Ионы тяжёлые

Особое внимание на занятиях уделяется приобретению навыков работы в химической лаборатории по анализу химических соединений и определению их содержания в воде. Лабораторный практику.м даёт возможность освоить ряд физико-химических методов фотоколориметрический, потенциометрический, титриметрический. Студенты определяют кислотность и щёлочность воды (свободную и общую). методом нейтрализации, содержание растворённого кислорода методом иодометрии и окисляемости воды методом перманганатомет-рии. Комплексонометрическим титрованием определяют жёсткость воды, фо-токолориметрическим методом анализируют растворы, содержащие ионы тяжёлых металлов (Си ", Ре и др.). Знания основ прямой потенциометрии даёт возможность определить pH природных и сточных вод. [c.135]

Извлечение ионов тяжёлых металлов и других вредных веществ из сточных вод гарантирует получение безвредной биомассы, которую можно использовать в качестве кормовой добавки или удобрения. [c.285]

Определению- мешают ионы тяжёлых металлов и железа. [c.154]

Очень стабильные хелатные комплексы, образуемые 1,3 ди-карбонильными соединениями с ионами тяжёлых металлов, растворимы в умеренно полярных органических растворителях (диэтиловый эфир, бензол, хлороформ) и могут быть экстрагированы из водных растворов, содержащих ионы металлов [c.13]

Ко второй группе относятся сточные воды содовых, сернокислотных, азотнокислотных заводов предприятий, производящих минеральные удобрения обогатительных фабрик свинцовых, цинковых, никелевых руд, шахт и рудников катализатор-ных фабрик и др. В этих водах содержатся кислоты, щёлочи, соли, сернистые соединения, ионы тяжёлых металлов, взвешенные минеральные вещества и др. [c.188]

Наряду с очисткой отработанных сточных вод от загрязнений органического происхождения часто необходимо извлечь из них различные солевые компоненты (ионы тяжёлых и лёгких металлов, хлориды, азот, фосфор и др.). Биологические пруды, засеянные ВВР, один из наиболее перспективных способов деминерализации промышленных сточных вод. [c.283]

Активаторами служат ионы тяжёлых металлов. Применяемые активаторы характерны для избранного основания, и далеко не все тяжёлые элементы могут быть применены для его активации. Так, для сернистых цинка и кадмия хорошими активаторами служат Ag, Си и Мп. Большее число активаторов применяется в щёлочноземельных фосфорах, где, помимо указанных выше активаторов, сильное свечение дают В1, РЬ, редкие земли и др. [c.286]

Разделение изотопов бора, углерода, азота и кислорода. Азот имеет два стабильных изотопа с массовыми числами 14 и 15. Содержание тяжёлого изотопа в природной смеси равно 0,36 атомных процента. Приведённая ниже реакция изотопного обмена азота, содержащегося в аммиаке, с азотом иона аммония впервые была использована Г. Юри для разделения этих изотопов [c.253]

При установившемся равновесии относительное содержание тяжёлого изотопа в ионе аммония больше, чем относительная концентрация в газообразном аммиаке. Величина коэффициента разделения зависит от концентрации реагентов и растворимости аммиака в водном растворе нитрата аммония азот нитрата в реакции обмена практически не участвует. В качестве верхнего УОП использовалась абсорбционная колонна, в которой происходило поглощение аммиака азотной кислотой. Нижний УОП представлял собой реактор, в котором осуществлялось непрерывное разложение нитрата аммония, вытекающего из колонны изотопного обмена по следующей реакции [c.253]

В разряде постоянного тока давление у катода ниже давления у анода Рс < Ра- Формально распределение концентрации изотопов в нём обратно тому, которое наблюдается в ВЧ разряде, где тяжёлыми изотопами обогаш,ается область повышенного давления. Однако относительно направления переноса ионов в разряде оба распределения аналогичны. Можно было предполагать, что и в ВЧ разряде, и в разряде постоянного тока проявляются сходные механизмы разделения изотопов. [c.346]

Как уже отмечалось выше, эксперименты, выполненные в работе [7] показали, что в сложных смесях более эффективно разделяются изотопы легкоионизуемых составляющих. Это натолкнуло на мысль о существовании дополнительного механизма разделения, связанного с различием степеней ионизации изотопов в разряде А/5 [15]. Поскольку потенциалы ионизации изотопов практически одинаковы, последнее может быть связано только с неодинаковой скоростью ухода тяжёлых и лёгких ионов на стенки разрядной камеры. Действительно, в процессе радиальной амбиполярной диффузии тяжёлые ионы испытывают большую силу торможения о нейтральный газ, нежели лёгкие, в результате чего степень ионизации тяжёлого компонента оказывается несколько выше соответствующая относительная разница степеней ионизации описывается соотношением [c.352]

Поскольку тяжёлое ядро отдачи и налетающий ион движутся с разными скоростями, их равновесные заряды сильно отличаются друг от друга. Этот эффект особенно сильно выражен при низких скоростях атомов отдачи, близких к скорости Бора (г в = 2,19 10 см/с). В этом случае продукты испарения можно отделить от ионов пучка и других ядер вследствие большого различия их магнитной жёсткости. [c.49]

Несмотря на эти очевидные преимущества, все предыдущие попытки синтезировать новые элементы при помощи налетающих частиц Са, сделанные в период с 1977 по 1985 годы в различных лабораториях [19-21], завершились лишь получением верхних пределов сечений их образования. В то же время прогресс в экспериментальной технике, достигнутый за последние годы, и возможность получения интенсивных пучков ионов Са на ускорителях тяжёлых ионов нового поколения позволяют улучшить чувствительность данных экспериментов на два или даже три порядка. Исходя из этого, в Дубне был выбран этот путь, чтобы приблизиться к области стабильности сверхтяжёлых элементов. [c.52]

Б. Получение радионуклидов. Для получения радионуклидов, применяемых в ядерно-физических исследованиях, биохимии и медицине, наиболее широко используют ядерные реакции, инициируемые заряженными частицами (протоны, дейтоны, ядра гелия). В значительно меньшей степени для этой цели служит тормозное излучение электронных ускорителей, возникающее при прохождении ускоренных электронов через конвертор, изготавливаемый из материала с высоким Z (тантал, вольфрам, платина). В этом случае среди фотоядерных реакций практическое значение имеет реакция (7,п) с наибольшим выходом PH в интервале граничных энергий тормозного излучения 15-50 МэВ. Ядерные реакции с тяжёлыми ионами в последние годы также стали предметом исследований с точки зрения их применения для селективного получения изотопов. [c.332]

Ниже приведены некоторые реакции с тяжёлыми ионами и их сечения в максимуме [17] [c.355]

Получение в ядерных реакциях с участием тяжёлых ионов. [c.387]

Существует достаточно большое количество ядерных реакций с участием тяжёлых ионов, в результате которых получается однако количество [c.387]

Ng—120, Аг—206, На—500 см в-сек. С другой стороны, при различных способах ионизации газа наблюдались тяжёлые ионы с подвижностями, в 100—10 ООО раз меньшими, чем подвижности нормальных ионов. [c.166]

Механизм зарождения цепи еще не вполне выяснен. R—Н либо непосредственно реагирует с кислородом, либо реакция вызывается фотохимически (при этом неясно, как вообще поглощается здесь свет) с образованием R и НОО или НООН, либо наконец, вызывается ионами тяжёлых металлов (особенно активен Со ) с переносом электронов по схеме R—Н + С0Х3 R- + -f С0Х2 + НХ. Во всяком случае, так удается избежать образования богатого энергией Н-атома [стоящего в скобках в схеме (9.31а)]. Реакция R—Н с кислородом проходит медленно I5I 10 л/(моль с)., Поскольку, однако, за счет разветвления цепи (ж) возникают дополнительно радикалы, вызывающие зарождение новых цепей, реакция ускоряется до некоего предела (аутокатализ), для которого характерно постоянное отношение между реакциями зарождения и-обрыва цепи. Разветвление цепи (ж) также катализируется ионами тяжелых металлов, поскольку при этом вместо очень богатых энергией НО-радикалов могут возникнуть ионы гидроксила, как было показано для распада перекиси водорода в схеме (9.3). Реакции роста цепи (б), являясь реакциями комбинации радикалов, обычно не требуют энергии активации и поэтому идут быстро 10 —10 л/(моль-с). [c.608]

Осуществление этих реакций требует расхода серной кислоты и гидроксида натрия высокой частоты. Ион цианида является активным лигандом, легко образующим комплексы с тяжёлыми металлами, которые содержатся в техническом гидроксиде. Образовавшиеся амидные комплексы практически не участвуют в изотопном обмене углерода. Это обстоятельство приводит к тому, что образовавшийся в верхнем узле цианидный комплекс (напомним, что концентрируется в НСМ) переносит тяжёлый изотоп вниз по колонне изотопного обмена, что приводит к снижению эффективности разделения, обусловленному изотопным разбавлением. Основным недостатком этой рабочей системы является её высокая токсичность. Тем не менее, в США долгое время работал четырёхступенчатый каскад, который производил около одного грамма в сутки углерода, содержащего 60 ат.% тяжёлого изотопа. Отметим, что другие реакции химического изотопного обмена оказались менее эффективными. [c.259]

Центробежный эффект разделения не является единственным механизмом, который может наблюдаться в плазменной центрифуге. Наличие источников тепловыделения в плазме, связанных с омическими потерями при протекании электрических токов и вязкой диссипацией, приводит к возникновению в разделяемой смеси градиентов температуры, которые в свою очередь вызывают термодиффузионные процессы. Кроме того, в плазменной центрифуге со скре-щёнными радиальным электрическим и осевым магнитным полями радиальный ионный поток в условиях замагниченности электронной составляющей, вызывает разделительные эффекты, связанные с селективностью передачи направленного импульса от ионов к нейтралам ( ионный ветер ) [35-38. Обычно действие ионного ветра приводит к обогащению тяжёлым изотопом прикатодной области. [c.335]

Разделение изотопов атомарного газа — неона — было обнаружено лишь в 1980 г. (Мацумура и Абе [17]). Разряд постоянного тока возбуждался в кварцевой трубке, имевшей сужение в виде капилляра диаметром 3,2 мм и длиной 100 мм. Расстояние между катодом и анодом составляло 150 мм. Начальное давление неона р = 3 Тор. Величина перепада давления, создаваемого разрядом, не измерялась. Плотность тока в капилляре составляла 50 А/см , напряжение на разряде — 240 В. В прикатодной области наблюдалось обогащение газа тяжёлым изотопом неона ( Ne) до 10,5%, а в области анода — обеднение до 7,5% (природная концентрация этого изотопа составляет 9,2%). Такой разделительный эффект соответствует коэффициенту разделения а 1,45. Авторы объяснили наблюдаемый разделительный эффект различием сил диффузионного трения ионов об изотопные компоненты нейтралов. Таким [c.345]

Этот механизм связывался с разницей степеней ионизации изотопных компонентов, возникающей вследствие неодинаковой скорости ухода лёгких и тяжёлых ионов на стенки в процессе амбипо-лярной диффузии. Магнитное поле уменьшает радиальный поток заряженных частиц [26]. Предполагалось, что вследствие этого уменьшится и разница степеней ионизации. [c.347]

Перейдём теперь к анализу процессов разделения в дуговом капиллярном разряде постоянного тока. Ещё раз подчеркнём, что тяжёлым изотопом в данном случае обогащалась прикатодная зона пониженного давления, куда направлен поток ионов. Это обстоятельство подтверждает развитые выше представления о механизмах разделения изотопов в слабоионизованной плазме. Дело в том, что перепад давления нейтралов в разряде постоянного тока вызывается в основном потоком электронов к аноду, которые в силу своей малой массы вызывают лишь пренебрежимо малые масс-диффузионые эффекты. [c.353]

На рис. 8.2.26, а приведены типичные импульсы фототока тяжёлых ионов при разных напряжениях экстракции, полученные с объёма Vpo = 850 см при величине боковой поверхности h I = 285 см . Максимальное значение фотоионного тока, полученное в этом эксперименте, равно = 190 мА, что соответствует плотности тока = 0,95 мА/см . Полученная зависимость фотоионного тока от плотности нейтральных атомов представлена на рис. 8.2.26,б [2]. [c.413]

Отношение Гп/Гю1 может быть рассчитано в рамках статистической теории при определённых предположениях о термодинамических свойствах нагретого ядра. Величина сгхп( х), характеризующая вероятность выживания продуктов испарения, резко уменьшается с ростом Ех (это равносильно увеличению числа каскадов испарения нейтронов). Ситуация усугубляется тем, что амплитуда оболочечной поправки, препятствующая делению ядра в основном состоянии, быстро уменьшается с увеличением энергии возбуждения ядра. Оба эти фактора ведут к экстремально малой вероятности выживания тяжёлых компаунд-ядер. По отношению к реакциям нейтронного захвата, ведущим к образованию актиноидов с сечением в десятки и сотни барн, сечение образования трансактиноидов в реакциях с тяжёлыми ионами составляет всего 10 -Ю барн и экспоненциально убывает при продвижении в область СТЭ. Однако, несмотря на столь низкие сечения, реакции с тяжёлыми ионами являются, по существу, единственным способом синтеза элементов с Z > 100. [c.47]

Синтез ещё более тяжёлых изотопов в реакциях слияния с ионами 4 Са ограничивается наличием мишенного материала. Изотоп 24Эс[, который используется в качестве мишени в экспериментах по синтезу ядер с Z = 118, очевидно является последним в ряду актиноидов. В то же время, согласно микроскопическим моделям типа Хартри-Фока-Боголюбова или релятивистской модели среднего поля движение в сторону более тяжёлых ядер с Z 120 ведёт к изменению распределения плотности вещества в объёме ядра (т.н. ядра-пузыри ). У этих ядер также ожидается повышенная стабильность [28. [c.59]

Тербий-149 может быть получен прямым и косвенным путём (через распад 1490у —> 14975) в реакциях ядер мишеней с заряженными частицами (протоны, альфа-частицы, тяжёлые ионы) [c.354]

По вопросу о влиянии тяжёлых металлов на хлоропоглощаемость имеются очень ограниченные сведения. Так, в работе Колтуновой приводятся данные о некотором увеличении хлоропоглощаемости при введении в воду ионов меди. То же от.мечает и Славин в отношении серебра, объясняя увеличение хлоропоглощаемости—реакцией между хлором и введёнными ионами серебра. [c.48]

Большие подвижности отрицательных носителей заряда объясняются появлением свободных электронов. Отрицательно заряженная частица может проходить часть пути от катода до анода в виде свободного электрона, а часть—в виде отрицательного иона, причём происходит постоянное разрушение и постоянное новообразование отрицательных ионов. В этом случае определяемая на опыте подвижность является некоторой средней величиной, большей, чем подвижность отрицательных ионов, и меньшей, чем подвюкность электронов. Значения подвижности меньше нормальных указывают на образование в газе тяжёлых многомолекулярных ионов. Чрезвычайно малые подвижности следует нри-пксать распылённым в газе посторонним твёрдым и жидким частицам. Эти частицы двигаются в газе под действием поля равномерно со скоростью, определяемой для не слишком мелких частиц законом Стокса [c.166]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология