Пробег в веществе

Р-Лучи оказывают меньшее ионизирующее действие, и их пробег в веществе значительно больше. Траектории р-частиц вследствие рассеивания не прямолинейны. Максимальной энергии р-частиц соответствует максимальный пробег их в веществе. [c.323]

Гамма-излучение в отличие от альфа- и бета-излучения не характеризуется определенным пробегом в веществе — оно поглощается по мере прохождения через вещество по экспоненциальному закону. Наиболее эффективно поглощают гамма-излучение вещества с большим атомным номером, например свинец. Гамма-излучение определенной энергии можно характеризовать толщиной слоя половинного ослабления в веществе. Это та толщина защитного материала, которая ослабляет первоначальную интенсивность излучения в 2 раза. Через защитный материал, толщина которого равна 7 слоям половинного ослабления, проходит около 1% излучения незащищенного источника. [c.60]

Ионное распыление (часто называемое катодным по электроду, подвергаемому распылению) происходит путем импульсной передачи энергии от ионов инертного газа (аргона) плазмы атомам вещества электрода с последующим радиационным разрушением. На пути пробега в веществе катода ион теряет энергию при соударении с атомами вещества. Если переданная атомам энергия превышает энергию их смещения, атомы покидают свои места в кристаллической решетке, образуя смещенные атомы. Первично смещенные атомы при достаточном запасе энергии смещают другие атомы и т. д. [c.129]

Кривая ослабления р-частиц подчиняется экспоненциальному закону, однако при относительно больших толщинах поглотителя наблюдается отклонение от экспоненциальной зависимости, поскольку р-излучение имеет конечный пробег в веществе. При толщине поглотителя d < зависимость ослабления р-излучения в веществе может быть записана в виде [c.53]

Проникающая способность радиоактивных излучений определяется величиной длины свободного пробега. По мере пробега в веществе скорость альфа- или бета-частиц уменьшается и на некотором расстоянии от начала пути становится равной скорости движения атомов и молекул среды. Это расстояние называется длиной пробега. [c.60]

Рассмотрим вначале эманирую-щую способность зерна, обусловленную радиоактивной отдачей. Пусть зерно представляет собой сферу с радиусом Го (рис. 1-20). Возникающие при распаде материнского вещества атомы отдачи проходят часть своего пробега в веществе зерна и часть в воздухе. Атомы, которые находятся на расстоянии большем, чем длина пробега Я, от поверхности зерна, не могут выйти из зерна. [c.755]

Экспоненциальная формула для ослабления р-частиц. Массовый коэффициент ослабления. На среднем участке кривые ослабления р-частиц приблизительно следуют экспоненциальному закону (см. рис. И). Форма начальных участков кривых зависит от расстояния между источниками излучения и детектором ядерных частиц, а при относительно больших толщинах поглотителя наблюдается отклонение от экспоненциальной зависимости, поскольку р-излучение имеет конечный пробег в веществе. [c.32]

Кривая ослабления у-излучен ия в линейных координатах показана на рис. 16. Конечного пробега в веществе для у-излучения не существует, поэтому проникающую способность у-излучения харак- [c.38]

Все а-частицы, испускаемые при распаде радиоактивного ядра, практически имеют одинаковую энергию и, следовательно, одинаковый пробег в веществе. Величиной пробега а-частиц называется та длина прямолинейной траектории частицы, на которой последняя теряет большую часть своей энергии в, перестает производить характерные для нее действия ионизацию газов, свечение твердых тел (сцинтилляция) и др. [c.127]

Специфичность действия излучения трития определяется величиной пробега его l -частиц. Максимальная энергия частиц в -спектре трития соответствует пробегу в веществе около 6 мкм, при плотности вещества [c.501]

Рассчитать максимальную энергию р-частиц, испускаемых фосфором-32, если их пробег в веществе равен 0,79 см . [c.24]

Камера а-газоанализатора отличается от обычной ионизационной камеры тем, что в нее помещен источник а-излучения. Рабочие характеристики газоанализатора подобны характеристикам ионизационной камеры, однако режим его работы отличается некоторыми особенностями. а-Частицы вызывают ионизацию газов главным образом в результате взаимодействия с электронными оболочками атомов. Полное число пар ионов, возникающее в газе от одной а-частицы, зависит от ее энергии, в то время как затраты энергии на образование одной пары ионов практически не зависят от ее начальной энергии и определяются только природой газа. Поскольку а-частица, двигаясь в газе, постепенно теряет свою энергию, число пар ионов, образованных на различных участках ее траекторий, будет, вообще говоря, неодинаковым. Для характеристики ионизирующей способности а-частиц (как и других заряженных частиц) вводят понятие удельной ионизации-числа пар ионов, образующихся на единице длины пробега в веществе. [c.283]

Было установлено, что чем больше энергия ( ) а-частицы и, следовательно, длина ее пробега в веществе, тем меньше период полураспада т излучившего ее элемента. Количественная связь величин Е ч 1 установлена законом Г е й г е р а-Н у т т а л а, позволяющим по длине пробега ч-частицы вычислять т коротко живущих элементов (математическое выражение закона опускаем). [c.97]

Скорость потери энергии, локально поглощаемой при движении заряженной частицы в окружающей среде, выражается в единицах линейной потери (передачи) энергии (ЛПЭ)—килоэлектронвольтах на микрон. ЛПЭ зависит от природы среды и энергии частиц и увеличивается по мере их замедления. Первоначальная энергия частицы, деленная на средний пробег в веществе, называется средней ЛПЭ. ЛПЭ является характеристикой тормозной способности среды. [c.329]

Для определения величины пробега в веществах сложного состава применяют правило Брэгга, которое в математической форме записывается в виде уравнения [c.134]

Характерное для вещества в конденсированной фазе распределение в случае полубесконечной геометрии облучения обусловлено главным образом многократным рассеянием первичных и образованием вторичных электронов. Действительно, поскольку по мере замедления электронов в среде ионизационные потери возрастают и вместе с тем растет число вторичных, а также число обратно рассеянных из более глубоких слоев электронов, повышается плотность ионизации атомов среды, а следовательно, и поглощенная в веществе энергия. С другой стороны, многократное рассеяние первичных электронов приводит к значительному разбросу их пробегов в веществе и тем самым уменьшает не [c.11]

Сравним эффективность использования энергии пучков электронов с постоянной энергией и с косинусоидальным энергетическим спектром, рассматривая интегральную кривую распределения поглощенной дозы по глубине облучаемого вещества, полученную аналитически описанным ниже способом. Если принять, что энергия электронов линейно связана с и х максимальным пробегом в веществе, то выражение (1.5) для мгновенного значения переменного напряжения на ускорительной трубке принимает вид [c.74]

В ЭТУ, использующих электронно-лучевой нагрев, электрическая энергия преобразуется сначала в кинетическую энергию электронного пучка, бомбардирующего нагреваемую поверхность, а затем, при столкновении пучка с поверхностью нагрева, в тепловую. Ускоренные электроны пучка, достигнув поверхности нагрева, внедряются в нее на определенную глубину. Г1ри пробеге в веществе электроны взаимодействуют с его кристаллической рещеткой, в результате чего возникают возмущения электрических полей микрочастиц, образующих эту решетку. Внешне эти возмущения проявляются как увеличение амплитуды колебаний микрочастиц вещества, т, е. как рост его температуры. Таким образом, основная доля кинетической энергии пучка бомбардирующих электронов превращается в теплоту, разогревающую вещество в области падения на него пучка. Далее теплота распространяется в веществе либо за счет его теплопроводности при нагреве твердого тела, либо за счет теплопроводности и конвекции при нагреве жидких [c.329]

Ионизирующее действие р-лучей на единице длины пути (удельная ионизация) меньше, а их проникающая способность соответственно больше, чем у а-излучения. При прохождении через вещество Р-частицы легко рассеиваются, так что траектории Р-ча-стиц в веществе в 1,5—4 раза превышают толщину пройденного слоя. Поэтому пробегом в веществе Р-частиц данной энергии называют минимальную толщину поглотителя, при которой практически полностью задерживаются все электроны начального потока. Поскольку Р-излучение имеет непрерывный энергетический спектр, прокика ощая способность р-из-лучения характеризуется величиной максимального пробега Р-частиц. Максимальный пробег соответствует пробегу в веществе Р-лучей максимальной энергии. [c.22]

В реальных условиях измерений экспоненциальная зависимость для ослабления 3-лучей даже при малых, по сравнению с пробегом, толщинах поглотителей выполняется с точностью в 10—15%. При толщинах поглотителя, превышающих 0,ЗRmax формулы (12—I ) и (14—I) вообще несправедливы вследствие того, что Р-излучение имеет конечный пробег в веществе. [c.23]

Ослабление уизлучения следует экспоненциальному закону (12—I) или (14—I). Конечного пробега в веществе для у Лучей не существует (рис. 21 и 22) при любой толщине поглотителя сохраняется вероятность проникновения сквозь него хотя бы одного у-кванта. Проникающую способность у-лучей характеризуют толщиной слоя половинного ослабления или связанной с нею величиной коэффициента ослабления (21—I). Коэффициент ослабления представляет собой сумму коэффициентов фотоэлектр.чческого поглощения (т), комптоновского рассеяния (о) и образования пар (х) [c.26]

В эндоэиергетических реакциях используется не полный пробег, а пробег в веществе до пороговой энергии реакции Я = Я — [c.102]

Тяжелые заряженные частицы. Группа тяжелых заряженных частиц в настоящее время наряду с протонами и а-частицами включает в себя также ионизированные атомы с более высокими массовыми числами (полностью ионизированные атомы до 2 = 7) и осколки деления, которые представляют собой частицы с весьма высокой энергией, образз ющиеся при расщеплении и Ри . Тяжелые заряженные частицы обладают определенным пробегом в веществе. Этот пробег составляет в воздухе при нормальных условиях величину порядка сантиметров, в конденсированной фазе он примерно в 1000 раз меньше. Путь тяжелой частицы в веществе в основном прямолинеен заметные отклонения наблюдаются только при ядерных соударениях. Как показали новые исследования с помощью пузырьковой камеры (рис. 4. 1), это наблюдается не только в газовой, но и в конденсированной фазе. Удельная потеря энергии —АЕ1А.Х, в начале пути приблизительно постоянная, незначительно увеличивается по мере уменьшения энергии перед концом пробега удельная потеря резко возрастает и затем очень быстро падает (так называемая брэгговская кривая, см. рис. 3. 6). [c.168]

ЛПЭ зависит от энергии а-частиц и увеличивается по мере их замедления. Однако в первом приближении значение ЛПЭ можно рассчитать, разделив первоначальную энергию а-частиц на средний пробег в веществе. Полученные таким способом величины называются средними ЛПЭ. Именнц средние ЛПЭ приведены в табл. 2.3. [c.17]

Проходя через вещество,. р-частицы так же, как и а-частицы, теряют свою энергию в основном при неупругих столкновениях с электронами. Однако поскольку массы Р-частиц и электронов сравнимы, то в одном соударении может теряться до половины энергии движущейся частицы кроме того, последняя отклоняется от своега направления движения на значительные углы. Отклонение происходит и тогда, когда частица проходит близко от атомных ядер> В результате этого наблюдается сильное рассеяние Р-частиц в веществе. Таким образом, Р-частицы не имеют фиксированного пробега в веществе и характеризуются максимальным пробегом, соответствующим Р-частицам с максимальной энергией. На рис. 2.5 приведена характерная кривая поглощения Р-частиц в веществе. Наблюдаемый фон определяется тормозным у-излучением (см. стр. 36,47—49), максимальный пробег —по точке, где кривая поглощения совпадает с линией, соответствующей фону. [c.21]

В отличие от а- и Р-частиц т-кванты, испускаемые радиоактивными изотопами, будучи электрически нейтральны, могут пройти в воздухе сотни метров. При этом они не сталкиваются ни с одним из атомов и проникают в твердые вещества на значительную толщину (в несколько десятков сантиметров). у-Лучн, в противоположность а -и Р-лучам, не имеют определенного максимального пробега в веществе. Интенсивность пучка 7-лучей вследствие прохождения через вещество ослабляется, а энергия излучения переходит в другие формы энергии. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология