О кривых течения и вязкости

Графическое представление этой зависимости, называемое реологической кривой (или кривой течения), приведено на рис. 11.1 (кривая 4). В равенство (11.3), кроме коэффициента вязкости г входит также постоянная Тд, называемая начальным (или предельным) напряжением сдвига. Считается, что при т < Тц жидкость ведет себя как твердое тело, 336 [c.336]

На рис. 56 представлена кривая течения структурированной жидкообразной системы — реальной псевдопластической жидкости (кривая 2). Для сравнения приведена зависимость y = f(P) для ньютоновской жидкости (прямая ]). На кривой течения структурированной псевдопластической жидкости имеется три характерных участка. На участие ОА эти система ведет себя подобно ньютоновской жидкости с большей вязкостью т]макс = с1 сс). Тзкое поведенис системы объясняется теуг, что при малых скоростях течения структура, разрушаемая прило>1 енной нагрузкой, успевает восстанавливаться. Медленное течение с постоянной вязкостью без прогрессирующего разрушения структуры называется ползучестью. [c.186]

Однако к структурированным жидкостям относят также псевдо-пластическую и дилатантную жидкости. На рис. 47 есть кривые течения для этих жидкостей. Название псевдопластическое течение , псевдопластическая жидкость связано с тем, что в этом случае предел текучести равен нулю. Псевдопластическое течение наблюдается в высокомолекулярных соединениях. Физическое толкование псевдо-пластического течения заключается в том, что с возрастанием напряжения сдвига асимметрические частички постепенно ориентируются. Кинетические единицы течения вместо хаотических движений, которые они совершают в покоящейся жидкости, своими большими осями ориентируются вдоль направления потока. Эффективная вязкость будет убывать с ростом скорости сдвига до тех пор, пока сохранится возможность дальнейшей ориентации частичек вдоль линий потока, а затем кривая течения будет линейной. Предел текучести для таких жидкостей равен нулю. Реологические свойства псевдопластического течения не зависят от времени. Это означает, что процесс ориентации частичек жидкости происходит почти мгновенно. Для псевдопластического течения предложено несколько законов, описывающих реологическую кривую течения [c.136]

Кривая эффективной вязкости псевдопластического течения (рис. 48) отличается от аналогичной кривой тиксотропной структурированной жидкости (рис. 46) отсутствием ньютоновского течения практи- [c.136]

В. Дилатантные жидкости описываются степенным уравнением (11.4), но при п > 1. Кривая течения приведена на рис. 11.1 (кривая /). У этих жидкостей кажущаяся вязкость г увеличивается с возрастанием градиента скорости. Модель дилатантной жидкости хорошо описывает поведение суспензий с большим содержанием твердой фазы. [c.337]

Типичный вид кривой течения прядильного раствора ПАН показан на рис. 3.11. На первом участке кривой до напряжений, равных примерно 10 дин/см , вязкость раствора, определяемая как т] = ст/7 или Ig ti = Ig а — Ig 7, не зависит от напряжения сдвига. Этот участок в дальнейшем будем называть нижней областью ньютоновского течения, а вязкость — максимальной ньютоновской вязкостью tio- Соответственно верхнюю область, в которой вязкость также не зависит от напряжения сдвига, будем называть верхней ньютоновской областью, а вязкость — минимальной ньютоновской вязкостью В промежуточной области кривой течения вязкость сильно зависит от условий течения это область аномалии вязкости, а сама вязкость рассматривается как эффективная т). [c.47]

Рис. X, 7. Кривые течения н зависимость эффективной вязкости Т) от напряжения сдвига Р для структурированных жидкостей (по П. А. Ре-биндеру)

Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдо-пластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Кривая течения такой жидкости также проходит через начало координат, но имеет криволинейный ход с выпуклостью к оси абсцисс на значительном участке (рис. 23.9,2). Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления и кривая имеет выпуклость к оси ординат (рис. 23.9, 3). Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается. [c.382]

Цель работы-. Получение реологических кривых течения и эффективной вязкости суспензий пылевидного кварца, определение зависимостей предела текучести от концентрации твердой фазы в суспензиях и эффективной вязкости суспензий от вязкости дисперсионной среды. [c.191]

Рис. VII.4. Реологические кривые течения (а) и вязкости (б) ньютоновских жид - остей с большой (t)i) и малой (т)2) вязкостью

По расчетным данным строят реологические кривые течения у — = 1(Р) и эффективной вязкости r] = f P). По кривым течения определяют предел текучести Рг для каждого образца суспензии, строят график зависимости Рт от концентрации дисперсной фазы и анализируют полученные результаты. [c.193]

Постройте кривую течения для исследуемой жидкости и рассчитайте ее вязкость. [c.208]

Типичная кривая аномальной вязкости приведена на рис. 24. При возрастании давления, сопровождающемся ростом градиента скорости, кажущаяся вязкость понижается до некоторого достаточно большого градиента скорости, когда аномальная вязкость исчезает и сопротивление течению масла зависит только от остаточной вязкости. Таким образом, как указывает Г. И. Фукс [46], подвижность масел при низких температурах определяется по крайней мере двумя вязкостями кажущейся в области аномалии вязкости и остаточной. Эти вязкости различаются между собой не только но величине, но, очевидно, и но физической природе. Кажущаяся вязкость непостоянна и зависит от свойства масел, прибора и условий определения, что очень ограничивает ее практическое значение. [c.128]

Обработку нефтей проводили по следующей методике. Образец нефти а 10 г перемешивали встряхиванием с водным раствором ПФР в течение 24 ч при комнатной температуре. Полученную микроэмульсию помещали в делительную воронку, термостатиро-нали 12 ч, отделяли водный слой и определяли вязкость нефти на приборе Реотест-2 . Кривые зависимости вязкости нефтей от напряжения сдвига представлены на рис, 11-12. Как видно из представленных данных, вязкость нефтей снижается после контакта с водными растворами ПФР. У более высоковязкой нурлатской нефти эффективная вязкость после обработки реагентом ЛСФ-1 снизилась в 4 раза, арланской - в 2-2,5 раза. [c.115]

Экспериментально наименее изучен участок высоких (более 7j) скоростей течения. Он трудно достижим из-за перехода системы к турбулентному режиму течения, при котором теряет определенность величина у. Без этого участка ПРК переходит в кривую течения ползучего материала (рис. VII.7). Если, кроме того, вязкость iIi настолько высока, что участок ОА практически сливается с осью абсцисс (материал почти не течет при т < т,,), то ПРК переходит в кривую течения пластичного материала. [c.190]

Кривые течения du/dx, Р) и зависимость вязкости от напряжения сдвига для структурированных систем, по П. А.-Ребиндеру, имеют вид, изображенный на рис. X, 7. [c.330]

О КРИВЫХ ТЕЧЕНИЯ И ВЯЗКОСТИ [c.134]

Для твердообразных структур кривая вязкости будет аналогич-1 на кривой на рис. 47, для которой предел текучести отличен от нуля. Для тиксотропных твердообразных структур реологическая кривая течения показана на рис. 49. Из рассмотренного следует, что в целом источником изменения вязкости в процессе изменения напряжения сдвига является наличие в структуре системы анизодиаметрических элементов нитевидных или стержнеобразных молекул, удлиненных мицелл, вытянутых частичек, их агрегатов и пр. [c.137]

Какие жидкости называются ньютоновскими Напишите уравнение Ньютона для течения жидкостей. Объясните физический смысл входящих в него параметров. Нарисуйте кривые течения и вязкости для Шэютоновских систем. [c.204]

В зависимости от свойств полимера и условий движения на практике могут возникать различные типы течения полимерных растворов. При этом их реологические свойства обычно не могут быть охарактеризованы каким-то определенным значением вязкости часто необходимо иметь полную кривую течения, т. е. зависимость вязкости или скорости сдвига от напряжения сдвига. Применительно к полимерным растворам, применяемым для повышения нефтеотдачи, можно выделить четыре типа течения ньютоновское (идеальное), псевдопластическое, дилатантиое и комбинированное. [c.110]

По результатам определен были рассчитаны касательное напряжение, структурная вязкость и построены кривые течения и )ффективной вязкости. [c.274]

Цель работы получение кривых течения для ньютоновской жид ости (воды) и неньютоновской жидкости (раствора полимера при двух концентрациях) определение предельного напряжения сдвига и вязр ости растворов полимера построение графиков зависимости вязкости от нагрузки. [c.188]

Из кривой течения полимеров следует, что при малых и очень больших скоростях деформации (кривые в зонах А и Б) полимеры ведут себя аналогично низкомолекулярным соедине-Рис. i 7.4. Зависимость ниям, вязкость которых постоянна. В скорости деформации от промежуточной области скоростей денапряжения формации (между зонами А и Б) вяз-1 — полимер, 2 — низко- КОСТЬ полимеров перестает быть по-молекулярное соединение стоянной и резко падает. Поэтому в [c.378]

Кривые течения жидкообразных структурированных систем могут быть представлены также в координатах вязкость — напряжение сдвига. На рис. VII. 13 показаны р р типичные кривые течения для таких систем в координатах скорость течения (деформации)—напряжение и ньютоновская вязкость — напряжение. Из рисунка видно, что их свойства могут быть охарактеризованы тремя величинами вязкости двумя ньютоновскими Т1 акс (для неразрушенной структуры), т]н н (для предельно разрушенной структуры) и пластической вязкостью г] в промежуточной области, моделируемой уравнением Бингама. Наличие структуры и ее прочность, особенно в жидкообразных системах, можно оценивать не только пределом текучести, но и разностью т]макс — Лмии. Чем больше эта разность, тем прочнее структура материала. Значения вязкости Т1макс и Лмин могут различаться на несколько порядков. Например, для 10%-ной (масс.) суспензии бентонитовой глины в воде Т1м кс . [c.378]

При дальнейшем увеличении напряжения (участок АВ) зависимость у = (Р) теряет линейный характер, при этом вязкость (ньюто-гювская) уменьшается. Переменные значения вязкости являются следствием разрушения структуры. В точке В кривой течення структура системы практически полностью разрушена. Напряжение, отвечающее этой точке, называется предельным напряжением на сдвиг Р,к. При [c.186]

По данным табл. VII. 1 стро.чт кривые течения для воды и растворов полимеров в координатах 1/т — Ар и находят для растворов полимеров предельные напряжения сдвига Рт, Рк и Рт (в Н/м ). Используя справочные данные о вязкости воды (см. работу 32), по тангенсу угла наклона кривой течения для нее находят константу k в уравненнн (VII. 8) и по. этому уравнению рассчитывают значения т] растворов полимеров как функцию Др. Для растворов полимеров строят графики в координатах т] — Др. [c.191]

Для структурированных растворов полимеров зависимость вязь ости от напряжения сдвига выражается полной кривой течения (см. рис. 56), имеющей участки наибольшей г)макс и наименьшей т] н ньютоновской вязкости, между которыми находится область структурной Т1стр вязкости. [c.196]

Нарисуйте кривые течения и эффективной вязкости для структурированных систем. Покажите на графиках предельное статическое напряжение сдвига Рк и предельное напряжение сдвига Рт, а тахже вязкости, соответствуюш,ие неразрушенной и полностью разрушенной структурам. [c.204]

Течение 12 %-ной суспензии бентонитовой глины в и лeдyevloм интервале нагрузок описывается уравнением Бингама для вязкопластичного тела. Постройте кривую течения суспензии, рассчитайте предельное напряжение сдвига и пластическую вязкость ее по следующим экспериментальным данным [c.208]

Следует отметить, что, хотя приведенный метод расчета может дать приемлемые результаты для области полностью развитого течения, он неприменим для области входа, в которой xi велико. Несмотря на приведенные экспериментальные факты, полезность поправки Бэгли N (Г) состоит в том, что она позволяет исключить влияние L/Do на кривых течения. В Задаче 13.1 указана ошибка, полученная вследствие пренебрежения величиной Afent при измерении вязкости при помощ,и капилляров с различной величиной L/Dq. [c.466]

Измерение зависимости скорости течения полимеров у от напряжения сдвига т (кривые течения) показывает, что для полимерных систем характерен эффект аномалии вязкости, заключаюший- ся в уменьшении вязкости по мере увеличения напряжения сдвига т (рис.V. 17). [c.154]

В начальный момент дисперсионная среда, которой очень мало, выполняет роль смазки, уменьшая силу трения и, следовательно, вязкость. С возрастанием напряжения частички твердой фазы, соприкасаясь друг с другом, дают большую силу трения — вязкость начинает расти. Отличие кривых течения дилатантных жидкостей от кривцх течения тиксотропных структур очевидно. [c.137]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология