Циклотронный радиус

Рассмотрим движение частицы в сильном магнитном поле, пространственные вариации которого малы на протяжении циклотронного радиуса [c.212]

С увеличением энергии (1/2 у ) ион вращается по орбите с большим циклотронным радиусом / i = y, , что создает возможность отделить его [c.295]

Радиус Гс называется гиромагнитным или циклотронным радиусом. Частота вращения равна [c.418]

Экспериментальное наблюдение циклотронного резонанса успешно осуществляется в полупроводниках. В металлах дело осложняется тем, что толщина скин-слоя, на которую проникает радиочастотное поле в металл, оказывается значительно меньше, чем радиус циклотронных орбит электронов в магнитном [c.391]

Масс-анализатор ИЦР, называемый также масс-спектрометр с преобразованием Фурье (МС-ПФ), в последнее время находит все большее применение для аналитических целей [16, 22, 60]. Основным элементом спектрометра ИЦР (с наличием или без Ф)фье-приставки) является прямоугольная шестиэлектродная ячейка со стороной, равной нескольким сантиметрам, внутри которой создается высокий вакуум и сильное магнитное поле (рис. 7.14). В ней производится ионизация исследуемых молекул импульсным пучком электронов (в течение 1-5 мс) или другим методом. Образовавшиеся ионы движутся в магнитном поле по циклическим траекториям с так называемой циклотронной частотой со , определяемой указанным соотношением (7.13). Ионы удерживаются в ячейке с помощью потенциальной ямы, образованной наложением положительного напряжения 1,0 В) на боковые пластины и отрицательного напряжения (== -0,5 В) на верхнюю, нижнюю и две торцевые пластины. Разделение по массам достигается в результате подачи переменного радиочастотного поля с частотой оз на верхнюю и нижнюю пластины. Если частота электрического поля совпадает с циклотронной частотой (со/ = сом), то ионы будут поглощать энергию и их скорость и радиус траектории увеличатся. Все ионы с отношением М е будут циркулировать в фазе с радиочастотным возбуждением. Энергию, поглощаемую ионами в резонансе, измеряют с помощью специальной схемы. Однако схема работает только при частоте выше 75 кГц, что ограничивает анализ ионов с большими массовыми числами. [c.858]

Расчеты Г. А. Семенова для напряженности поля 7,96-10 А/м (1000 Э) и скорости воды 1—3 м/с показали, что радиусы циклотронной окружности (Ларморов-ский радиус) иона кальция и сульфатного иона равны соответственно 0,17 и 0,4 мкм. При таких радиусах возможна флуктуация концентрации ионов. [c.103]

Циклотрон — резонансный ускоритель. Ионы увеличивают свою энергию при многократном ускорении, двигаясь в постоянном магнитном поле в резонанс с переменным электрическим полем высокой частоты. Магнитное поле, в котором находится ускорительная камера, заставляет ионы двигаться по окружности, радиус которой тем больше, чем выше скорость ионов. По достижении необходимой энергии ионы попадают на мишень, расположенную внутри ускорительной камеры (внутренняя мишень). [c.106]

Излучение циклотрона — импульсное. Средняя величина ионного тока достигает нескольких сот микроампер или даже нескольких миллиампер (10 —10 частиц сек). Хорошо сфокусированный пучок ионов имеет радиус 0,5 см [145]. Энергия заряженных частиц, получаемых на циклотроне, обычно лежит в области 10—50 Мэе. [c.107]

При циклотронном резонансе ларморовский радиус растёт линейно со временем [c.310]

В аналитическом обзоре [4] рассмотрены результаты работ по плазменному методу разделения изотопов урана, основанному па использовании ионного циклотронного резонанса. Метод основан на различии ионно-циклотронных частот изотопов урана. В однородном магнитном поле частота обращения иона по круговой орбите (ионная циклотронная частота) зависит от массы иона и напряженности магнитного поля, причем радиус орбит зависит от энергии иона. Ионные циклотронные частоты изотопов 11-235 и 11-238 различаются примерно на 1 %. Если направить в плазму электромагнитное излучение, частота которого совпадает с ионной циклотронной частотой иона 11-235, то оно будет поглощаться только этими ионами тогда энергия ионов будет возрастать, радиус их орбиты увеличится, так что в результате произойдет пространственное разделение орбит ионов 11-235 и 11-238, и каждый из этих изотопов может быть собран на соответственно расположенных коллекторах. Этот метод может обеспечить высокое обогащение по изотопу 11-235 па одной ступени. [c.472]

Для циклотрона средних размеров с радиусом камеры 60 см и магнитным полем в 18 000 эрстед характерны следующие предельные значения для энергии протонов р, дейтонов й и искусственных а-частиц — двухзарядных ионов гелия Не + Е р, а) [c.142]

Разделение по массам достигается в результате подачи переменного радиочастотного поля с частотой М1 через верхнюю и нижнюю пластины. Если подобрать частоту, способную быть в резонансе с циклотронной частотой ((01 = (0с), то ионы будут поглощать энергию, и их скорость и радиус траектории увеличатся (рис. 22-15, б). Все ионы с данным отношением т/г будут циркулировать в фазе с радиочастотным возбуждением. Если содержащиеся ионы различаются по массе, то условиям резонанса будут соответствовать только такие ионы. [c.467]

При больших энергиях, кроме массы покоя, нужно рассматривать электромагнитную массу движения, возрастающую по мере раскручивания ионов. В таких условиях время обращения ионов начинает возрастать с возрастанием радиуса, и ускорение при помощи циклотрона оказывается невозможным. [c.70]

Максимальная энергия, приобретаемая ионами в циклотроне, определяется предельной величиной радиуса г, равного радиусу камеры. Последний в свою очередь определяется размером электромагнита, который, таким образом, является одной из основных характеристик прибора. [c.185]

При возникновении сил Лорентца ионы начинают двигаться вокруг силовых линий магнитного поля с определенной частотой. Радиус циклотронной окружности (ларморовский радиус) поддается расчету. Так, Г. М. Семенов, для напряженности поля 79,6 А/м и скорости воды 1—3 м/с нашел, что эти радиусы для иона кальция и сульфатного иона равны и составляют соответ- [c.133]

Как и в линейном ускорителе, в циклотроне применяется многократное ускорение высокочастотным (ВЧ) полем. Однако благодаря наложению магнитного поля ионы движутся не вдоль прямой трубы, а по спиральной траектории, состоящей из целой серии полуокружностей возрастающего радиуса. Принцип действия циклотрона иллюстрируется на рис. 81. Ионы образуются в дуговом разряде ионного источника Р, расположенного вблизи центра зазора между двумя полыми полукруглыми электродами АжВ, которые называются дуантами . Дуанты заключаются в вакуумную камеру, которая располагается между круглыми полюсными наконечниками электромагнита и к которой подключается необходимая система вакуумных насосов. На дуанты подается высокочастотное напряжение от специального ВЧ-генератора. Выходящие из источника положительные ионы начинают ускоряться в направлении дуанта, который в этот момент [c.356]

Циклотрон — резонансный ускоритель. Ионы набирают энергию при многократном ускорении, двигаясь в постоянном магнитном поле в резонанс с переменным электрическим полем высокой частоты. Магнитное поле, в котором находится ускорительная камера, заставляет ноны двигаться ио окружности, радиус которой тем больше, чем выше скорость ионов. По достижении необходимой энергии ионы попадают на исследуемую пробу (внутреннее облучение). Пучок ионов может быть также выведен из камеры циклотрона с помощью отклоняющей системы (внешнее облучение). Облучение на выведенном пучке больше подходит для активационных определений, поскольку при этом более просто решается проблема охлаждения, установки и извлечения проб в ходе анализа. [c.143]

В циклотроне основной характеристикой является величина электромагнита и, следовательно, величина радиуса г дуантов. От нее зависит также и та максимальная частота со, которая может быть достигнута, принимая во внимание электростатическую емкость дуантов. Этими величинами определяется напряженность магнитного поля, необходимого для синхронизации. [c.127]

Энергия частиц, ускоряемых циклотроном, растет пропорционально квадрату радиуса дуантов, и могло бы казаться, что ее легко безгранично повышать, увеличивая размеры электромагнита. Однако это не так. Рассмотренные выше уравнения предполагают постоянную массу частиц. Согласно теории относительности масса зависит от скорости и стремится к бесконечности, если скорость стремится к пределу скорости света в вакууме. При умеренных скоростях изменением массы можно пренебрегать, но уже дейтероны в 100 MeV имеют массу на 5% большую, чем в состоянии покоя. Изменение массы со скоростью нарушает синхронизацию и ограничивает возможности циклотрона. По мере приближения к его периферии частица, масса которой растет, запаздывает и, наконец, попадает в ускоряющее поле в момент, когда оно не ускоряет, а задерживает ее. Дальнейшее увеличение радиуса будет бесполезным, и увеличение энергии частиц может быть достигнуто лишь увеличением ускоряющего поля между дуантами, что также имеет практические пределы. [c.128]

В циклотроне энергия ускоряемых частиц растет пропорционально квадрату радиуса дуантов и могло бы казаться, что ее легко безгранично повышать, увеличивая размеры электромагнита. Однако это не так. В рассмотренных выше уравнениях масса частиц предполагается постоянной, но согласно теории относительности, это верно лишь до тех пор, пока скорость составляет небольшую долю от скорости света. При приближении к последней масса весьма ощутимо растет, как видно из релятивистского соотношения (5—3). Дейтерон в 100 Мэв уже имеет массу, которая на 5% превышает его массу покоя, а электрон в 3 Мэв имеет скорость, равную 99% от скорости света, и массу, в 5,9 раза превышающую его массу покоя. Изменение массы со скоростью нарушает синхронизацию в циклотроне, так как с увеличением массы возрастает период обращения частицы в камере прибора. По мере приближения к периферии дуантов частица, масса которой увеличивается, запаздывает и попадает в зазор между дуантами позже, чем произошло переключение тока. Это запаздывание растет и, наконец, частица поступает в зазор, когда поле направлено в обратную сторону и ее задерживает вместо того, чтобы ускорять. Дальнейшее увеличение радиуса дуантов бесполезно и на практике в циклотронах не удавалось получать частицы с энергией выше 20 Мэв (для протонов). [c.185]

Для получения электронов с энергией свыше 50—100 Мэв бетатрон непригоден. Для этого служит синхротрон — видоизменение циклотрона, в котором автофазировка достигается медленной модуляцией магнитного поля,. Выше 3 Мэв электроны имеют почти постоянную скорость, практически равную скорости света. Поэтому в коробке циклотрона они оборачиваются с постоянным радиусом. Это позволяет, как и в синхрофазотроне, заменить сплошную камеру узкой кольцевой, что очень сильно уменьшает вес магнита и мощность, необходимую для его питания. Электроны предварительно ускоряются до 2—3 Мэв в том же приборе, по принципу бетатрона, на дополнительном сердечнике. [c.188]

Частота переменного электрического поля на дуантах циклотрона должна соответствовать периоду обращения ионов в магнитном поле. Однако ионы не всегда проходят между двумя пребываниями в зазоре одинаковые пути. Вначале они раскручиваются по окружностям с малыми радиусами, а затем по мере накопления энергии эти радиусы всё увеличиваются, так что полный путь ионов — от места входа в камеру до окошка, через которое они выводятся наружу, — предста-вляет-как бы раскручивающуюся спираль. Тем не менее, время оборота иона не зависит от радиуса окружности, по которой он двигается, ибо линейная скорость движения иона возрастает пропорционально радиусу. [c.57]

Остановимся немного на ускорении тяжёлых ионов в циклотроне. Как известно, основными параметрами циклотрона являются магнитное поле Н, частота изменения электрического поля ш, радиус магнита / и максимальное напряжение между электродами (дуантами) У. Период полного оборота заряженной частицы в магнитном [c.139]

Один из первых сконструированных циклотронов имел магнит весом 200 т, а диаметр полюсов 1,5 м. В подобном приборе получают ионы гелия с энергией 32 Мэв, дейтроны с энергией 16 Мэв и протоны с энергией 8 Мэв. Прибор, сконструированный на аналогичном принципе в Объединенном институте ядерных исследований в СССР (фазотрон), ускоряет протоны до энергии 680 Мэв. Диаметр полюсов электромагнита в нем равен 6 м, его вес 7000 т. Другой подобный прибор — синхрофазотрон — снабжен электромагнитом весом 36 ООО т, радиус траектории движения протонов равен 26 м, а их энергия может достигнуть 10 ООО Мэв. Имеются приборы, ускоряющие протоны до энергии 28 ООО Мэе. [c.766]

В существующих изохронных циклотронах используется три-четы-ре пары секторных впадин и выступов, однако имеются проекты с шестью или восемью парами. В различных проектах отношение ширины выступа к ширине впадины принимает довольно разные значения, но обычно составляет от 0,25 до 0,7. Форма полюсных наконечников должна при этом обеспечивать увеличение поля по радиусу, что необходимо из-за релятивистского возрастания массы (обычно формирование полюсов выполняет- [c.360]

Большинство экспериментов на синхроциклотронах состоит в облучении мишеней внутренним пучком энергия бомбардирующих частиц легко варьируется изменением радиуса, па котором расположена мишень (как и в обычных циклотронах). На некоторых синхроциклотронах имеются выведенные пучки, интенсивность которых составляет около 10% тока внутреннего пучка. [c.363]

Как и в бетатроне, радиус электронной орбиты в синхротроне поддерживается постоянным с помощью магнитного поля, возрастающего пропорционально импульсу частицы. Однако ускорение (вернее, увеличение энергии, поскольку скорость остается, по существу, постоянной при V с) обеспечивается не изменением центральной части магнитного потока, а посредством ВЧ-генератора (примерно как в циклотроне), который создает приращение энергии всякий раз, когда частицы проходят ускоряющий зазор в резонаторе, составляющем часть вакуумной камеры. [c.364]

Для разделения изотопов с малой относительной разницей в. массах (Дт /т,) плазму следует удерживать в очень однородно.м маггштно.м поле (ДВ/В<Дт,/т.). Поперечные размеры объема, в котором создается магнитное поле, должны превышать максимальный циклотронный радиус выделяемого изотопа. Кроме того, для компенсации объемного. заряда необходимо использовать ВЧ-обмотки специальной конструкции. [c.295]

И //L нельзя считать малыми параметрами, то теория нуждается в существенных исправлениях. В физике плазмы начинают играть роль по меньшей мере еще два пространственных параметра — дебаевский радиус d [см. (14.1.6)] и щ1клотронный радиус [см. (14.2.26)]. Это минимальный набор масштабных длин в самом деле большое различие в массах ионов и электронов требует введения двух циклотронных радиусов — одного для электронов и другого для ионов и, кроме того, в теорию могут входить другие масштабы, связанные с электромагнитными явлениями (например, длина волны). Чрезвычайное богатство характеристических длин — вот что делает физику плазмы одновременно и интересной, и трудной. Теории, верные при одних соотношениях между параметрами, не будут верными при других в физических системах реализуются многие из допустимых ситуаций, и это положило начало развитию различных разделов физики плазмы. [c.413]

Д0ЛЖНО вьшолняться неравенство п(Р , т. е. число частиц в дебаевской сфере должно быть достаточно большим. Далее, циклотронный радиус Гс должен быть значительно больше и, наконец, длина электромагнитной волны — больше Физически такой режим реализуется при давлениях, примерно равных атмосферному, и при температурах порядка 103—10 К. С обычной технической точки зрения—это газы низких давлений и высоких температур. С другой стороны, физики, привыкшие работать с установками для термоядерного синтеза, сказали бы, что эти низкотемпературная плазма при высоком давлении. Плазма при том режиме, который мы рассматриваем, встречается в таких технических установках, как магнитогндродинамические генераторы, в определенных лабораторных условиях газоразрядной плазмы и, например, внутри звезд. [c.415]

Ионоселективные электроды, пер. с англ.. М., 1972 Н и-кольский Б. П., Матероаа Е. А., Ионоселективные электроды, Л., 1980 К а м м а н К., Работа с ионоселективными электродами, пер. с нем., М., 1980. i5. П. Никольский. ИОН-ЦИКЛОТРОН ный РЕЗОНАНС, радиоспектроскопический метод измерения массы ионов. Камеру масс-спектрометра (см. Масс-спектрометрия) с исследуемым в-вом помещают в однородное магн. поле напряженностью Н. Ион с массой т и зарядом q перемещается по круговой орбите радиуса г со скоростью . Угловая частота этого движения (D = v/r — qHfm (с — скорость света) наз. циклотронной. Для ее измерения и вычисления т используют источник перем. электрич. поля метрового или дециметрового диапазона, частота к-рого изменяется в широких пределах. При совпадении частоты источника с циклотронной частотой энергия электрич. поля частично поглощается этот резонанс регистрируется чувствит. приемником. [c.227]

Один из методов измерения времени полного оборота иона использован в омегатроне [930, 932, 1910], радиочастотном масс-спектрометре, работающем по принципу циклотронного резонанса ионов в магнитном поле, впервые описанном Хипплом, Соммером и Томасом. Этот прибор схематически показан на рис. 12. Радиочастотное поле направлено перпендикулярно к магнитному полю. Положительные ионы с низкой кинетической энергией образуются потоком электронов, движущихся вдоль направления магнитного поля. Рассмотрим однозарядный ион с массой т, начинающий движение из состояния покоя. Этот ион опишет некоторую кривую в плоскости радиочастотного и магнитного полей, и если его период вращения равен периоду радиочастоты, то он будет ускорен этим полем так, что радиус его кривизны будет увеличиваться, и ион начнет двигаться по спирали Архимеда к коллектору. Ион с несколько отличной массой будет выбит радиочастотным полем и пройдет последовательно через максимальный и минимальный радиусы, когда он достигнет максимальной и минимальной скорости. Таким образом, для коллектора, расположенного на определенном расстоянии R от точки образования ионов, имеется два критических значения масс т + 34б/п) я (т — УгЬт). Ионы с этими массами будут собраны на коллекторе. Можно показать, что т/Ьт = я/г/2, где п — число оборотов, сделанных резонансным ионом до попадания на коллектор. При R = 1 см, радиочастотном поле 0,1 в/см и магнитном [c.32]

В настоящее время получено большое число таких радиоактивных изотопов существует лишь немного элементов, которые нельзя активировать таким способом. В частности, были получены изотопы элементов технеция и прометия, которые в природе не встречаются. Радиоактивные изотопы образуются при бомбардировке различными частицами, такими, как нейтроны ( г, или просто га), протоны ( Н, или р), а-частицы (гНе, или а), дейтроны (1Н, или с1), у-лучи и даже более тяжелые ядра. Так как нейтроны не имеют заряда, они не отталкиваются при приближении к ядрам, даже если их энергия очень мала (медленные, или тепловые, нейтроны). Следовательно, нейтроны очень эффективны для проведения ядерных превращений, и большинство искусственных радиоактивных изотопов получены при облучении иейтроиами в ядерном реакторе (рис. 5.16). Другие бомбардирующие частицы заряжены, и, для того чтобы преодолеть возникающие силы отталкивания, необходимо сообщить им очень высокие энергии. Этого достигают проведением бомбардировки в ускорителях, таких, как циклотроны. В них заряженные частицы движутся по круговым траекториям под действием магнитного поля, перпендикулярного плоскости траектории. Частицы таким образом многократно проходят через металлическую камеру (которой придают различную форму), несущую переменный электрический заряд. Частицы, проходящие через камеру с определенной фазой и угловой скоростью, ускоряются и постепенно приобретают энергию, во много раз превышающую энергию, соответствующую приложенному напряжению. Если магнитное поле постоянное и частота колебаний электрического заряда определенная, то скорость (т. е. энергия) частиц будет пропорциональна радиусу их круговой траектории. Типичный [c.160]

Омегатрон был разработан Соммером, Томасом и Хипплом [372]. Это — недорогой компактный прибор сравнительно простой конструкции. Как показано на рис. 110, г, ионы возбуждаются вдоль линии, параллельной направлению магнитного поля. Поскольку ионы обладают только своими тепловыми энергиями, то они двигаются по спирали с очень малым радиусом. При наложении небольшого высокочастотного напряжения между верхней и нижней платами большая часть ионов будет попеременно то получать, то терять некоторую порцию энергии. Однако если частота переменного электрического поля совпадает с циклотронной частотой некоторой данной массы, то ионы с этой массой будут получать энергию непрерывно и двигаться по раскручивающейся спирали до тех пор, пока не попадут на плату коллектора. Таким образом, разделение ионов достигается варьированием частоты переменного электрического напряжения. Несколькими авторами был описан специфический вариант прибора [373, 374]. Разрешающая способность омегатрона тем выше, чем больше оборотов может сделать ион с данной массой. Однако при слишком длинных траекториях из за высокой плотности возбуждаемых вторичных ионов проявляются эффекты пространственного заряда и работа прибора становится нестабильной. Поэтому этот АОГ лучше работает с ионами с малой массой, обладающими большими угловыми скоростями. Обычно очегатрон полностью разрешает массы вплоть до 30—50 ед. Пути расширения диапазона разрешаемых масс обсуждались Барцем [375]. Чув- [c.335]

Бомбардировка элементов быстрыми, частицами и получение изотопов является сло1жным техническим процессом, Имеется много методов для осуществления таких бомбардировок. Одним из наиболее важных является применение циклотрона. Циклотрон представляет собой аппарат, устроенный таким образом, что ионы протоны или дейтроны) движутся в переменном электрическом поле между двумя полукруглыми полыми электродами (дуантами) при импульсе напряжения в 50 ООО вольт при каждом прохождении между дуантами (всего 50— 100 раз) ионы испытывают ускорение, в результате чего траектория ионов имеет вид плоской спирали возрастающего радиуса, а максимальное напряжение достигает нескольких миллионов вольт. После ускорения в таком силовом поле ионы фокусируются на бомбардируемом элементе. Радиоактивные изотопы многих атомов получаются также при делении ядер тяжелых атомов (урана 238, тория 233, плутония 239 и др.). [c.18]

Таким образом, частота ионов данного сорта в данном магнитном поле не зависит ни от их скорости, ни от радиуса их траектории. Поэтому при коммутировании электрического поля, подаваемого на дуанты с той же частотой О), достигается автоматическая синхронизация переключений с моментами прохождения всех ионов через ускоряющее поле между дуантами. Если напряжение этого поля равно Ео, то после п оборотов ионы получат скорость 2пЕо (так как они проходят ускоряющее поле два раза при каждом обороте). На этих простых положениях основана работа циклотрона. [c.127]

При больших энергиях, кроме массы покоя, нужно рассматривать электромагнитную массу движения, возрастающую по мере раскручивания ионов. В таких условиях время обращения ионов начинает возрастать с возрастанием радиуса, и ускорение при помощи циклотрона оказывается невозможным. Казалось, что это явление кладёт предел возможности ускорительной техники. Однако в 1944 г. В. И. Векслер предложил новый принцип автофазировки ускоряемых частиц, который даёт возможность, меняя частоту ускоряющего электрического поля или величину магнитного поля во время ускорения частицы, повысить предел ускорения заряженных частиц до сотен и тысяч Мэв. За последние годы в СССР и за рубежом было сооружено большое число различных сверхускорителей , и в литературе уже появилось много сообщений о ядерных реакциях, возникающих под действием ядерных частиц высоких энергий — до 5000 Мэе, [c.57]

Из равенства (2) видно, что в данном циклотроне как напряженность магнитного поля, так и частоту генератора можно не изменять, если надо ускорять различные ионы с одинаковыми е/М, как, например, дейтроны и а-частицы. Равенство (1) показывает, что достигаемая на заданном радиусе скорость одинакова для всех йонов с одинаковым е/М следовательно, а-частицы ускоряются до такой же скорости, что и дейтроны, а их энергия при этом вдвое больше. Чтобы ускорять протоны в циклотроне, предназначенном для ускорения дейтронов, нужно либо приблизительно вдвое увеличить частоту (что обычно не делается), либо вдвое уменьшить Н. Хотя второй путь уменьшает эффективность использования магнита, он тем не менее обычно и выбирается конечная скорость снова будет такой же, что и у дейтронов (1), и, следовательно, протоны ускоряются до энергии вдвое меньшей, чем дейтроны. [c.358]

Таким образом, конечная энергия, приобретаемая данным ионом, изменяется как квадрат радиуса орбиты частицы в циклотроне. При Н. = 15000 гаусс энергия дейтрона Е = 0,035г Мэе, если г выражен в дюймах. Размер циклотрона определяется, как правило, диаметром полюсных наконечников его магнита. [c.358]

Синхротрон оказался первым практическим сооружением для ускорения протонов (или других положительных ионов) до энергий в интервале Бэв. Протонный синхротрон требует для своего сооружения кольцевого магнита, и поэтому его строительство оказывается гораздо более дешевым, чем создание имеющего массивный магнит синхроциклотрона на ту же энергию протонов. Основное отличие протонного и электронного синхротронов состоит в том, что протоны не обладают околосветовыми скоростями до тех пор, пока они не приобретут энергии в миллиарды электронвольт (у = 0,98 с при 3,8 Бэв). Поэтому для сохранения постоянным радиуса орбиты частота обращения протонов на протяжении одного цикла ускорения изменяется в большое число раз (в 12 раз при ускорении от 4 Мэв до предельной скорости). Частота ВЧ-ускоряющего напряжения должна модулироваться во всей этой широкой области в большинстве современных машин это осуществляется электронными методами, а не вращающимся конденсатором, как в циклотронах с частотной модуляцией. [c.365]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология