Китайгородский

После открытия Лауэ (1912 г.) дифракции рентгеновских лучей теория кристаллической решетки, которая начала развиваться еще в ХУП в., получила полное экспериментальное подтверждение. Методом рентгеноструктурного анализа были измерены межатомные расстояния и определено положение атомов в кристаллах. При этом было установлено, что структура кристаллов является плотнейшей упаковкой соответствующих структурных единиц и определяется прежде всего размерами этих структурных единиц. Согласно правилу Гольдшмидта (1927 г.), строение кристалла определяется числом его структурных единиц (ионов), отношением их радиусов, а также их поляризационными свойствами. Усиленное изучение связи состава и свойств твердых веществ с их кристаллической структурой привело к формированию новой отрасли химии — кристаллохимии. Кристаллохимические исследования, среди которых выдающееся значение имели работы Л. Полинга, А. В. Шубникова, Н. В. Белова, А. И. Китайгородского, помогли глубже понять природу твердых веществ, раскрыть закономерности, управляющие образованием кристаллических структур, в том числе таких сложных, как структуры силикатов и алюмосиликатов. [c.166]

Ситаллами (силикат + кристалл) называются материалы из полностью или частично равномерно закристаллизованного стекла или шлака (шлакоситаллы). Термин предложен И.И. Китайгородским и происходит от сочетания слов стекло (силикат) и кристалл . Ситаллы относятся к новым материалам и применяются в промышленных масштабах с начала 60-х годов XX столетия. [c.320]

Хотя часто форма молекул неправильная, они образуют при отвердевании вещества плотнейшую правильную структуру молекулярных кристаллов. Такие структуры, согласно А. И. Китайгородскому, можно построить из срезанных шаров, размеры которых определяются молекулярными радиусами, а центры находятся на расстояниях, равных межатомным расстояниям. При этом шары не должны теснить (перекрывать) друг друга, но между ними должно существовать как можно больше точек соприкосновения (см. гл. П1). [c.18]

Москва, Китайгородский проезд. 7. Тел. (095)220-40-53,220-66-32 [c.145]

В. И. Дрожалова и Ю. И. Китайгородский считают, что ДН-эффект наблюдается только при звуковых давлениях выше порога кавитации, причем максимум эффекта отвечает звуковому давлению 0,15-0,ЗМПа. Высокоскоростная съемка показала, что подъем жидкости связан с локализацией кавитационного облака вблизи входа в капилляр. Это привело авторов к выводу, что дополнительный подъем происходит вследствие захлопывания кавитационных пузырьков во входном сечении капилляра. Затем М. Н. Костючек и Ю, П. Розин показали, что максимум ДЯ-эффекта возникает при расстоянии от торца капилляра до поверхности излучателя, близком к среднему диаметру кавитационных пузырьков. Таким обрлзом, в этой работе Ю. П. Розин соглашается, по-видимому, с кавитационной гипотезой эффекта. [c.128]

Советские ученые И. В. Гребенщиков, В. М. Тищенко и И. И. Китайгородский разработали новые методы получения н обработки стекла. Пропуская расплавленное стекло через фильеры (диаметром 2— [c.331]

Схема атом — атом потенциалов, как показал А. И. Китайгородский, представляет интерес и при расчетах энергии молекул. Хотя метод атом — атом потенциалов применяет эмпирические соотношения для Ец, в целом его нельзя считать необоснованным теоретически. Из работ В. М. Татевского [13], как нам представляется, следует, что метод атом — атом потенциалов применим к любым химическим связям, слабым или сильным. Там же указаны и условия непротиворечивого применения этого подхода. [c.98]

Бо второй половине нынешнего века появились уникальные по свойствам материалы—ситаллы. Это частично закристаллизованные силикатные стекловидные фазы (кристаллы имеют микроскопические размеры название ситалл является объединением слое стекло и кристалл ). Ситаллы обладают исключительно высокой механической прочностью и химической стойкостью. В СССР разработано (И. И. Китайгородский, И. М. Павлушкин) и осуществлено в большом масштабе производство ситалла из металлургического шлака, который раньше был отходом. [c.377]

В последние годы в работах В. А. Каргина, А. И. Китайгородского и Г. Л. Слонимского была выдвинута новая теория внутреннего строения полимеров, которую можно назвать теорией пачечного строения полимеров. В основе этой теории, базирующейся на опытных данных, лежит представление, что макромолекулы полимера ZI Г [c.579]

Физические свойства вещества зависят от атомного состава, структуры, характера движения и взаимодействия частиц. Для определения этих параметров используются разнообразные физические методы исследования. К ним относятся методы, основанные на явлении дифракции рентгеновского излучения, электронов п нейтронов. Явление дифракции рентгеновских лучей на монокристаллах было открыто М. Лауз в 1912 г. Оно явилось началом рентгеноструктурного анализа твердых тел, жидкостей и газов. Советские ученые А. Ф. Иоффе, С. Т. Конобеевский, Н. Е. Успенский, Н. Я. Селяков одними из первых применили рентгеноструктурный метод для определения геометрических размеров кристаллических решеток и их пространственной симметрии, нахождения координат атомов кристалла, обнаружения преимущественных ориентировок (текстур), возникающих при деформации твердых тел, исследования внутренних напряжений, построения диаграмм состояния. Их основополагающие работы в этой области получили дальнейшее развитие в трудах Г. В. Курдюмова, Г. С. Жданова, Н. В. Белова, В. И. Данилова, В. И. Ивероновой, А. И. Китайгородского, Б. К. Вайнштейна и др. [c.4]

Структура граничных слоев при прочих равных условиях обусловлена физико-химическими свойствами образующих ее веществ. По А. И. Китайгородскому, в межмолекулярных взаимодействиях основную роль играет форма молекул, иначе говоря, их локальные микрополя, а не результирующие силовые направления. Межмолекулярные силы в полимолекулярных граничных слоях в большинстве случаев имеют физическую природу. Среди межмолекулярных связей физической природы особый интерес представляют водородные связи, энергия которых сравнительно велика ( 10 ккал/моль). Этот вид связи составляет одну из неотъемлемых характеристик межмолекулярного взаимодействия молекул углеводородов. Такая связь наблюдается во всех агрегатных состояниях она определяет многочисленные виды ассоциаций молекул. [c.68]

Китайгородский А.Н.-Рентгеноструктурный анализ мало1фисталли-ческих и аморфных тел. М..Изд-во технико-теор.лит-ры.1952. [c.8]

Ненаправленность ван-дер-ваальсовских связей, действующих между молекулами — структурными единицами в молекулярных кристаллах,— во всех случаях позволяет молекулам располагаться плотнейшим образом. Как заметил А. И. Китайгородский, выступы одной молекулы так точно попадают во впадины соседних молекул, что между ними остаются лишь самые небольшие зазоры (рис. 2). Координационные числа для многих молекулярных кристаллов равны 12, координационное число гексаме-тилентетрамина К4(СН2)б И, координационное число молекулярных кристаллов мочевины 10. Структура молекулярных кристаллов устойчива в тех случаях, когда молекулы не накладываются друг на друга, но имеют максимальное количество точек соприкосновения. [c.22]

Все жесткоцепные полимеры в отсутствие кинетических помех неминуемо образуют термодинамически стабильную организованную фазу нематического типа при некоторой концентрации ф, тем большей, чем больше /о. Но это продолжается лишь до /о порядка 0,63, чему соответствует ф 1. fo 0,63 — это граница между жестко-и гибкоцепными линейными полимерами. При /о > 0,63 макромолекулы уже ни при каких условиях не могут самопроизвольйо уложиться параллельно термодинамическая причина этого ясна из рис. 1.10 (левая часть). Это исчерпывает вопрос о возможности самопроизвольного появления в гибкоцепных полимерных системах тёрмодинамически устойчивых и морфологически вероятных структур типа пачек из многих макромолекул с развернутыми цепями. Напротив, в жесткоцепных полимерах появление устойчивых нематических доменов неизбежно только домены эти размерами и числом входящих в них макромолекул во много раз превосходят пачки Каргина — Китайгородского — Слонимского [19, с. 45]. [c.39]

На основании теоретических представлений и анализа экспериментальных данных в 1957 г. Каргйн, Китайгородский и Слонимский (см. [29]) предложили единую концепцию надмолекулярного [c.18]

Работами И. И. Китайгородского выявлена возможность изготовления шлакоситаллов из огненножидких шлаков, являющихся отходами металлургической промышленности. [c.121]

На рис. 65 приведена схема строения кристаллических высокомолекулярных веществ, из которой видно, что одна и та же цепь проходит через ряд упорядоченных участков или кристаллитов и аморфных областей. Однако Каргин, Китайгородский и Слонимский считают, что макромолекулы в полимере заметно не перепутываются, а образуют пучки макромолекул — пачки (рис. 66, а, б). Такие пачки являются исходными упорядо- [c.190]

В последующие годы главным образом работами В. Кокрена, М. Вульфсона, А. И. Китайгородского, Дж. Карля и Г. Хауптмана была развита более строгая теория статистических соотношений между структурными амплитудами, охватывающих не только тройки, но и большее число отражений. Последовательное изложение всех аспектов этой теории, включающей несколько разных подходов, потребовало бы введения многих новых понятий и трудоемких математических выкладок, что невозможно сделать в рамках этой книги . Поэтому мы ограничимся анализом только самого простого случая тройных произведений амплитуд и лишь вскользь упо- [c.120]

А. и. Китайгородским было показано, что кроме тривиального верхнего пределах Хтах существует и нижний предел Хтт=—ЧзХтлх- Это показывает, что распределение Р(Х) сдвинуто в сторону положительных X довольно сильно. Кроме того, из этого следует, что при Х > > /8 тах1 ОНО обязано быть положительным. (Правда, это последнее условие означает, грубо говоря, что нормализованные структурные амплитуды всех трех отражений Е[Н), Е(Н ), Е Н- -Н ) должны быть близки к [c.131]

Инертные газы обыадо кристаллизуются с образованием плотнейших упаковок атомов. (О некоторых отклонениях от этого правила см. стр. 79). Чтобы понять, на чем основан упомянутый выше вывод о слабых химических взаимодействиях между их атомами, надо сначала рассмотреть некоторые из свойств плотнейших упаковок шаров одинакового размера. Мы воспользуемся описанием, имеющимся в книге А. И. Китайгородского [33] и работе Л. Иенсена ([4], стр. 251). Наиболее плотная упаковка шаров одинакового размера достигается следующим образом. Разместим несколько шаров так, чтобы они плотно прилегали друг к другу (рис. 10). Внутри такого упакованного слоя каждый шар имеет шесть соприкасающихся с ним соседей. Это единственно возможный способ создания наиболее плотной упаковки в слое одинаковых шаров. Между шарами имеются лунки. В эти лунки сверху можно положить шары. Тогда мы получим второй плотно упакованный слой. Отметим, что одни из лунок нижнего слоя будут заняты, а другие останутся свободными. Лун- [c.78]

А. И. Китайгородский предложил метод расчета энергии решетки молекулярных кристаллов с помощью атом — атом потенциалов . Каждый атом, входящий в молекулу, рассматривается как некоторый силовой центр. Энергия взаимодействия молекул равна сумме энергий парных взаимодействий атомов i и /, принадлежащих разным молекулам. Энергии взаимодействия атомов Езависят лишь от сорта атомов. Они не зависят от того, в какую молекулу и в каком валентном состоянии атомы входят. Для Емогут быть приняты различные аналитические выражения, например потенциал Леннарда—Джонса и др. Параметры эмпирических соотношений подбираются так, чтобы, зная все межъядерные расстояния в кристалле, можно было получить правильное значение энергии решетки кристалла. Подробное описание этого метода и примеры его применения приведены в монографии А. И. Китайгородского Молекулярные кристаллы [59] и обзоре П. М. Зоркого и М. А. Порай-Кошица [60]. Метод атом—атом потенциалов дает возможность подобрать межатомные потенциалы на основе экспериментальных данных для нескольких представителей какого-либо класса органических веществ, а затем применять полученные кривые для вычисления свойств всех остальных веществ этого класса. Так, например, зная потенциалы взаимодействия атомов С и С, С и Н, Н и Н, можно рассчитывать энергию и ряд других свойств множества кристаллов углеводородов. [c.98]

Проблема белка (1997) -- [ c.112 , c.113 , c.115 , c.116 ]

Основные проблемы теории физической адсорбции (1970) -- [ c.55 ]

Прогресс полимерной химии (1965) -- [ c.176 , c.177 , c.268 , c.270 , c.341 , c.350 ]

Химики (1984) -- [ c.0 ]

Физика и химия твердого состояния органических соединений (1967) -- [ c.327 , c.328 ]

Физическая химия силикатов (1962) -- [ c.2 , c.38 , c.68 , c.187 , c.218 ]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 3 выпуск 1 книга 2 (1959) -- [ c.0 , c.135 , c.188 , c.200 , c.218 , c.441 , c.468 ]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 6 (1961) -- [ c.63 , c.211 , c.234 ]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 7 (1961) -- [ c.93 , c.104 , c.105 , c.107 , c.263 , c.266 , c.459 , c.464 , c.466 , c.467 ]

Прогресс полимерной химии (1965) -- [ c.176 , c.177 , c.268 , c.270 , c.341 , c.350 ]

Радиационная химия полимеров (1966) -- [ c.130 ]

Справочник по плавкости систем из безводных неорганических солей Том 1 (1961) -- [ c.692 ]

Основы радиохимии (1969) -- [ c.490 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.0 ]

Основы радиохимии (1960) -- [ c.376 ]

Химическая литература и пользование ею (1964) -- [ c.0 , c.138 ]

Химическое равновесие и скорость реакций при высоких давлениях Издание 3 (1969) -- [ c.179 , c.196 , c.208 , c.242 , c.274 , c.283 , c.293 ]

Электрохимия металлов и адсорбция (1966) -- [ c.97 , c.190 ]

Структура макромолекул в растворах (1964) -- [ c.12 , c.217 , c.270 ]

Поливиниловый спирт и его производные Том 2 (1960) -- [ c.187 , c.188 ]

Конфигурационная статистика полимерных цепей 1959 (1959) -- [ c.42 , c.186 , c.198 , c.223 , c.224 , c.244 , c.245 , c.444 , c.452 ]

Равновесная поликонденсация (1968) -- [ c.109 , c.112 , c.253 , c.253 ]

Равнозвенность полимеров (1977) -- [ c.8 , c.14 , c.21 , c.64 , c.246 , c.274 ]

Синтетические гетероцепные полиамиды (1962) -- [ c.388 ]

Методы элементоорганической химии Ртуть (1965) -- [ c.11 , c.71 , c.75 , c.166 ]

Волокна из синтетических полимеров (1957) -- [ c.218 , c.219 , c.280 ]

Выдающиеся химики мира Биографический справочник (1991) -- [ c.0 ]

Проблема белка Т.3 (1997) -- [ c.112 , c.113 , c.115 , c.116 ]

Выдающиеся химики мира (1991) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология