Спектральное распределение света из монохроматора

Рис 46. Спектральное распределение света, проходящего через монохроматор от непрерывного источника. [c.134]

Если необходимо определить линейную дисперсию при длинах волн, которые отсутствуют в источнике, используют метод, несколько отличающийся от описанного. Для этого необходимо иметь источник с непрерывным спектром и два монохроматора. Этот метод можно использовать для определения линейной дисперсии монохроматора возбуждения спектрофлуориметра. Входная и выходная щели монохроматора М подбираются, как описано в предыдущем параграфе, и вместо кюветы с образцом используют экран из окиси магния, расположенный под углом около 60° (см. рис. 49, 5). Экран затем освещают светом полосы длин волн почти прямоугольного спектрального распределения и шириной ДЯг. (Спектральное распределение света, проходящего через выходную щель, показано на рис. 46, А.) Затем определяют ширину полосы сканированием монохроматора флуоресценции Y с очень узкими щелями. Из полученной таким образом кривой прямоугольного вида определяют полуширину полосы ДЯг, соответствующую известной ширине выходной щели монохроматора возбуждения W2- Делением w-2 ка ДЯг можно получить т для монохроматора возбуждения при определенной длине волны. В некоторых областях спектра интенсивность источника с непрерывным спектром ( S на рис. 49, Б) не очень велика, что не позволяет использовать узкую входную щель монохроматора М и узкие щели монохроматора У. В этом случае значительно большая интенсивность облучения экрана из окиси магния может быть достигнута при больших и одинаковых щелях монохроматора М. Этот случай показан на рис. 46, . При сканировании анализирующего монохроматора с узкими щелями получают кривую треугольного вида, по которой, измеряя спектральный интервал, ограниченный длинами волн с интенсивностями, равными половине максимальной интенсивности, определяют полуширину полосы. [c.140]

Большие ошибки при определении выхода флуоресценции могут возникать, если возбуждающий свет не будет монохроматическим. Например, ртутная линия 313 нм слабо поглощается антраценом, а ртутная линия 254 нм поглощается в 100 раз сильнее. Таким образом, если линия 313 нм выделяется фильтром, который пропускает I % линии 254 нм, наблюдаемая интенсивность флуоресценции будет почти в 2 раза больше той, котора,я наблюдалась бы, если для возбуждения использовалась чистая линия 313 нм. Так как сравниваемые вещества не всегда имеют одинаковую разницу в поглощении двух линий, в измеряемое отношение выходов флуоресценции можно внести существенную ошибку. Следует отметить, что даже если для выделения ртутной линии используется монохроматор, в прошедшем через него свете может находиться большая доля рассеянного света нежелательных длин волн. Поэтому следует проверять чистоту возбуждающего света. Это можно сделать, определяя спектральное распределение света после отражения от поверхности окиси магния или (проще, но менее точно) наполняя кювету слегка мутным, но прозрачным раствором и измеряя спектр рассеянного света. [c.249]

Большую информацию можно получить из спектра возбуждения люминесценции. При измерении спектров люминесценции сканируется длина волны излучаемого света. При изучении спектров возбуждения, наоборот, монохроматор анализатора устанавливается на определенной длине волны (например, в максимуме спектра флуоресценции), а сканируется длина волны возбуждения. Щели монохроматора возбуждения должны быть достаточно малыми, чтобы получить хорошо разрешенный спектр. Получаемая при этом зависимость интенсивности флуоресценции от длины волны, прокалиброванная с учетом интенсивности возбуждающего света, и является спектром возбуждения данной люминесценции. После исправления полученного спектра с учетом спектрального распределения источника возбуждения он должен совпадать со спектром поглощения люминесцирующего вещества. [c.68]

Задача оптической системы состоит в том, чтобы минимально ослабить и практически полностью собрать свет люминесценции на рабочую поверхность приемника. Кроме того, на поверхность приемника не должны попадать электромагнитные колебания источника возбуждения, так как измерение интенсивности люминесценции в таком случае будет искажено. Для количественного намерения интенсивности люминесценции обычно пользуются светофильтром, установленным перед фотоэлементом, а для измерения спектрального распределения люминесценции пользуются монохроматором. [c.361]

В отличие от измерений спектрального распределения вспышки, производившихся при помощи двойного монохроматора, данные рис. 24 получены при помощи синего светофильтра и мощного источника света в 500 ватт. [c.65]

Астигматизм в спектрографах с вогнутыми решетками вызывает уменьшение освещенности на спектрограмме, не позволяет исследовать спектральное распределение энергии вдоль источника света и затрудняет применение ступенчатых ослабителей перед щелью при количественных фотографических методах спектрального анализа. В монохроматорах н полихроматорах астигматизм требует применения высоких выходных щелей и больших размеров приемных площадок, что не всегда возможно, да и нежелательно из-за увеличения аберраций. [c.97]

Единственная трудность этого метода заключается в том, что необходимо знать спектральное распределение iVv Для этого обычно проводится отдельно калибровка источника света и монохроматора. Однако сходный метод, предложенный дю Бриджем [26], обходит это требование. В нем используется источник света с постоянной интенсивностью и известной частотой, а фототок измеряется в зависимости от Г. Тогда уравнение Фаулера видоизменяется следующим образом [c.118]

В двухлучевом спектрофотометре эта проблема разрешена следующим образом. Излучение, выходящее из монохроматора, разделяется на два луча, имеющие одинаковые интенсивности и спектральные распределения. Один из лучей проходит через кювету с растворителем, другой — через кювету с исследуемым веществом. На отношение излучений, выходящих из обеих кювет, величина источника света не оказывает никакого влияния. Отношение излучений может быть измерено двумя способами. [c.191]

Кривая, выражающая зависимость фототока от длины волны X или от частоты падающего на катод излучения V, называется спектральной характеристикой данного катода. Для того чтобы спектральная характеристика была вполне определённой и не зависела, например, от разрешающей способности монохроматора или от распределения интенсивности в спектре источника света, при построении спектральной характеристики необходимо относить плотность фототока к единице энергии излучения, поглощаемого единицей поверхности катода в единицу времени. [c.131]

Некоторые материалы обладают свойством поглощать лучистый поток одной длины волны и излучать его при другой (как правило, большей) длине волны. Процесс, при котором происходит изменение длины волны, называется люминесценцией. Материал, поглощающий энергию в средней (зеленой) части спектра и излучающий ее при люминесценции в длинноволновой (красной) части, может при дневном свете иметь красноватый оттенок, однако любой спектрофотометр, пе приспособленный для анализа потока, излучаемого образцом, дает завышенные значения коэффициента отражения в средней (зеленой) части спектра и не зарегистрирует поток люминесценции в длинноволновой (красной) части спектра. Такие ошибки имеют место в тех случаях, когда люмипесцирующий образец установлен между выходной щелью монохроматора и приемником. Правильные измерения получаются тогда, когда образец пепосредствеппо освещается источником света, а отраженный поток и поток люмипесцепции анализируются монохроматором при сканировании спектра. Однако результат измерений будет зависеть от спектрального распределения потока, излучаемого источником. Поскольку анализ спектральных характеристик люминесцирующих материалов, таких, как люмииесцирующие краски, мыла и моющие средства, содержащие так называемые оптические отбеливатели, приобретает все более важное значение, эта проблема более подробно будет рассмотрена в одном из последующих разделов книги. [c.127]

Манометрическая методика регистрирует не первичный продукт фотодиссоциации, а стабильное соединение, образовавшееся в результате вторичной рекомбинации атомов или радикалов. Наличие твердого тела является благоприятным фактором для рекомбинации только в случае свободной миграции радикалов на поверхности закрепление их на поверхности путем активированной адсорбции будет препятствовать выделению конечного продукта фотореакции в объем, а следовательно, его обнаружению манометром. Это обстоятельство объясняет неудачу наших попыток обнаружить выделение водорода нри фотодиссоциации молекул аммиака, адсорбированных на каталитически активном никеле (из формиата). Однако фотодиссоциация аммиака, адсорбированного на активной окиси алюминия, была легко установлена К. Я. Каспаровым манометрически по выделению водорода и азота под действием ультрафиолетового света. Манометр (термопара, нагреваемая светом) сообщался с реакционным сосудом через ловушку с жидким воздухом и непрерывно регистрировал скорость выделения неконденсирующихся газов (Hg, Nj). Спектральное распределение активности (эффективности) диссоциирующей радиации, полученное при освещении через монохроматор, приведено на рис. 1. Спектральное распределение для фотодиссоциации газообразного NHg имеет иной вид поглощение света начинается с 2200 A и обнаруживает интенсивный узкий максимум у 1920 А [6]. Из рисунка явствует прежде всего, что фотодиссоциация производится в более длинноволновой области спектра, [c.166]

К счастью, в настоящее время имеются высококачественные решеточные монохроматоры. Как уже указывалось выше, чрезвычайно важно добиться возбуждения одного колебательного уровня верхнего состояния. Возможности источников света можно рассмотреть на конкретном, но гипотетическом примере. Предположим, что рабочий участок спектра лежит в области 2500 А и покрывает интервал 5 А или около 80 см Ч Существуют плазменные дуги и ксеноновые лампы, которые в оптимальных условиях излучают около двух киловатт энергии в диапазоне 2000—4000 А. Если распределение интенсивности (эрг/см ) равномерно по всему спектральному интервалу, то в рассматриваемом случае предполагается использовать примерно 0,25% от полной энергии. Поскольку невозможно применять излучение, испускаемое ва всех направлениях, действительно полезной оказывается только 10—20% от энергии, приходящейся на рабочий участок спектра. Таким образом, реально достигаемая величина составляет 0,05% от полной энергии, излучаемой в области 2000—4000 А. Значение полной энергии равно примерно 1,5Х ХЮ квант/с. Если цоглощение невелико (0,1), а квантовый выход равен 0,01, то за секунду прореагируют 1,5-10 молекул, или 5 10 молекул (10 моля) за час. Для определения столь малых концентраций можно с успехом использовать многие современные аналитические приборы, такие, как газовые хроматографы, ЯМР-спектрометры, масс-спектрометры и даже обычные [c.71]

В данной работе в качестве пигментов испытывались 1) хлорофилл а+6 2) фталоцианин магния 3) фталоцианин меди сульфированный 4) фталоцианин без металла 5) гемин (железный пор-фириновый комплекс) 6) гематопорфирин (тот же порфирин без железа) 7) гематин. Определение фотоэлектрической чувствительности этих объектов в порошкообразном виде проводилось методом конденсатора, описанным ранее [1, 2, 4]. Спектральные кривые чувствительности определялись при помощи кварцевого монохроматора (чистота спектра 1—5 нм). В качестве источника света применялась ртутная лампа СВД или криптоновая лампа, дающая непрерывный спектр. Распределение энергии за выходной щелью монохроматора измерялось при помопщ термоэлемента. Спектральные кривые фоточувствительности (рис. 1—4) дают относительные значения фотоэдс на единицу падающей энергии. [c.194]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология