Газы, давление насыщенных паров

Растворимость твердых тел и жидкостей в газах - давление насыщенного пара - всегда увеличивается. Растворимость твердых тел в жидкостях увеличивается. Растворимость жидкостей в жидкостях обычно увеличивается и выше некоторой температуры, которая называется критической температурой растворения, становится неограниченной. Растворимость газов в жидкостях всегда уменьшается. [c.101]

Перегонка основана на закономерностях общего давления пара, который находится в равновесии с раствором. Полагаем, что оба компонента неограниченно взаимно растворимы друг в друге и что смесь паров над раствором подчиняется законам идеальных газов давление насыщенного пара чистого второго компонента при данной температуре выше, чем первого компонента р >ру. [c.228]

Для получения продуктов стабилизации нефти с требуемыми качествами при наименьших энергетических затратах необходимо автоматическое регулирование процесса. Одна из схем автоматического регулирования (АР) процесса стабилизации нефти в колонне представлена на рис.3.12. По данной схеме АР дополнительно.по сравнению с известными схемами, измеряется расход подаваемого в колонну газа, давление насыщенных паров нестабильной и стабильной нефти и разность давлений насыщенных паров суммируется с величиной давления в колонне, при этом по величине расхода верхнего продукта и отношения давления в колонне к разности ДНП нестабильной и стабильной нефти вычисляется расход подаваемого в колонну газа, предельное значение которого ограничивается по расходу нестабильной нефти, [c.49]

Исходя из требований СНиП П—37—76 допускается использовать энергию природного газа для проведения процессов слива и налива сжиженных газов, давление насыщенных паров которых при температуре 45 С не превышает 1,2 МПа. При этом парциальное давление природного газа в опорожняемых резервуарах должно быть не более 0,2 МПа. При больших парциальных давлениях природного газа, но не более 0,5 МПа, необходимо предусматривать контроль компонентного состава сжиженных газов. [c.289]

При адиабатическом расширении газовой смеси, содержащей пары жидкости, одновременно с увеличением объема газовой смеси и понижением давления пара в ней происходит понижение температуры, поскольку работа расширения совершается за счет внутренней энергии газа. Давление насыщенного пара является быстро возрастающей функцией температуры, и поэтому понижение температуры приводит к увеличению пересыщения пара даже несмотря на понижение давления, вызываемого адиабатическим расширением. [c.64]

Температура газа 7п. с и давление пара ра.с в пограничном слое значительно изменяются по толщине этого слоя. В конце пограничного слоя, т. е. при х=г (где х — расстояние от поверхности конденсации г — толщина пограничного слоя), температура газа Т и давление пара р имеют такие же значения, что и в турбулентном ядре. У поверхности конденсации, т. е. при д =0, температура газа равна температуре поверхности конденсации Гг. а давление пара в газе — давлению насыщенного пара у поверхности конденсации р2. [c.160]

В отличие от газа давление насыщенного пара можно изменить только путем изменения температуры. С повышением температуры пара и его источника давление будет расти быстрее, чем это следует по закону Гей-Люссака [формула (1-6)] это происходит потому, что мы можем сохранять постоянным только объем пара, но не массу его она будет увеличиваться за счет возросшей скорости испарения источника и замедления конденсации пара. [c.20]

Методы контроля чистоты вещества вообще и газа в особенности можно подразделить на две группы. К первой из них принадлежат способы, основанные на количественном определении физических свойств объекта, находящегося в газообразном или конденсированном состоянии. К числу важнейших из этих свойств относятся плотность, вязкость, теплопроводность, показатель преломления газа, давление насыщенных паров над жидкостью и равновесное давление в тройной точке. Охватываемые указанной группой свойства газов или их конденсированных фаз нельзя считать, однако, специфическими свойствами соответствующих веществ, так как аналогичные параметры характеризуют и примесь. Следовательно, чистое вещество [c.75]

В отличие от газа давление насыщенного пара мож но изменять только путем изменения его температуры. Зависимость от температуры давления насыщенного пара, когда последнее не превыщает 100—150 Па, можно выразить уравнением [c.77]

Наиболее важными критериями пригодности газов в качестве топлива в газовых и газодизельных двигателях являются энергоемкость или теплотворная способность газовых топлив, их детонационная стойкость, концентрационные пределы воспламеняемости и распространения пламени в КС дизеля, склонность газов к самовоспламенению, содержание в газах вредных вешеств и механических примесей, физические свойства сжиженных газов (давление насыщенных паров, коэффициент объемного расширения, плотность, вязкость и сжимаемость жидкой фазы) идр. [6.4, 6.18, 6.22-6.23, 6.59]. [c.254]

В табл, 4.34 даны уравнения зависимости давления насыщенного пара от температуры для некоторых газов. Давление насыщенного пара можно также находить по диаграмме состояния веществ. Точка пересечения пограничной кривой пара с изобарой и изотермой определяет значения температуры и давления насыщенного пара, В табл. 4.35 и 4,36 даны зависимости температуры плавления от давления для некоторых замороженных криоагентов. [c.102]

X имеет то же значение, что и а, но пОи обшем давлении (парциальное давление газа + давление насыщенного пара жидкости), равном 760 мм, рт. ст. [c.317]

В основе механизма образования жидкой фазы (тумана) за дросселем, помещенным в подводящую трубу перед сепаратором, лежит процесс адиабатического расширения газовой смеси, при котором одновременно увеличивается объем смеси, понижаются давление пара и температура, поскольку работа расширения совершается за счет внутренней энергии газа. Давление насыщенного пара понижается с уменьшением температуры и приводит к увеличению пересыщения пара. Под степенью пересыщения 5 понимают отношение давления пара в газе к давлению насыщенного пара над п.поской поверхностью той же жидкости [c.378]

Сосуды по ОСТ 26-02-2080 допускаются для хранения других сжиженных углеводородных газов, давление насыщенных паров которых при температуре 323,15°К (+50°С) не превышает давления насыщенных fiapoB пропана и бутана соответственно. Для хранения легких фракций бензина могут использоваться сосуды, предназначенные для хранения бутана. [c.212]

ВеО (газ). Давление насыщенных паров окиси бериллия измеряли Эрвей и Зейферт [1495] и Белых и Несмеянов [315, 22]. В первой работе измерения проводились в интервале 2250—2413° К эффузионным методом с применением радиоактивного бериллия. Во второй работе измерения проводились как эффузионным методом (интегральный вариант), так и методом испарения с открытой поверхности. Специальным исследованием [22] было показано, что в интервале температур 2103—2573° К в эффузионной камере не происходит значительного восстановления окиси бериллия металлическим вольфрамом, из которого были сделаны эффузионные ячейки в работах [1495, 22]. Вычисление теплоты сублимации ВеО по данным [1495, 22] в предположении, что окись бериллия испаряется в виде молекул ВеО, приводит к значениям 156,8 + 0,2 и 160,0+1 ккал/моль, которым соответствуют энергии диссоциации ВеО, равные 122 и 118 ккал/моль соответственно. [c.802]

BePj (газ). Давление насыщенных паров фтористого бериллия измеряли эффузионным методом Хандамирова, Евсеев, Пожарская, Борисов, Несмеянов и Герасимов [434, 13] (846—949,5° К) и методом протока Сенс, Снайдер и Клегг [3686] (1019—1241° К) и Новоселова, Муратов, Решетникова и Гордеев [323 (1040—1376° К)- Результаты измерений удовлетворительно согласуются между собой. Расчет теплоты сублимации BeFj при 0° К по данным [434, 3686 и 323] приводит к значениям соответственно 55,2 + 0,2 54,6 0,3 [c.805]

MgFa (газ). Давление насыщенных паров фтористого магния измерялось методом определения температуры кипения Руффом и Ле-Буше [3559] (1934—2129° К) и эффузионным методом Евсеевым и Пожарской [22] (1282—1462° К). Расчет теплоты сублимации MgFj по этим данным приводит к значениям 85,9 0,4 и 86,04 0,1 ккал моль соответственно. Результаты электронографических исследований [8], а также хорошее совпадение значений теплоты сублимации, вычисленных по результатам измерений давлений паров в широком интервале температур (1300—2100° К), свидетельствуют об отсутствии заметной ассоциации или диссоциации паров MgFa в условиях опытов в работах [3559, 22]. [c.827]

Mg la (газ). Давление насыщенных паров хлористого магния в интервале температур 1056—1401° К измерялось Майером [2744] (см. [148], стр. 103). Расчет теплоты сублимации Mg la по этим данным приводит к величине = 52,8 ккал/моль. Принятому в Справочнике значению теплоты сублимации Mg la [c.828]

Sr (газ). Давление насыщенных паров стронция исследовали методом определения точек кипения Руфф и Хартманн[3554] (1217— 411° К) и Хартманн и Шнейдер[1967] (1199— 1379° К) и э4)фузионным методом Приселков и Несмеянов [337] (673—873° К). Расчеты теплоты сублимации стронция по этим данным приводят к значениям 38,0+2, 39,46+0,05 и 38,6+0,3 ккал г-атом соответственно. Данные Руффа и Хартманна [3554], как и в случае кальция (см. стр. 848), ошибочны и поэтому не учитывались.Причины заметных расхождений между данными Хартманна и Шнейдера[1967] и Приселкова и Несмеянова [337] неясны. Лучшее соответствие между величинами теплоты сублимации стронция при 0° К, вычисленными по второму и третьему законам термодинамики из данных Хартманна и Шнейдера, позволяет рассматривать их как несколько более надежные. Принятое в Справочнике значение [c.851]

Согласно ГОСТ 7459-55 (табл. 2) на сжиженный газ давление насыщенных паров должно быть не более 16 кГ/см при температуре +45° С. При температуре +45° С метан жидкостью быть не может (график кончается при температуре —82,1), этап также может быть сжижен только при температурах ниже +32,3° С, причем критическое давление также высоко —48,2 кПсм , пропан будет иметь давление насыщенных паров 16,0 кПсм , бутан —4,4 кПсм . [c.15]

Ва (газ). Давление насыщенных паров бария измерялось методом определения температуры кипения Руффом и ХартмаНном [3554 (1203—1403° К) и Хартманном и Шнейдером [1967] (1333—141Г К) и эффузионным методом Рудбергом и Лемпертом [3548] (798—1023°К) [c.854]

Li (газ). Давление насыщенных паров лития измерялось эффузионным методом Льюисом [2605] (852—926,5° К), Вогро [858[ (732—845° К) и Мошера 2814] (735—925° К), а также методом определения температуры кипения Хартманном и Шнейдером [1967] (1204— 1353° К). Найденные Льюисом [2605] давления паров лития сильно завышены (в 3—4 раза) по сравнению с данными других авторов, а данные Богро [858] имеют большой разброс и неправильный ход изменения давления насыщенных паров с температурой. Вычисление теплоты сублимации лития при 0° К с учетом образования в парах лития молекул Lia приводит к следующим значениям (в ккал/г-атом). 38,00 +0,05 [1967], 38,1 +0,2 [2814] и [c.879]

КС1 (газ). Давление насыщенных паров твердого и жидкого хлористого калия исследовалось в многочисленных работах (см. обзоры Келли [2355] и Пью и Барроу [33441). На основании наиболее надежных данных,полученных для твердого хлористого калия Ан. Несмеяновым и Сазоновым [313] (753—897° К), Нива [3097] (853—955° К), Брэдли и Волан-сом [888] (673—873° К), Тредуэллом и Вернером [4016] (859—1024° К) и Пью и Барроу [3344] (819—945° К), были вычислены значения теплоты сублимации хлористого калия при 0° К, среднее из которых составляет 53,2 +0,1 ккалЫоль. [c.913]

По поводу характера движения газа в пограничном слое при турбулентном потоке выдвигались различные гипотезы. Одна из них включает предположение, что в пограничном слое (в вязком подслое) турбулентное движение не исчезает внезапно, а затухает постепенно по мере приближения к стенке. При этом в пограничном слое не возникают турбулентные пульсации, они входят в этот слой, распространяясь от турбулентного ядра. Температура газа в пограничном слое Трс. и давление пара значительно изменяются по толщине этого слоя. В конце пограничного слоя, т. е. при х=2 (где л —расстояние от поверхности конденсации, 2—толщина пограничного слоя) температура газа (Г) и давление пара (р) имеют такие же значения, как и в турбулентном ядре. У поверхности конденсации, т. е. при х=0, температура газа равна температуре поверхности конденсации Та, а давление пара в газе—давлению насыщенного пара у поверхности конденсации (Ра). С уменьшением л понижение и в первом приближении носит линейный характер (в действительности линейная зависимость не соблюдается, так как в пограничном слое скорость газа аифО). Тогда зависимость пересыщения пара от температуры [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология