Полиэтилен кривые течения

Из рис. 7 видно , что с течением времени помимо изменений плотности в полиэтилене протекают и другие процессы, сильно влияющие на стойкость к растрескиванию. Два образца были быстро охлаждены из расплава и затем выдерживались при 70 °С. В обоих случаях кривая стойкости к растрескиванию при одновременном воздействии напряжения и окружающей среды продолжала падать после того, как плотность практически перестала изменяться. Это свидетельствует о том, что продолжительное нагревание производит в материале изменения, значительно больше влияющие на стойкость к растрескиванию, чем на плотность. Другими словами, плотность не является надежным критерием стойкости к растрескиванию . Так как величина плотности довольно точно отражает содержание кристаллической фазы, можно заключить, что непрерывное изменение стойкости к растрескиванию должно быть скорее результатом изменения характера кристаллической структуры, чем количества кристаллической фазы. Другое возможное объяснение в свете последних исследований рассмотрено в соответствующем месте. [c.342]

Результаты исследования релаксации напряжения полиэтилена низкого давления. Были проведены исследования релаксации напряжения в полиэтилене НД (опытная партия НИИПП и ЭЗ). Исследования проводились при ПО—120°С. Изучались релаксационные кривые для полиэтилена НД нестабилизированного и с добавками 0,1% стабилизатора фенольного типа. Исследовалась также релаксация напряжения для образцов, предварительно подвергнутых старению на вальцах при 160 °С в течение различных промежутков времени 10, 20, 30 и 60 мин (образцы готовились в лаборатории старения НИИПП и ЭЗ). Для этих образцов изучались кривые релаксации напряжения, а также диаграммы растяжения, полученные на разрывной машине. [c.267]

Рис. 1.26. Температурно-временная суперпозиция кривых течения а — бутадиен-стирольный квучук (Г р = 80° С) б — полиэтилен БД (.Тд = 204° С).

Возможность различного подхода к оценке величины 0 о. а также тот факт, что использование наибольшей вязкости для оценки приведенной скорости сдвига не всегда позволяет построить обобщенные характеристики вязкостных свойств полимерных систем приводит к тому, что время релаксации находят чисто эмпирическим путем строят зависимости (т /т1о) от у в логарифмических координатах и затем совмещают их параллельным сдвигом вдоль оси IgY ДО совпадения. Пример подобного подхода рассмотрен Р. Мендельсоном с соавторами для линейных и разветвленных полиэтиленов с различными ММР. Было показано, что для линейных полимеров удается совместить кривые течения, хотя обобщенные характеристики вязкостных свойств линейных и разветвленных полиэтилевов оказываются различными. Это показывает ограниченную эффективность рассмотренного приема для полимеров, существенно отличающихся строением макромолекулярной цепи. [c.233]

Все изученные материалы, включая обе марки найлона и полиолефины (полиэтилен и полипропилен), представляют собой неньютоновские жидкости, хотя кривые течения найлона мало отличаются от идеального случая (т. е. течения расплава с постоянной вязкостью), особенно при низких скоростях сдвига. Так как эффективная скорость сдвига определяется в зависимости от диаметра нити, скорости и степени вытяжки, то по кривой течения можно найти напряжения сдвига в капилляре. При шприцевании монофиламентных нитей скорости сдвига лежат в пределах 150—6000 сек . В случае полипропилена разрушение структуры )асплава наступает при 400 сек , если вход в капилляр плоский. Три более высоких скоростях сдвига поверхность нити получается [c.392]

Как видно из таблицы, вязкость вискозы чрезвычайно мало снижается после первой фильтрации при этом почти не изменяется и содержание мелких частиц, хотя крупные отфильтровываются почти полностью. Фильтрация же через полиэтилен приводит к резкому снижению количества мелких частиц и сопровождается значительным снижением вязкости. Принимая во внимание тот факт, что Ц СП и ус82 при этом практически не изменяются, можно предположить, что мелкие частицы действительно структурируют вискозный раствор, действуя как центры упорядоченности. Об этом же свидетельствует и некоторое снижение после такой фильтрации структурной вязкости, так как кривая течения отцентрифугирован-ной вискозы идет положе по сравнению с исходной. Кроме того, прочность изотропной нити, полученной из очищенной от мелких гель-частиц вискозы, несколько выше, чем нити, сформованной из переработанной обычным способом вискозы. [c.43]

Из этих данных следует, что ацетилцеллюлоза ведет себя в процессе пиролиза несколько иначе, чем полиэтилен. При температуре 80—100° С (через 4—5 мин. после олыта) происходит некоторое изменение веса (от 0,42 до 0,40 г), сопровождающееся выделением влаги в течение 10 мин. При нагреве от 200 до 300° С. существенных изменений веса вещества не обнаружено. При температуре выще 340° С термогравиметрическая кривая идет круто вниз, что обусловлено резким изменением веса (от 0,38 до0,04г). Значительное разложение вещества установлено в интервале 340—450° С, которое завершается через 25 мин. от начала опыта. Дальнейшее изменение веса ацетилцеллюлозы с повышением температуры незначительно. После опыта на стенках тигля образуется остаток (10% от взятой навески) в виде черного кристаллического налета. [c.38]

Динамико-механические свойства и влияние на них кристалличности и поперечных связей были изу1 ены Баккареда, Бутта [527—529] и другими [530—531] на полиэтиленах различной степени кристалличности полученного по методу Циклера полиэтиленов высокого давления и трех образцов, подвергнутых облучению в атомном котле в течение различного времени, т. е. сшитых и почти полностью аморфных. Определялась скорость распространения звука в образцах, модуль Юнга и температура перехода. Наряду с температурой стеклования Tg и температурой плавления кристаллитов Т , авторы наблюдали третью точку перехода T , расположенную на несколько десятков градусов выше Tg и характерную для полимеров с поперечными связями или достаточно выраженной кристалличностью. Авторы полагают, что при T полностью развивается сегментальная подвижность цепочек, начинающая проявляться при Tg. Кристалличность и ковалентные поперечные связи смещают Tg и Tf в сторону более высоких температур и обусловливают максимум на кривых потерь однако при очень высоких степенях [c.233]

Линейный полиэтилен с типичным широким молекупярновесовым распр( делением = д350, = 153 ООО. Кривая 7 построена с помощью уравнения (79) гп. 5. все ниже лежащие пинии — экспериментальные кривые плавления. Увеличение номера кривой соответствует постепенному ухудшению условий кристаллизации. Кристаллизацию проводили изотермически в течение длительного времени, а затем образец медленно охлаждали со скоростью 2—4 град/ч образец 5 был получен охлаждением расплава со скоростью 3 град/сут. [c.128]

Согласно экспериментальным данным, локальная упорядоченность в расположении сегментов характерна не только для твердых (стеклообразных), но и для жидких полимеров. Об этом свидетельствует, например, наличие нескольких четких межмолекулярных максимумов на рентген-дифрактограммах в широких углах некоторых некристаллизующихся полимеров (полистирол, полиизобутилен) выше и ниже температуры стеклования [29—31], а также кристаллизующихся полимеров (полиэтилен, поли-4-метилпентен-1) в расплаве [32, 33]. Аномальное изменение теплоемкости расплавов полиэтилена и полипропилена было отнесено П. Смитом [34] к обратимому разрушению и восстановлению областей ближнего порядка смектического типа, характерного для жидких кристаллов. На основании анализа формы линий спектра ЯМР низкого разрешения для полиэтилена и полиамидов Г. Цахман [35—37] сделал вывод о том, что наблюдаемый экспериментально сигнал в виде классической лоренцевой кривой для разбавленных растворов, с одной стороны, и в виде суперпозиции двух лоренцевых кривых для концентрированных растворов и расплава, с другой, свидетельствует о наличии в последнем случае флуктуационных областей с пониженной подвижностью макромолекул типа ММП. Представление о существовании сетки упорядоченных микрообластей ( микропачек ) было использовано Г. М. Бартеневым [37—40] для интерпретации процессов релаксации и течения расплавов полимеров в области низких значений скорости деформации и напряжения сдвига. Однако наиболее убедительные данные в пользу мнения о наличии ближнего сегментального порядка в расплавах различных полимеров были представлены в серии работ Ю. К. Овчинникова и Г. С. Марковой [41—45]. Анализ дифференциальных кривых функций радиального распределения, полученных методами электронографии и рентгеновской дифракции, позволил обнаружить существование в расплавах кристаллизующихся и некристаллизующихся полимеров участков квазипараллельного расположения сегментов, минимальные размеры которых в продольном (т. е. вдоль длинной оси макромолекулы) и в поперечном направлениях составляют в зависимости от природы полимера от 15 до 50 А [41— 45]. При этом расчетные значения плотности, полученные в предположении гексагональной упаковки развернутых цепей в расплаве, удовлетворительно совпадают с экспериментальными [c.5]

Метцнер и сотр. определяли расширение струи полиэтилена высокого давления и полипропилена. Отмечено постепенное увеличение расширения с возрастанием градиента скорости, при этом максимума на кривой не обнаружено (рис. 50). Увеличение угла наклона кривой для полипропилена авторы объясняют большим по сравнению с другими полимерами проявлением эластичности при течении полипропилена. Кривая для полиэтилена высокого давления не характерна, так как она относится к полимеру с низким молекулярным весом. Полиэтилен высокого давления обладает меньшей текучестью, чем полипропилен, и для него эффект расширения должен быть выражен более заметно. [c.128]

Исследование кривой охлаждения иолиэфирои показывает, что, подобно полиэтиленам, они при затвердевании переходят в упорядоченную фазу, но переохлаждаются они легче. Это указывает, что взаимодействие между диполями достаточно для того, чтобы могли иметь место мета-стабильные формы, аналогичные существующим в стеклах. Переохлажденные полиэфиры при комнатной температуре обычно отпускаются ,, т. е. вновь приобретают упорядоченность, свойственную твердому состоянию. Это упорядочивание наступает через несколько недель, в то время как у полр1Этилена кристаллизация происходит в течение нес]<ольких часон [1171. [c.293]

Переработка термопластичных материалов (1962) -- [ c.650 , c.652 , c.654 , c.657 , c.658 , c.660 , c.662 , c.664 , c.666 , c.668 , c.670 , c.672 , c.674 , c.676 , c.678 , c.680 , c.682 , c.685 , c.686 , c.688 ]

Основы технологии переработки пластических масс (1983) -- [ c.38 , c.39 , c.150 , c.151 ]

Полиолефиновые волокна (1966) -- [ c.101 , c.103 , c.104 , c.107 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология