества теплоты. Если бы экзотермическая реакция сопровождалась увеличением объема, то при постоянном давлении система совершала работу против сил внешнего давления. В этом случае теплоты выделялось бы меньше. Предоставляем читателю подумать над другими возможными вариантами. [c.50]

Для выяснения этого рассмотрим обобщенное уравнение первого и вгорого законов термодинамики (1И.4) в дифференциальной форме, в котором работа против сил внешнего давления равна pAV. Тогда уравнение (III.4) принимает вид [c.152]

Энергетика химических процессов, К числу энергетических характеристик процесса относятся изменения энтальпии АН и изобарной теплоемкости АСр. Из уравнения первого закона термодинамики (И1.1) с учетом только работы против сил внешнего давления при р = сопз1 следует, что [c.154]

Д (дельта) обозначает изменение какой-либо величины, применяется для обозначения разности, которая находится путем вьн читания из величины (суммы), относящейся к конечному состоянию, например продуктам реакции, величины, относящейся к начальному состоянию (т. е. к реагирующим веществам) А — подразумевается работа, совершаемая системой против внешних сил (внешнее давление, поверхностное натяжение и т. д.). [c.200]

Тепловые эффекты химических реакций. Алгебраическую сумму поглощенной при реакции теплоты и совершенной работы за вычетом работы против сил внешнего давления (pAVO называют тепловым эффектом химической реакции. [c.89]

Тогда на 1 моль заряженных частиц сорта i будет действовать постоянная сила, направленная вдоль х и равная /= = z F grad ф. Приложенная сила должна вызвать ускоренное движение ионов. Вследствие этого движения возникают тормозящие силы — трение, электростатическое взаимодействие движущихся зарядов, —значение которых пропорционально скорости движущихся частиц. Пропорциональность между силами торможения и скоростью является решающим условием, приводящим к тому, что закон Ома, как закон эмпирический, справедлив для любого проводника 2-го рода, за исключением крайне высоких напряженностей электрического поля. В результате действия электростатической силы внешнего поля и тормозящих сил возникает движение носителей заряда с постоянной относительной скоростью, пропорциональной напряженности [c.447]

Механизм движения иона, представляющего заряженный фрагмент частицы растворителя, состоит из двух стадий. На первой, присущей всем ионам, происходит электромиграция, т. е. смещение иона относительно массы растворителя вследствие приложенной к иону силы внешнего электрического поля. Эта стадия хотй и дает свой вклад в ионную подвижность, но вклад этот незначителен. Вторая стадия — направленная химическая реакция переноса протона на соседнюю частицу растворителя [c.454]

Уравнения написаны для случая, когда единственной внешней силой, действующей на систему, является давление. В общем случае нескольких внешних силовых полей уравнения содержат соответствующие слагаемые, которые характеризуют работу системы против сил внешнего поля и имеют вид Ajdaj, где aj — внешняя координата (допустим, напряженность внешнего электрического поля) Aj — сопряженная ей внешняя сила. Так, изменение внутренней энергии определится общим уравнением [c.82]