Фазовый сдвиг импульса

Наиболее важным преимуществом методики предварительного насыщения является то, что она не вводит какого-либо заметного фазового сдвига по всему спектру, пропорционального расстоянию от РЧ импульса. [c.11]

Для оставшихся линий можно ввести поправки, которые устраняют фазовые сдвиги и искажения амплитуды [4.89], хотя при этом ухудшается чувствительность. Используя составные импульсы, можно повысить эффективность подавления [4.90—4.92]. [c.158]

Таким образом, в результирующем спектре фазы зависят от положения линий. Интересно, что <р не зависит от угла поворота импульса /3. Рис. 4.2.7 иллюстрирует зависимость фазы намагниченности <р от угла свободной прецессии ф = ИТ. Фаза <р меняется очень сильно для резонансных частот, расположенных вблизи боковых частот импульсной последовательности (ф = О, 2тг), в то время как для частот, расположенных между боковыми полосами импульсной модуляции, наблюдается более слабая, почти линейная зависимость от угла прецессии. Вследствие этого в фурье-спектре появляются нежелательные фазовые сдвиги, зависящие от частоты. [c.163]

Необычного РЧ фазового сдвига, который требуется в последовательности (4.2.52), можно избежать с помощью модифицированной последовательности [4.106], которая также предназначена для Резонансных импульсов [c.173]

Следует заметить, что результирующие импульсы эквивалентны тг/2-импульсу со сдвигом фазы, которому предшествует дополнительный фазовый сдвиг тг/2, создаваемый г-импульсом Рг . Этот фазовый сдвиг можно скомпенсировать, сдвигая на тг/2 целиком импульсную последовательность, которая предшествует составному импульсу. Фаза р т /и тг/2 или (т - 1)тг/2 результирующего импульса представляет собой фазу импульса нулевого порядка Каждый последующий порядок компенсации сдвигает фазу на Ттг/2. [c.179]

Первый импульс эквивалентной последовательности вновь соответствует фазовому сдвигу оператора плотности (в данном случае [c.180]

Если не учитывать предварительного фазового сдвига /3, то действие двух тг/2-импульсов с разностью фаз -/3 сводится к повороту на угол /3. [c.181]

Во многих тонких экспериментах необходимо получать произвольные фазовые сдвиги р несущей РЧ-импульса. Это можно осуществить с помощью составного г-импульса Г4.1231 [c.184]

Та же форма записи может быть использована, если целые группы импульсов сдвигаются по фазе. Так, фазовый сдвиг последовательности (4.4.80) [c.223]

Фазовые сдвиги и углы поворота РЧ-импульсов [c.223]

Таким образом, расширенный период смешивания приводит к переносу лишь синфазной намагниченности. Четыре тг-импульса в периоде смешивания устраняют фазовые сдвиги, зависящие от расстройки. Можно обойтись без этих импульсов, если требуется спектр абсолютных значений. В случае когда интервалы т и т не подобраны точно в соответствии с константой Jis, амплитуда переноса от 1кх к S x определяется передаточной функцией [c.560]

Компьютерные расчеты по предложенной модели, выполненные при анализе конкретных экспериментальных данных, показали, что если диаметр и длина цилиндрического образца изменяются, соответственно в пределах от 14 до 24 мм и от 60 до 200 мм, то не должно наблюдаться существенного искажения формы исходного волнового пакета, генерируемого прямым совмещенным пьезопреобразователем ударного возбуждения с резонансной частотой, близкой к 5 МГц, и апертурой, совпадающей с торцовой поверхностью исследуемого образца. Исходный волновой пакет в этом случае расщепляется на серию импульсов, близких по форме, но отличающихся амплитудой. Возникает фазовый сдвиг принимаемого сигнала по сравнению с безграничной средой. Эти выводы совпадают с экспериментально наблюдаемыми явлениями. По результатам компьютерного моделирования могут быть определены поправки ко времени распространения ультразвука, знак и величина которых зависят от нагружающего усилия, длины и диаметра образца. С помощью этих поправок результаты экспериментального исследования явления акустоупругости в образце ограниченных размеров могут быть соотнесены с прогнозами и выводами теории. [c.177]

Первый полупериод тока КЗ пропускается тиристором УТ1, запускаемым блоком БОЗ УТ1. Включение силового тиристора УТ2 во второй полупериод тока КЗ и тиристора УТЗ, включающего измерительные устройства фазового сдвига, производится блоками соответственно БОЗ УТ2 и БОЗ УТЗ, на которые сигналы поступают от измерительного преобразователя тока ТА, выдающего импульсы при переходе тока короткого замыкания через нуль. [c.70]

Это выражение в точности совпадает с тем значением коэффициента дисперсии (6.51), которое было получено с помош,ью дельтаобразного импульса. Сравнение фазовых сдвигов, определенных по формулам (6.87) и (6.96), дает для коэффициента дисперсии выражение [c.201]

На втором выходе усилителя УС х 1, х Ю, х ЮО уровень сигнала при переключении чувствительности не изменяется. Этот сигнал подается на преобразователь напряжения в ток ПНТ и в виде тока обратной связи - на сквид, где замыкается цепь отрицательной обратной связи. Блок управления содержит также следующие элементы генератор колебаний с частотой 50 кГц (осциллятор на кварцевом кристалле с частотой 100 кГц и делитель), сигнал которого через регулятор фазового сдвига подается в виде импульсов сцепления на фазочувствительный детектор и через потенциометр П и схему формирования сигнала с частотой 50 кГц СФС в виде модуляционного сигнала на сквид регу- [c.55]

Повышенная пульсация в газопроводной системе может возникнуть как в результате акустического резонанса, так и в результате сложения импульсов (волн), генерируемых отдельными компрессорами, при неблагоприятном фазовом сдвиге двигателей компрессоров. [c.53]

Особенностью многоканальных СИФУ является то, что формирование и фазовый сдвиг импульсов осуществляется в отдельном канале для каждого вентильного плеча многофазного ТП. [c.170]

В этой главе мы рассмотрим экспериментальные проблемы, с которыми часто приходится сталкиваться в практической миогоимпульс-иой спектроскопии ЯМР. Эта книга, как мы уже говорили в гл. 1, не претендует иа роль исчерпывающего учебника по практическому ЯМР. В первую очередь мне хотелось бы сосредоточить внимание иа процедурах, связанных с выбором параметров эксперимента, которые приходится выполнять каждый день, и описать, как их следует правильно выполнять. Описываемые далее некоторые современные приемы работы-это не методы экспериментального ЯМР в полном смысле слова. Они в сочетании с другими методиками позволяют повысить производительность спектрометра или ослабить влияние ошибок экспериментатора и недостатков спектрометра на качество получаемых результатов. Многие современные эксперименты чрезвычайно чувствительны к тщательному выбору длительностей импульсов, задержек и фазовых сдвигов и к тому, насколько точно заданные параметры воспринимаются спектрометром. К сожалению, к большинству спектрометров следует относиться с известным скептицизмом, поскольку очень часто реальные сигналы на выходе передатчика могут быть слабо связаны с тем, что мы от него требовали. Это в особенности относится к таким экспериментам, как, например, упоминающиеся в разд. 7.3 составные импульсы, где последовательность некоторых действий производится в мнкросекундном масштабе времени. [c.217]

Измерение мощности поля прн гетероядерной развязке (т. е. развязке от ненаблюдаемых ядер) обычно требуется в двух случаях-в качестве предварительного эксперимента прн определении длительности импульса по методу, описанному в разд. 7.2.3, и для настройки развязки от гетероядер. Конечтш, длительность импульса можио определигь и без измерения мощности поля. Но если вы определяете импульс на каком-либо экзотическом ядре или иа незнакомом датчике, го предварительная калибровка поля альтернативным способом поможет ускорить эксперимент и снизит вероятность ошибок. Более важная сторона такого подхода состоит в том, что современные методики широкополосной развязки требуют использования фазовых сдвигов декаплера в соответствии с заданной последовательностью, скорость которых определяется мощностью поля (разд. 7.4). Если гетероядерный передатчик допускает работу в непрерывном режиме, то определение мощности поля позволяет обойтись вообще без процедуры, упомянутой в разд. 7.2.3. [c.225]

На результаты таких последовательностей оказывает влияшге и ряд экспериментальных факторов. Использование составных импульсов снижает зависимость эксперимента от параметров датчика, но повышает зависимость от качества других блоков спектрометра. Для корректного нх применения необходимо тщательно контролировать синхронность и величину фазовых сдвигов. Большинство спектрометров можно легко запрограммировать иа генеращ1ю составных импульсов, но соответствующие им реальные процессы останутся окутанными дымкой ие- [c.231]

Даже если программные средства прибора обеспечивают превосходное управление экспериментом, то проверьте, дают ли конкретные эксперименты требующиеся результаты. Такие характеристики прибора, как стабильность, постоянство отношения поле/частота, диапазон и точность фазовых сдвигов, диапазон и воспроизводимость длительности импульсов, форма импульса, однородность поля S , ие так легко оттестировать, одиако оии могут полностью испортить результаты многоимпульсных эксп иментов. Приводящиеся далее тесты позволяют получить хотя бы качественную информацию о некоторых из них. [c.256]

Амплитуда сигнала должна быть пропорциональна 81п(р. Фазовые сдвиги в канале декаплера можно проверить с помощью модифицированного варианта калибровки длительности импульса иа других ядрах (разд. 7,2.3) [c.257]

Прн точной калибровке длительности протонного л/2-импульса интенсивность компонент дублета должна быть пропорциональна созф. Дальнейшую проверку фазовых сдвигов и общей стабильности спектрометра можио проделать с помощью эксперимента по многоквантовой фильтрации максимально возможного порядка (не обяза- [c.257]

Устранение артефактов ио 2. Мы можем добавить еще несколько стадий фазового цикла, представляя себе, что проблема устранения квадратурных отражений и других артефактов по Vj идентична той, с которой мы столкнулись в одномерном случае. Решение оказывается точно таким же мы используем процедуру Y LOPS для всего эксперимента. Напомню, что эта процедура включает фазовые сдвиги на 90 для устранения разбалансировки приемника, а также сдвиги на 180° для подавления других некогерентных сигналов, которые объединены подходящим образом. В случае эксперимента OSV (н вообще для многоимпульсных экспериментов) мы подвергаем совместному циклированию фазу всех импульсов, а также фазу приемника. Комбинируя этот цикл [c.283]

Первый вопрос, который необходимо иметь в виду, состоит в том, чтобы регистрируемые сигналы модулировались как функцией синуса, так и функцией косинуса. Это нужно для того, чтобы различить положительные и отрицательные частоты при комплексном преобразовании Фурье. В деталях этот вопрос объясняется в гл. 4 (разд. 4.3.5). Очевидно, что если фазы двух импульсов последовательности OSY совпадают (см. рнс. 8.20а), то сигнал в конце времени составит М sin 2t vii еслн же они отличаются на 90°, то сигнал будет определяться соответствующим косинусом (см. рис. 8.206). После того как мы убедились в том, что модуляция сигналов верна, нам также нужно сдвинуть еще н фазу приемника иа 90° (для того чтобы убедиться, что нужный нам квадрант данных имеет интересующие нас фазы см. ниже). Это происходит автоматически, еслн мы варьируем второй импульс, однако требуется фазовый сдвиг приемника, если мы варьируем первый импульс, Полный фазовый цикл приведен в табл, 8.2. Прн этом мы выбрали вариацию первого нмпульса. [c.286]

Квадратурное детектирование по Vj требует, как обычно, сдвига на 90° фазы регистрируемого сигнала. Для сигналов, возникающих за счет двухквантовой когерентности, это требует сдвига на 45 фазы возбуждающих импульсов. На современных спектрометрах это можно сделать непосредственно. Одиако в то время, когда метод INADEQUATE только разрабатывался, спектрометры не были приспособлены для таких фазовых сдвигов, поэтому были разработаны два косвенных способа. Первый состоит в использовании так называемого составного z-импульса [17], т.е. последовательности [c.338]

Это особенно важно, когда в спектре появляются широкие линии (>50 Гц), так как их комбинация с частотно-зависимыми фазовыми сдвигами приводит к искажению базовой линии. Другое преимущество - это подавление более чем одной позиции путем разделения их по времении подавления по различным частотам. Однако в случае, когда гомоядерные эксперименты связаны с предварительным насыщением, возникает ряд проблем. Устройство развязки может возбудить мощный сигнал растворителя во время приема данных, если частота развязки будет близкой к частоте химического сдвига растворителя. Основным недостатком предварительного насыщения, как метода подавления интенсивных сигналов растворителя, является перенос насыщения от растворителя к обменивающимся протонам. Этот эффект может быть вызван либо химическим обменом, либо кросс-релаксацией. Интенсивность резонансных сигналов, способных к обмену, уменьшается, если скорость химического обмена или кросс-релаксации между ними и сигналами растворителя сравнима со скоростью их спин-решеточной релаксации в отсутствие обмена или кросс-релаксации. Для преодоления этих проблем был предложен метод, позволяющий выполнять экстраполяцию интенсивности пиков в отсутствие насыщенного сигнала растворителя. Эта методика основана на повторении эксперимента подавления сигнала растворителя с импульсами предварительного насыщения различной длительности. Взаимное насыщение уменьшается, если уменьшается мопщосгь импульсов предварительного насыщения. Трудность реализации этого метода состоит в том, что кратковременный импульс теряет свои селективные свойства. [c.12]

Последовательности, в которых используются импульсы с приращениями фазы, кратными тг/2, зачастую довольно чувствительны к отклонениям сдвигов РЧ-фазы от идеальных х/2. Можно обойти эту проблему с помощью так называемой последовательности 123 ( WALTZ ) [4.120, 4.121], в которой используются только кратные х фазовые сдвиги [c.177]

Этот эффект можно устранить с помощью метода Карра — Парселла В (последовательность на рис. 4.6.3, г, в которой используется п рефокусирующих импульсов через интервал 2 т). Фазы двух изохромат показаны на рис. 4.6.3,Э. Эта последовательность менее чувствительна к диффузионным процессам для данной полной задержки = 2лт между п-м эхо и начальным возбуждением величина пт в экспоненте выражения (4.6.8) равна / /(8л ). Однако даже в этом случае амплитуды эхо-сигнала ослабляются, если рефокусирующие импульсы не имеют идеальных углов поворота /3 тг или проявляются эффекты расстройки от резонанса (преобразованные эффективные поля). С помощью фазового сдвига х/2 между начальным импульсом и рефокусирующими импульсами (рис. 4.6.3,г) можно частично избавиться от этих трудностей [4.122], но лучше для этого использовать составные импульсы [4.108], особенно в системах с взаимодействующими спинами, в которых фазовый сдвиг РЧ-импульса не позволяет скомпенсировать неточности установки импульса. [c.256]

Под воздействием лазерных импульсов происходит быстрый нагрев поверхности, благодаря чему возникают термические напряжения, порождающие сложную совокупность волн - объемных, сдвиговых, лэмбовских, в частности, поверхностную волну. Энергия отдельного импульса составляет около 5 мДж и по мнению разработчиков не приводит к заметной модификации поверхности. Излучение лазера фокусируется в линию на поверхности изделия, перпендикулярную его оси, что способствует преимущественной генерации поверхностной волны, направленной вдоль оси. Вызванные волной колебания поверхности регистрируют на некотором расстоянии с помощью лазерного интер -ферометра. Для этого используют отраженный от колеблющейся поверхности луч от второго, аргонового лазера, работающего в непрерывном режиме, модулированный по фазе колебаниями поверхности. Луч фокусируется и направляется на интерферометр Фабри-Перо. Последний преобразует фазовые сдвиги отраженной световой волны в изменения интенсивности света, регистрируемые с помощью фотодиода. [c.214]

Зависимость фазовых сдвигов л -рассеячия от импульса. Фазовые сдвиги jrN-рассеяния были определены экспериментально в диапазоне энергий от порога до нескольких ГэВ. Здесь мы интересуемся прежде всего областью импульса в с.ц.м. Iql < 350МэВ/с, где доминирующие s- и р-волновые фазовые сдвиги хорошо известны. Приведем наиболее характерные черты экспериментальных данных. [c.30]

Рис. 2.3. Эмпирические пион-нуклонные s-волновые фазовые сдвиги как функции импульса в системе центра масс Iql (из работ Rowe et al., 1978)

Рис. 2.4. Эмпирические пион-нуклонные р-волновые фазовые сдвиги как функция импульса в системе центра масс Iql (из работы Rowe et al., 1978).

Как н любой физический сигнал, хроматографический сигнал, получаемый от детектора, несет в себе помехи, имеющие различные частоты (шумы), которые ограничивают его информативность и от которых нужно избавиться в максимально возможной степени. Если частоты полезного сигнала и помех различаются между собой, то для их разделения можно использовать аналоговые частотные фильтры. Поскольку хроматографические пики при минимальной полуширине (ширина пика на половине его высоты, обозначаемая как HWB или Ьн) 1 с имеют максимальную ширину в шкале частот 10—20 Гц, они попадают в высокочастотную область шумов, которые могут быть вызваны самим детектором, усилителем, сетевым фоном переменного тока, наводками и контактными импульсами переключающих устройств. Из-за фазового сдвига аналоговых фильтров на границе полосы пропускания предельную частоту фильтфа следует выбирать выше самой высокой частоты полезного сигнала во избежание искажения его временной характеристики. В соответствии с этим фильтры нижних частот имеют предельную частоту 25—40 Гц. Недостатком чаще всего используемых пассивных аналоговых фильтров являются жесткие характеристики, которые препятствуют оптимальной фильтрации полезных сигналов с примерно на два порядка более низкими предельными частотами, каковые имеют место для различных ширин пиков в хроматографии. По этой причине дополнительно к аналоговым фильтрам применяют цифровые фильтры, согласованные с проходящим сигналом (разд. 2.4.3). Центральное заземление и хорошая экранировка (особенно детектора, усилителя и проводников аналоговых сигналов) позволяют частично избавиться от высокочастотных помех. Низкочастотные составляющие помех, источниками которых являются газ-но-ситель и содержащиеся в нем примеси, летучие компоненты неподвижной фазы, нестабильность рабочего режима (например, температурные колебания и перепады давления) приводят к неустойчивой или медленно дрейфующей нулевой линии. По- [c.439]

В реальной системе непрерывного дозирования (рис. 2) интегрирующее звено, регистрирующее фазовый сдвиг, может быть включено только после датчика, преобразующего расход в частоту электрических импульсов. При этом передаточная функция за.мкнутой системы по управляющему воздействию (частоте задания) имеет вид [c.153]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология