Жидкости молекулярные

Молекулярная масса воздуха м-л Охлаждающая жидкость Молекулярная масса, ож Разность молекулярных масс воздуха и пара увлажняющей жидкости м л- Aoж [c.263]

Упрощая вопрос и заменяя совокупность сил межмолекулярного взаимодействия (молекулярное силовое поле) ее макроскопическим аналогом—внутренним давлением, можно положить, что при отсутствии химического взаимодействия свойства раствора определяются в основном различием во внутренних давлениях компонентов. Можно допустить, что при равенстве внутренних давлений двух смешивающихся жидкостей молекулярные силовые поля не изменяются существенно при смешении и молекулы обоих компонентов испытывают такое же воздействие окружающих молекул, что и в среде себе подобных. В этом случае можно ожидать простых законов для многих свойств растворов, в частности отсутствия теплоты смешения и наличия пропорциональности между давлением насыщенного пара компонента и его мольной долей в растворе. Последнее связано с тем, что возможность для отдельной молекулы растворителя перейти из жидкой фазы в пар остается в растворе (в рассматриваемом простейшем случае) той же, что и в чистой жидкости число же молекул, испаряющихся в единицу времени, уменьшается пропорционально мольной доле. [c.168]

Примечание х—молярная доля, % —количество извлекаемой жидкости молекулярная масса пентанов + высшие 95 кг/моль относительная плотность 0,769. [c.69]

Для ассоциированных жидкостей /( ,ип имеют всегда более высокие значения, чем значения, определяемые на основании правила Трутона или по ур. (V, 2), — по-видимому, в связи с тем, что /на разложение имеющихся в этих жидкостях молекулярных комплексов затрачивается дополнительное количество энергии. [c.175]

Соотношение между конвективным и молекулярным переносом вещества характеризуется числом Прандтля при Ргл 1 доминирует молекулярный перенос вещества. В жидкости конвективный перенос вещества преобладает уже при Ке 10 из-за высокой вязкости и низкого коэффициента диффузии, поэтому для переноса вещества в объеме движущейся жидкости молекулярной диффузией можно пренебречь 0). [c.257]

Взвесить стеклянную ампулу (рис. 22,Л), нагреть слегка расширенную часть ее на пламени горелки и опу-стить открытым капилляром в склянку жидкостью, молекулярный вес ко-I торой нужно определить. При охлаж- [c.34]

Винилацетилен СНа = СН—С=СН — при атмосферном давлении и комнатной температуре газ с острым сладковатым запахом, легко конденсирующийся в бесцветную жидкость. Молекулярный вес 52,08. Темп. кип. 5°С. Относительная плотность винилацетилена в сжиженном состоянии составляет <з(7 =0,788 й =0,743 сР, =0,7095. [c.377]

Этилацетилен з СНз—СНг—С= СН —горючий газ, легко конденсирующийся в бесцветную жидкость. Молекулярный вес 54,09. Темп. кип. +8,07°С темп. пл. — 125,720°С. Плотность жидкого этилацетилена при 0°С 0,67Й г/мл. [c.374]

В табл. 9-4 даны характеристики исходных веществ, составляющих каждый раствор формулы вещества, характеристики жидкости, молекулярные веса, отношения молекулярных весов, дипольных моментов молекул, отношения теплопроводностей исходных веществ, температуры раствора. [c.336]

Так обстоит дело с измерениями [1 для газов. Для смеси двух жидкостей молекулярная поляризация [c.348]

В соответствии с типом химических связей растворители можно разбить на три группы а) молекулярные жидкости (молекулярные расплавы только ковалентные связи) б) ионные жидкости (расплавы солей только ионные связи) в) атомные жидкости (низкоплавкие металлы, например жидкая ртуть или жидкий натрий металлические связи) [16]. Путем смешения растворителей разных групп можно получить разнообразные растворители с промежуточными характеристиками (рис. 3.1). Работы в этой области, однако, еще далеки от завершения. [c.87]

При обычной температуре и дится в газообразном состоянии. Ее температура ния равна 10,7 ""С при 760 мм рт. ст. Ниже этой температуры окись этилена представляет собой нейтральную, бесцветную, весьма подвижную жидкость (молекулярный вес ее равен 44,054). [c.37]

Амины С7 — g (перегнанные). Подвижная прозрачная бесцветная жидкость. Молекулярный вес 129. Темп. кип. 105—200 С, коэффициент нейтрализации 77,0 мл 0,1 н. раствора НС1 на 1 г продукта. [c.424]

Для инженерных расчетов процессов движения турбулентных потоков, требующих, как правило, определения величин необходимых перепадов давления на различных участках гидравлических систем, теоретические методы анализа турбулентных потоков не дают возможности получить необходимые для практики расчетные формулы (аналогичные, например, формуле (1.57) для ламинарных потоков). Поэтому гидравлические расчеты для турбулентного режима течения потоков на практике производятся по формулам, получаемым не из теоретических решений дифференциальных уравнений движения, а путем обобщения результатов экспериментальных измерений величин перепадов давлений (АРтр). скоростей движения вязких жидкостей (Ш), диаметров и длин трубопроводов (й и Ь), а также физических свойств жидкостей (молекулярной вязкости ц и плотности р). [c.75]

Примером ассоциированных жидкостей могут служить вода, спирты, органические кислоты и другие жидкости, молекулы которых обладают способностью образовывать друг с другом водородные связи. Примером неассоциированных жидкостей служат четыреххлористый углерод и другие жидкости, молекулярное поле которых не обладает резко выраженной анизотропией. [c.150]

ПЧС МВП твердые порошкообразные, хорошо растворимые в воде вещества, их концентрированные водные растворы — густые вязкие жидкости. Молекулярная масса ПЧС МВП в зависимости от условий синтеза радикала при азоте и вида аниона находится в пределах десятков тысяч — нескольких миллионов. [c.41]

Трутона ИЛИ по ур. (V, 2),—по-видимому, в связи с тем, что на разложение имеющихся в этих жидкостях молекулярных комплексов затрачивается дополнительное количество энергии. [c.172]

Исходным сырьем для получения стирола является этилбензол. Этилбензол СвНзСНаСНз представляет собой бесцветную прозрачную жидкость. Молекулярный вес 106,16, = 1,4959. Плотность жидкого этилбензола [c.620]

Макротела, которые можно рассматривать приближенно как состоящие из невзаимодействующих химических частиц (разряженные газы и пары) или взаимодействующих химических частиц (жидкости, молекулярные кристаллы, стекла), строго говоря, при всех физических условиях кроме абсолютного нуля температур вообще могут содержать в своем составе и, как правило, содержат химические частицы разной химической индивидуальности, т. е. химические частицы разного состава и строения. Это относится, вообще говоря, как к термодинамически равновесным состояниям так называемых химически индивидуальных макротел, так и к термодинамически равновесным состояниям таких макротел, кото- [c.148]

Расчет флюктуаций в больших элементах объема на основе термодинамической теории не вызывает трудностей. Иначе обстоит дело с расчетом флюктуаций в очень малых элементах объема, содержащих лишь небольшое число частиц, так называемых мелкоструктурных флюктуаций. Для этой цели необходимо знать бинарную и унарную коррелятивные функции распределения. Теоретический расчет биНарной коррелятивной функции для жидкостей методами статистической механики связан с большими пока еще не вполне преодоленными трудностями. Расчет на основании экспериментальных исследований рассеяния рентгеновских лучей пока также возможен лишь для небольшого круга простых жидкостей, молекулярное строение которых хорошо изучено. [c.153]

В соответствии с взглядами, изложенными в гл. I, в общем случае могут существовать четыре состояния нефтяных дисперсных систем в зависимости от температуры обратимо структурированные жидкости молекулярные растворы необратимо структурированные жидкости твердая пена. Процессами физического и химического агрегирования можно управлять изменением следующих факторов отношения структурирующихся компонентов к неструк-турирующимся, температуры, времени протекания процесса, давления, растворяющей силы среды, степени диспергирования ассоциатов применением механических способов, электрических и магнитных полей и др. В результате действия этих факторов происходят существенные изменения — система из жидкого состояния переходит в твердое, и наоборот. Все эти стадии могут быть исследованы реологическими методами путем центрифугирования, седиментации, а также оптическими, электрическими и другими методами. [c.138]

Используемые в промышленности ПХД представляют собой смеси молекул дифенила с различной степенью замещенности атомами хлора (от моно- до гексахлордифенилов и выше). Это прозрачные (бесцветные или желтые) жидкости молекулярной массой 292—361, плотностью 1300—1600 кг/м и температурой кипения 310—390 С. Растворимость ПХД в воде низка и зависит от степени насыщенности хлором для дихлордифенила при 20 С она составляет 5,9, для декахлордифенила — 0,015 мг/л. ПХД хорошо растворяются в органических растворителях и животных жирах, что способствует (вместе с крайне низкой биоразлагаемо-стью) их биоаккумуляции. [c.39]

Так как в жидкостях молекулярная перегруппировка представляет собой активационный процесс, время молекулярной релаксации приближенно выражается уравнением т = тоехр[ //( Г)], где (У —энергия активации перегруппировки, вызванная наличием энергетических структурных барьеров, зависящих от температуры Т и давления р. Для жидкостей температурная зависимость энергии активации, по Шишкину [2.2], выражается следующей формулой [c.36]

Пример. Для перегонки при 320° фракций молекулярного веса М = 400 потребовалось 68,3% пара. При какой температуре надо вести перегонку жидкости молекулярного веса М = 500 для того, чтобы расход пара остался тем же Определим парциальное давление р жидкости молекулярн ого веса Л1 = 500 при расходе пара с = 68,3%. Подставим в уравнение (20) вместо X к М соответственно 68,3 и 500 [c.78]

Соединение алифатического ряда А представляет собой бесцветную, нерастворимую в воде жидкость. Молекулярная масса А равна 123. При кипячении А с водным раствором гидроксида натрия образуется раствор смеси двух веществ Б и В. Раствор Б дает кремовожелтый осадок с нитратом серебра. Соединение В может быть отогнано из раствора. Это вещество образует йодоформ при обработке иодом и гидроксидом натрия и окисляется хромовой кислотой до соединения Г. Г также образует йодоформ и реагирует с 2,4-динитрофенилгидразином, но не реагирует с реактивом Толленса. Идентифицируйте соединения А — Г и напишите уравнения всех упомянутых реакций. [c.762]

Этилацетилен 5 СНз— Hi— = H —горючий газ, легко конденсирующийся в бесцветную жидкость. Молекулярный вес 54,09. Темп. кип. -f8,07° темп. пл. — 125,720°С. Плотность жидкого этилаЦетилена при 0°С 0,678 г1мл. [c.374]

Уравнение Кендалла и Монроэ применяется для смеси двух неас-социирова ных жидкостей, молекулярные массы и вязкости которых различаются незначительно [c.39]

Из физических соображений понятно, что каждый акт захвата нетурбулентной жидкости может только увеличить неоднородности в распределении гищюдинамических величин в турбулентной жидкости. Молекулярное смешение, напротив, способствует установлению однородности. Как показывают измерения, суммарная скорость захвата нетурбулентной жидкости не зависит от числа Рейнольдса при Re > 1 (Таунсенд [1956]). Следовательно, из двух рассматриваемых процессов захват нетурбулентной жидкости является лимитирующим. Смешение до молекулярного уровня, если так можно выразиться, подстраивается под изменение скорости захвата соответствующей перестройкой мелкомасштабной структуры турбулентности (см. аналогичные соображения в работе Броудвела и Брайденталя [1982]). [c.110]

В маловязких жидкостях молекулярное движение происходит настолько быстро, что уравнение (1.22) справедливо, и локальные вариации магнитного поля настолько кратковременны, что можно говорить об их полном усреднении за счет молекулярного движения. Однако для больших молекул и для вязких жидкостей сужение линий может быть неполным и все еще может наблюдаться некоторое уширение. Для полимеров с высокой молекулярной массой и даже для полимеров с молекулярной массой 400—500 (в особенности 0СЛИ это жесткие молекулы) такое уширение может быть очень заметным (см. разд. 1.11 и рис. 1.12,6). [c.28]

В ряде теорий принимается, что автокоррелятивная функция является гауссовской. Это предположение законно только в идеальных случаях, например, ангармонического твердого тела или идеального газа, а также для системы частиц, подчиняющейся уравнению Ланжевена [141. Однако, поскольку в жидкости молекулярные колебания не являются гармоническими и возможна диссоциация или разрыв связей, законность аппроксимации коррелятивной функции гауссовской функцией является сомнительной. Действительно, низкочастотные колеба ния с большими амплитудами, обусловленными негармоническим характером колебания, могут быть связаны с многофононными членами. Недавно Сингви и Сьоландер [15] построили простую негауссовскую модель, для которой зависимость Г от практически совпадает с экспериментальной зависимостью, полученной этими авторами. Эта модель описывает лоренцевское уширение Г и дает предел Г = А/ при больших значениях К . [c.223]

Уравнение (1-94) можно применять к неэлектролитам или к парам сходных между собой неассоцииро-ванных жидкостей, молекулярные массы и вязкости [c.27]

Теоретический расчет бинарной коррелятивной функции для жидкостей методами статистической механики связан с большими пока еще не вподне преодоленными трудностями. Расчет на основании экспериментальных исследований рассе-, яния рентгеновых лучей, как уже было отмечено ранее, также возможен лишь для небольшого круга простых жидкостей, молекулярное строение которых хорошо изучено. Тем не менее, пользуюсь имеющимися соотношениями статистической теории мелкоструктурных флуктуаций и результатами рентгенографических исследований простых жидкостей, можно получить представление о ряде особенностей, отличающих мелкоструктурные флуктуации концентрации от термодинамических. [c.143]

Продукт полибутеп - чистая, вязкая жидкость молекулярным весом от 500 до 1500 и вязкостью от 100 до 20000. [c.144]

Продукты представляют собой прозрачные светлые жидкости молекулярным весом от 300 до 2500 и вязкостью соответственно от 4,2 до 4440 сст, Полибутены используются для гидроизоляции, уплотнения, в качестве клеящих веществ, смазок, присадок и электроизоляционных масел. Процесс разработан фирмой Амоко кемиклс , дочерним предприятием фирмы Стандард оф Индиана . [c.147]