Спектр и построение решений

Второе направление квантовохимического прогнозирования катализаторов связано с построением квантовохимических моделей поверхностей твердых тел, структуры хемосорбированных комплексов субстрат — катализатор или непосредственным изучением акта реакции на различных контактах. Молекулярные модели нашли широкое применение для решения различных задач теории твердого тела, в том числе связанных с адсорбцией и гетерогенным катализом. Их достоинствами являются относительная простота, наглядность, возможность точного учета геометрии решетки и химической природы атомов, а недостатками — трудности адекватного учета непрерывного спектра зонных состояний твердых тел. [c.61]

По техническим условиям достаточно задаться величиной а =0,06 при этом решением трансцендентного уравнения (8.93) является 8 0,33. Исходя из условий эксплуатации объекта, можно принять, что спектр низкочастотной составляюш ей случайного сигнала ограничен частотой среза ш =0,33 мин 1. Тогда ( =8/ 0= мин. При построении дуального фильтра, восстанавливающего входной сигнал по аналитической составляющей выходного сигнала на конечном интервале наблюдения длиной 1 , естественно величину памяти этого фильтра iд принять равной длине интервала наблюдения iд=iн=l мин. Интервал квантования по времени выберем равным Д=0,1 д=0,1 мин. [c.490]

С помощью программы, построенной по такому алгоритму, было проведено моделирование реальных химических процессов [123, 141]. В работе [123] исследовался процесс окисления углеводородов в присутствии двух ингибиторов, в работе [141] - реакция фторирования дифтор-метана, причем в этой реакции наблюдались большие времена задержки и наличие резко растущего решения по отдельным компонентам, что свидетельствует о наличии положительного собственного значения в спектре якобиана. [c.145]

В, D V —часть детерминанта, построенная на АО валентных электронов всех атомов 10 —части детерминанта, содержащие только нули. Как известно из алгебры, такой детерминант разбивается на произведение детерминантов вида А В . .. D IV]. Если полученное таким образом выражение подставить в уравнение (II, 10), т. е. записать равенство А В . .. Dl V1=0, то это уравнение разобьется на несколько независимых уравнений более низких степеней А =0, В1=0,. .., D =0, V =0. Разбиение уравнения (II, 10) на несколько уравнений приводит к распаду системы (11,9) на независимые уравнения, описывающие внутренние электронные слои каждого атома и систему, характеризующую электроны валентных слоев всех атомов. Из уравнений для внутренних электронов получаются примерно такие же волновые функции, как из уравнений для свободных атомов. Это указывает на то, что состояния электронов внутренних атомных слоев почти не изменяются при объединении атомов в молекулы. Такой вывод- подтверждается экспериментально, например, при изучении характеристических рентгеновских спектров, хотя при более тонких исследованиях обнаруживаются так называемые химические сдвиги в этих спектрах, появляющиеся как результат влияния химической связи на внутренние электронные слои. Для решения многих химических задач достаточно в качестве базисных функций выбирать АО внешних слоев (или функции, им соответствующие). При этом число электронов в системе равно числу валентных электронов. [c.36]

Располагая данными, полученными из масс-спектров, мол<но приступить к построению возможной структурной формулы. Однако в любом случае необходимо быть уверенным, что полученная из масс-спектров информация надежна и непротиворечива. Часто для быстрого и успешного решения задачи расшифровки структуры достаточно сравнить полученные результаты с каталогом масс-спектров. В более сложных случаях для этого следует привлечь и другие методы определения. [c.48]

Важно отметить, что решение примера 1 на всех трех программах является хорошим тестом на правильность программ. Действительно, поскольку тензор диффузии изотропен, все три программы должны давать одинаковые спектры при произвольной ориентации молекулярной и диффузионной систем координат. Так, в программе 3 главные оси тензоров А, О и Л были заданы совпадающими, в программе 2 мы использовали значения 5 =—0,5 5 =—0,1 5 =0,6 а в программе 1 — значения 5 =0,6 5 =—0,2 /5 =—0,4 (5,. = /а (3 со8 а,.—1), где — угол между осью г" и г-й осью молекулярной системы отсчета). Все три программы дают одинаковый результат уже ( ) на уровне построения оператора 1 . [c.238]

Авторы отдают себе отчет в уязвимости постулата построения или изменения социальной и экономической политики региона на базе технико-экономических производственных связей и сценариев климата. Эта уязвимость обусловлена тем, что приближенные, оценочные варианты климатических и физических характеристик преобразовываются в ответственные экономические и социальные стратегии. Сказанное обуславливает необходимость формирования широкого спектра альтернатив и расчетных вариантов, из которых могут быть выделены достаточно устойчивые решения. Фактически выполняемые расчеты позволяют не столько формировать конкретную фиксированную стратегию водопользования, сколько получать гибкую систему показателей, которые могут быть использованы при разработке стратегических решений. [c.259]

Рассмотрены принципы построения информационно-поисковых систем (ИПС), предназначенных для отождествления органических соединений по их спектрам, вопросы создания банков данных. Подробно описана специализированная ИПС, созданная для решения конкретной задачи отождествления нормируемых примесей в водах. Сообщаются результаты ее испытаний в различных условиях, даны рекомендации для построения подобных систем. [c.198]

При оценке плотностей распределений каждому из наборов решений а ) придаются веса Pt = Pt -Pt , где определяется объемом доверительного эллипса, построенного для оценок и а ЦП при некоем уровне доверительной вероятности Р. Величина Pt определяется разностью между расчетным и экспериментальным масс-спектрами смеси. В предположении независимости и нормальности случайных составляющих ошибок определения интенсивностей пиков ионов в масс-спектрах [c.135]

В общем случае подобная задача для неупорядоченной системы, естественно, не имеет строгого теоретического решения. Поскольку в опытах [40] концентрации различных компонент были одного порядка, а давыдовское расщепление в кристалле бензола (около 40 с.и )—того же порядка, что и смещение спектра при замещении в его молекуле одного атома водорода дейтерием (30 см ), в задаче отсутствует какой бы то ни было малый параметр, по которому можно было бы вести разложение. В этом случае были, однако, получены относительно простые аналитические формулы, позволяющие правильно описать наблюдающееся явление [64]. Основной прием, позволивший разумно обработать экспериментальные данные, свелся к модельному предположению о том, что для всех молекул одного изотопного сорта, занимающих одинаковую позицию в элементарной ячейке, среднее окружение (количество и сорт близлежащих молекул) постоянно. Главные выводы построенной таким образом теории явления хорошо подтверждены в экспериментах [64]. Следует отметить, что дальнейшее исследование этого вопроса как теоретическое, так и экспериментальное [64—67, 70—72] позволило создать стройную схему изотопического эффекта в спектрах молекулярных кристаллов. Используя эту схему, можно получить такие, например, труднодоступные данные, как детали структуры экситонных зон. [c.79]

Нами был разработан и построен специальный прибор (блок отношений сигналов — БОС), который позволяет автоматизировать трудоемкую работу обработки спектров вручную. Этот прибор может быть использован для решения любых непрерывных задач, связанных с делением одной величины на другую. Прибор БОС изготовлен на базе самопишущих мостов переменного тока типа МС1-08 и состоит из трех основных блоков [c.251]

Такие связи были установлены путем статистического учета всех возможных состояний, в которых находятся реагирующие молекулы в массе вещества, путем учета как внутренних, так и внешних (тепловых) движений молекул в массе вещества. Необходимые для этого данные об энергетических уровнях, характеризующих внутренние движения в молекуле, дает изучение спектров молекул. Эти направления в современной теории строения молекул по существу наметили пути решения проблемы, поставленной А. М. Бутлеровым, — проблемы построения количественной теории, способной предсказывать состояние равновесия химических реакций и основные свойства вещества, основываясь на законах, управляющих внутренней динамикой молекул, и законах их теплового движения [6—12]. [c.51]

Количественный масс-спектральный анализ построен на том, что токи ионов, образующихся из данного вещества, пропорциональны парциальному давлению этого вещества в анализируемой смеси, поэтому применим принцип аддитивного наложения масс-спектров. При анализе смесей веществ, масс-спектры которых по массовым числам содержащихся в них линий частично или полностью (как в случае изомеров) совпадают, расчет состава смеси состоит в решении системы линейных уравнений. Пример аддитивного наложения масс-спектров для смесн 50% этана и 50% этилена показан на рис. 5. [c.462]

ЭВМ используют для моделирования — построения спектров по заданным параметрам (6 и /), а также для решения значительно более сложной задачи — нахождения параметров по снятому спектру. В ЯМР-спектроскопии полимеров часто встречается необходимость разделения нескольких частично перекрывающихся линий, например сигналов различных последовательностей в цепи ЭВМ быстро и однозначно выполняет эту операцию. [c.119]

Одним из приемлемых вариантов решения рассматриваемой проблемы явилось бы также построение градуировочной зависимости V = V (/) с использованием спектров модельных соединений. Однако трудности, связанные с получением таких соединений, по-видимому, соизмеримы с трудностями теоретического анализа зависимости V = V /). [c.81]

Из 387 спектров углеводородов 200 случайно выбранных спектров были включены в обучающую выборку для обучения весовых векторов, а на остальных 187 проверяли их прогнозирующую способность. В табл. 4.2 приведены результаты обучения и проверки 43 весовых векторов, построенных для определения структурных параметров углеводородов. Каждый вектор должен был обеспечивать бинарное решение. Для всех параметров, кроме отношения числа атомов углерода к числу атомов водорода, положительный ответ означал, что данный параметр имеет значение выше порогового, а отрицательный, — что параметр меньше или равен порогу. Например, первый вектор (9 атомов углерода) настраивали с таким расчетом, чтобы он давал положительное скалярное произведение для масс-спектров соединений, содержащих 10 атомов углерода, и отрицательное, — когда в состав молекул входит не больше [c.48]

Такое положение объясняется двумя обстоятельствами. Наиболее чувствительные линии этих элементов находятся в неудобной для исследования вакуумной области спектра кроме того, в источниках света, в которых хорошо возбуждаются спектры металлов, часто совсем не возбуждаются спектры металлоидов, атомы которых обладают по сравнению с атомами металлов более высокими значениями потенциалов возбуждения. Это обстоятельство требует создания специальных источников света, о чем уже говорилось ранее. Второе обстоятельство, затрудняющее определение металлоидов, связано с большими трудностями составления правильных эталонов, дающих возможность построения надежного градуировочного графика. Это особенно относится к эталонам, служащим для определения газов Нг, Ог, N2 в металлах, а также к эталонам, используемым в некоторых методах определения металлоидов. Далее мы вернемся к обсуждению этой проблемы при решении отдельных задач. [c.399]

При работе ряда ферритовых СВЧ устройств на ферритовый образец воздействует электромагнитное поле, ширина спектра которого больше полосы ферромагнитного резонанса (ФМР) образца или соизмерима с ней. Из таких устройств известны ферритовые измерители мощности, датчики временных параметров СВЧ импульсов, ферритовые анализаторы спектра и др. Построение теории таких устройств требует аналитического описания переходных процессов в феррите. При анализе переходных процессов можно исходить из решения уравнения движения вектора намагниченности М феррита при воздействии на него импульсного СВЧ поля. Подобная задача рассматривалась в [1] для случая, когда огибающая СВЧ импульсов является медленной функцией времени и отсутствует угловая модуляция поля. В настоящей работе приводится решение уравнения движения намагниченности ферритового сфероида при воздействии на него импульсного СВЧ поля с произвольной угловой модуляцией и произвольной формой огибающей. Результаты решения сравниваются с результатами экспериментального наблюдения переходных процессов в монокристалле феррограната в линейном режиме. [c.190]

Хочу подчеркнуть следующее. Почему здесь эффект Харста справедлив Академиком В.В. Козловым показан такой эффект, что у уравнения Дюффинга может быть бесконечное число длиннопериодических решений с любым периодом, т.е., низкочастотных решений. Так вот там, где уравнение Дюффинга имеет такое поведение, как раз возникают эти долгие периодические решения, медленные процессы. И вот спектр, построенный для такой реализации, как раз отражает этот эффект. [c.300]

Как и в 3.1, построенное решение является разложением по модам, соответствующим дискретному и непрерывному спектрам. Однако в отличие от результатов 3.1 появляются два условия Сг = О, Ке/ 1 5 = О, Ке/ 4 5 5 которым должна удовлетворять начальная вектор-функция Ао(у). Выполнение этих условий О бесне-чивает условно-корректный характер решения и, как будет видно из дальнейшего, означает отсутствие таких начальных данных, которые приводят к появлению достаточно быстро растущих по х мод непрерывного спектра. [c.59]

После того как найдены линейно независимые решения, удовлетворяем граничным условиям на обтекаемой поверхности. Это позволяет найти требуемую линейную комбинацию из построенных решений и для задач дискретного спектра установить собственное значение. Как было замечено в [3], целесообразно при поиске собственных значений определять нуль какой-либо физической величины. Для этого предварительно отыскиваются коэффициенты при линейно независимых решениях из условия прилипания на обтекаемой поверхности для заданной нормировки решепия при г/ — 0. Обычно мы полагали, что производная по у от 150змущения продольной скорости при г/ = О равняется единице. Затем в процессе поиска собственного значения требовалось, чтобы возмущение температуры при г/ = О обращалось в нуль (если мы имеем дело с обтеканием поверхности из высокотеплопроводного материала). Мы использовали условие выхода из процесса поиска собственного значения дискретного спектра, когда возмущение температуры на стенке, г/ = О становилось меньше 10 . Результаты таких расчетов для пограничных слоев в газе давали хорошее совпадение с данными расчета собственных значений для несжимаемой жидкости, если положить число Маха равным 0,02. [c.78]

Сформулированный общий универсальный подход к анализу кинетических уравнений позволяет решать обширный круг конкретных задач. Так, аппарат функций Грина применим к уравнениям ФП с произвольными потенциалами и не требует наличия в уравнении какого-либо малого параметра. Он особенно эффективен в построении решений одномерного уравнения ФП, когда функцию Грина удается определить точно. На конечном отрезке рассмотрения уравнения ФП или на бесконечном интервале с потенциалами, возрастающими быстрее х2, спектр СЗ является дискретным. Нестационарные решения строятся на основе равновесной функции распределения. В случае дискретных СЗ расчет интегралов от гриновских функций (шпуров) дает принципиальную возможность расчета всех СЗ. Требуется небольшой объем вычислений для нахождения первых СЗ, характеризующих асимптотическую по времени стадию релаксации. Если первое отличное от нуля СЗ резко отличается по величине от остальных СЗ, то в процессе установления равновесия формируется долгоживущая (метастабильная) функция распределения. Как правило, метастабильная стадия релаксации реализуется в задачах с потенциальными барьерами, существенно превышающими интенсивность шума. Знание гриновской функции вполне достаточно для расчета любого среднего значения на данной стадии релаксации. [c.71]

По существу, задача оЦевка перемев ых состояйия системы и ее идентификации сводится к проблеме построения оптимальных фильтров с конечной памятью. Решение этой проблемы существенно облегчается, если воспользоваться методикой разделения сигнала ( ) на две составляющие — низкочастотную с ограниченным спектром и регулярную ,( ) (центрированная высокочастотная составляющая) [15] Е (0= М0+Ц )- [c.476]

Орбитали самосогласованного поля. До сих пор. мы гог5орилн о качественных характеристиках структ -ры многоэлектроииых атомоп. Эти идеи могут быть проверены экспериментально н путем непосредственного решения уравнения Шредингера. Экспериментальное подтверждение основано на способе, каким принцип построения объясняет периодичность элементов (более убедительные доказательства дают спектры), поэтому в этом разделе мы покажем, как осуществляются теоретические расчеты. [c.491]

В гл. 4 было отмечено, какую роль играют спин электрона и иринцг1п Паули в объяснении атомных спектров и периодической таблицы. Поэтому ясно, что исходной точкой для построения многоэлектрониых волновых функций должны быть функции, описывающие как спиновые, так и пространственные свойства электрона. Простейший подход к решению этой задачи был развит Паули, который приписал двум возможным спиновым состояниям электрона соответствующие спиновые волновые функции, обычно обозначаемые а и р. Для них можно формально ввести соответствующую спиновую координату или переменную (5). Так, волновая функция одного электрона будет представлять собой произведение пространственной и спиновой частей. Для каждой пространственной орбитали можно построить две пространственно-спиновые функции, а именно [c.163]

Величины С , фигурирующие в (1) как собственные значения фокиана Р, носят назв. орбитальных энергий. Они определяют вертикальные потенциалы ионизации исходной мол. системы в рассматриваемом приближении (см. Купман-са теорема). Орбитальные энергии широко используются при интерпретации фото- и рентгеноэлектронных спектров, в к-рых каждая полоса примерно отвечает потенциалу ионизации при удалении электрона с той или иной мол. орбитали. Орбитали ф(, получаемые при решении ур-ний Хартри-Фока, обычно наз. каноническими. Те из них, к-рые используются при построении многоэлектронной волновой ф-ции, т. е. входят в нее с числами заполнения 1 или 2, наз. занятыми орбиталями. Те же, к-рые не используются при конструировании волновой ф-ции данного состояния системы, наз. виртуальными (свободными). [c.121]

Наконец, Кольрауш (К. F. W. Kohlraus h, 1931—1936) привлек исследование спектров Рамана к решению вопроса о том, следует ли приписать бензолу формулу Кекуле с тремя двойными и тремя простыми связями или же формулу с шестью полуторными связями, иными словами, имеет ли бензол тригональную или гексагональную симметрию. В первом случае, т. е. при взгляде на бензол как на циклогексатриен, нужно было бы ожидать, на основании симметрии и правил отбора для форм колебания построенного таким образом шестичленного кольца, появления в спектре Рамана в области от О до 1800 см следующих поляризованных линий двух v-частот кольца я одной 8-частоты связи СН, и следующих деполяризованных линий двух v-частот, двух деформационных частот, из них одной 8-частоты [c.128]

Здесь А1 принимает шестерную координацию, такую же, как в корунде. Однако вопрос о том, почему А1 не-обнаруживается на рентгенограммах, остается открытым. Принято считать, что он образует комплексы внутри содалитовых ячеек, но построение соответствующей модели связано с серьезными трудностями. Авторы работ [46, 151] во всех, восьми проведенных анализах обнаружили повьппенную электронную плотность в местах Г. Мейер и соавторы приписали ее атомам А1, связанным с тремя 0(3) на расстоянии 2,7 А и тремя гидроксилами, находящимися в местах 1Г, на расстоянии 2,0 А. Расстояние 2,7 А слишком велико, чтобы образовалась связь А1—О, если только атомы 0(3) не смещаются внутрь кольца, когда алюминий занимает место Г. В гидратированном образце электронная плотность в месте Г может принадлежать воде. К сожалению, ситуация остается совершенно неясной, и вопрос о том, находится ли окись алюминия в содалитовой ячейке в виде отдельного комплекса, или А1 действительно связан с кислородом каркаса, пока не решен. Последнее предположение кажется мало вероятным, так как заряд кислорода каркаса вполне скомпенсирован двумя ионами 81. Если бы атомы А1 участвовал в компенсации, ослабляя связи 81—0, то это привело бы к увеличению размеров ячейки и средних расстояний Т—0. Джекобе и Уттерховен [138] при интерпретации ИК-спектров приписали полосы поглощения с частотами 3680 и 3600 см ионам ОН, расположенным вблизи А1-дефектов, но более подробной интерпретации структуры они не пргаодят. [c.78]

Помимо создания информационно-поисковых систем, в настоящее время развиваются иные методы идентификации органических соединений, базирующиеся на экспериментальных результатах, в частности на ИК-спектрах, и использующие вычислительную технику. К наиболее перспективному направлению решения спектроаналитических задач относится разработка систем пофрагментарной идентификации и анализа структур вплоть до построения их пространственных изображений. Такие системы моделируют процессы осмысливания данных исследователем-человеком, их относят к категории систем искусственного интеллекта. Системы этого типа используют экспериментальную информацию об анализируемом веществе и генерируют структурные формулы соединений, отвечающие наложенным ограничениям и эмпирической формуле вещества. Среди действующих систем, использующих идеи искусственного интеллекта, следует отметить наиболее разработанные систему ДЕНДРАЛ [32], созданную группой исследователей, работающих в Стэнфордском университете (США), а также систему, созданную группой Сасаки в Японии [33]. [c.161]

Вместе с тем для ряда химически интересных случаев, к которым, в частности, относится исследование спектра электронных переходов молекул, возможно ограничиться лищь первым шагом метода МК ССП, без проведения дальнейшего самосогласования (метод ограниченного конфигурационного взаимодействия, ОКВ). В этом методе решение двух упомянутых выше систем уравнений проводится независимо. Сначала решаются уравнения Рутана для молекулы с закрытой оболочкой (2п спаренных электронов). При этом наряду с занятыми в основном состоянии МО получается и набор незанятых (виртуальных) орбиталей. Эти орбитали и используются для построения детерминантов Ч /, соответствующих возбужденным конфигурациям молекулы, которые формально полз чаются заменой одной или нескольких занятых в основном состоянии МО на такое же количество виртуальных. Следует отметить, что для молекулы среднего размера количество возможных конфигураций очень велико. Поэтому в расчетах ограничиваются их каким-то определенным набором. Например, при расчете электронного спектра молекулы обычно учитывают только конфигурации, соответствующие переходу одного электрона с дважды заполненной МО на вакантную. Число таких переходов сравнительно невелико и равно пХт], где п — число занятых, а т — число вакантных МО. При расчете некоторых термодинамических характеристик уже необходимо учитывать как минимум дважды возбужденные конфигурации, количество которых значительно больше, поэтому стараются выбирать наиболее важные из них. Заметим, что систематического пути выбора наиболее важных конфигураций до сих пор не найдено, хотя число работ в этом направлении достаточно велико (см., например, [21—23]). [c.49]

Статья Н. И. Багданскиса, В. С. Букреева, Г. Н. Шижина и и М. Н. Поповой Инфракрасные спектрометры высокого разрешения в методическом отношении имеет синтетический характер. В ней анализируются методы спектрального разложения с высоким разрешением, сколь-нибудь широко применяющиеся в инфракрасной области спектра дифракционные, интерференционные, растровые, а также лазерные спектрометры. Особую ценность представляет сопоставление приборов, построенных на различных принципах, с точки зрения их нримепения для решения того или иного класса научно-прикладных задач. [c.5]

Аналогично тому, как универсальность подхода к описанию различных искажающих факторов основывается на наличии общей последовательности идентичных по назначению функциональных элементов, построение модельных критериев предполагает идентичность схемных решений отдельных приборов. Однако если для обобщенного представления характера воздействия систематических и случайных искажающих факторов на исследуемое распределение степень идентичности, сводящаяся к обязательному наличию ряда принципиальных блоков (таких, как осветитель, блок кодирования оптического сигнала, приемник радиации, электрический тракт), была достаточной, то при построении критериев, представляющих возможности приборов через посредство совокупности параметров, необходима конкретизация свойств отдельных звеньев цепи измерения. Этим, в первую очередь, усложняется проблема построения универсальных критериев. При строгом подходе приходится говорить либо о методике представления сравннваемых показателей, либо в рамках единой модели предусмотреть табулирование механизма взаимосвязи отдельных характеристпк с параметрами приборов, если введение этих характеристик в модель для приборов различных классов не может быть осуществлено единообразно. Последнее обстоятельство требует уточнения границ понятий класс спектральных приборов и метод получения спектров с позиций возможности построения универсальной модели. [c.141]

Решение обратной колебательной задачи является традиционным предметом исследований в классической теории колебательных спектров, в то время как решение собственно колебательной задачи стало целесообразным только в сочетании с квантовохимическими методами, которые используются для построения матрицы F. Можно выделить три качественно различных подхода к построению матрицы силовых постоянных 1) двукратное численное дифференцирование [314—318], 2) двукратное аналитическое дифференцирование [172, 174, 319—325] и 3) численное дифференцирование после аналитического дифференцирования [162, 164—166, 185, 192, 326—330]. Техника двукратного численного дифференцирования — простейший способ построения матрицы F на основе квантовохимических расчетов. В выбранной системе координат проводят систематическое варьирование конфигурации ядер вблизи исследуемого энергетического минимума и вычисление потенциальной энергии для выбранных конфигураций. Таким образом строится область энергетической гиперповерхности, существенная для описания колебательного движения. В этой области с помощью численного дифференцирования находят вторые производные потенциальной энергии по координатам ядер для изучаемой стационарной точки. В случае (2) аналитические формулы для силовых пос-гоянных получают с помощью дифференцирования выраже- [c.89]

Даже сильно упрощенное секулярное уравнение (11.116) [или соответственно (II. 118)] только в редких случаях позволяет получить замкнутое аналитическое выражение для колебательного спектра решетки, которое можно в общем виде использовать для расчета. Поэтому почти всегда приходится прибегать к дальнейшим приближениям или числовому решению уравнения методом подбора. С точки зрения логики наиболее простой метод расчета колебательного спектра (который, правда, для получения пригодных результатов требует большого объема работы) заключается в выборе наибольшего числа допустимых значений f, в числовом расчете частот (О из секулярного уравнения (соответствующих выбранным значениям I) и построении на основе отдельных точек ft) = o)(f) функции o = o(f) или функции спектрального распределения р(ю) (так называемый метод подбора корней). При этом вследствие симметрии часто возможно уже в самом начале расчета значительно уменьшить количество выбираемых значений J. Недостаток этого метода в том, что в некоторых случаях критические точки плоскостей (o(f)= onst или особенности спектра остаются ненайденными. [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология