Молекулярный вес вязкость жидкости

Сейчас хорошо известно, что высокие скорости сдвига могут уменьшать вязкость жидкости. Это особенно правильно для полимеров с высоким молекулярным весом или для смесей таких полимеров (вязкостные присадки и депрессаторы, вносимые в смазочные масла). При этом возможны два явления. [c.179]

Теория вязкости жидкости приводит к следующему выводу относительно влияния изотопного состава на вязкость. Замещение легкого изотопа на тяжелый в соединениях с малой молекулярной массой приводит к относительно значительному повышению молекулярной массы, а поскольку вязкость жидкости, по Эйрингу, пропорциональна молекулярной массе М [c.31]

Наконец, принимая значения диэлектрической проницаемости и коэффициента вязкости жидкости в двойном электрическом слое равными значению соответствующих характеристик раствора, мы допускаем также некоторую ошибку, поскольку из-за повышенной концентрации ионов значения е и Т1 в двойном электрическом слое могут быть иными, чем в дисперсионной среде. На диэлектрическую проницаемость может влиять также поле высокого напряжения, возникающее в двойном электрическом слое. Вязкость у поверхности твердой фазы может быть повышена за счет изменения структуры приповерхностного слоя жидкости, вызванного действием молекулярных сил. На существенное повышение вязкости [c.201]

Здесь г — вязкость жидкости г — радиус молекулы О — коэффициент молекулярной диффузии. [c.38]

В зависимости от характера движения жидкости вид функции (II, 152) меняется. При малых скоростях потока и большом влиянии молекулярной вязкости величина X в значительной степени зависит от числа Не, при этом сохраняется зависимость [c.133]

Чем меньше влияет молекулярная вязкость на характер движения жидкости, тем меньше степень при числе Яе. Чем меньше степень при числе Не, тем интенсивнее развита турбулентность. Так, для турбулентного движения в трубах уравнение (II, 152) принимает вид [c.133]

В этих выражениях ц — динамическая вязкость жидкости при средних условиях в кг/(м-с) [определяем по формуле (574)] О — коэффициент диффузии для жидкой фазы в м /ч р — плотность жидкости при средних условиях в кг/м Мж — молекулярная масса жидкости при средней концентрации. [c.324]

В разных системах время достижения состояния равновесия различно. Например, скорости релаксационных процессов в жидкостях зависят, подобно вязкости жидкостей, от соотношения энергией межмолекулярного взаимодействия и теплового движения. Чем выше вязкость жидкости, тем медленнее протекают релаксационные процессы, т. е. тем больше времена релаксации. При комнатной температуре время релаксации обычных низкомолекулярных жидкостей мало и составляет 10 —10 ° с. Однако при понижении температуры скорость молекулярных перегруппировок быстро уменьшается и при отсутствии кристаллизации жидкости при дальнейшем охлаждении превращаются в стеклообразные тела, обладающие бесконечно большим временем релаксации. [c.148]

Отсутствие гидродинамически неподвижных граничных слоев является несомненным для молекулярно-гладких поверхностей (см. раздел XI. 1), однако возможность такого утверждения для любых других систем пока не доказана. В то же время вязкость жидкости, по-видимому, изменяется по мере приближения к твердой поверхности в тонком слое. Поэтому поверхность скольжения целесообразно рассматривать (см. раздел V. 1) как разделяющую поверхность в гидродинамически эквивалентной (в отношении потока жидкости при данном давлении), идеализированной системе, где Г) = lio при X = d и г] = оо при х < d, где d — расстояние между поверхностью и границей скольжения. [c.191]

Метод капиллярного электрофореза также используется в /х-СПА-устройствах. Проба и буферный раствор вводятся в капилляр. При создании разности потенциалов на концах капилляра наблюдается протекание двух процессов. Первый, называемый электрофоретическим разделением, представляет собой движение положительно или отрицательно заряженных индивидуальных ионов в жидкости под влиянием приложенного поля. Второй процесс называется электро-осмотическим переносом и приводит к движению всей жидкости в капилляре. Реализация этого процесса обусловлена существованием двойного электрического слоя (слоя Гельмгольца) вблизи стенок капилляра. Этот слой образован неподвижными отрицательными зарядами на стенках капилляра (ионизированные силанольные группы) и положительно заряженными ионами из жидкости, которые притягиваются отрицательными зарядами. Если вектор напряженности электрического поля направлен вдоль капилляра, то электростатические силы приводят в движение слой подвижных положительно заряженных ионов. В конечном счете, благодаря молекулярному взаимодействию между слоями жидкости (вязкость жидкости), вся жидкость в капилляре приходит в движение. [c.646]

С увеличением молекулярной массы газов одного ряда кость их уменьшится (рис. 5 и 6), а вязкость жидкостей, на->рот, повышается (рис. 7). [c.33]

Здесь турбулентная вязкость = р V / не является (в отличие от вязкости ц) только индивидуальным свойством жидкости, а зависит от характеристик ее пульсационного течения. Молекулярная вязкость ц отражает вклад теплового движения молекул в рассеяние (диссипацию) энергии турбулентная вязкость выражает вклад пакетов (ансамблей) при их пульсационном движении. Отдельные молекулы переносят количество движения на длину их свободного пробега турбулентные пульсации — на значительно больщие расстояния, характеризуемые длиной пути смещения /. [c.154]

В аналогии Рейнольдса постулируется равенство коэффициентов молярного переноса импульса и теплоты в любой точке потока и считается, что при характерном для турбулентных потоков интенсивном перемешивании среды влияние процессов молекулярного переноса пренебрежимо мало. Если обозначить через плотность поперечного потока массы между слоями жидкости, имеющими скорости виг и гиа, температуры Т, и Гг, то, пренебрегая молекулярной вязкостью и теплопроводностью, касательное напряжение и плотность теплового потока между рассматриваемыми слоями можно представить как [c.162]

Воспользуемся соотношениями (22,1) и (22,1а), предложенными для течений в трубах несжимаемых жидкостей. Положим сначала в основу формулу (22,1). При помощи ее можно произвести те же вычисления, что и для течений несжимаемых жидкостей, с тем однако существенным отличием, что молекулярную вязкость т), плотность р надо считать функциями температуры. Обозначим значения этих величин 0 и Ро при температуре стенки Т . Определение средней скорости по сечению Мд Дадим в виде [c.150]

Из анализа закона Ньютона [уравнение (3.6)] следует, что вязкость жидкости ц не зависит от градиента скорости и постоянна при данной температуре. Такие жидкости принято называть ньютоновскими. К ним относятся все газы и чистые жидкости (и их смеси) с низкой молекулярной массой. [c.143]

Однако сопоставление вязкости жидкости с полярностью и молекулярным весом (см. стр. 26—27) показывает, что трение при скольжении соприкасающихся молекул часто бывает значительно. Молекулы с сильными переплетающимися силовыми полями, очевидно, могут достаточно сильно прилипать одна к другой даже при боковом ударе, так что одна молекула увлекает за собой другую, сообщая ей часть своей кинетической энергии в направлении, параллельном поверхности соприкосновения, несмотря на то, что, отскочив в перпендикулярном к этой поверхности направлении, она быстро отделяется от нее. Поскольку эти взаимные притяжения между молекулами жидкости компенсируются дезагрегирующим действием термического движения, они теряют способность создавать высокую вязкость. Вот почему в точке кипения, когда эти притяжения в достаточной степени погашаются и для молекул жидкости создается возможность переходить в пары, преодолевая атмосферное давление, вязкости весьма различных жидкостей понижаются почти до одного значения. Соотношение менаду величинами вязкости и упругости пара по существу одинаково как в том случае, когда высокая точка кипения является результатом прежде всего высокого молекулярного веса (т. е. большой поверхности молекулы, доступной для притяжения при отсутствии увеличения термической энергии дезагрегации), так и в том, когда она является результатом высокой полярности (т. е. высокой степени притяжения, приходящегося на единицу поверхности) у малых молекул. Параллелизм проявляется далее в сходстве приближенных формул, часто применяемых в этих двух случаях, а именно [c.40]

Подходы к анализу и расчету массообмена с твердыми телами, изложенные в разд. 10.16, могут оказаться полезными и при анализе процессов массообмена с каплями, пузырями, т.е. с дискретными образованиями с изменяющейся конфигурацией элементов. Однако в этом случае все процессы переноса протекают значительно сложнее, поскольку на молекулярную диффузию внутри элемента дискретной фазы (теплопроводности в случае теплопереноса, молекулярной вязкости при переносе импульса) накладывается внутренняя циркуляция жидкости, газа. Она вызвана взаимным перемещением сплошной и дискретной фаз — см. рис. 2.43. Эта циркуляция слабо выражена в случае мелких капель, пузырей (скажем, размером менее 1 мм), но ее интенсивность быстро нарастает при увеличении размера элемента дискретной фазы. Циркуляционный и диффузионный переносы протекают параллельно. Для мелких элементов превалирует диффузионный механизм переноса, так что здесь в значительной мере работают подходы и справедливы выводы и оценки, полученные в разделе 10.16. Для крутых элементов дискретной фазы доминирующим становится циркуляционный перенос, требующий особого анализа эти сложные вопросы — за пределами учебника. [c.884]

Рассмотрим сначала коалесценцию капель под действием силы молекулярного притяжения в отсутствие электростатической силы отталкивания (5 = 0). Зависимость частоты коалесценции а от отношения радиусов капель к для различных значений отношения вязкостей жидкостей р без учета электромагнитного запаздывания (у=0) представлена на рис. 13.25. Частота коалесценции растет с увеличением относительного размера капель и с уменьшением относительной вязкости капель. Это объясняется снижением вязкого сопротивления тонкого слоя внешней жидкости, разделяющего сближающиеся капли, с уменьшением р. На этом же рисунке пунктирной линией показана зависимость 5о от к, рассчитанная по формуле (13.109) без учета гидродинамического сопротивления и молекулярной силы. Влияние гидродинамического со- [c.356]

Применяя катализаторы в жидкой фазе, следует иметь в виду, что скорость некаталитических реакций в расчете на единицу реакционного объема в жидкостях в 10 —10 раз больше, чем в газах, а коэффициент молекулярной диффузии в 10 —10 раз меньше, чем в газах. Поэтому эффективность применения катализаторов в жидкой фазе 1см. уравнение (1.16)1 меньше, чем в газовой. Применение катализаторов в жидкой фазе необходимо сопровождать интенсивным перемешиванием для снятия внешнедиффузионных торможений. Мелкопористые катализаторы неэффективны из-за сильного увеличения вязкости жидкостей в порах и соответствующего снижения коэффициента диффузии [см. уравнение (1.12)1. Для увеличения поверхности контакта в жидкой среде целесообразно применять мелкодисперсные непористые катализаторы, однако при этом ухудшаются условия выделения катализатора (отстаивание, фильтрование, центрифугирование) из жидкой массы после каталитического реактора. [c.48]

С увеличением температуры вязкость жидкостей уменьшается а газов увеличивается, что объясняется различным молекулярным строением этих двух сред. Вязкость жидкостей и газов изменяется твкже с изменением давления. Для жидкостей зависимость динамической вязкости от давления имеет вид [c.241]

На вязкость жидкости сильно влияют как полярность, так и молекулярный вес, но полярность вообще имеет, большее значение. Так, если мы обратимся к табл. 1 (стр. 36) и сравним гексан (мол. вес = 86) с глицерином (мол. вес = 92), мы увидим, что сильно полярный глицерин при 20 С имеет вязкость в 3 тыс. раз более высокую, чем гексан. Однако неполярные вещества очень высокого молекулярного веса, как, например, некоторые углеводороды, могут иметь вязкость порядка от 10 до 10 и выше и в то же время обладать свойствами истинных жидкостей. С возрастанием молекулярного веса соответственно растет и поверхность молекул. Поскольку для данного типа молекул интенсивность поверхностных сил, рассчитанных на единицу поверхности, приблизительно одинакова, общая величина сил взаимного притяжения, приходящихся на одну молекулу, сильно возрастает с величиной молекулы. Агрегирующему действию этих молекулярных притяжений противодействует пре кде всего дезагрегирующая тенденция теплового движения. Поскольку, однако, средняя эффективная кинетическая энергия смещения одно молекулы не зависит от ее молекулярного веса, избыток притягательных агрегирующих сил над дезагрегирующим влиянием сильно возрастает с величиной молекулы. Мы уже обратили внимание на это обстоятельство, объясняя понижение летучести с молекулярным весом. Повидимому, в этом заключается и основная причина влияния молекулярного веса па вязкость. Так как молекулярные веса могут достигать очень высоких значений, то и роль этого влияния может быть очень велика. В тех случаях, когда имеют место и высокая полярность и высокий молекулярный вес, как, например, в аморфном кремнеземе, вязкость при нормальных температурах достигает астрономических цифр (см., однако, стр. 164—167, 290— 291, 418—420). [c.44]

С повышением температуры образца каучук расширяется. Поэтому молекулярные взаимодействия значительно ослабляются (стр. 13). Это в свою очередь приводит к ослаблению трения между цепями во всех точках их соприкосновения, а следовательно, и к уменьшению потери энергии вследствие гистерезиса (стр. 421). Этот эффект аналогичен понижению вязкости жидкости, происходящему при повышении температуры (стр. 29). [c.408]

Установлено, что энергия активации вязкого течения увеличивается с понижением ПИ и роста СЭ соответствующих систем. На основании представленных результатов можно сделать неожиданный вывод, что вязкое течение полисопряженных ньютоновских углеводородных жидкостей связано с сильным химическим обменным взаимодействием или процессом переноса заряда. Таким образом, ньютоновское ючение жидкостей, содержащих п-электронные ароматические или непредельные соединения, связано с коллективным химическим взаимодействием частиц. Чем выше энергия химического взаимодействия молекулярных орбиталей, тем выше вязкость жидкости. Изложенное не прогиворе-чит существующим взглядам на природу жидкого состояния, как системы слабых химических связей [35] и решеточной теории растворов полимеров [c.102]

Автомодельный режим может возникать в различных процессах. Автомодельность может характеризоваться независимостью процесса от любого параметра, т. е. он может быть автомодельным в смысле независимости от линейных размеров системы, от некоторых физических свойств системы и т. п. Так, например, режим эмульгирования в насадочных колоннах является автомодельным в смысле назависи-мости от молекулярных характеристик процесса, таких как молекулярная вязкость и молекулярная диффузия. Распределение жидкости по сечению насадочной колонны в режиме эмульгирования становится автомодельным, так как не зависит от диаметра колонны. [c.130]

Из разд. 14.1 следует, что при моделировании процесса заполнения формы и при расчетах временной зависимости положения фронта потока и давления в форме можно пренебречь фонтанным течением на участке фронта. Однако при литье под давлением реак-ционноспоссбных олигомеров картина иная, поскольку с изменением молекулярной массы существенно меняется вязкость жидкости. А чтобы рассчитать молекулярную массу каждого элемента жидкости в каждый момент времени, нужно знать, на каком расстоянии от входа в форму этот элемент находится. Домине [47] использовал демона Максвелла , с помощью которого рассчитывал перемещение материала из центральной области фронта в область, прилегающую к стенке формы, подобно тому как это происходит при фонтанном течении. [c.545]

Здесь (X — вязкость жидкости при атмосферном давлении и 20° С, мпЯ1 Д — относительная плотность жидкости (по отношению к воде) М — молек лярный вес К — константа, зависящая от молекулярного строения жидкостш [c.355]

Пользуясь этим методом, Г. И. Фукс определил толщину граничного слоя для масел с молекулярной массой 300 в пределах 0,2—0,5 мкм. С повыщением молекулярной массы жидкости толщина граничного слоя возрастает и для классических высокомолекулярных соединений может достигать значений, превышающих в 20—50 раз названное для масел значение. При этом и.шеияется не только толщина, но и прочностные свойства граничного слоя. Г. И. Фукс показал, что для относительно низкомолекулярных масел вязкость граничного слоя примерно в 10— 15 раз выше вязкости жидкости в объеме. По-виднмому, с увеличением разницы в молекулярных массах смешиваемых высоко- и низкомолекулярных соединений и различие в поверхностных и объемных свойствах будет увеличиваться. [c.140]

М — молекулярная масса р — плотность жидкости, г1см ц — вязкость жидкости, спз та — скорость пара в щелях колпачков, см1сек [c.504]

Для ньютоновской жидкости вязкость является свойством среды (функцией состояния) и не зависит от градиента скорости. Это сира-ведливо только для ламинарного течения. В таком случае массообмен между смежными слоями жидкости осуществляется лишь диффузией. Величину т] называют также молекулярной вязкостью. В турбулентном потоке между слоями происходит дополнительный обмен макроскопических объемов ншдкости вследствие конвентив-ного перемешивания, а следовательно, возрастает касательное напряжение, необходимое для получения такого же градиента скорости т. е. возрастает вязкость, которая будет являться суммой молекулярной и турбулентной вязкостей. Турбулентная вязкость многократно превышает молекулярную вязкость и уже не [c.30]

Ортохор — физическая характеристика, зависящая от вязкости, плотности и молекулярной массы жидкости при двух температурах и определяемая по формуле [c.32]

Влияние давления на величину отдельных констант, входящих в это уравнение, должно приводить к изменению скорости реакции и молекулярного веса полимера. Стерн и Эйринг считали величину к практически не зависящей от давления, а /Сп— примерно пропорциональной давлению зависимость /г-, и к от давления соответствует изменению текучести. Однако анализ уравнения (111.35), проведенный Гоникбергом и Верещагиным [358], показал, что оно приводит к выводу о все ускоряющемся возрастании среднего молекулярного веса полимера с давлением. В действительности же рост молекулярного веса полимеров замедляется по мере увеличения давления. Таким образом, применение уравнения (И1.35) приводит к неправильным результатам, находящимся в противоречии с опытом. Это противоречие нельзя считать устраненным и в настоящее время. Как было показано Нихолсономи Норришем [361] (см. стр. 204), константа скорости обрыва цепи при полимеризации стирола уменьшается вдвое при повышении давления от 1 до 1000 кГ/см и далее — всего на 20% при повышении давления от 1000 до 3000 кГ/см . В то же время вязкость жидкостей возрастает приблизительно вдвое в интервале 1—1000 кГ/см и далее — не менее, чем втрое в интервале 1000—3000 кГ/ см . По данным Уоллинга и Пеллоиа [327] (см. стр. 206), увеличение давления с 2450 до 8500 кГ/см приводит к росту молекулярного веса по-лиаллилацетата всего иа 10%. Яркой иллюстрацией замедления роста молекулярного веса по мере повышения давления являются данные, приведенные в табл. 65 (стр. 200). Очевидно, для [c.213]

По этой формуле можно вычислить скорость испарения жидкости W с 1 jn поверхности в граммах за 1 сек, если известно давление Р вмм рт. ст., молекулярный вес перегоняемого вещества М и абсолютная температура Т. Как правило, скорость испарения, нандеппая по формуле (8), завышена, так как остатки газов и низкокипящих веществ, присутствующих в перегоняемом образце, препятствуют свободному движению молекул. Другим фактором, ограничивающим скорость молекулярной перегонки, является необходимость диффузии молекул перегоняемого вещества к поверхности жидкости. Скорость диффузии вследствие большой вязкости жидкости может быть очень мала. Поэтому следует ускорять диффузию, например, перемешиванием перегоняемой жидкости. Еще лучше зарекомендовала себя перегонка из падающей пленки, особенно метод, при котором обновление поверхности жидкости достигается за счет разбрызгивания под действием центробежной силы. Более подробно эти модификации молекулярной перегонки рассмотрены в разделе, посвященном описанию аппаратуры для молекулярной перегонки (стр. 274). [c.273]

Значительно сложнее и неоднозначнее измерения молекулярных сил между модельными телами не в вакууме или воздухе, а в жидкостях. Причиной этого является одновременное проявление других составляющих расклинивающзго давления, а также вязкость жидкости, препятствующая быстрому установлению равновесия. Для нахождения молекулярных сил необходимо вычитать из суммарной силы взаимодействия, которая измеряется в эксперименте, электростатические, структурные, адсорбционные силы. Так как зависимость этих составляющих от толщины прослойки не всегда может быть с достаточной точностью рассчитана,точность измерений молекулярных сил обычно невысока. Влияние вязкости удается уменьшить, применяя метод скрещенных нитей или цилиндров. Так как площадь контакта тел здесь очень мала, вязкое сопротивление также мало. [c.108]

Обратимся теперь к оценке порядка отброшенных членов в асимптотике плотности вероятностей концентрации при Re- во внутренних точках интервала Zjpj < z< z ax, т.е. оценим добавки к функции входящей в (1.19) и (1.20). В оценках используем гипотезу о статистической независимости крупномасштабного, автомодельного по числу Рейнольдса, и мелкомасштабного, определяемого молекулярной вязкостью, движений в турбулентной жидкости. Подробное обсуждение этой гипотезы с соответствующими ссылками на литературу дано в 3.2. Здесь ограничимся только указанием на то, что введенная гипотеза является органической частью теории локально однородной и изотропной турбулентности Колмогорова — Обухова. Чтобы применить эту гипотезу, разложим поле концентрации на сумму двух полей [c.46]