Скорость шарообразных частиц

Скорость стесненного осаждения, имеюще" го место при большом числе совместно осаждаемых частиц, меньше скорости осаждения одиночной частицы. Для частицы произвольной, неправильной формы скорость осаждения меньше скорости шарообразной частицы эквивалентного объема. А эквива ентный диаметр частиц неправильной формы больше диаметра шара, имеющего ту же скорость осаждения. Эти отклонения учитываются с помощью опытных коэффициентов, которые будут приведены при рассмотрении процессов осаждения. [c.87]

Влияние свойств пористого слоя на скорость фильтрования нередко выражают посредством параметров, определяющих его структуру, в частности эквивалентного размера пор, пористости слоя, удельной поверхности и щероховатости частиц. С этой целью принимают идеализированные модели пористого слоя, например модель цилиндрических капилляров. Однако в настоящее время принципы построения моделей пористых сред требуют уточнения [24]. Так, следует отметить, что способы определения параметров пористых сред адсорбцией, капиллярной конденсацией, ртутной поро метрией, электронной микроскопией нередко приводят к разным результатам, причем одни параметры модели и объекта могут совпадать, а другие различаться. Использование идеализированных моделей пористых сред не способствует лучшему пониманию процесса фильтрования, а все параметры, характеризующие пористую среду, в конечном счете приходится объединять в один, находимый экспериментально параметр, называемый коэффициентом проницаемости или удельным сопротивлением. К сказанному надлежит добавить, что отмечено шесть типов укладки моно-дисперсных шарообразных частиц в слое, причем форма пор, влияющая на гидродинамику слоя, различна для разных типов укладки [39]. [c.24]

Удерживающая способность для диспергированной фазы выражается отношением фиктивной скорости к действительной. УС увеличивается с увеличением количества поступающей в колонну диспергированной фазы и с уменьшением ее действительной скорости. Величина УС имеет существенное значение, так как наряду с размерами капли она является мерой поверхности контакта фаз в колонне. Если предположить, что диспергированная фаза, находящаяся в колонне, разделена на шарообразных частиц (капель) объемом Ущ, поверхностью и радиусом Rai, то уравнение (4-4)-можно написать в следующем виде [c.303]

Теория, развитая Фуксом [83], учитывает взаимодействие частиц путем введения величины энергетического барьера. Определим величину константы агрегации шарообразных частиц одинакового размера. Обозначим действующую между частицами силу через Р к), где к — расстояние между их центрами. В этом случае имеем задачу диффузии частиц к поглощающей сфере при наличии налагающейся на броуновское движение упорядоченной радиальной скорости у = ВР (I/Б — коэффициент сопротивления. [c.92]

По закону Стокса при условии, что частицы шарообразные и движутся равномерно, скорость оседания частицы равна [c.25]

Использование метода анализа размерностей, исходя из условий свободного осаждения шарообразных частиц и уравнения для осевой скорости жидкости в аппаратах с мешалками, а также учета основных геомет-. рических параметров аппаратов с мешалками, дает возможность получить критериальные зависимости вида [c.23]

Критические скорости взвешивания и уноса рассчитывают для выбранных размеров частиц катализатора. Для их расчета предложено много зависимостей, однако почти все они применимы лишь для сравнительно узких диапазонов режимов обтекания, которые необходимо предварительно определять. Из существующих уравнений исключение составляют интерполяционные формулы (1.3), (1.29), (1.32) Горошко, Розенбаума и Тодеса [2], применяемые для описания всего диапазона режимов обтекания. Формулы (1.3) и (1.32) позволяют оценить величины критических скоростей для частиц шарообразной формы с точностью до 30%. Нри расчете критических скоростей взвешивания частиц неправильной формы погрешность расчета естественно увеличивается. Тем не менее, учитывая, что в подавляющем большинстве практических случаев зерна катализатора имеют или приобретают в процессе эксплуатации сфероидальную форму, а рабочая скорость в несколько раз превышает скорость начала взвешивания и значительно ниже скорости уноса, указанные формулы вполне обеспечивают необходимую точность, в худшем случае выполняя роль хорошего ориентира. [c.257]

Рис. 111-3. Номограмма для определения скорости осаждення одиночных шарообразных частиц в неограниченном воздушном пространстве при температуре 20°С и атмосферном давлении.

Аналитический расчет скорости осаждения одиночной шарообразной частицы под влиянием силы тяжести можно осуществить с помощью интерполяционной формулы Тодеса [111-3] [c.431]

Практически часто приходится рассчитывать скорость осаждения мелких одиночны шарообразных частиц в воздухе при температуре 20° С и атмосферном давлении. Для облегчения таких расчетов на рис. 111-3 приводится номограмма, составленная для этих условий. [c.431]

С помощью рис. 111-1, исходя из величины Аг, находят значение критерия Ьу цо кривой для шарообразной частицы, после чего вычисляют скорость осаждения частицы нешарообразной формы [c.431]

Если форма осаждающихся частиц неизвестна, то приближенно можно определить скорость осаждения по формз лам (ПМ) —(П1-22) для шарообразных частиц. Учитывая отличие действительных условий осаждения от теоретических, при определении Fo по формуле (IV-1) следует подставит, в нее половину от теоретической скорости осаждения,, полученной по расчету для шарообразных частиц. [c.467]

Последнее равенство выражает известный закон Стокса при ламинарном движении скорость осаждения шарообразных частиц пропорциональна квадрату их диаметра, разности удельных весов частиц и среды и обратно пропорциональна вязкости среды. [c.42]

При определении скорости осаждения частицы под действием электрического поля силу тяжести нужно заменить силой, с которой на заря кенную частицу действует электрическое поле. Воспользовавшись при такой замене соотношением (3.22), получаем выражение для определения скорости осаждения шарообразной частицы в электрическом поле [c.63]

Если принять скорость осаждения шарообразных частиц с гладкой поверхностью за Wg, то для частиц другой (нешарообразной) формы скорость осаждения приближенно можно считать равной 0,75 Wo- [c.175]

Пример 6-14. Определить скорость осаждения твердых шарообразных частиц суспензии, если диаметр частиц d = 25 мк, плотность ртв. = 2750 кг/м . [c.175]

Скорость осаждения частицы неправильной формы определяется в зависимости от скорости осаждения шарообразной частицы того же объема и массы из выражения [c.365]

На практике твердые частицы могут быть самой различной формы, но для определения скорости отстаивания принимают, что все осаждающиеся частицы имеют форму шара. При расчетах пользуются некоторым средним диаметром, определяемым из условия равенства объемов фактической и гипотетической шарообразной частиц. Очевидно, что фактическая скорость осаждения будет отличаться от расчетной в большинстве случаев она меньше. [c.250]

Эта зависимость, показывающая, что сопротивление среды пропорционально скорости движения шарообразной частицы, диаметру частицы и вязкости жидкости, называется законом Стокса, [c.110]

Из уравнения (11-49) при наличии таблицы значений коэффициентов А (или соответствующего уравнения) можно получить общую зависимость между скоростью осаждения ш и диаметром шара (твердой шарообразной частицы) с1. [c.113]

Для определения диаметра шарообразной частицы й при известной скорости осаждения уравнение (11-49) делится на Не, что дает [c.113]

Если известно, что осаждение имеет ламинарный характер, то вместо X в уравнение (П-50) можно ввести выражение (П-48), тогда скорость осаждения шарообразных частиц будет равна [c.114]

В случае турбулентного движения аналогичное преобразование уравнения (П-50) при 1 = 0,44 дает для скорости осаждения шарообразных частиц [c.114]

Седиментационный метод основан на законе Стокса, по которому скорость оседания частиц в вязкой среде под действием силы тяжести зависит от размера частиц и вязкости среды. Для этого строят кривую зависимости количества осевшего порошка от времени и после обработки данных устанавливают функцию распределения частиц по размерам. Массу осевшего порошка определяют на специальных торзионных весах. Закон Стокса справедлив лишь для частиц шарообразной или сферической формы. [c.322]

Реальные суспензии очень часто содержат частицы, сильно отличающиеся по форме от шарообразных. При исследовании таких суспензий с помощью седиментационного анализа радиус частиц, подсчитанный по уравнению ( 11.20), представляет собой радиус воображаемых шарообразных частиц из этого же материала, оседающих с такой же скоростью, что и частицы изучаемой суспензии. Вычисленный таким образом радиус называется эквивалентным. [c.132]

Скорость оседания частиц не зависит от их природы, а определяется размером частиц, разностью плотностей частиц р и среды ()(1 и вязкостью среды т). По закону Стокса, скорость оседания шарообразных частиц с радиусом г равна [c.374]

Оседание частиц твердых тел в жидкостях зависит от вязкости последних. Для шарообразных частиц сила сопротивления, или сила трения, Р пропорциональна коэффициенту вязкости т], скорости движения (падения) [c.126]

По закону Стокса при условии, что частицы шарообразнСх (а в эмульсиях они шарообразны, за исключением высококонцентрированных эмульсий, и движутся равномерно, скорость оседания частицы равна (в см1с) [c.20]

Законы осаждения частиц. Рассмотрим шарообразную частицу диаметром й, движущуюся со скоростью а)ос в неподвижной среде (рис. ХУПЫ). На частицу действуют следующие силы сила тяжести [c.321]

Такая скорость движения частицы называется скоростью осаждения, и ее можно определить, подставив в вышенаписанное уравнение выражение для соответствующих сил. После преобразований получим следующее уравнение для расчета скорости осаждения шарообразных частиц [c.322]

Скорость сушки зависит от характера связи влаги с материалом и механизма перемещения ее из глубины твердого тела к поверхности испарения, определяемого, главным образом, порозностью е осадка. Осадки грубокапиллярной структуры (диаметр каналов > 10 мкм) высушивают быстрее, чем материалы, состоящие из тонкокапиллярных частиц [7]. Если находящаяся в осадке влага содержит растворенные вещества, скорость сушки замедляется из-за отложения этих веществ на стенках каналов (пор), а это приводит к уменьшению размеров последних. В процессе сушки наибольшее значение имеют размеры и форма частиц, влажность, стойкость материала к нагреванию [34]. Шарообразные частицы высушиваются быстрее цилиндрических (равного радиуса), а цилиндрические — быстрее пластинчатых (толщина которых равна диаметру цилиндра). [c.104]

На рис. 111-9 представлена графическая зависимость Ьу = /(Аг, е) для псевдоожнженного слоя [111-11], Рисунок позволяет определять скорость потока 111,1,, необходимую для достижения заданной порозности псевдоожпженного слоя, состоящего из шарообразных частиц диаметром т, а также решать обратную задачу. [c.445]

Скорость осаждения т ос частиц нешарообразной формы меньше, чем скорость осаждения шарообразных частиц. Чтобы ее рассчитать, значение скорости осаждения Шо<. для шарообразных частиц необходимо умножить на поправочный коэффициент ф, называемый коэффициен-томформы [c.100]

Уравнения (V,15), (V,16) и (V,16a) позволяют рассчитывать скорость стесненного осаждения ьИст (м/сек) в неподвижной среде шарообразных частиц одинакового размера относительно неподвижных стенок аппарата. При выводе этих уравнений не учитывалось влияние распределения частиц по их размерам и форме на скорость осаждения. Поэтому при осаждении частиц нешарообразной формы величина w r, полученная по приведенным выше уравнениям, должна быть умножена на поправочный коэффициент, меньший единицы,— так называемый коэффициент формы ф, ориентировочные значения которого приведены на стр. 101. Однако для определения поправочного коэффициента, учитывающего влияние различия размеров одновременно осаждающихся частиц, до сих пор нет надежных данных. Влияние движения среды на скорость отстаивания, связанное с отклонениями падающих частиц от вертикального направления движения, также пока не поддается расчету, а принимается по опытным данным. [c.181]

Обмен ионов между ионитом и раствором происходит путем проникновения ионов из раствора в зерна сорбентов, при этом идет и обратный процесс — диффузия подвижных ионов из зерен в раствор. Если скорость диффузии в глубь зерна и обратно одинакова, то процесс ионообмена, происходящий в единице объема, может быть описан уравнением диффузии для шарообразной частицы [13, 14] [c.146]