Критическая точка ферромагнитная

Такое поведение величины X характерно для фазового перехода второго рода, скажем, перехода из ферромагнитного в парамагнитное состояние. В этой аналогии X играет роль параметра упорядоченности (намагниченности), g— напряженности магнитного поля, / — температуры. Значение f=Up = = 1 отвечает точке Кюри. При / < нарушение симметрии. Именно в критической точке малые флуктуации возрастают до макроскопических значений. На рис. 15.20 показаны кривые Х(/) при различных g. [c.508]

ХОТЯ И уменьшится, но не до нуля. Когда же температура Т достигнет так называемой критической температуры доля спинов, ориентированных параллельно, станет ничтожно малой, и намагниченность исчезнет вещество станет парамагнитным. Мы видим, что при изменении температуры Т происходит равновесный переход — возникает критическая точка. Это явление хорошо моделируется с помощью теории среднего поля, которая, несмотря на свои недостатки, качественно правильно описывает важные особенности критических точек. Для ферромагнитной критической точки теория среднего поля предсказывает следующее [6.6]. Спин каждого электрона находится в локальном магнитном поле Л, состоящем из двух частей внешнего поля Л, которое по предположению очень мало, и поля, порождаемого окружающими спинами. В предположении, что среднее значение т спина следует закону Кюри, получаем [c.373]

Полиморфизм и критические точки. Никель обычно кристаллизуется в виде куба с центрированными гранями, однако некоторые исследователи утверждают, что ими был получен при конденсации паров никеля металл, имеющий гексагональную структуру. Не обладающая ферромагнитными свойствами гексагональная модификация никеля была полз чена воздействием тока смеси окиси углерода и водорода (СО + 2Нг) при атмос- [c.619]

Мы введем сейчас некоторые параметры, характеризующие структуру множества трансляционно-инвариантных предельных распределений Гиббса в окрестности ферромагнитной критической точки [c.134]

Для того чтобы образовалась высокоорганизованная диссипативная структура, необходимо не только нахождение системы вдали от равновесия, но и наличие взаимодействий множества частиц или степеней свободы. Возникновение бифуркаций существенно зависит от размера системы и возможно только, если он достигает определенного, критического значения. Например, фазовый переход парамагнитного вещества в ферромагнитное требует не только достижения точки Кюри, но и превышения характерного для этого явления размера ферромагнетика. Масштабность системы здесь необходима для того, чтобы образовавшийся на пути к созданию диссипативной структуры локальный бифуркационный активный центр имел возможность эволюционировать и распространяться на всю систему. Положение в этом отношении аналогично ситуации с каплей жидкости в пересыщенном паре. Если ее размеры меньше критических, то она неустойчива, а если диаметр капли превышает критическое значение, она начинает расти, и пар превращается в жидкость. Тот факт, что спонтанный процесс структурной организации наблюдается только у систем, размеры которых превышают критические величины, свидетельствует о том, что формирование диссипативной структуры начинается с возникновения зародышевых активных центров и далее развивается подобно цепным химическим реакциям. [c.456]

Как следует из рис. 63, при достижении критической температуры (точка Кюри) магнитная проницаемость ферромагнитных материалов приближается к таковой [c.212]

Кюри точка. Критическая температура, выше которой ферромагнитные вещества теряют свое свойство самопроизвольного намагничивания. Этот термин также применим к сегнетоэлектрическим веществам, которые часто имеют несколько точек Кюри. [c.92]

Когда температура ферромагнитного материала станет выше критической величины — точки Кюри, он перестанет пог.тощать высокочастотную энергию и его температура останется постоянной. Подбором ферромагнитного материала обеспечивают заданную температуру (табл. 3.1). [3.41]. [c.48]

Некоторые органические твердые вещества имеют переходы, которые как явления аналогичны представленным на рис. 23, и теоретическое моделирование фазовых превращений дает в результате расчета кривые такой формы, как показано на рисунке. Тем не менее множество экспериментальных данных, полученных за последние 30 лет, не может быть удовлетворительно классифицировано по методу Эренфеста. Ряд авторов, использовав каждый по-своему идеи Эренфеста, пытались достичь лучшего согласия теории с экспериментальными результатами. Яфри [309], Мак-Лоуглин [408] и Фишер [195] подробно рассмотрели вариацию термодинамических свойств и их производных в переходной области. Они пришли к заключению, что характер перехода зависит в основном от того, каким образом кривые или поверхности свободной энергии встречаются в точке перехода. Ряд исследователей заметили, что точка перехода второго рода в твердом веществе аналогична критической точке системы пар — жидкость [59, 60, 635, 646, 647], а Райс [574] использовал эту концепцию при обработке идеализированного ферромагнитного вещества. Во всех этих работах постулируется математическая модель идеализированных переходов первого и второго порядков, но реальные переходы часто оказываются гораздо более сложными. Отклонения от идеального поведения объяснялись факторами диффузности , например флуктуациями гетерофаз, эффектами загрязнений, внутренними напряжениями или невозможностью получить при экспериментальных измерениях термодинамическое равновесие [60, 195]. Однако неудачи этого классического термодинамического анализа в объяснении некоторых сложных переходов могут быть обусловлены также неадекватностью самой термодинамической модели. [c.74]

Хотя теория среднего поля не согласуется с экспериментальными данными относительно равновесных критических точек именно потому, что пренебрегает пространственными флуктуациями и поэтому была заменена теорией ренормгруппы [6.6], она нередко позволяет получить хорошее описание неравновесных критических точек, по крайней мере в детерминированных условиях. Происходит это потому, что в неравновесных фазовых переходах, например в лазере или в хорошо перемешиваемых химических системах, пространственные флуктуации в действительности не играют роли. Хотя классическая теория среднего поля предсказывает одни и те же критические показатели для всех равновесных критических точек, таких, как критическая точка жидкость — газ, ферромагнитная критическая точка и т.д., все ее понятия лучше всего проиллюстрировать на переходе от парамагнетика к ферромагнетику. Параметром порядка для такого перехода является намагниченность образца т. Хорошо известно, что намагниченность обусловлена спином электронов в неполных ат-омных оболочках. Спины пребывают на наиниз-шем энергетическом уровне, если все они параллельны (вследствие квантового явления, известного под названием обменного эффекта ). Если температура образца равна нулю, то все спины параллельны, и существует конечная намагниченность — вещество ферромагнитно. Направление вектора намагниченности т не определено в изотропном случае возможны все направления. С ростом температуры Т тепловое движение нарушает идеальную выстроенность спинов. Но при не слишком высоких температурах существует заметная доля спинов, ориентированных в одном и том же направлении. Следовательно, намагниченность [c.372]

Кроме критической точки жидкость — пар сюда относятся переход из парамагиитиого в ферромагнитное состоя ше (точка Кюри), переход вещества в сегнетоэлектрическое состояние, переход жидкого гелия в сверхтекучее состояние, переходы с измененпе.м симметрии кристаллов и ряд других явлений. [c.292]

Заметим теперь, что поскольку наш анализ предназначен для ферромагнитной критической точки, то следует рассматривать только четные гамильтонианы и, соответствеино, только четные т = 2nzi. [c.186]

В поведении гибких линейных полимеров можно заметить близкую аналогию с различными чертами критических явлений. Чтобы пояснить эту аналогию, мы опишем сначала некоторые существенные аспекты ферромагнитных точек перехода - для наших целей ферромагниты представляются лучшим примером. Более детальное введение в теорию критических явлений можно найти в книге Стенли [1]. [c.298]

А т (линия отделяет аустенитную область от двухфазной области аустенит -Ь цементит. Точка Л4 (линия N1) соответствует превращению гранецентрированного гамма-железа в объемноцентрированное дель-та-жел0зо (и наоборот). Иногда к критическим относятся точки, соответствующие т-рам, при к-рых изменяются только магнитные свойства. Так, переход из ферромагнитного в парамагнитное состояние или наоборот обозначают точкой Л2, при к-рой исчезает ферромагнетизм феррита нри нагреве (и возвращается с охлаждением), и точкой при к-рой происходит аналогичное превращение цементита. Магн. превращение не влияет на фазы и структуру металла, представляя собой внутриатомное изменение. В отличие от точек А , Ад и Ац, точки А л Ац яв связаны с изменением типа кристаллической решетки. К. т., соответствующие определенным превращениям, обнаруживаются при разных т-рах в зависимости от того, определяют их при нагревании или при охлаждении. В процессе нагревания они обычно соответствуют более высоким т-рам. Вследствие этого для точек при нагреве применяют до-полнительньш индекс с (напр., Ас , Асз) для точек при охлаждении — индекс г (напр., Аг , Лгз). В многокомпонентных сплавах для обозначения начала или конца превращения к точке А добавляют соответственно индекс н или к (напр., Ас , Ас ). Точки и 3 Д. К. Чернов обозначил буквами а и Ь. Точку а он определил как т-ру, при нагреве ниже к-рой сталь не принимает закалку при последующем быстром охлаждении, точку Ь — как т-ру, нри нагреве ниже к-рой сталь не изменяет своей структуры — излом ее сохраняет прежний вид. В этом определении подчеркивалось практическое значение точки Ь как т-ры, нагрев выше к-ро11 необходим для рафинирования крупнозернистой структуры. При определенных условиях, когда превращения при нагреве стали осуществляются кристаллографически упорядоченным механизмом, возможно несовпадение точек Лсз и Ь . [c.665]

Этот катализатор также, повидимому, не содержит несилав-ленных частичек металлического никеля, которые для ферромагнитной области были бы рЭ ВНЫ критическому размеру или превышали его. Этот вывод долл<еп быть правильным, потому что ферромагнетизм полностью исчезает при температуре почти на 100° ниже точки Кюри для никеля. Было высказано предположение [60], что активность может быть связана с тем, что никель собирается предпочтительно на поверхности меди. Магнитные данные показывают, что если такая предпочтительная концентрация происходит, то она должна приводить к образованию частиц субкритнческих размеров. Эти результаты магнитных исследований заставляют предположить, что определяющим процессом в этой каталитической системе является скорее диффузия вовнутрь твердого раствора, чем из него. [c.474]

При измерении намагниченности образца время измерения 1 с, и следовательно для времен релаксации т < и исследования суперпарамагнитной релаксации с меньщими энергиями анизотропии подходят нанокластеры с размерами 10 100 нм. Для исследования более быстрой суперпарамагнитной релаксации весьма эффективна мессбауэровская спектроскопия Fe с характеристическим временем tm = Ю" с. Это время определяет ее значительные преимущества и ставит в ряд необходимого набора методов для исследования суперпарамагнетизма. Такое характеристическое время позволяет проводить исследования суперпарамагнитной релаксации магнитных нанокластеров в диапазоне размеров от 1 до 10 нм. Нижний предел размеров может и не определяться временем измерения, а носить характер офаничения со стороны природы магнетизма и магнитного упорядочения. Действительно, переход от отдельного парамагнитного атома железа к группе атомов с коллективным эффектом магнитного упорядочения неизбежно требует возникновения критического размера кластера, более которого вещество переходит в магнитоупорядоченное состояние, а менее которого кластер парамагнитен при любых температурах. Этот размер легко оценить для ферромагнитных металлов, в которых магнитное упорядочение характеризуется блуждающим магнетизмом, определяемым электронами проводимости. Если использовать тот же прием с применением соотнощения неопределенностей импульса и координаты для электронов проводимости при квантовом ограничении в объеме нанокластеров для ферромагнитных кластеров, как и ранее для кластеров немагнитных полупроводников, то критический размер возникновения ферромагнетизма определяется с применением следующей процедуры [c.527]

Определение 4.1. Ферромагнитной критическо] 1 точкой называется такое число сг, что в некоторой его окрестности для любого р < Рсг трансляционно-инвариантное предельное распределение Гиббса единственно, а при р > Рог имеется ровно два трансляционно-инвариантных предельных распределения Гиббса, причем средние значения ф(ж) для этих двух распределений различны. [c.133]

Безразмерный комплекс в левой части неравенства Вт называется магнитным числом Бонда. Так как а/г) представляет собой лапласовское (капиллярное) давление, то представляет собой давление магнитного поля на поверхность цилиндра. Если давление магнитного поля мало по сравнению с капиллярным, то капиллярные силы приводят к делению цилиндра на капли. Используя соотношение (2.54), по (2.56) можно рассчитать критическое значение тока, при превышении которого равновесие феррожидкого цилиндра устойчиво. На рис. 2.17, взятом из книги [24], показано изменение формы ферромагнитного цилиндра при различных значениях магнитного [c.117]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология