Линия Релея

Рис. 1. Схема установки для исследования тонкой структуры линии Релея в жидкостях

Рассеяние света на флуктуациях анизотропии в жидкостях. Деполяризованное крыло линии Релея (3-й член в (1)), возникающее вследствие модуляции рассеянного света рассасывающимися во времени флуктуациями анизотропии, имеет сложный спектральный состав [1, 9, 30, 31]. Для примера иа рис. 3 приведено спектральное распределение обратной интенсивности в крыле линии Релея сероуглерода в функции квадрата частоты, отсчитываемой от частоты возбуждающей линии. [c.183]

На ранней стадии исследования крыла линии Релея предлагались теории крыла и формулы для описания раснределения интенсивности в нем. Однако все они оказались несостоятельными и теперь не представляют собой даже исторического интереса. [c.184]

Рассмотрим основные процессы, которые могут дать вклад в спектр крыла линии Релея. [c.185]

Увеличение вязкости должно способствовать вкладу в крыло линии Релея так называемого сдвигового крыла [22, 42]. [c.188]

В табл. 5 приведены результаты измерения расстояния между компонентами топкой структуры крыла линии Релея в трех жидкостях, а также другие данные, которые можпо получить из этих результатов и соотношения (15). [c.189]

Результаты измерения положения компонент тонкой структуры крыла линии Релея [c.189]

Вынужденное рассеяние света в крыле линии Релея. [c.190]

ТОНКАЯ СТРУКТУРА ЛИНИИ РЕЛЕЯ В РАСТВОРЕ ВОДА — ТРИЭТИЛАМИН ВБЛИЗИ КРИТИЧЕСКОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ РАССЛАИВАНИЯ [c.204]

Жидкость и (по диэлектрическим потерям) [23-26] (по ширине линии Релея) и ц [c.220]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ В СПЕКТРЕ РАССЕЯНИЯ СВЕТА ОРГАНИЧЕСКИХ ЖИДКОСТЕЙ И КРИСТАЛЛОВ В ОКРЕСТНОСТИ ЛИНИИ РЕЛЕЯ [c.223]

При рассеянии света в веществе несмещенная частота— линия Релея сопровождается дополнительными частотами, обусловленными модуляцией падающей световой волны тепловым движением атомов и молекул В случае соединений, образующих молекулярные кристаллы, энергия внутримолекулярных сил значительно выше, чем межмолекулярных. В результате молекула сохраняет свою индивидуальность в разных агрегатных и фазовых состояниях вещества, а внутримолекулярный и межмолекулярный спектры попадают в различные области частот. Причем, если первый из них — спектр комбинационного рассеяния меняется мало, то второй, лежащий в окрестности линии Релея, существенно различен в кристалле и жидкости. [c.223]

Вопрос о тонкой структуре линии Релея в настоящей работе не затрагивается, так же как и об области спектра, непосредственно примыкающей к ней. [c.227]

Распределение интенсивности в сплошном спектре линии Релея. В промежутках между случайными взаимодействиями дифференциальное уравнение колебания молекулы в присутствии сил [ущ, и имеет вид [c.229]

При любых конечных значениях параметров интенсивность асимптотически стремится к нулю (по мере удаления от линии Релея), причем тем быстрее, чем медленнее процессы, модулирующие свет (чем меньше величины (Оо и 1/т). [c.233]

В заключение укажем еще на один воз.можный (дополнительный) механизм образования сплошного спектра в окрестности линии Релея, который не был учтен в изложенной выше теории. Речь идет о модуляции амплитуды падающей световой волны самим процессом переориентаций молекул. Обозначим по-прежнему т — среднее время между двумя переориентациями и б — среднюю продолжительность одной переориентации. Будем считать б<т, так что в рассматриваемой области частот [c.237]

Уже беглое рассмотрение экспериментальных результатов показывает, что спектры всех веществ в поликри-сталлическом состоянии при достаточно низких температурах дискретны с индивидуальным для разных веществ положением участка максимальной интенсивности. С другой стороны, те же вещества в расплаве при достаточно высокой температуре характеризуются сплошным спектром с интенсивностью, монотонно убывающей по мере удаления от линии Релея [c.244]

Наши экспериментальные исследования в крыле линии Релея в широком спектральном интервале (до 150 смг ) показали, что для самых разных жидкостей (например сероуглерод, бензол, толуол, хлороформ, уксусная кислота и др.) изменение интенсивности с часто- [c.256]

Совместное рассмотрение температурной зависимости слагаемых спектра и интегральной интенсивности крыла линии Релея (см., наиример, формулы (17), (17а), (23) и (24)) показывает прямое противоречие эксперименту. Никакими нормировками эго противоречие, повидимому, устранить не удается. [c.257]

Чисто ротационные линии проявляются в уширении линии Релея и увеличиваются в числе с увеличением анизотропии рассеивающей молекулы, причем, в отличие от середины линии, края не поляризованы. Прежде выведенная зависимость между оптической анизотропией и степенью деполяризации, наблюдаемой в обычных условиях, остается в силе также и при (количественном) учете вращения молекул. Разрешение вращательного уши-рення рамановских линий колебания удалось произвести только для немногих веществ, например, для Н , НН, и СН . [c.118]

Определение потенциальных барьеров из данных о частотах вращательных качаний, очевидно, может существенно дополнить и уточнить данные, полученные другими методами. Обычно частоты вращательных качаний невелики и соответствующие им линии комбинационного рассеяния располагаются вблизи возбуждающей линии. Это обстоятельство облегчает отнесение наблюдаемых линий к вращательным качаниям, но значительно усложняет изучение спектров, так как рассматриваемые линии (в жидкостях) располагаются на крыле линии Релея. Кроме того, возрастают помехи из-за ореола возбуждающей линии и т. п. Практически в благоприятных случаях в жидкостях удается обнаруживать линии с частотами около 70—80 см [220]. В качестве примера на рис. 47 приведены схематически спектры четырех метилзамещен-ных бутанов, которые с точки зрения вращательных качаний аналогичны галоидопроизводным этана (роль атома галоида в метилзамещенных бутанах играет группа СНз). Как видно из рис. 47, в рассматриваемых молекулах наиболее низкочастотные линии значительно удалены от других линий, которые могут быть огнесены к обычным деформационным колебаниям. Поэтому отнесение линий в области 80—120 слг к вращательным качаниям представляется достаточно убедительным. В табл. 29 приведены измеренные частоты вращательных качаний и вычисленные с их помощью значения потенциальных [c.278]

Молекулярные кристаллы. Интенсивное исследование колебаний решетки молекулярных кристаллов началось после того, как Е. Ф. Гросс и М. Ф. Вукс открыли спектр комбинационного рассеяния малых частот [396]. Линии этого спектра обладают двумя важными особенностями 1) область линий этого спектра лежит в непосредственной близости к возбуждающей линии, и, следовательно, те собственные частоты вещества, которым они соответствуют, очень малы 2) в спектре кристалла линии выражены совершенно отчетливо в спектре того же вещества в жидком состоянии в рассматриваемой области наблюдается лишь сплошной спектр (крылья линии Релея). [c.425]

В процессе кристаллизации происходит захват молекул растворителя. при этом линии спектров КР малых частот ТФК сильно, уширя-ются, появляется интенсивное крыло линии Релея, максимумы полоо смещены к возбуадающей линии на 2-3 см по сравнению со спектром [c.120]

Экспериментальному исследованию спектрального распределения 1И1тепснвностп в крыле линии Релея, особенно его ближней части (до Юч-ЗО г.к- ), посвящено много работ (наиример [1, 9, 30, 31]). Однако в настоящее время до конца эту проблему нельзя считать решенной. Объясняется это сложным характером явления. Эксперимент показывает, что уже в случае молекул с одним моментом инерции крыло линии Релея имеет сложный спектральный состав и, как будет показано ниже, для полуфеноменологического описания его необходимо знание трех параметров. В случае же молекул с тремя существенно разными моментами инерции проб- [c.183]

Учитывая сложность контура крыла линии Релея, следует подходить с большой осторожностью к обработке экспериментального материала, в частности, при исключении влияния аппаратной функции спектрального прибора. Например, известный метод, предложенный Атаходжаевым, Вуксом и Литвиновым [34], очень удобный при исследовании контуров с дисперсионным распределением интенсивности, в применении к крылу линии Релея может привести к ошибочным результатам. В этом случае есть опасность, что в разных случаях измерения будут производиться по разным участкам крыла — ближнему, диснерсиоиному или более удаленному, или даже в переходной между ними области спектра, что каждый раз будет отвечать другому физическому, процессу, а какому именно, из измерений такнм методом установить нельзя. [c.184]

Между тем длинный ряд экснериментальных и теоретических исследований привел к пониманию, в основных чертах, природы крыла линии Релея и созданию феноменологических и полуфеиомеиологических теорий, формулы которых хорошо описывают явление в простейших случаях. [c.185]

В эту формулу входит лишь частота илн период упругих качаний молекул, но не входит трение прн поворотном движении молекул. Но если трение при поворотных качаниях молекул пренебрежимо мало, то в рассеянном свете должен быть максид ум, соответствующий частоте качании молекул, а шлогично тому, как это имеет место в кристаллах. Между тем в жидкостях в крыле линии Релея нет максимумов, соответствующих ориентационным качаниям молекул. Как это пи странно, но формула, полученная в [39] при пренебрежении трением, тем не менее не дает максимума в крыле линии Релея. Отсюда следует, что эта фор.мула ошибочна. С сожалением следует отметить, что иа Самаркандской и Киевской конференциях по жидкому состоянию мы сльпиали доклады, в которых делались попытки использовать эту формулу для описания экспериментального материала. [c.185]

Приведем здесь основные параметры, найденные из эксперимента для двух жидкостей, для сероуглерода — 10 сек, 8,8-10 сек, — 1,2-10 "- динх Хсл и для хлороформа —Тд 5,9 10 сек, = 2,4 х X 10 1 сек,, о = —4,5- 10 1" дин-см. С помощью этих данных и соотнощений (9) — (13) можно построить распределение интенсивности во всем крыле линии Релея для обеих этих жидкостей и для любой области частот кроме области (й Тпр), переходной от распределения (9) к распределению (11), где не применимо ни одно из этих соотнощений. [c.187]

Рис. 4. Зависимость от частоты отношения интенсивности све- д та, рассеянного вперед к ин- и тенснвности света, рассеянного назад в крыле линии Релея

Тиганов и авторы этой статьи [43] в спектре теплового крыла линии Релея обнаружили новое явление, которое состоит в том, что х-комионента этого спектра расщеплена на две компоненты. Расстояние между компонентами этого дублета заметно меньще расстояния между компонентами М—Б. С нашей точки зрения, найденное явление обусловлено тем, что свет, рассеянный на флуктуациях анизотроини, оказывается промо-дулировапиым соответствующей фурье-компонентой сдвиговой деформации или, иначе говоря, поперечным звуком, удовлетворяющим условию Брегга. [c.188]

Вынужденное рассеяние света в крыле лниин Релея (ВРК) было обнаружено Машем, Морозовым и авторами этой статьи [44], где такл е дано объяснение этому явлению и приведено выралсение для порога выиуичдец-ного рассеяния света в крыле линии Релея. [c.190]

Мы ожидаем, что будет получено много интересного от изучения таких новых явлений, как ВРМБ, ВРК и тонкая структура крыла линии Релея. [c.200]

При приближении к критической точке расслаивания раствора интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций концентрац1П1, резко возрастает. В этих условиях было бы нецелесообразно ставить задачу о получении тонкой структуры линии Релея, используя ртутную лампу как источник возбуждения рассеяния. [c.204]

Интенсивность сплошного спектра быстро убывает с расстоянием от линии Релея, и спектр неоднороден по составу. В монографии [2] в качсствс типичной приводится кривая (рпс. 1), где в области Ь зависимость 1// от ы" аппроксимируется линейным законом. В дальней области к проис.хо- [c.224]

Первая попытка теоретической интерпретации сплошного спектра линии Релея жидкости принадлежит Леон-товичу [8]. Эффект рассеяния как результат модуляции подающей световой волны на флуктуациях анизотропии жидкости рассмотрен им в предположении, что уравнения имеют первый порядок относительно производной по времени от тензора анизотропии. Теория Леонтовича дает следующее распределение интенсивности в ближней части сплошного спектра [c.224]

Наиболее сильно от температуры зависят параметры т и (см., например, формулу (15)). Первый из них — среднее время между переориентациями молекул согласно формуле (2) быстро возрастает при охлаждении жидкости, а в точке кристаллизации может претерпевать скачок, вплоть до полного прекращения переориентаций, т = оо. Это приведет к тому, что фон линии Релея /ф (23) будет быстро стягиваться к возбуждающей линии (опыт показывает, что его интенгральная интенсивность меняется при этом мало [45]). [c.239]

Применительно к неассоциированным жидкостям при достаточно высоких температурах теория согласуется с другими теориями распределения интенсивности в сплошном спектре линии Релея и дает молекулярно-ки-нетическую трактовку входящих в них феноменологиче- [c.253]

Дальнейшее исследование крыла линии Релея произведено в близкой области, т. е. там, где был обнаружен перегиб. Нри выборе методики максимально устранялась опасность паразитного света. Р з.мерения производились с гелий-пеоновым лазером Л Г-35 в качестве источника и кюветой с малым объемом вещества (10 см ). Предельно узкие пучки н ноляризациоиное разделение паразитного света и поляризованной компоненты позволили проследить изменение крыла в близкой области вплоть до температуры 270° С. [c.282]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология