Состояние возбужденное нормальное

Число валентных электронов в атомах элементов главных подгрупп совпадает с номером группы, в которой находится данный элемент. Из электронной формулы, например, атома магния l2Mg— 5 2з 2р >8 следует, что наружный Зх -уровень его имеет два электрона. Однако его атом в нормальном состоянии содержит два парных Зх-электрона, вследствие чего валентность равна 0. Ее можно довести до двух, если атом возбудить. [c.60]

Видно, ЧТО атом каждого рассматриваемого элемента в нормальном состоянии имеет по три одиночных р-электрона, что и определяет их валентность 3. У атомов фосфора и мышьяка можно возбудить один из парных -электронов на одну из свободных й-орбиталей наружного уровня тогда все пять электронов будут одиночными, и валентность фосфора и мышьяка станет максимальной, т. е. 5. В атоме азота из-за отсутствия -орбиталей электрон возбудить нельзя. Степень окисления элементов, за исключением азота, в соединениях с более электроотрицательными элементами -Ь5. В соединениях с более электроположительными элементами все элементы УА подгруппы проявляют степень окисления —3. [c.153]

Из курса неорганической химии восьмилетней школы известно, что число валентных электронов в атомах элементов главных подгрупп совпадает с номером группы, в которой находится данный элемент. Из электронной формулы, например, атома магния 2s 2р 3 следует, что наружный — 3-й — уровень его действительно имеет два электрона. Однако его атом в нормальном состоянии содержит два парных Зх -элёктрона, вследствие чего валентность равна нулю. Ее можно довести до двух, если атом возбудить. Это возможно по двум причинам во-первых, 3-й уровень имеет свободные р-орбитали, во-вторых, парные 3 -электроны обладают большей энергией, чем парные электроны 1-го и 2-го уровней. [c.65]

К данной подгруппе принадлежат бериллий, магний, кальций, стронций, барий и радий. Атомы элементов 2-н подгруппы имеют на внешнем квантовом слое по два спаренных з-электрона. В нормальном состоянии они являются нул ьвалентными элементами. Если один из электронов возбудить, т. е. перевести на соседний подуровень того же уровня, то оба электрона будут холостыми и элементы станут двухвалентными. Возбуждение возможно за счет внешней энергии, например, в атоме Ве можно возбудить электроны, затратив 62,3 ккал тепла, при этом состояние перейдет в состояние [c.250]

По числу холостых электронов в нормальном состоянии их валентность 2. У кислорода иной валентности быть не может, так как возбудить электроны из спаренного состояния нельзя (во втором уровне нет d-подуровня). Электроны других атомов от серы до полония можно возбудить, повышая валентность до 4 или 6. [c.554]

В 5-подуровне наружного уровня электронной оболочки атомов этих элементов имеется по два электрона с противоположными спинами, поэтому в нормальном состоянии валентность этих элементов равна нулю. Из 8-состояния один электрон можно возбудить в р-состояние — оба электрона становятся непарными и валентность повышается до двух единиц. [c.43]

Рассмотрим выводы, которые могут быть непосредственно сделаны из рис. 1. Буква и обозначает колебательный уровень верхнего состояния, достигаемый при поглощении кванта Если этот уровень находится достаточно низко, то соответствующая ему точка будет совершать колебания главным образом вдоль линии и в нижней части поверхности потенциальной энергии, ограниченной, как стеной, крутой линией и . Из точек вдоль этой траектории, отмеченной жирной линией, система может вернуться, согласно принципу Франка—Кондона, в основное состояние на колебательные уровни кривой и, с излучением квантов /гv (1) и дать серию дискретных полос. Однако если при поглощении другого кванта (2) достигается более высокий уровень V, тогда возбудится нормальное валентное колебание и соответствующая точка совершит сложную фигуру Лиссажу, точки изгиба которой будут расположены вдоль пространственной прерывистой кривой и>. Так как 5, система будет медленно описывать эту траекторию, делая около 10 колебаний в течение времени жизни возбужденного состояния. Таким образом, почти из каждой точки кривой и будет возможно излучение кванта, как показано стрелкой (2), направленной вниз. В противоположность первому случаю эти стрелки будут кончаться на более широком отрезке, что приведет к возникновению высоких, близко расположенных деформационных колебательных уровней. В результате возникнет большое количество полос, однородно заполняющих ту же спектральную область, что и раньше. Более того, если принять во внимание внутреннюю сложность спектра многоатомной молекулы, вызванную присутствием большого числа колебательных и вращательных частот, то понятно, что спектр излучения будет практически сплошным, даже когда никакие столкновения не возмущают возбужденную молекулу. [c.46]

Чтобы образовалась обычная молекула X Sg, два нормальных атома водорода должны столкнуться друг с другом при не слишком больших скоростях и спиновых векторах, направленных антипараллельно друг другу небольшая начальная поступательная энергия атомов не позволит одному из них возбудиться до состояния Н2р и устойчивая молекула начнет образовываться по пути потенциальной кривой состояния X Sglsa- . Так как связевая яма по шкале потенциальных энергий глубока, в момент прохождения изобразительной точки через минимум кривой кинетическая энергия (развивающаяся при падении двух атомов в потенциальную яму) будет столь велика, что изобразительная точка как бы по инерции проскочит минимум она поднимется по противоположной стенке ямы так высоко, что при обратном движении молекула может, только что народившись, сразу продиссоциировать. Для закрепления образования связи молекула должна успеть передать излишнюю энергию колебательного движения какой-либо посторонней частице, вовремя натолкнувшейся на рождающуюся молекулу. Если кинетическая энергия сталкивающихся атомов будет значительно превышать необходимую величину для возбуждения [c.157]

В возбужденном состоянии частицы вещества находятся очень короткое воемя (10 —Ю с). Самопроизвольно возвращаясь в нормальное состояние, они испускают избыточную энергию в виде квантов света , которые и составляют спектр испускания пробы. Если удается одновременно возбудить атомы (молекулы) всех веществ, присутствующих в пробе, то в спектре окажутся и соответствующие всем им частоты (длины волн). [c.10]

Если некоторые кванты, которые могут возбудить какую-либо линию, поглощаются без испускания фотона, возможен без-радиационный переход. Таким переходо.м, как известно, является Оже-эффект [33, 34]. Можно считать, что в этом процессе атом поглощает фотон, образованный при заполнении дырки в /С-оболочке электроном с одной из внешних оболочек, например с .-оболочки. Поглощение этого фотона приводит к выбрасыванию второго электрона с одной из оболочек, в результате чего возникает двукратно заряженный остаток нормального атома. Для описания такого атома указывают оба состояния, в которых имеются электронные дырки, как например Ы-, М- или LN-состояния. Такой атом, конечно, существенно отличается от обычного двухвалентного катиона. [c.50]

Реле контроля работы насоса РК обтекается током как при включенном, так и при отключенном электродвигателе и характеризует исправное состояние агрегата. Действительно, при отсутствии команды на включение (отключено реле РУ—1Н) и при закрытой задвижке реле РК находится под напряжением. В случае поступления команды на включение насоса в работу размыкающий контакт РУ—1Н разомкнет цепь реле РК, а замыкающий контакт включит контактор электродвигателя, который вхолостую быстро наберет обороты. Выдержка времени РК такова, что электромагнитная муфта успеет возбудиться (втянется реле РОП) и насос разовьет нормальное давление. Втянувшись, реле давления РД дает команду на открытие напорной задвижки контактор Л О своим замыкающим контактом через контакт РОП опять подаст питание на обмотку реле РК. Когда задвижка откроется, контактор Л О отпадает, но РК будет питаться через замыкающий контакт реле открытия задвижки РОЗ и контакты РД и РОП. [c.65]

Многоатомная молекула может возбудиться до высших дискретных колебательных состояний, при этом все атомы будут двигаться в одной фазе с одинаковой частотой, но различными амплитудами. Такие колебания называют нормальными. Все индивидуальные нормальные колебания складываются, образуя слож1юе результирующее молекулярное движение. [c.185]

В основном состоянии атом углерода имеет электронную конфигурацию 15 25 2р2, поэтому для того, чтобы стало возможным нормальное образование четырех ковалентных связей, необходимо возбудить атом в состояние 2з2рх2ру2р2 (разд. 3.7). Ион С + не возникает ни в одном нормальном химическом процессе, а возможно, и существует в некоторых карбидах наиболее электроположительных металлов. [c.306]

Из предположения, что один путь дейтерирования этана идет через хемосорбированные частицы, связанные с металлом двумя связями, вытекает, что адсорбция олефинов может идти за счет двойной связи. Двойная связь в этилене имеет два типа электронных пар первого (а) и второго (л) порядка. а-Связь — это нормальная связь С—С с аксиальной симметрией и двумя электронами с антипараллельными спинами расстояние С—С равно 1,547 А, энергия диссоциации 70 ккал-моль , а характеристическая частота 1300 смг . Два я-электрона также имеют антипараллельные спины, но образуют более слабую связь с энергией 50 ккал-моль . Электроны я-типа можно возбудить из синг-летного состояния различными путями (рис. И). Синглет-ное состояние поглощает в ультрафиолетовых лучах при 1800 А и не имеет связывающих орбиталей. BфopмeЛ оба я-электрона переводятся на разрыхляющие орбитали. Таким образом, оказывается возможным ионное состояние, не сильно удаленное от основного состояния. Триплетное состояние с разрыхляющими электронами представляет внутренний радикал, и спины этих двух я-электронов могут распариться в магнитном поле, подобно тому как это происходит в случае атома или радикала со свободным электроном. [c.188]

Каждой совокупности чисел п, I, rrti отвечает своя горизонтальная строка. В каждой из ее клеток согласно принципу Паули могут разместиться не больше двух электронов, которые должны при этом отличаться направлением спина (s— + Va и — /г). что в таблице схематически изображено направлением стрелок, каждая из которых изображает один электрон. Число одиночных стрелок, равное числу неспаренных электронов, дает валентность. В нормальном состоянии электроны стремятся занять самые низкие уровни. Однако возможны и возбужденные состояния, где те или другие электроны переходят на более высокие уровни. В частности достаточно самого небольшого притока энергии для того, чтобы возбудить атомы Ве, В, С, N и О. Поэтому обычно в них проявляются валентности этих возбужденных состояний (они отмечены в таблице звездочками около формул наверху). Табл. 79 без дальнейших пояснений дает правильные величины валентностей для двух первых периодов. Остается добавить следующие замечания. [c.320]

По ряду причин число полос поглощения в ИК-спектре молекул из п атомов может не равняться (Зи — 6). Это число может возрастать благодаря составным тонам и обертонам. Первый термин означает добавление двух или более нормальных частот за счет того, что поглощенный квант энергии способен возбудить два или более нормальных колебания одновременно. Второй термин означает, что молекула переводится из возбужденного состояния в еще более высокое. Уменьгпение числа полос также может наблюдаться по ряду причин. Так, поглощение не наблюдается для колебания, которое ие вызывает изменения в полярности молекул. Далее, вращение линейной молекулы требует лишь двух степеней свободы, так что число нормальных колебаний равно Зп — 5). Кроме того, пара идентичных частот может дать одну полосу, а в некоторых случаях близко расположенный дублет, наблюдаемый при высоком разрешении. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология