Бора магнетон уравнение

Порядок величин V и можно определить по уравнению (5.4.5) и табл. 5.25. Определяя величину В. , одновременно находят и величину V. Так как значение магнетона Бора в 10 раз больше, чем ядерный магнетон [уравнение (5.4.1)], то при одном и том же порядке величины В резонансные частоты электронов и протонов должны различаться на этот коэффициент. Обычные условия регистрации спектров протонного ( Н-ЯМР) и электронного (ЭПР) резонансов приведены в табл. 5.26. [c.252]

Здесь [,1д- ядерный магнетон Бора, определяемый уравнением [c.745]

Основное состояние октаэдрических комплексов кобальта(П) — и орбитальный вклад в момент предположительно должен быть большим. Примешивание возбужденного состояния несколько снижает момент, но тем не менее он обычно превышает 5 магнетонов Бора (чисто спиновый магнитный момент равен 3,87). Основное состояние тетраэдрических комплексов кобальта(П) — А2, и магнитный момент может быть небольшим, вероятно, может приближаться к значению, обусловленному вкладом чисто спинового магнитного момента. Однако возбужденное магнитное состояние в тетраэдрических комплексах сравнительно мало по энергии и может смешиваться с основным состоянием. Рассчитанные [13] и экспериментально установленные магнитные моменты лежат в интервале 4—5 магнетонов Бора. В соответствии с уравнением (11.36) для тетраэдрических комплексов кобальта(П) [13] обнаружена обратная зависимость между величиной момента комплекса и величиной Dq. [c.150]

На самом деле электрон имеет еще собственный магнитный момент, равный одному магнетону Бора. При этом не выдерживается отношение i/p, определяемое уравнением (XXV.5), так как собственный момент вращения электрона (спин-момент) равен лишь ( /2) (/г/2л) (см. гл. ХХП). [c.670]

Поскольку для первой половины переходного периода X положительно, у ионов с конфигурациями до моменты понижены по сравнению с чисто спиновыми значениями. Поскольку типичное значение Д равно 20 ООО см , моменты, нанример, спин-свободных комплексов Сг(П1) и Сг (II) должны составлять соответственно около 3,81 и 4,68 магнетона Бора. Для ионов с конфигурациями от до X отрицательно, и теория предсказывает значения моментов, повышенных по сравнению с чисто спиновыми величинами. Например, К1 (с ) и Си (с ) должны иметь моменты, равные соответственно 3,06 и 1,88 магнетона Бора. Поскольку в этих случаях эффект гораздо больше, его легче обнаружить, чем в первой половине периода, где часто все отклонение едва превышает возможные ошибки опыта. Именно вследствие этого эффекта нри рассмотрении парамагнетизма иона были приняты значения [г=1,1 магнетона Бора и g=2,2. Эти величины удовлетворяют уравнению (3). [c.395]

Значение хэфф — эффективный магнетон Бора — определяется из уравнения [c.176]

В этом уравнении m означает возможное магнитное квантовое число валентного электрона. Оно связано со значениями квантовых чисел I и S и определяет квантованный уровень энергии электрона в магнитном поле. Это векторная величина, не имеющая смысла в отсутствии магнитного поля, но не зависящая от напряжения поля g — коэфициент Ланде, с помощью которого можно учесть взаимодействие спинового и орбитального моментов отдельных электронов, входящих в состав атома или молекулы I — магнетон Бора, значение которого равно [c.31]

Опыты Штерна — Герлаха с молекулами водорода, а также другие опыты показывают, что спин имеется и у протона, причем квантовое число спина 5 = /2. Соответствующий магнитный момент не равен У 3/2 ядерного магнетона Бора [ядерный магнетон Бора, 6,347-10 Вб-м, дается уравнением (3.18) при подстановке в него значения массы протона], он не равен также этой величине, умноженной на 2 ( г-фактор 2) согласно наблюдениям, он должен быть равен 2,79275 V3 ядерных магнетонов, а это соответствует -фактору 5,5855. Столь неожиданное значение служит одним из подтверждений того, что протон не является простой частицей, а имеет сложное строение. [c.79]

Фиг. 27. Эффективное число магнетонов Бора для трехвалентных ионов редких земель при комнатной температуре. Пунктирной линией указаны теоретические числа, вычисленные из соответствующих уравнений Ван-Флека.

В простейшем случае спектр ЭПР состоит из единственной полосы, причем поглощение энергии происходит при величине магнитного поля Н, определяемой уравнением АЕ = = д Н, где Л — постоянная Планка V — частота электромагнитного излучения р —магнетон Бора д — коэффициент пропорциональности ( -фактор). Для парамагнитного иона -фактор является функцией спинового, орбитального и полного магнитного моментов, описывающих состояние свободного иона, а также зависит от потенциала и симметрии кристаллического поля, вносящего возмущение в движение связанных с ионом электронов. По величине ё -фактора можно судить о природе парамагнитного центра и строении его ближайшего окружения. [c.213]

Из уравнения (520) следует, что магнитный момент антипарал-лелен спину (из-за наличия отрицательного знака заряда электрона), а по абсолютной величине его проекции равны атому электронного магнетизма — магнетону Бора [c.290]

Для вещества, состоящего из ионов или молекул с одним неспаренным электроном, вьиисленное, согласно этой формуле, значение магнитного момента должно составлять 1,73 магнетона Бора. При и = 2, 3, 4 и 5 магнитный момент должен быть равен соответственно 2,83, 3,88, 4,90 и 5,92 магнетона Бора. Приведенное здесь соотношение, учитывающее магнитный момент, который обусловлен только электронным спином, представляет собой упрощенный вариант более полного уравнения, где принимается во внимание не только спиновое, но и орбитальное движение электронов, а также диамагнитные вклады в общий магнитный момент от каждого атома, иона или молекулы и, кроме того, другие факторы (см. разд. 5.6). Однако рассматриваемое чисто спиновое уравнение вполне позволяет различать высокоспиновые и низкоспиновые электронные структуры любого комплекса путем сопоставления вьиисленного на его основе и экспериментально измеренного магнитного момента комплексного соединения. Например, экспериментальное значение магнитного момента Ре(Н20)б оказывается равным 5,10 магнетона Бора, а для Fe( N)6 оно равно нулю другими словами, последнее соединение диамагнитно. Это означает, что Ре(Н20)б является высокоспи- [c.417]

Мы как бы имеем две волны, бегущие вокруг оси г в противоположных направлениях (по часовой стрелке и против нее). Это приводит к появлению электрических токов. Поэтому соответствующие функции можно обозначить через р 1 и заменить набор Рх, Ру, Рг другим возможным набором ро, р , где Ро обозначает просто функцию Рг. Упомянутые выше электрические токи приводят к появлению соответствующих магнитных моментов. Если их величину выражать в единицах элементарного магнитного момента екЦлтс (называемого магнетоном Бора), то их компоненты вдоль оси г будут иметь значения, численно равные индексам О, 1. Это представление особенно удобно в задачах, связанных с магнитным полем, поскольку при наличии такого поля вырождение, о котором говорилось выше, снимается, причем расщепление уровней оказывается пропорциональным числам О, 1 и т. д. Совершенно аналогично вместо рассмотренных выше пяти -орбиталей можно использовать функции о, ь 2. Заметим, что, подобно тому как бегущие волны можно получить, комбинируя две или более стоячие волны (например, р =рх 1ру), сами стоячие волны допустимо рассматривать как результат наложения двух или более волн, бегущих в различных направлениях с подходящей разностью фаз. В этом отношении электронные волны не отличаются от волн других типов. Читатель несомненно заметит, что рассмотренный нами сейчас набор функций в точности совпадает с функциями (2.14), которые получаются в результате непосредственного решения волнового уравнения. [c.56]

Элемент Магнитная восприим- Темпера- Параметры в уравнении Кюри—Вейсса Эффективный магнвтный момент в парамагнитной о6- Рэфф магнетоны Бора Темоература магнитных переходов, К П1>и1М еч ааие Литература [c.292]

Коэффициент пропорциональности между и 5 по абсолютной величине равен удвоенному магнетону Бора =М о ) Наличие собственного магнитного момента у электрона приводит к дополнительному взаимодействию между электроном и ядром. Выражение для энергии этого взаимодействия наиболее последовательным образом МОЖНО получить, если от уравнения Дирака для электрона в центрально-симметрическом поле и (г) перейти к нерелятивистскому уравнению, сохранив члены порядка v Y включительно. При этом 1наряду с членом, учитываюш.им зависимость массы электрона от скорости, в уравнении появляется член (см. 26) [c.26]

Каждый электрон обладает определенным магнитным моментом. Если электроны спарены, их магнитные моменты компенсируют друг друга. Если у вещества имеются неспаренные электроны, оио парамагнитно и характеризуется определенной величиной парамагнитной восприимчивости Магнитный момент /х = = 2,83Кр (в магнетонах Бора) у твердых и жидких веществ зависит от числа неспаренных электронов V согласно уравнению [c.22]

У иона железа (Ш) экспериментально определен магнитный момент, равный 5,8 магнетонов Бора, что согласуется с вычисленным значением по уравнению (1,1). Еслп ион железа (Ш) с любым комплексообразующим веп1,еством образует комплексное соединение с координационным числом 6, то это означает, что адденды [c.22]

Существование С. было обосновано Дираком методами релятивистской квантовой механики. Дирак сформулировал волновое уравнение для электрона (1928), из к-рого наличие С. и все его свойства следовали автоматически. Прямое экспериментальное доказательство существования С. было получено в опытах Штерна и Герлаха. Пучок атомов, заведомо находящихся в состоянии с нулевым орбитальным модюптом (И, Ag, щелочные металлы), пропускался через сильно неоднородное магнитное поле. Было зарегистрировано расщепление пучка на два. Величина расщепления соответствовала магнитному моменту, равному одному магнетону Бора, а факт двухкратного расщепления свидетельствовал о двух возможных ориентациях магнитного момента электрона. Открытие С. позволило объяснить целый ряд накопленных к тому времени экснериментальных фактов и, прежде всего, мультиплетность в атомных спектрах. [c.499]

Спиновый момент количества движения электрона равен УЗЛ/2. Спиновый магнитный момент равен УЗцв. а не УЗ/2 магнетона Бора, как следует из уравнения (3.18). Этот факт учитывается, когда говорят, что необходимо ввести фактор 2 (называемый -фактором для спина). Такой -фактор 2 для спина электрона необходимо ввести в соответствии с теорией относительности. [c.79]

Ядерный магнетон Бора определяется точно так же, как электронный магнетон Бора [уравнение (3.18)], только вместо массы элёктрона т берут м (ссу протона Мр. Магнитный момент ц определяется способом, который является обычным при рассмотрении магнитных свойств веществ (приложение XIV). Однако специалисты в области ядерной физики, как правило, используют величину р. — максимальное значение составляющей ядерного магнитного момента в направлении поля как магнитного момента ядра, и в таблицах магнитных моментов ядер, приводимых в справочниках, чаще даются значения р,, а не р. [c.745]