Множитель угловой

Рассматривая водородоподобные собственные функции в табл. 2, мы видим, что, если не обращать внимания на постоянный множитель, угловой множитель и общий экспоненциальный множитель, то для малых значений г 35-собст-венная функция будет постоянна, Зр-собственная функция изменяется, как г, а Зй -собственная функция изменяется, как г . Это означает, что вероятность нахождения электрона в непосредственной близости к ядру больше всего для 35-электрона и меньше всего для /-электрона, так что 35-электрон меньше всего экранируется внутренними электро- [c.225]

Напишите уравнение интенсивности рефлексов и объясните, от чего зависят факторы (множители) угловой, структурный, температурный, абсорбционный, повторяемости. [c.225]

Приведенный пример показывает, как угловой коэффициент используется в качестве массового множителя в формуле (8), как пользоваться табл. 1 и соотношением (7). [c.468]

Зарубку, или плоский угловой отражатель (рис. 2.17), выполняют с помощью инструмента в виде зубила с плоской передней гранью, располагаемой перпендикулярно поверхности образца. Приближенный расчет амплитуды эхосигнала от такого отражателя выполняют, вводя мнимый излучатель и мнимое продолжение зарубки, зеркально симметричные действительным (показаны пунктиром). В результате множитель А=Аз, характеризующий отражательную способность зарубки в формуле (2.20), имеет вид [c.119]

Орбиталь Нормировочные множители Радиальная часть волновой функции R(r) Угловая часть волновой функ-ции у (9, (f) Произведение rp Y (6, p) B декартовых координатах- [c.37]

Эта функция соответствует электронному облаку, вытянутому вдоль оси Ох, так как именно вдоль этой оси угловой множитель sin 0 eos ф имеет наибольшее абсолютное значение, равное I. Заметим, что сама волновая функция в этом случае принимает как положительное (в области значений ф от О до я/2 и от Зя/2 до 2я), так и отрицательное значение (в области от я/2 до Зл/2). Аналогично волновые [c.40]

Если принять за допустимое отклонение от теоретического наклона 1мВ/единицу pH, что составляет 1,5% от 0, то значение h, отвечающее этому отклонению, будет в 50 раз больше константы Ка- Этому значению h отвечает pH = р/(а—1,7. При дальнейшем уменьшение активности ионов Н+ множитель h/ h- -Ka) в уравнении (X. 96) будет продолжать уменьшаться, что вызовет дальнейшее уменьшение углового коэффициента. При рН = р/Са—1 отклонение от теоретического наклона будет составлять 10%- Когда h = Ka, частная производная принимает значение [c.629]

В случаях, когда зависимость Л (5 ) = / (с,) линейна, можно вычислить угловой коэффициент К (градуировочный множитель) и определить содержание в пробе -го вещества (%) по формуле [c.223]

Множитель /г, (0, Ф, г) представляет собой так называемую угловую часть волновой функции, с которой связаны побочное t и магнитное т, квантовые числа. Магнитное квантовое число mi, как и в теории Бора — Зоммерфельда, определяет возможные значения проек[(,ии момента количества движения электрона на ось г, характеризующую направление внешнего магнитного поля оно может принимать значения от О до / и число таких значений равно 21+ 1. [c.208]

Базисные функции по своим угловым частям У/ (А , ф) имеют обычный характер, т.е. такой же, как у водородоподобных функций. В то же время при выборе радиальных частей Ху наблюдается весьма большое разнообразие. Так, если с точностью до нормировочного множителя [c.293]

Изложенная теория относится к частицам, размеры которых много меньще длины волны X. Если это условие не выполняется, то необходимо учесть разность фаз вторичных световых воли, испускаемых разными точками частицы. Волны, рассеиваемые частицей, интерферируют, вследствие чего суммарная интенсивность рассеянного света уменьщается. Изменяется угловое распределение рассеяния — в формулах для интенсивности появляется добавочный множитель, сложная функция Я(0), асимметричная относительно 0. Интенсивность света, рассеянного вперед, больще, чем рассеянного назад, — наблюдается эффект [c.159]

Все формулы, в которые входят коэффициенты аккомодации, мы записали с точностью до численных множителей порядка единицы, зависящих от углового распределения скоростей молекул. Для получения более точных результатов необходимо использование сложных математических методов физической кинетики. Но в грубом приближении все процессы переноса в кнудсеновской области могут быть описаны формулами сложения сопротивлений, которые совершенно аналогичны формуле (II, 5). [c.57]

Ширина Гд растет, как I q I что соответствует барьерному множителю, пропорциональному iql , относящемуся к парциальной волне с орбитальным угловым моментом I. В резонансе мы имеем Iql = д= 1,64/Ял в с.ц.м. jrN. Модель А-изобары дает [c.39]

Уравнение (21) -требует, чтобы при определении угловой зависимости градиента электрического поля решетка рассматривалась как непрерывная. Было также показано [97], что при расчете градиента электрического поля, образованного точечным дефектом, подходящим множителем, учитывающим эффект поляризации среды, является (2е + 3)/5е, где — диэлектрическая константа среды. Этот результат основан на представлении о твердом теле как о непрерывной среде. [c.39]

Значительного повышения угловой дисперсии можно достигнуть также за счет вывода призм из минимума отклонения. При наличии только одной призмы вывод ее из минимума отклонения не может дать положительного результата. Дело в том, что при уменьшении угла падения на первую грань призмы тригонометрический множитель в (21) быстро возрастает и, следовательно, возрастает угловая дисперсия одной призмы. Но одновременно растет и угловое увеличение призмы. Рассмотрим это подробнее. [c.17]

Расчет сделан для 60-градусной призмы и п = 1,5. На этом же рисунке показаны зависимости углового увеличения w и величины угла отклонения 0 от угла падения i для того же частного случая. Минимум отклонения соответствует углу 48,6°. Для наглядности геометрический множитель D нанесен в относительных значениях по отношению к значению Do в минимуме отклонения, т. е. D/Dq. [c.18]

Множитель п—2 в уравнении (4.20) появляется в связи с тем, что невозможно оценить точность значения углового коэффициента прямой, т. е. параметра р, если эта прямая проведена через две точки. Величину п—2 называют числом степеней свободы [2] при определении стандартного отклонения параметров. [c.77]

Приравнивая уравнения (3.35) и (1.28) и выражая линейную дисперсию через угловую (1.17), для призменного спектрографа в условиях минимума отклонения получаем (множитель 1000 имеет размерность м ) [c.81]

Так как каждый из угловых множителей в (11.95) меньше единицы, то увеличение числа одиночных связей приведет к умень- [c.94]

Сравнивая уравнения (1.5) и (1.7), мы видим, что угловая часть оператора Лапласа Д с точностью до множителя г является оператором квадрата момента количества движения, поэтому вместо [c.14]

Зависимость второго логарифмического члена от времени представляет собой прямую с угловым коэффициентом, равным множителю t, которая отсекает от ординаты отрезок, равный первому логарифмическому члену. [c.38]

Состояния атома водорода с / — 0,1, 2, 3, 4, 5,... известны под названием s, р, a, f, g, /г,... состояний соответствен но. Состояние с л = 3, / = 1 называется 3/7-состоянием, со- стояние с п= и 1 = 0 называется 15-состоянием и т. п. Следует отметить, что сущ ествуют три р-состояния с /и = 1,0,— 1. Их можно обозначить как состояния р , р и р соответственно. Угловые множители, соответствуюш,ие этим состояниям, с точностью до числового множителя, будут [c.119]

Согласно (4.9) в центральном поле функ1щя ф разделяется на радиальный и угловой множители. Угловая функдая не зависит от поля и (г), т.е. одинакова для всех атомов. Очёвидао, удовлетворяет тому же уравнению (4.7) [c.15]

Рис. 8-11. Модель атома водорода, предложенная Бором. Электрон с массой движется по круговой орбите со скоростью и на расстоянии г от ядра с массой т . Чтобы объяснить спектр атомарного водорода, показанный на рис. 8-8, или диаграммное представление уравнения Ридберга, изображенное на рис. 8-10, Бору пришлось постулировать, что угловой момент электрона m vr принимает значения, ограниченные целочисленными кратными величины к/2п. Целочисленные множители, на которые умножается величина к/2п, представляют собой не что иное, как JИ лa и, указанные на рис. 8-10.

Индекс означает, что оно выполняется как для плотности падающего потока < , так и для плотности эффективного потока q+. Из-за этого обстоятельства определяемый ниже угловой коэффициент имеет двоякий физический смысл во-первых, угловой коэффициент Л -у — это доля потока, излучаемого диффузной поверхностью г, которая попадает на поверхность /, во-вторых, угловой коэффициент F,--/—это массовый множитель, с которым нужно взять поток, выходящий с ДИ(1х )уЗН0Й поверхности /, при определении суммарного потока, падающего на поверхность i. [c.466]

Множитель exp(—ioii) вращает вектор g o с постоянной угловой скоростью со в правой системе координат по часовой стрелке, т. е. вправо от наблюдателя, а expii oO вращает влево. [c.251]

Рис. 30. Зависимость произведения абсорбционного и углового множителей интенсивности от угла 0 (для сравнения значеи ш API,6 при 80° взяты равными) I - f-ir = О, И - jur = 5

В методе ЛКАО на каждом атоме центрируются свои АО Назовем эквивалентными такие АО эквивалентных атомов, которые без изменений переходят друг в друга при всех операциях симметрии молекулы Такими эквивалентными АО будут, очевидно, любые орбитали типатак как они обладают сферической симметрией и включают только радиальную часть Конечно, прн этом подразумевается, что экспоненциальные множители в АО для эквивалентных атомов выбираются одинаковыми Гораздо сложнее происходит с АО типов р, и т д Эти АО включают не только радиальные части, но и угловые и зависят от ориентации своих локальных осей координат по отношению к декартовым осям координа общим дпя всей молес лы Далеко не всегда поэтому, а скорее как исключение, можно выбрать такую ориентацию АО типовр, /для эквивалентных атомов, чтобы АО соответствовали требованию эквивалентности К счастью, эта проблема во многих случаях разрешается, если перейти от обычных АО (водородоподобных или слэтеровских) к линейным комбинациям центрированных на одном атоме АО, которые будут обладать свойством эквивалентности относительно элементов симметрии молекулы [c.257]

Приведенное качественное объяснение можно заменить количественным следующим образом. Через 3i обозначим множитель, на который первая молекула этилендиамина уменьшает способность центрального атома присоединить вторую молекулу этилендиамина в той же плоскости (плоскостное положение), через 2 — соответствующий множитель для присоединения ее под углом по отношению к первой (угловое положение). Кроме того, предположим, что множитель, показывающий, насколько две молекулы этилендиамина, расположенные под углом, мешают присоединению третьей молекулы этилендиамина, равен произведению эффектов отдельных лигандов, или, в 1Этом частном случае, 2. Вводя вспомогательные константы равновесия, аналогичные до известной степени константам в предыдущих расчетах этого типа (стр. 49), и подставляя вместо г = Pi/Рг, получим [c.97]

Как уже отмечалось, масштабы шкал желательно выбрать так, чтобы угол наклона прямой был близок к 45°. Это не означает, что этим мы определяем значение углового коэффициента, входящего в определение б/Д. При вычислении этого коэффициента надо использовать цены делений шкал. Например, на рис. 35 наклон прямой для примеси меди определяется отношением отрезков АВ1ВС. В соответствии с ценами шкал имеем АВ=2,3 [0,35 — (—0,10)1 =2,3 0,45 = 1,035. Множитель 2,3 (натуральный логарифм 10) дает переход от десятичных логарифмов масштаба к натуральным, в которых надо производить логарифмирование (9.3) для выделения Ь/О. В то же время пользование десятичными логарифмами при вычислениях удобнее, в связи с [c.170]

Вместо множителя 1,75 будет точнее подставить, согласно Грегори и Риддифорду, множитель из уравнения (2. 155а). Для молекулярного водорода множитель п/у, = —2. Величина (О = 2пт т — угловая скорость V — кинематическая вязкость ж В] — коэффициент диффузии). [c.584]

Данвке о ширине полос V (АН) соединений с водородными связями большею частью относятся к двойным системам, в которых различные растворители выступают в качестве оснований В, об-разуюш их комплексы с определенной кислотой АН. По этой причине в ряду таких растворов изменяется одновременно как Х , так и сольватный множитель Q/Q) Z. Поэтому эти системы не являются оптимальными объектами для проверки соотношения (18). Если тем не менее, по данным [30] и [31, нанести экспериментальные точки для v /з и Ау для метилового спирта в различных средах, то получится картина, изображенная темными кружками на рис. 4 они группируются около прямой а. Угловой коэффициент последней, согласно (19), отвечает некоторому среднему (для взятого набора растворителей) значению сольватного множителя. Исключение представляет собой точка 75, относяш,аяся к чистому метиловому спирту. Поскольку он состоит, но-видимому, из цепочек различной длины с водородными связями, рассмотренная выше модель к нему неприменима. Уширение в этом случае связано, вероятно, с образованием в каждой из цепочек колебательных энергетических квазизон. [c.75]

Как видно из рис. 4, прямые а и б лежат ниже прямой е, от-вечаюш,ей условию Q/QyZ = 1 (модель Братожа.) Это убедительно свидетельствует о том, что введение дополнительного множителя в формулу (16) действительно необходимо для интерпретации экспериментальных данных. Вопрос о причине различия в угловых коэффициентах прямых д и б остается, однако, пока открытым. [c.75]

Таким образом, переходам ДМ = 0 соответствует излучение, поляризованное по оси Z, а переходам ДЖ= 1—в плоскости ху (правокруговая и левокруговая поляризации). Угловое распределение излучения для каждого из переходов АЖ = 0, 1 определяется множителем С (6 ф )1 = 0, 1, в котором углы 6 ,, харак-теризуюш.ие направление вектора поляризации надо выразить [c.366]

Каждый член суммы по / ф== г1 соответствует частицам с угловым моментом /. Из формулы (41.17) видно, что функция представляет собой суперпозицию сходяш,ейся и расходяш.ейся сферических волн равной интенсивности. Отличие (41.17), и следовательно (41.5), от функции свободного движения заключается лишь в множителях в амплитудах расходящихся волн. Равенство моду- [c.561]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология