Среднее время жизни возбужденного

Здесь Г — ширина линии гамма-излучения — соответствует неопределенности в энергии, а т — среднее время жизни возбужденного состояния ядра, соответствует неопределенности во времени. Обычно время жизни возбужденного состояния ядра характеризуют периодом полураспада Хч , а сам процесс перехода ядра из возбужденного состояния в основное описывается уравнением [c.178]

Приблизительно аналогичным образом можно трактовать спектр ЭПР жидкой серы. В отсутствие реакции можно было бы ожидать значительно более узкую линию, чем наблюдается в действительности, т.е. время жизни электрона в данном состоянии спина было бы относительно большим. Большая часть ширины линий связана с уменьшением концентрации свободных радикалов в результате быстрой химической реакции, представляющей собой реакцию, обратную рассмотренной выше. Это уменьшает среднее время жизни радикала, так же как в абсорбционной спектроскопии среднее время жизни возбужденной молекулы уменьшается вследствие возможности дезактивирующих столкновений. Поэтому спиновый энергетический уровень г электрона в радикале становится неопределенным по соотношению Гейзенберга и, следовательно, линия уширяется. Тогда ширина линии, или более точно уширение линии б v, связанное со средним временем жизни радикала т, дается (при рассмотрении по порядку величины) соотношением Гейзенберга [c.205]

Испускаемое таким образом излучение создает явление флуоресценции. Если в этом процессе участвуют те же самые два уровня энергии, излучение имеет такую же частоту, как падающее излучение, и оно называется резонансным излучением. Однако флуоресцентное излучение может иметь и более низкую частоту (см. рис. 110). Флуоресценция наблюдается не очень часто, так как за среднее время жизни возбужденной молекулы последняя испытывает очень много молекулярных столкновений и существует значительная вероятность дезактивации путем этих столкновений. Иногда, особенно в твердых телах, верхний уровень может оказаться исключительно стабильным. В этих случаях испускание излучения может быть сильно замедлено, и образец может светиться в течение нескольких секунд после выключения возбуждающего излучения. Такое явление называется фосфоресценцией. [c.345]

В качестве иллюстрации влияния ангармоничности на среднее время жизни возбужденной молекулы на рис. 6 приведена зависимость величины Ig (т)" от (га — п ) при п = 10, 5 = 30 для следующих случаев. [c.144]

Ширина спектральных линий. Ширина спектральных линий, излучае-емых источниками света, определяется совокупностью ряда причин, из которых обычно одна является определяющей. Все линии обладают так называемой естественной шириной, обусловленной квантовомеханической неопределенностью положения энергетических уровней. Если т — среднее время жизни возбужденного состояния, то для энергии этого состояния имеет место известное соотношение неопределенности [c.262]

При понижении температуры время релаксации приближается или становится больше, чем среднее время жизни возбужденного состояния ядра, и удается наблюдать магнитную сверхтонкую структуру. Распределение частиц по размерам приводит к некоторому конечному температурному интервалу, в пределах которого наблюдается сверхтонкая структура спектра Мессбауэра и исчезает обычное квадрупольное дублетное расщепление. Такие свойства характерны для суперпарамагнитных частиц [51, 85, 86]. [c.348]

Если мы допустим, что оценка ПрИнса в основном правильна, то это означает, что даже в так называемых сильно флуоресцирующих растворах хлорофилла 90% возбужденных молекул пигмента теряют свою энергию возбуждения прежде, чем они будут иметь возможность флуоресцировать. Истинное среднее время жизни возбужденного состояния при этих условиях должно быть порядка 0,1 8 10-8 = = 8 10-9 сек. [см. формулу (22.3)]. Не вся энергия возбуждения будет теряться за этот период. Судьба остаточной энергии возбуж- [c.162]

Обратная величина, 1//г , есть среднее время жизни возбужденной молекулы, которое ограничивается только флуоресценцией. Известно, что сек (см. стр. 40). При к —2-10 сек- , согласно [c.183]

Механизм мономолекулярного распада в простейшем виде описывается теорией Касселя [156. Молекулы обмениваются энергией в бимолекулярных столкновениях если молекула приобретает запас энергии, достаточный для диссоциации, то она будет распадаться в промежутке между столкновениями, так как внутримолекулярное перераспределение энергии обеспечит благоприятные условия для распада. При фиксированной энергии над порогом диссоциации среднее время жизни возбужденной молекулы увеличивается с возрастанием сложности молекулы, потому что одновременно с этим увеличивается число каналов, по которым энергия распределяется по различным колебаниям молекулы. За исключением области очень высоких давлений, диссоциация двухатомных молекул, обладающих достаточным запасом колебательной энергии, происходит эффективно, так как период колебаний равен примерно с, а частота соударений при 1 атм около 10 в секунду. Разложение более сложных молекул часто показывает асимптотический первый порядок реакции при сильном увеличении давления в таком случае время жизни возбужденных молекул значительно превосходит промежуток времени между соударениями, а распределение возбужденных частиц по уровням близко к термодинамически равновесному. В предельном случае нулевого давления кинетика распада соответствует второму порядку, так как скорость лимитируется активацией в бимолекулярных столкновениях если в процессе столкновения молекула приобретает достаточную энергию, то она почти наверняка диссоциирует в промежутке между столкновениями. Молекулы, энергия которых недостаточна для распада, характеризуются обычным больцмановским распределением энергии (кроме условий опытов в ударной трубе при низких давлениях), и скорость реакции в целом определяется скоростью, с которой молекулы приобретают энергию выше критической, энергии диссоциации. [c.306]

Здесь е" и е — энергии возбужденного и основного уровней, т" — среднее время жизни возбужденного уровня. Для линии поглощения света в видимой области с шириной 6Я=0,001 А т"=10 сек. Это обычное среднее время жизни электронновозбужденных состояний молекулы. [c.374]

Здесь е" и е — энергии возбужденного и основного уровней, т" — среднее время жизни возбужденного уровня. Для линии поглош.ения света Б видимой области с шириной Ь = 0,001 А, т" = 10" сек [c.335]

Если мы имеем изолированный возбужденный атом (или молекулу), то он через некоторое время отдаст свою избыточную энергию в виде электромагнитного излучения. Среднее время жизни возбужденного атома (или молекулы) до момента излучения может быть вычислено, [c.180]

При введении малых количеств водорода среднее время жизни возбужденных молекул уменьшается и скорость превращения колебательной энергии в кинетическую увеличивается. Это приводит к повышению температуры пламени и к увеличению скорости его распространения, а также к увеличению тепловых потерь пламени за счет теплопроводности. [c.215]

Чем больше а, тем быстрее снижается интенсивность люминесценции и тем меньше средняя продолжительность пребывания центра в возбужденном состоянии. Определяя среднее время жизни возбужденного состояния т известным из математики выражением [c.17]

Стз —эффективное сечение захвата т — среднее время жизни возбужденного состояния т — линейный коэффициент поглощения рентгеновского излучения [c.328]

Я оказывается постоянной для всех спектральных линий. Эта величина называется естественной шириной. В более точное квантово-механическое выражение для естественной ширины входит среднее время жизни возбужденного состояния, которое различно для различных уровней. [c.196]

Известно, что для возбужденных молекул, вмороженных в растворитель, застеклованный при очень низких температурах, характерно обратное испускание, которое позволяет понять причину потерь энергии, как правило, происходящих при поглощении электромагнитного излучения. Рассчитано, что частота столкновений молекул в растворах равна в среднем 10 в секунду, а среднее время жизни возбужденного состояния молекулы лежит в пределах от 1 до 10 не (1 нс = 10 с). Таким образом, за время жизни возбужденная молекула должна претерпеть большое число столкновений, в результате которых энергия возбуждения перераспределится между многими молекулами и окажется рассеянной в виде тепла. [c.495]

Подставляя вместо А< символ То — среднее время жизни возбужденного состояния — и заменяя АЕ на Ь,А, получим выражение для естественной ширины спектральной линии [c.48]

СРЕДНЕЕ ВРЕМЯ ЖИЗНИ ВОЗБУЖДЕННОГО СОСТОЯНИЯ МОЛЕКУЛЫ [c.162]

Среднее время жизни возбужденного состояния Т можно найти следующим образом [c.163]

Значит, среднее время жизни возбужденного состояния молекулы составит Т = к. [c.163]

Соотношение неопределенностей для энергии AEx h означает, что при переходе атомных систем из возбужденного состояния в основное существует разброс АЕ в энергии излучаемых фотонов, связанный с временем жизни атома т в возбужденном состоянии. Причиной разброса является конечная ширина энергетических уровней возбужденных атомов, также равная АЕ. Средние времена жизни возбужденных атомов обычно уменьшаются с увеличением энергии возбуждения ширины уровней атомов поэтому растут (рис. 23). Для стационарных состояний (г = со) ширина уровней Л =0. Для возбужденных атомов (0<т<оо) АЕФО. [c.97]

В соответствии с механизмом дезактивации возбужденных молекул в присутстврш тушителя суммарная константа перехода из состояния 1 в состояние 5о равна к + 2 + Ь[0 )- Обратная ей величина представляет собой среднее время жизни возбужденного состояния молекулы люминофора или длительность люминесценции в присутствии тушителя [c.507]

Обьлно а- и Р-переходы приводят к образованию основного и нескольких возбужденных состояний дочернего ядра. Снятие возбуждения происходит в результате испускания у-квантов или электронов конверсии (так называемый безызлучательный переход). Средние времена жизни возбужденных состояний лежат в пре- [c.225]

Ввиду того, что среднее время жизни возбужденной молекулы лишь в очень редких случаях оказывается больше 10" сек, а средняя скорость молекулы составляет величину порядка 10 —10 см1сек (при не очень высоких температурах), расстояние, на котором возбужденная молекула может оказаться от места возбуждения (к моменту излучения света), в среднем не будет превышать 10 —10" см. Таким образом, место возбуждения молекулы и место, где происходит один из возможных вторичных процессов, практически можно считать совпадающими. Следовательно, при возбуждении молекул в гомогенной среде гетерогенные вторичные процессы (например, процессы на стенках реакционного сосуда, участниками которых являются возбужденные молекулы) практически исключаются. [c.315]

Если поглощ ЮН1,ие свет молекулы находятся в гомогенной среде, все псречпсленнгле процессы можно считать гомогс1Гными. Действительно, ввиду ТОГО что среднее время жизни возбужденной молекулы лишь в очень редких случаях оказывается больше 10- сек., а средняя скорость молекулы составляет величину порядка 10 —10 см1с.ек (нри но очень высоких температурах), расстояние, на котором возбужденная молекула может оказаться от места возбуждения (к моменту излучения ее запаса энергии), в среднем не будет превышать 10 —10 см.. Таким образом,, место возбуждения молекулы и место, где происходит один из возможных вторичных процессов, практически можно считать совпадающими. Следовательно, при возбуждении молекул в гомогенной среде гетерогенные вторичные процессы (например, процессы на стенках реакционного сосуда, участниками которых являются возбужденные молекулы) практически исключаются. [c.360]

Среднее время жизни возбужденного состояния т равно, следовательно, Для атомов т обычно имеет порядок 10 сек. Продолжительность существования метастабнльных состояний значительно больще она обычно имеет порядок 10" сек и даже может достигать нескольких секунд. [c.24]

Среднее время жизни возбужденного состояния. При малых yi, для которых справедлива теория Вайскопфа, [c.60]

Выше было показано, что спектр испускания молекул данного сорта зависит от концентрации этих молекул, расположения электронных энергетических уровней, количества энергии, которое требуется на возбуждение этих уровней, и от способа возбуждения. Имеется еще, по кра1 шей мере одно, весьма важное обстоятельство, которое необходимо принимать во внимание. Это — дальнейшая судьба возбужденных молекул. Она зависит от вероятности электронного перехода, определяющей характеристическое время излучения, и от вероятности потери энергии при столкновениях, которая определяет среднее время жизни возбужденной молекулы при дезактивации соударениями. [c.44]

Была изучена зависимость количества энергии, излучаемой в сухих смесях окиси углерода с кислородом, от давления. Кривая давление — энергия излучения, по данным Гарнера и Холла, представляет собой приблизительно прямую линию, которая, однако, пересекает ось давления не в начале координат, а примерно при давлении, равном 120 мм Hg. Это обстоятельство рассматривается как указание на то, что инфракрасное излучение пламени окиси углерода имеет не только тепловую, но, по крайней мере частично, и химическую природу. Та-К011 вид этой зависимости может быть объяснен, если предположить, что среднее время жизни возбужденных молекул порядка 10 сек оно может быть даже значительно меньше, если только передача энергии между молекулами СОа происходит без затруднений. Эти заключения подтверждаются данными, полученными при изучении действия различных инертных примесей. Гелий, обладающий весьма высокой теплопроводностью, уменьшает инфракрасное излучение это указывает на то, что процесс излучения обусловлен, по крайней мере частично, тепловым делением в пламени. С другой стороны, кислород, азот, окись углерода и аргон несколько увеличивают количество испускаемой энергии, а это может быть объяснено, только если предположить, что большая часть энергии из л учае тс г впд е люмине сценции молекул СО2, образованных при горении. [c.176]

Теоретические исследования и эксперименты показывают, что среднее время жизни возбужденного состояния зависит от энергии у-перехода Е, изменения спина ( /н—/к1 = Д7) и массового числа ядра А. Время, необходимое для разрядки возбужденного состояния (путем эмиссии у-кван-тов и электронов внутренней конверсии), возрастает с уменьшением Е и А и увеличением А/. В гл. VIII рассматриваются правила отбора, определяющие вероятность у-распада и приводящие к указанным закономерностям. [c.63]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология