Пограничный слой на пластине

Результаты вычислений профиля скорости / (л), поверхностного трения /"(1) и градиента давления К в плоском канале при стабилизированном течении представлены на рис. 4.1 и 4.2 по данным [1, 9]. Качественно влияние отсоса (вдува) коррелируется с тем, что было установлено для автомодельных пограничных слоев на пластине [6] отсос (Rev>0) делает профиль скорости более заполненным, а градиенты скорости на стенке большими при вдуве (Rev<0) картина обратная — профиль осевой скорости вытягивается, но градиенты скорости на стенке меняются незначительно. [c.128]

Рис. 6.8. Распределение скорости в ламинарном пограничном слое на пластине при наличии теплоотдачи и Г ./То = 0,25, Рг = 1, (О = 0,76, к = 1,4

Рис. 6.9. Распределение температуры в ламинарном пограничном слое на пластине при наличии теплоотдачи и = 0,25,

Так, например, если в результате взаимодействия пограничного слоя на пластине и падающей на нее ударной волны (при критическом отношении давления в ней) возникает Л-образ-ный скачок, сопровождаемый отрывом пограничного слоя (рис. 10.66), то, кроме потерь в системе ударных волн, возникают принципиально новые потери, связанные с наличием оторвавшегося потока. Если густота решетки пластин столь велика, что оторвавшийся поток внутри межлопаточного канала полностью выравнивается, то суммарная величина потерь остается такой же, как и для рассмотренного выше случая, когда влияние взаимодействия пограничного слоя и скачка не учитывалось произойдет только перераспределение потерь между зоной ударных волн и областью выравнивания потока. Увеличение потерь на выравнивание полностью компенсируется уменьшением по- [c.91]

Для пограничного слоя на пластине значение критического числа Рей-, нольдса на порядок ниже. [c.21]

К, Рг = 7,03 О- Следует отметить, что эти оценки совершенно нестроги и указанные отношения толщин справедливы (приближенно) лишь для пограничных слоев на пластине. [c.32]

В качестве примера, поясняющего роль числа Прандтля, рассмотрим температурный и скоростной пограничные слои на пластине. [c.63]

Рис. 2.44. Зависимость локального числа Стантона от числа Рейнольдса для разных интенсивностей вдува и отсоса воздуха при турбулентном пограничном слое на пластине (сглаженные экспериментальные данные).

Рис. 5.34. Распределения осредненных скоростей в турбулентном пограничном слое на пластине (х — О, 55 м, 1/хо =8 м/с, Ябх — 2,9 10 , М — = 0,02) 1 — воздух 2 — частицы стекла (50 мкм) 3 — частицы стекла (90 мкм)

Пограничный слой на пластине (задача Блазиуса). [c.97]

Следует особо отметить появление конечном результате. Наличие движения жидкости само по себе не исключает знакомого результата теории проницания, согласно которому Ма пропорционально хотя некоторые типы течений, как например ламинарный пограничный слой на пластине, действительно приводят к небольшому изменению показателя степени при О, скажем, в уравнении (3.68). [c.89]

На рис. 5.15 показано изменение профиля температуры в пограничном слое на пластине при изменении и в частном случае Рг = 0,7. Из рисунка видно, что при п = -0,5 производная (дТ/ду)у = g О и, следовательно, [c.169]

Рис. 5.15. Распределение безразмерной температуры в пограничном слое на пластине при степенном законе изменения температуры поверхности и Рг = 0,7

Для внешней части турбулентного течения в пограничном слое на пластине можно рекомендовать [102] довольно простую формулу закона дефекта скорости [c.205]

По экспериментальным данным закон трения в турбулентном пограничном слое на пластине хорошо согласуется с известным кармановским законом сопротивления со скорректированными числовыми коэффициентами [102] [c.205]

Для развитого турбулентного пограничного слоя на пластине [102] закон тепло- и массообмена [c.206]

На рис. 3.27 приведено распределение скорости в турбулентном пограничном слое на пластине в координатах закона дефекта скорости при /г = 0,1 мм. Видно, что в логарифмической зоне слоя опытные точки вне зависимости от выбора точки отсчета у описываются единым законом. Разброс опытных [c.178]

Лойцянский Л. Г., Лапин Ю. В., Применение метода Кармана к расчету турбулентного пограничного слоя на пластине в газовом потоке. Труды Ленинградского политехнического института, 1961, № 217, стр. 7—16. [c.121]

Нестационарные режимы обтекания пластины. Известны два точных решения уравнений нестационарного пограничного слоя на пластине [184]. Они относятся к сравнительно простым течениям, описываемым линейными уравнениями движения. Однако линеаризация уравнений Навье — Стокса связана в этих случаях не с приближенным отбрасыванием нелинейных конвективных членов, а с их тождественным обращением в нуль (У дУ 1дХ = 0), так что уравнение движения принимает вид [c.39]

Автомодельные решения в теории асимптотического пограничного слоя. Пограничный слой на пластине (задача Блазиуса). Подобные решения [c.115]

Идея о подобии полей температуры и скорости служит основой для получения некоторых важных соотношений, связывающих между собой интенсивность процессов переноса тепла и количества движения. Рассмотрим вначале турбулентный пограничный слой на пластине. [c.226]

Для интенсивности теплообмена в магнитогидродинамическом пограничном слое на пластине в поперечном магнитном поле приближенное решение имеет вид [c.114]

Стацйонарное ламинарное течение в пограничном слое на пластине. Решение Блазиуса. Пусть ось х направлена вдоль обтекаемой полубесконечной пластины, ось у перпендикулярна к ней, а начало координат совпадает с передней кромкой пластины. При продольном обтекании плоской пластины стационарным равномерным идеальным потоком скорость во всем потоке не меняется, и = onst. Такпд образом, по отношению к пограничному слою во внешнем потоке скорость и, следовательно, давление (см. (5.1.9)) не меняются по х. Уравнения Прандтля (5.1.8) в этом случае будут иметь вид [c.108]

Тестирование программ на задачах. Обычно тестирование (проверку) программ, испытание возможностей разностных схем, первоначальный подбор сеток пытаются провести па известных реше11нях. Таким пробным камнем для разностных методов в задачах пограничного слоя может служить решенне Блазиуса для задачи Прандтля о стационарном течении в пограничном слое на пластине (см. и. 5.1.2). Наиболее просто проверить алгоритм программы в том случае, когда на каждом последующем слое пет необходимости прибавления точек. Для этого предварительно к системе Прандтля (5.1.15) применим преобра- ювание Блазиуса g = х, т] = у/ х. Заметим также, что искомые функции в задачах пограничного слоя имеют наибольшие градиенты вблизи новерхиостп тела. В связи с этим рационально использовать такие сетки, узлы кото- [c.138]

Подгаецкий Э. М. Диффузия в пограничном слое на пластине с неоднородными химическими свойствами.— ПММ, 1982, т. 46, "вып. 5, с. 871—874. [c.330]

Вид функции fiyu.lv) приведен на рис. 1.48, на котором представлены данные многих авторов, относящиеся к измерениям в пограничном слое на пластине, в круглой и плоской трубах. В диапазоне yu.lv<5 справедлив закон ламинарного движения [c.56]

Попытки более полного описания эллиптического механизма переноса турбулентности предпринимались также в [64] (была предложена соответствующая модель с одним дифференциальным уравнением) и в [98] (рассмотрена модель с двумя уравнениями переноса, сформулированными относительно турбулентной вязкости и линейного масштаба турбулентности Ь). При расчете течений, в которых роль эллиптического механизма несущественна, эта модель близка по свойствам к рассмотренной ранее модели у -92 [62]. С другой стороны, при расчете бессдврповых течений, например пограничного слоя на пластине, движущейся со скоростью, равной скорости внешнего высокотурбулентного потока, эта модель имеет принципиальное преимущество не только перед моделью у -92, но и перед другими моделями турбулентной вязкости. Следует, однако, отметить, что опыт использования обеих упомянутых моделей пока ограничен исследованиями самих авторов и явно недостаточен для каких-либо однозначных вьшодов. [c.113]

Рис. 1.8. Профили безусловных и условных средиеквадратических пульсаций продольной скорости в турбулентной и нетурбулентной жидкостях и коэффициента перемежаемости в турбулентном пограничном слое на пластине по данным Коважного, Ки-бенса и Блэкуелдера [1970]. Измерения проведены в сечении, расположенном на расстоянии x = 9 м от носика пластины, толщина пограничного слоя Ь = 10 см,

Это предположение согласуется с измерениями в струях, следах и пограничных слоях различных одноточечных моментов, полученных условным осреднением по турбулентной и нетурбулентной жидкостям (Коважный, Кибенс и Блэкуелдер [1970], Дженкинс и Гольдшмидт [ 1976], Олер, Дженкинс и Гольдшмидт [1981] и т.д.). В качестве характерного примера сошлемся на рис. 1.8, где приведены результаты измерений в пограничном слое на пластине. [c.35]

Рассмотрение конкретных примеров применения приближенных методов теории пограничного слоя конечной толщины целесообразно начать с задачи о продольном обтекании пластины. Помимо очевидных, уже знако.мых нам, упрощений, благодаря которым первоначальное ознакомление с новым методом несомненно облегчается, в этом случае создается важное специфическое преимущество. Как было выяснено, при течении вдоль пластины профиль скорости в пограничном слое не деформируется, оставаясь себе подобным. Иначе говоря, в безразмерном представлении распределение скорости по координате х не изменяется. Но в таком случае функции, аппроксимирующие распределения скорости, не должны содержать формпараметра, который вводится как средство, позволяющее воспроизвести изменение профиля скорости вдоль X. Таким образом, задача о пограничном слое на пластине вообще не связана с понятием формпараметра. Отпадает самая трудная часть решения, связанная с определением формпараметра на основании уравнения импульсов. [c.142]

Ламинарный пограничный слой на пластине (см. рис. 3.5). Несжимаемая жидкость с однородным профилем скорости движется вдоль пластины длиной Хг. Поток ламинарный, и пластина расположена параллельно направлению потока. Набегающая на пластину жид1юсть теет концентрацию растворенного вещества Со и скорость = /о- На поверхности пластины концентрация растворенного вещества поддерживается постоянной и равной с . Задача заключается в том, чтобы найти поток вещества за счет массообмена в виде функции от физических свойств жидкости и расстояния х от передней кромки пластины. [c.95]

Порех и Чермак [121] и Спенгос [145] использовали источник тенла в виде нагретой нити, помещенной в пограничный слой на пластине. Джонсон [89] в качестве источника тепла в подобной работе применял нагретую пластину. [c.140]

В главе X излагается теория ламинарного, стационарного и нестационарного пограничных слоев на пластине в газовом потоке больших скоростей без учета и при наличии учета влияния лучеиспускания. Рассматривается также случай слабой разреженности газа, когда граничные условия для скоростей и темрератур на поверхности обтекаемого тела соответствуют режиму скольжения газа. [c.8]

Примеры изобарических пограничных слоев, относящиеся к движениям, отличным от продольного обтекания пластины, помещены в главу XI. Это —задачи о пограничных слоях на поверхности конуса в сверхзвуковом осевом потоке, на стенке ударной трубы при прохождении сквозь нее ударной волны, на иоверхности быстро вращающегося в газе диска, в сверхзвуковой струе, а также о пограничном слое на пластине в гиперзвуковом потрке при равновесной диссоциации газа и при движении ионизированндго газа во внешнем магнитном поле. [c.8]

ПОСТОЯННОЙ на большей части толщины пограгачного слоя. На рис. 1.27 представлены результаты измерений величины Тв в зависимости от безразмерного расстояния от стенки у/6 как в турбулентном пограничном слое на пластине, так и при полностью развитом турбулентном течении в трубе или двумерном канале [1.62] (здесь S обозначает толщину пограничного слоя или толувысоту канала либо радиус трубы). Отметим, что приведенные значения Тв определялись с применением разных методов исследования, а именно ы у — квадрантного метода [1.47, 1.63], метода опознавания типичной последовательности событий [1.57], метода VITA [1.51, 1.64] методики с применением полосовых фильтров [1.65]. Здесь же приведены опытные данные [1.66], полученные в переходном пограничном слое. В последнем случае величина Тв определялась как средний период между всплесками высокочастотной турбулентности, регистрируемыми в фиксированной точке. Видно, что, несмотря на большое различие в применяемых методах исследования, величина Тв, хотя и с некоторым разбросом у разных авторов (от 2,5 до 4,0), практически не изменяется в диапазоне 0,1 < у/6 < 0,6. По мере приближения к стенке значения Тв возрастают. Это отчетливо видно [c.42]

I 6. Демьянова Ю. А., Пограничный слой на пластине с пзлгепяющейся во времени температурой поверхности, ПММ, 1960, т. 24, вып. 4, стр. 647—650. [c.119]

В настоящее время теплообмен при обтекании тела потоком с. химическими реакциями на.кодится в стадии изучения. Исследовались в основном равновесные течения диссоциирующего газа при химически не активной (не каталитической) поверхности стенки. Расчетно-теорети-ческие исследования показывают, что коэффициенты теплоотдачи с учетом переменности физических свойств могут отличаться от а при постоянных свойствах в случае ламинарного пограничного слоя на пластине на величину до 30%, турбулентного — до 50%. В обоих случаях а вычисляется по уравнению (15-10). Отмечаемая разница тем значительнее, чем больше отличаются от единицы отношения энтальпий Ы,/кс или плотностей ргУро- [c.357]

Турбулентный пограничный слой на пластине. Течение в пограничном слое на пластине остается ламинарным вплоть до Ке = [/ Х/г и 10 . На более длинной пластине пограничный слой турбулизуется происходит резкое увеличение его толщины и перестройка профиля продольной скорости. Но данным [184], толщина турбулентного пограничного слоя меняется по закону [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология