Одиночные пузыри

Помимо абсолютных размеров, основным отличительным признаком одиночных пузырей в разных псевдоожиженных слоях является доля кильватерной зоны так что в общем пузыри могут различаться по внешнему виду, как показано на фото 1У-5. В настоящее время нет достоверных данных, позволяющих предсказать долю кильватерной зоны, исходя из свойс гв твердых частиц — их размеров, формы, гранулометрического состава однако рис. 1У-8 показывает, что такая зависимость будет не слишком сложной. Наибольшее влияние, видимо, будут оказывать размер и шероховатость твердых частиц или порозность [c.135]

Объем газовой камеры можно определить как объем, заключенный между отверстием, из которого происходит истечение газа в пузырь, и местом в газовом потоке, в котором имеется значительный перепад давления. Таким местом может являться, например, место установки вентиля, регулирующего подачу газа в газовую камеру. Величина объема газовой камеры существенно влияет как на отрывной объем пузыря, так и на механизм его образования в динамическом режиме. При малых и больших (свыше 10 дм ) объемах газовой камеры отрывной объем не зависит от ее величины. При промежуточных значениях объема газовой камеры объем образующихся пузырей возрастает. Мак-Кан и Принс [69] в динамическом режиме образования пузырей выявили шесть подрежимов в зависимости от объема газовой камеры и расхода газа одиночные пузыри, одиночные пузыри с задержкой истечения, двойные пузыри, двойные пузыри с задержкой истечения, парные пузыри, двойные парные пузыри. [c.49]

Пузыри в псевдоожиженном слое поднимаются со скоростью несколько десятков сантиметров в 1 с, причем с увеличением их размеров скорость подъема увеличивается. Скорость подъема пузыря данного размера в очень малой степени зависит от свойств твердых частиц в слое она зависит от концентрации пузырей, возрастая с ее увеличением. Имеются некоторые сведения о том, что скорость недеформированного одиночного пузыря испытывает незначительные периодические колебания. [c.139]

Другая методика, весьма трудоемкая, но дающая наиболее подробную картину, — это сечение слоя вертикальной плоскостью. На фото IV-17 демонстрируется диаметральное сечение цилиндрического двухцветного слоя после прохождения одиночного пузыря (согласно рентгенограмме, при диаметре слоя 14 см и высоте 22 см радиус пузыря составлял 2,5 см). [c.151]

Тс — радиус облака (радиус кривизны лобовой части облака) и — скорость газового потока на входе в слой Uf, — скорость подъема пузыря и— скорость подъема одиночного пузыря в неограниченном слое Umf — скорость начала псевдоожижения [c.167]

Анализ экспериментальных данных о скоростях подъема газовых пробок в жидкости и в однородном псевдоожиженном слое показал, что изложенная выше теория невязкого движения вокруг изолированной поднимающейся пробки удовлетворительно согласуется почти со всеми опубликованными данными как для двухмерного, так и для осесимметричного потока. В табл. V- приведены данные для систем (в состоянии минимального псевдоожижения), полученные либо в опытах с инжекцией одиночных пузырей , либо путем измерения скорости поршня при V = = В общем данные для труб, приведенные в табл. V- , [c.175]

Неоднородное псевдоожижение характеризуется присутствием в слое пузырей и встречается на практике в большинстве случаев (хотя и не во всех) применения псевдоожижения. Свойства и поведение одиночных пузырей, включая обусловленную ими циркуляцию твердых частиц, рассматриваются в гл. IV. В гл. V отмечается, что в слоях с большим количеством пузырей происходит коалесценция, которая может привести к возникновению поршневого режима псевдоожижения. [c.255]

Для одиночного пузыря в псевдоожиженном слое приближенное значение может быть получено из рис. VII-20 = (I 0,5). Согласно предыдущему изложению, / = 1. Таким образом, для реального псевдоожиженного слоя [c.285]

Рассмотренная теория также постулирует, что скорость подъема коллектива пузырей в псевдоожиженном слое равна скорости подъема одиночного пузыря. В действительности пузыри должны взаимодействовать, и это изменит как скорость их подъема, так и интенсивность обмена газом между пузырями и непрерывной фазой. [c.359]

Таким образом, как показывают опыты с мелкими частицами, хотя при определенных условиях доминирует степень циркуляции газа между пузырем и окружающим его облаком, но обычно действует еще добавочный фактор, способствующий обмену. Скорость межфазного обмена газом была определена путем ввода одиночных пузырей трассирующего газа в слой твердых частиц размером от 50 до 136 мкм, поддерживаемый потоком воздуха в состоянии начала псевдоожижения. При сравнительно близких размерах пузыря в обеих упомянутых работах получено хорошее совпадение коэффициентов обмена, среднее значение которых для частиц 50 мкм составляет около 2 см/с. Дополнительные сведения о природе межфазного обмена газом при условиях, благоприятствующих образованию облака, были получены при фотографировании пузырей в газовых псевдоожиженных слоях. Установлено, что при малых значениях отношения Uь umf обмен газом происходит за счет непрерывного осыпания облака, а нри высоких значениях этого отношения [c.363]

Предыдущий абзац, дословно повторяющий текст на стр. 363 (об эксперименте с одиночными пузырями 31. 35) в переводе опущен. — Прим. ред. [c.365]

Устойчивость пузыря. Поднимающиеся пузыри, охватывающие вертикальные стержни, по-видимому, исключительно устойчивы. Их колебания и частичное разрушение здесь, вероятно, не так часты, как в случае одиночных пузырей, причем пузыри, охватывающие стержень, не так легко покидают его,,чтобы последовать за другими пузырями. Поэтому в псевдоожиженном слое с тонкими вертикальными стержнями по сравнению со свободным слоем наблюдается более редкая поперечная (в направлениях, не совпадающих с вертикальным) коалесценция пузырей. [c.534]

В покоящейся жидкости датчик не зафиксировал одиночных пузырей. Визуальные наблюдения за образованием газовых пузырей при одиночном отверстии в случае двухмерного жидкостного псевдоожижения подтвердили, что устойчивые газовые полости l, m "" (идд каналы) образуются в не- [c.660]

Скорость пузырей. Скорость подъема одиночных пузырей зависит от их диаметра (рис. 123) [15, 19, 20]. [c.269]

Результаты, полученные ири исследовании одиночного пузыря, позволяют сделать следующие выводы об общем поведении псевдоожиженных систем газ — твердые частицы, справедливые для порошков типов А и В. [c.157]

При условии Кеп = u iiп/v < 2 скорость всплытия одиночного пузыря может быть рассчитана по формуле Стокса [c.47]

Скорость всплытия одиночного пузыря i/oo для пузырькового и эмульсионного режимов течения рассчитывается по формуле (1.171) (при значении ft< = l,5), что представляется естественным, ибо массовое движение паровых пузырьков, сопровождающееся их столкновениями, слиянием и дроблением, более всего соответствует зоне IV (см. рис. 1.90). С учетом соображений формула (1.192) для пузырькового и эмульсионного режимов течения (включая процесс барботажа) принимает вид [c.103]

Из описанной картины ясно, что усредненные по всей поверхности значения д и АГ, характеризующие среднюю интенсивность теплоотдачи, нельзя относить к отдельным центрам парообразования, поскольку локальные значения и АГ ,. для них могут существенно отличаться от средних. Это не позволяет непосредственно использовать результаты теоретического анализа роста одиночных пузырей для количественного описания интенсивности теплоотдачи при кипении в предположении прямой пропорциональности между локальными и средними параметрами. [c.50]

Но Вэ несколько больше, чем коэффициент В для одиночного пузыря. [c.63]

Диаметр газовых пузырьков, находящихся в зоне непосредственного воздействия мешалки, значительно где скорость всплытия одиночного пузыря диаметром меньше средних, он может быть вычислен по формуле 4ш, который можно определить по уравнению [21] [c.324]

Расход циркулирующей жидкости определяется ее приведенной скоростью в нисходящем потоке, т. е. в кольцевом зазоре между стенкой сосуда и центральным стаканом. Эта скорость должна быть больше скорости всплывания одиночного пузыря. Обычно принимают V 0,5 м/с. Такой же будет скорость и в центральном стакане, если площадь его сечения равна площади сечения кольцевого зазора. [c.526]

Согласно многочисленным опытным данным [1], можно принять в формуле (6.7.2.19) коэффициент пропорциональности X 2, а в качестве относительной скорости газовой фазы — скорость всплывания одиночного пузыря и = 0,24ч-0,26 м/с. [c.528]

Мак-Кан и Принс [2] в динамическом режиме образования пузырей выявили шесть подрежимов в зависимости от объема камеры истечения и расхода газа одиночные пузыри, одиночные пузыри с задержкой истечения, двойные пузыри, двойные пузыри с задержкой истечения, парные пузыри, двойные парные пузыри. Области существования указанных подрежимов иллюстрируются графиком на рис. 8.1.1.1, на котором по оси абсцисс отложена скорость газа в отверстии, а по оси ординат — величина, обратная объему камеры ис-яр [c.706]

Рассмотрим массообмен в случае одиночных пузырей и капель, а также пленок и струй. [c.78]

Одиночные пузыри. Стационарное распределение концентраций диффундирующего компонента в бинарных смесях в диффузионном пограничном слое жидкой фазы описывается следующим уравнением конвективной диффузии в сферических координатах гиб (где г — радиус 0 — центральный угол) [c.78]

Таким образом, при расчете коэффициентов массопередачи в дисперсных системах со сравнительно небольщим газосодержанием, когда скорости движения группы пузырей определяются достаточно точно закономерностями поведения одиночного пузыря, можно использовать критериальные уравнения элементарных актов массопередачи со средне-объемным диаметром пузыря и средним временем их пребывания в слое. [c.86]

Режим образования одиночных пузырей имеет место при небольишх расходах газа и средних значениях объемов газовой камеры. При очень малых объемах газовой камеры давление в ней за счет образования пузыря может резко упасть до уровня давления в пузыре. В этом случае истечение в пузырь прекращается до тех пор, пока необходимый перепад давлений не будет восстановлен. Такой режим авторы [69] назвали режимом образования с задержкой истечения. При больших расходах газа и средних значениях объема газовой камеры могут образовываться двойные пузыри (дуплеты). За первым пузырем сразу образуется второй, который, попадая в след предьщущего, вытягивается и вместе с жидкостью вжимается в его кормовую часть. В конце концов оба пузыря сливаются в один. При малых объемах газовой камеры в режиме двойных пузырей также возможна задержка истечения, которая проявляется в этом случае только при образовании первого пузыря. При больших объемах газовой камеры и не слишком больших расходах газа наблюдается режим образования парных пузырей. Второй пузырь начинает образовываться еще до отрыва первого. Этот второй пузырь сразу сливается с первым, образуя как бы его хвост . Анализ кинограмм показывает. что при отрыве пузыря хвост разрушается, образуя маленький пузырек-спутник. При больших расходах газовой фазы и больпшх объемах газовой камеры начинается образование двойных парных [c.49]

L о w D. I. R., an. J. hem. Eng., 45, 166 (1967). Нестационарная массопередача при абсорбции кислорода кумолом из одиночных пузырей. [c.285]

Часто бывает необходимо исследовать одиночный изолированный газовый пузырь ила его воздействие на прилегающие к нему области слоя это практически невозможно сделать, регулируя весь поток газа. Для получения одиночных пузырей и их исследования часто используется приведенная ниже методика (иногда с несущественными изменениями). Слой — двухмерный или любой иной формы — поддерживается в псевдоожиженном состоянии равномерно распределенным газовым потоком, скорость которого очень немного превышает такой слой либо совсем не содержит пузырей, либо они малы (и их появление случайно). Через распределительную решетку или иным путем в аппарат вводят трубку, заканчивающуюся в слое, через которую подают порции газа, генерируя таким образом одиночные дузыри. Давление инжектируемого через трубку газа, длительность инжекции, диаметр трубки и другие условия, необходимые для получения стабильного пузыря нужного размера, подбирают эмпирически. [c.131]

На фото 1У-15 показан снимок конечного дрейфа, вызванного прохождением одиночного пузыря в двухмерном слое. Следует отметить, что принятый метод исследования не является наилуч-шпм так как видимы только твердые частицы, находящиеся вблизи стенок аппарата, где возможен существенный пристеноч- [c.150]

Газовые пузыри с лобовой частью (крышей) крзгглой или эллиптической формы и двухмерная газовая пробка (все — с одинаковой поверхностью А ) изображены на рис. ХП1-1. Пробка также вытянута в вертикальном направлении ее лобовая часть остается сферической, а скорость подъема меньше, чем у одиночного пузыря с аналогичной лобовой частью. Как мы увидии ниже, пузыри с лобовой частью эллиптической формы поднимаются быстрее, нежели со сферической. [c.533]

Фото У-]7. Диаметральное вертикальное сеченне цилиндрического двухцветного слоя после прохождения одиночного пузыря. [c.742]

V—объемная скорость потока, м (ч о) — скорость одиночного пузыря, см1сек П7(р) — передаточная функция п яс — скорость газа и жидкости на полное сечение колонны, м/сек X—концентрация компонента в жидкой фазе, г/см , мол. доли у—концентрация компонента в газовой (парсвсй) фазе, г/см , мол. доли 1 — коэффициент летучести А — доля обратного потока АР — перепад даиления, мм рт. ст. кПм [c.253]

В промежуточной области слоя отмечается тенденция к стабилизации параметров фазы пузырей. На верхней границе слоя, где разрушаются пузыри, вновь уменьшаются и возрастают С увеличением рабочей скорости газа и масштаба слоя конфигурация пузырей в нарастающей степени отличается от дэвидсоновской [8, 101. НзД одиночными пузырями начинают преобладать скопления разреженных неоднородностей. Обнаружено, что крупные пузыри по мере всплытия могут превращаться в скопления более мелких, которые вновь сливаются в один пузырь. Аналогичное явление отмечается после актов коалесценции. [c.63]

Режим образования одиночных пузырей имеет место при небольших расходах газа и промежуточных значениях объемов камеры истечения. При малых объемах камеры истечения давление в ней за счет образования пузыря может резко упасть до уровня давления в пузыре. В этом случае истечение в пузырь прекращается до тех пор, пока необходимый перепад давлений не будет восстановлен. Такой режим авторы [2] назвали режимом образования с задержкой истечения. При больших расходах газа и средних значениях объема камеры истечения могут образовываться двойные пузыри (дуплеты) (рис. 8.1.1.2, б). За первым пузырем сразу образуется второй, который, попадая в след предыдущего, вытягивается и вместе с жидкостью вжимается в его кормовую часть. В конце концов оба пузыря сливаются в один. При малых объемах камеры истечения в режиме двойных пузырей также возможна задержка истечения, которая проявляется в этом случае только при образовашш первого пузыря. При больших объемах камеры и не слишком больших расходах газа наблюдается режим образования парщк пузырей (рис. [c.707]

При рассмотрении массопередачи от сплошной фазы к дисперсной в виде одиночного пузыря или капли жидкости обычно принимают, что в дисперсной фазе поток полностью перемешан, вследствие чего основное сопротивление массопередаче сосредоточено только в сплошной фазе. В действительности, несмотря на интенсивные внутренние циркуляционньГе потоки, в дисперсной фазе нет полного перемешивания и поэтому необходимо учитывать также сопротивление массопередаче в дисперсной фазе. [c.82]

Приведенная зависимость в частных случаях соответствует уравнениям Хеппела для ансамбля твердых сфер (р 0) [22], Ада-мара — Рыбчинского (фО, 0) и Стокса (ф->0, р- 0) для одиночного пузыря. [c.87]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология