Волна объемная

При использовании ДВМ кроме типов дефектов, различаемых при традиционном УЗ-контроле, различают нитевидные дефекты. Введение дефектов такого типа связано с расширением объема информации, получаемой при контроле ДВМ. Внутренние плоскостные дефекты индицируются в виде двух эхосигналов обычно с различными фазами от верхнего и нижнего кончиков. Для плоскостного дефекта фаза эхосигнала от верхнего кончика должна быть такой же, как фаза донного сигнала, но амплитуды сигнала значительно меньше. Фаза эхосигнала от нижнего кончика должна быть такой же, как фаза головной волны. Объемные дефекты отличают по очень разным амплитудам эхосигналов от верхнего и нижнего кончиков. Сигнал от нижнего кончика обычно значительно меньше, чем от верхнего. Не наблюдается также четкого различия фаз эхосигналов. [c.371]

Такой закон распределения для величин радиусов, меньших 3 см, практически сохраняется и во все последующие моменты времени с той только разницей, что после угасания короны напряженность у ловерхности провода оказывается уже не равной о, а изменяется, сначала уменьшаясь н оставаясь положительной, а затем изменяет свой знак и к моменту новой вспышки короны достигает величины— Ео. На рис. 1-1 кривые распределения напряженности приводятся для г>3 см. Эти кривые ограничены и со стороны больших радиусов величиной г = 25 см, поскольку для радиусов, превышающих радиус фронта волны объемного заряда, также имеет место гиперболический закон распределения [c.11]

В момент времени 3 фронт волны обьемного заряда продвигается дальше в глубь разрядного промежутка, а распределение плотности объемного заряда остается еще существенно неравномерным. В кривой напряженности электрического поля в точке, соответствующей фронту волны объемного заряда, намечается излом, который еще в большей степени проявляется в состоянии 4. Здесь для значительной части области, заполненной объемным зарядом, напряженность электрического поля оказывается почти постоянной. Для момента 4 положение максимума плотности объемного заряда уже не совпало с поверхностью провода, а переместилось в глубь промежутка. В целом распределение плотности объемного заряда оказывается уже более равномерным по сравнению с распределением в предыдущие моменты времени. [c.11]

Для мо.мента времени 8 напряженность поля в точке, соответствующей радиусу хвоста волны объемного заряда, приобретает нулевое значение, а во всех точках слева становится отрицательной. В связи с этим хвост волны останавливается, тогда как фронт [c.12]

В момент времени 1 (новая вспышка короны) хвост волны положительного объемного заряда, созданного в предшествующий полупериод, находится на некотором удалении от поверхности провода, хотя и движется уже к нему под действием напряженности поля измененной полярности. Фронт волны и часть волны (приблизительно половина) в это время еще удаляется от провода, и процесс расширения волны объемного заряда продолжается. Важно отметить, что при новой вспышке короны в зону ионизации еще не поступают ионы предшествующего полупериода, т. е. вспышка имеет место в чистом от объемного заряда пространстве и независимо от полярности будет происходить при достижении градиентом провода начальной величины, а ие критической, характерной для развитой короны. [c.13]

В момент времени 2, когда фронт нового отрицательного объемного заряда продвинулся от поверхности провода на значительное расстояние, хвост волны заряда предшествующего полупериода еще не достиг поверхности провода. Фронт этой волны еще движется в это время от провода, поскольку напряженность электрического поля для г>20 см еще не изменила своего направления. Таким об-разо.м, начиная от момента вспышки короны и вплоть до рассматриваемого момента времени, фронт волны отрицательного заряда данного полупериода и фронт волны положительного заряда предшествующего полупериода из-за особенностей поля короны движутся в одном направлении — от провода. Несколько раньше момента времени 2 волны объемных зарядов противоположного знака вступают в соприкосновение, а в момент 2 уже частично перекрывают друг друга. Это сопровождается возникновением процесса рекомбинации ионов, которая во все последующие моменты времени уже не прекращается и является одной из главных причин уменьшения объемных зарядов того и другого знаков, заполняющих внешнюю зону короны. [c.13]

Для простоты в начале рассмотрим случай, когда зонд помещен в переменное поле, в котором движется волна объемного заряда одного знака, а поле Е х, t) такого, что во все моменты времени Е х, t) не изменяет направления и, следовательно, движение ионов происходит только в одну сторону . При этом плотность объемного заряда в любой точке-нол изменяете во времени. [c.62]

Моменты образования фронтов волн объемного заряда совпадают с моментами вспышки короны на проводе и легко могут быть зафиксированы по осциллограммам вольт-амперных характеристик разряда. Это обстоятельство существенно для нахождения времени жизни ионов, подвижность которых подлежит определению при экспериментах. [c.80]

Для цилиндрической поверхности, совпадающей с фронтом волны объемного заряда и движущейся вместе с ней, напряженность электрического поля определяется выражением [c.80]

Заряд, расположенный внутри области, ограниченной фронтом волны объемного заряда, созданного короной в данный период переменной составляющей напряжения, состоит из заряда провода и объемного заряда, образовавшегося в данный период. Величина этого суммарного 80 [c.80]

Если за начало отсчета времени принят момент вспышки короны в данный период, то для этого момента заряд провода равен его критической величине, а заряд волны объемного заряда данного периода в этот момент естественно равен нулю. [c.81]

Начало увеличения тока зонда при включенном подпоре, отмеченное на осциллограмме как tф, соответствует приходу в место установки зонда фронта волны объемного заряда. Интервал времени между to и г ф равен времени движения фронта волны объемного заряда из положения, в котором он находился в момент прохождения переменной составляющей напряжения на проводе через нуль, до места установки зонда. [c.84]

Момент начала импульса тока соответствует приходу в исследуемую точку пространства фронта волны объемного заряда, созданного в данный полупериод в зоне ионизации у поверхности коронирующего провода. В последующие моменты времени на зонд начинают поступать заряды этой волны, движущиеся через разрядный промежуток. Направление движения ионов данной полярности определяется только знаком напряженности электрического поля, под действием которого и происходит это движение. [c.93]

Обращает на себя внимание многозначность этих кр 1-вых на отдельных интервалах времени. Как для положительных, так и отрицательных ионов они состоят из трех отдельных ветвей (ветви I, II, III и 1 , /Д, /// иа рис. 3-11), перекрывающих одна другую в отдельные моменты времени. Эти ветви соответствуют различны.м фазам в движении фронта волны объемного заряда. Так как характер изменения кривых зависимостей координат фронта волны ионов для обеих полярностей одинаков, то рассмотрение проведем только для положительных ионов. [c.95]

Рис. 3-11 Экспериментальные участки диаграмм движения фронта волны объемного заряда (провод 0 1,36, п = 2).

КИМ образом, оказывается, что в интервале времени, соответствующем горению короны на проводе, скорость движения фронта волны объемного заряда, образовавшегося в данный полупериод, остается примерно постоянной и равной 4,1-103 см/сек для условий, представленных на рис. 3-11. [c.96]

Существование этих ветвей находит объяснение, если фронт волны объемного заряда, образовавшегося в определенный полупериод, при своем обратном движении к проводу не доходит до него и после перемены знака напряженности вновь движется от провода, т. е. заряд совершает сложное колебательно-поступательное движение, приводящее к его постепенному удалению от поверхности провода. [c.97]

Принимая такую схему движения фронта волны объемного заряда, приходим к выводу, что ветвь / кривой на рис. 3-11 характеризует движение фронта волны, образовавшегося в данный (рассматриваемый) полупериод, а Гт1 (точка S, рис 3-11)—максимальный радиус удаления фронта волны ионов за первый полупериод их существования. Ветвь И в этом случае следует считать обусловленной движением фронта объемного заряда, созданного не в данный полупериод, а в ближайший предшествующий, совпадающий по знаку с данным. [c.97]

Диаграммы движения волны объемного заряда с количественной стороны зависят от ряда факторов и в первую очередь от величины относительного перенапряжения (п) и диаметра коронирующего провода. [c.99]

По аналогичным кривым ионного тока на зонд с сеткой для всех исследованных п были получены диаграммы движения фронта волны объемного заряда (рис. 3-13). Они при различных перенапряжениях качественно сходны между собой и состоят из трех ветвей при всех исследованных перенапряжениях п. По мере роста 7 99 [c.99]

Рис. 3-13. Экспериментальные участки диаграмм движения фронта волны объемного заряда для различных п (провод 0 1,36 мм).

Поскольку диаграммы движения фронта волн объемного заряда при различных перенапряжениях по своей форме (рис. 3-13) аналогичны друг другу, то установленная закономерность показывает на возможность обобщения этих диаграмм и получения единой диаграммы. Для выяснения этого вопроса были использованы данные рис. 3-13. Сравнение экспериментальных кривых было целесообразно производить в безразмерных единицах, полученных из рассмотрения условий подобия процесса короны в гл. 1. Диаграммы на рис. 3-13 были пересчитаны с учетом пропорциональности радиусов величине относительного перенапряжения при использовании в качестве аргумента безразмерного [c.101]

Зондовые измерения, подобные вышеописанным, были выполнены и для гладких проводов диаметрами 3,09 и 6,04 мм, а также для витого провода диаметром 9,67 мм. Возможность обобщения экспериментальных траекторий движения, полученных при различных значениях относительного перенапряжения, позволяла в принципе ограничиться при исследованиях на проводах различного диаметра случаем одного какого-либо относительного перенапряжения. Однако, учитывая важность зависимости параметров движения от п для проводов вышеуказанных размеров, измерения были выполнены, так же как и для провода диаметром 1,36 мм, при п=1,25 1,5 1,75 и 2,0. Обработка и анализ полученных при этом результатов показали их полное согласование с данными для провода диаметром 1,36 мм в отношении зависимости параметров траекторий движения фронта волн объемного заряда от величины относительного перенапряжения п. Поэтому ниже приводятся и обсуждаются данные только для одного значения —2. [c.103]

Экспериментальные диаграммы движения фронта волн объемного заряда в именованных единицах для коронирующих проводов диаметрами 3,09 6,04 и 9,67 лш при п = 2 приведены на рис. 3-16. Все иу качественные особенности, обсуждавшиеся выше, полностью сохраняются и в рассматриваемых случаях. Это наглядно проявляется при построении опытных данных в относительных единицах [c.103]

Результаты подобного построения приведены на рис. 3-17, где опытные точки для всех четырех проводов располагаются так, что по ним оказывается возможным провести общие кривые, представляющие собой обобщенные участки диаграмм движения фронта волн объемного заряда во внешней зоне короны переменного тока. [c.103]

Прежде всего можно определить обобщенные значения максимальных радиусов удаления фронта волн объемного заряда за один, три и пять полупериодов движе- [c.104]

Важнейшей точкой обобщенных диаграмм движения, кроме максимальных радиусов удаления, является точка, соответствующая положению фронта волны объемного заряда данного полупериода в момент угасания короны (точка 2 на рис. 3-11). Обобщенное значение величины радиуса удаления фронта волны от провода в момент угасания короны необходимо для анализа экспериментальных характеристик потерь мощности на корону и для вывода уравнения этой практически важной характеристики короны. [c.105]

Под воздействием лазерных импульсов происходит быстрый нагрев поверхности, благодаря чему возникают термические напряжения, порождающие сложную совокупность волн - объемных, сдвиговых, лэмбовских, в частности, поверхностную волну. Энергия отдельного импульса составляет около 5 мДж и по мнению разработчиков не приводит к заметной модификации поверхности. Излучение лазера фокусируется в линию на поверхности изделия, перпендикулярную его оси, что способствует преимущественной генерации поверхностной волны, направленной вдоль оси. Вызванные волной колебания поверхности регистрируют на некотором расстоянии с помощью лазерного интер -ферометра. Для этого используют отраженный от колеблющейся поверхности луч от второго, аргонового лазера, работающего в непрерывном режиме, модулированный по фазе колебаниями поверхности. Луч фокусируется и направляется на интерферометр Фабри-Перо. Последний преобразует фазовые сдвиги отраженной световой волны в изменения интенсивности света, регистрируемые с помощью фотодиода. [c.214]

Состояние 5 соответствует угасанию короны на проводе. Отметим, что величина напряжения при этом еще мало отличается от амплитудного значения. Волна объемного заряда полностью сформирована, а ее хвост отрывается от поверхности провода и в последующие моменты времени будет перемещаться в глубь промежутка. Напряженность поля здесь уже пракгическн для всей части внешней зоны, заполненной объемным зарядом, приблизительно постоянна. В связи с этим вся волна объемного заряда, за исключением небольшой части ее хвоста, будет перемещаться и глубь промежутка приблизительно с одинаковой скоростью. [c.11]

После угасания короны, так же как это имело место для первого полупериода, начинается уменьшение заряда провода и соответственно уменьшение напряженности электрического поля во всех точках внешней зоны. Наконец, в некоторый момент времени, промежуточный между моментами 9 и 10, напряженность поля у поверхности провода изменяет свое направление, и этот процесс (изменение знака) начинает в последующие моменты вре1мени распространяться в глубь промежутка. В силу этого хвостовые слои оставшейся части волны положительного объемного заряда предшествующего полупериода удаляются от поверхности провода. Хвост же новой, отрицательной волны объемного заряда, распределение которого уже приближается к равномерно.чу, начинает движение к проводу. В это время фронт этой волны еще продолжает движение от провода. Указанное состояние сохраняется в основных чертах и для мо.мента времени 11, с тем только отличием, что здесь уже вся оставшаяся часть волны положительного объемного заряда удаляется от провода, так как точка нулевой напряженности электрического поля переместилась за пределы ее фронта. [c.15]

На фронте каждой волны объемного з.дряда будет иметь место относительно резкое изменение плотности объемного заряда (от нуля до некоторых конечных значений), которое будет фиксироваться зондом в момент прихода волны в точку поля, где установлен зонд. Отмечая этот момент времени и зная момент образования фронта волны, можно определить время движения фронта волны объемного заряда от поверхности провода, где он образовался, до данной точки поля. Совокупность таких данных для различных расстояний зонда от провода позволяет построить диаграмму движения фронта данной волны объемного заряда и, следовательно, определить скорость его движения. [c.80]

В соответствии с уравнением (3-4) для определения напряженности электрического поля на фронте волны объемного заряда, кроме величины фр, необходимо также знать координату фронта Гфр для соответствующих моментов времени. Такая зависимость координаты фронта от времени и определялась при помощи измерений, для проведения которых было необходимо внести соответствующие изменения в схему экспериментальной установки, показаннон- а рис. 3-1. [c.82]

Момент начала движения фронта волны объемного заряда, за который принимался момент вспышки короны па проводе, расположен во времепп несколько раньше 0, так как вспышка короны происходит при отрицательном мгновенном значении переменной составляющей напряжения на проводе. Интервал времени между моментом вспышки короны и моментом прохождения перемен-84 [c.84]

Сумма этого последнего интервала времени и интервала времени между моментами /о н ф, определенного по току зонда, и дает время движения 1)роита волны объемного заряда от поверхности провода до зонда. На оспованип подобных измерений при различных расстояниях зонда от провода были получены зависимости между длинами пути фронта волны объемного заряда и временами его движения, по которым и строились м1гек диаграммы движения фронта. Одна из таких диаграмм для положительной полярности напряжения коронирующего провода ( 7= = 50 кв, [c.85]

Экспериментальная диаграмма движения фронта волны объемного заряда позволяет, кроме скорости, определить и величины напряженности электрического поля на фронте волны, используя для этого уравнение (3-4) и найденные по интегральным характеристикам значения суммарного заряда, расположенного внутри области, ограниченной фронтом волны объемного заряда. Таким образом, оказываются определенными все величины, не-обчо имь с для расчета подБПЖностей ионов по уравнению (3-3). [c.85]

Совершенно очевидно, что в случае однонаправленного поступательного движения униполярной волны объемного заряда на ее фронте будут сохраняться ионы с наибольшей подвижностью. Те же из них, которые в процессе движения будут трансформироваться в более тяжелые комплексные ионы, обладающие меньшей подвижностью, не смогут удержаться на фронте волны и сдвинутся в глубь волны. Следовательно, в пределах времен жизни ионов, когда возможно еще существование элементарных ионов в количестве, поддающемся измерению, фронту униполярной волны объемного заряда будет соответствовать неизменная подвижность, характерная для простейших ионов данного газа. Это обстоятельство является преимуществом рассматриваемой методики измерений и позволяет принципиально осуществлять измерение подвижности простейших молекулярных ионов данного газа практически независимо (в определенном интервале времени) от наличия в газе посторонних примесей. Этим же объясняется и полученное при экспериментах постоянство подвижностей положительных и отрицательных ионов для времени их жизни в десятки миллисекунд. [c.87]

Импульсы ионного тока на зонд при различном его удалении от оси коронирующего провода г сдвинуты во времени друг относительно друга. С увеличением г момент начала импульсов сдвигается в сторону больших значений времени при одновременном умень-шен1П1 амплитуды импульса и крутизны его фронта. Приведенные кривые дают общее представление о деформации волны ионного тока при движении волны объемного заряда от провода к цилиндру. Точка /п начала импульсов ионного тока соответствует по времени моменту прихода в данную точку пространства волны объемного заряда, создаваемого в зоне ионизации у поверхности провода. Поэтому, определяя по кривым ион-94 [c.94]

За точкой 2 ветви 1 (а также на всем протяжении ветвей II и III) скорость движения фронта уменьшается. Поскольку для фронта волны объемного заряда (для ветви I) чпсленные значения подвижности k как отрицательных, так и положительных ионов можно считать практически постоянными, то это уменьшение ско-96 [c.96]

Аналогично ветвь П1 следует отнести к движению фронта заряда, образовавшегося за четыре полупериода до волны заряда ветви I. Иными словами, радиусы тз (точка 6) и Гтъ (точкз 8) определяют максимальное удаление фронта объемного заряда за три и пять полупериодов его существования. При рассмотрении движения фронта волны объемного заряда, образовавшегося в данный полупериод, ветвь II следует перенести на период (20 мсек или 2я) в сторону больших значений времени, а ветвь III — на два периода (40 мсек [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология