Экспериментальный сигнал

За начальное приближение принимаем значения х, г = = 1, 2,. . ., d, или сглаженные методом скользящего среднего или четвертых разностей [50] ординаты экспериментального сигнала. [c.304]

Задача определения и значительно усложняется в области промежуточных скоростей обмена, для которых пики перекрываются, не сливаясь еще полностью друг с другом. В этих случаях становится необходимым анализ общих, весьма сложных уравнений, описывающих форму кривой резонансного поглощения 531, 670, 671, 676, 627]. Подобные расчеты обычно проводят с применением ЭВМ методом поиска величин и т воб. наилучшим образом описывающих форму экспериментального сигнала. Метод ЯМР в принципе может быть применен для изучения реакций любого порядка. В основе его применения лежит предположение, что величина 1/т [c.147]

Распределение времени пребывания частиц потока (жидкости, газа или сыпучего материала) в аппарате и параметры моделей продольного перемешивания определяют экспериментальным путем. Для этой цели получили широкое распространение методы нанесения возмущения в определенном сечении потока и фиксирования вызванных им последствий (отклика системы) в другом сечении. Возмущающий сигнал может быть различным по форме и по физической природе. Наибольшее распространение получили импульсная и ступенчатая формы возмущений, значительно реже применяют возмущающий сигнал циклического вида. В качестве сигнала в поток вводят трассер (индикатор краситель, солевой раствор и т. п.), химически не взаимодействующий со средой и не участвующий в массообмене. [c.36]

Экспериментально обнаружено образование жидких пленок на поверхности лед — пар [308—312], а также на границе между льдом и твердыми поверхностями [31, 313—317]. В последнем случае толщина незамерзающей прослойки тей больше, чем выше гидрофильность твердой подложки. Так, для гидрофобного тефлона толщина прослойки не превышает 0,5 нм при —3°С, в то время как для гидрофильной поверхности частиц силикагеля она приближается при той же температуре к 3 нм. Эти измерения были выполнены методом ЯМР для замороженных дисперсий аэросила [315]. Толщина /г определялась как частное от деления объема жидкой фазы в замороженной системе (по площади узкого сигнала) на суммарную поверхность частиц. [c.102]

Для уточнения оценки параметров модели ставится вторая задача планирования эксперимента, основанная на принципах активной идентификации. Второй подход заключается не только в синтезе оптимального сигнала, но и в выборе оптимальной экспериментальной схемы. На ЭВМ был выполнен анализ параметрической чувствительности оценок констант моделей процесса адсорбции для различных вариантов организации экспериментального [c.217]

Следующей по основному потоку движения информации является измерительная система. Измеряемыми величинами в экспериментальных исследованиях обычно являются физико-химические данные (концентрация, температура, давление, вязкость и т. д.). Первоначальными источниками информации о значениях измеряемых величин служат датчики. Они чаще всего выдают сигнал в аналоговой форме (непрерывный во времени). Если сигнал от датчика не является электрическим, то его стараются преобразовать в электрический (токовый или потенциальный), если он слабый, то усиливают. [c.55]

Неизвестные параметры моделей обычно определяются экспериментально. На входе потока в аппарат вводится индикатор, создающий возмущение по составу потока и определяется функция отклика потока на выходе — кривая отклика или кривая переходного процесса. В качеств индикаторов часто используют растворы солей и кислот, красители, радиоактивные изотопы и т. п. Обычно используются следующие типы возмущений импульсное — в виде б функций, ступенчатое, синусоидальное и возмущение в виде случайного сигнала. [c.26]

Методы определения параметров моделей рассматриваются в гл. 7. Существо этих методов заключается в том, что на входе потока в аппарат наносится возмущение по составу потока путем введения индикатора и экспериментально определяется функция отклика на выходе потока из аппарата — кривая переходного процесса. В качестве индикаторов используются растворы солей и кислот, красители, радиоактивные изотопы. Обычно используются возмущения типа импульсного — в виде 8-функции, ступенчатого, синусоидального или возмущения в виде случайного сигнала. Неизвестные параметры моделей определяются сравнением экспериментальных и расчетных - функций отклика (см. 7.1-7.5).. [c.240]

В первую группу входят методы, которые можно назвать классическими или традиционными в силу того, что они давно (и успешно) применяются Для определения параметров математических моделей линейных объектов. Сюда можно отнести нахождение весовых функций путем непосредственного решения интегрального уравнения свертки, определение параметров дифференциальных уравнений и передаточных функций по экспериментальным функциям отклика системы на входные возмущения стандартного типа (импульсное, ступенчатое, синусоидальное, в виде стационарного случайного сигнала и т. п.), метод моментов и др. [c.286]

Заметим, что выбором д и всегда можно добиться, чтобы матрица Q была квадратной и невырожденной. Левый верхний индекс элементов матриц Q и 1 соответствует конкретному значению частоты (например, 7 =/ (<, ( , уш )). Элементы матриц Р и [1 легко определяются путем анализа экспериментальных функций отклика объекта на синусоидальный входной сигнал. При этом использование специальных вычислительных устройств позволяет полностью автоматизировать обработку информации, поступающей с объекта, который подвержен тестовому гармоническому возмущению [3]. [c.314]

Рис. 6.8. Нормированная автокорреляционная экспериментальная функция выходного сигнала Л (х)

Назовем меняющуюся концентрацию этого вещества на входе входным сигналом Wq, а концентрацию на выходе — выходным сигналом и>1 (иногда выходной сигнал называют откликом системы на входной сигнал). В теоретических и экспериментальных работах наиболее часто применяют три формы входных сигналов [c.81]

Размеры частиц для исследования выбирают из следующих соображений. При а >3-4 мм гидродинамическое сопротивление частиц недопустимо большое, а чувствительность измерений низкая. Изготовление частиц размером < 1 мм, имеющих одинаковую с жидкостью плотность, сопряжено с большими техническими трудностями. При а < 0,01 мм импульс тока, индуцируемый частицей во внешней цепи, оказывается соизмеримым с уровнем шумов схемы и осуществить уверенную индикацию его крайне сложно. На основании экспериментальных данных по колебанию жидких проводящих частиц (эвтектика К-Ка) в гептане показано, что жидкие частицы с а < 1.4 мм, совершая колебания между электродами при высоких напряженностях поля, не разрушаются. По-ви-димому, данный метод может стать перспективным при создании некоторых преобразователей электрических и неэлектрических величин в импульсный сигнал, удобный для последующей обработки, в том числе и в процессах, связанных с очисткой неполярных жидкостей. [c.24]

Однако при численном решении (2) возникает неустойчивость по начальным данным [11]. В определенном смысле, задача нахождения функции X(t) по известному следу функции Y(t) на[с, d] является некорректно поставленной по Адамару [11,12,13]. Ибо, как говорилось выше, при определении экспериментальных данных Yg(t) всегда присутствует ошибка 5. Тогда даже небольшое различие между точным значением выходного сигнала Yj(t) и Yg(t) в некоторой норме (например, L 2[a,b]), Yp - Yg < 5, может привести к значительному расхождению соответствующих решений уравнения (2) Xj -Х5 > N, где N — любое, сколь угодно большое число, X it) и Xg(t) соответственно точное и приближенное решение уравнения (2). [c.111]

При нашем начальном предположении, что ядро преобразования не зависит от параметров среды и геометрии линейного датчика, предлагается следующая поэтапная регуляризация экспериментальных данных ударноволнового нагружения суспензии глинистого порошка. При нагружениях в ударной трубе таких суспензий отмечено значительное повышение давления и укручение фронта волны давления (например [14]). Проводятся два последовательных эксперимента во-первых, в идеальной среде, нагруженной ступенчатым сигналом, определяется ядро преобразования К(1). Обратная к (2) задача решается относительно К(1). Функция У(1) — экспериментальный замер выходного сигнала и Х(1) — ступенчатая функция входного сигнала считаются известными. В данном случае от (2) переходим к уравнению [c.113]

На втором этапе производится интерпретация экспериментально измеренных давлений, зафиксированных в виде профилей давлений на осциллограмме. Функция K(t) вне отрезка [ао, Ьо] доопределяется нулем и решается задача (3) относительно входного сигнала X(t). При численном решении (3) происходит подбор параметра регуляции а по принципу обобщенной невязки [13]. [c.114]

Рис. 1. Характерные экспериментальные профили волн давления в водной суспензии бентонитовой глины (13%) [17]. На переднем фронте волны отмечается значительное резкое усиление давления с последующей ее релаксацией до равновесного значения, близкого по давлению к значению инициирующего сигнала. Значительные пульсации давления на профилях волн происходят на частотах, приблизительно равных собственным частотам датчиков 40 кГц. Осциллограммы получены от датчиков, расположенных на различных глубинах (ДК = 0,2 м). Масштаб времени Д1 = 250 мкс.

При одной и той же форме шкалы, цене деления, других условиях такое значительное различие во времени восприятия может быть обусловлено разной значимостью сигнала. Имеются экспериментальные данные [41], свидетельствующие о том, что время восприятия красного (значимого) сигнала при гашении его равно 0,9 с, а белого сигнала (менее значимого) в аналогичных условиях — 3 с. Более ответственный и трудный сигнал еще до начала реакции снижает у испытуемого сопротивление кожи, увеличивает частоту пульса, возбуждает ярко выраженные респираторные реакции. [c.104]

Эта связь экспериментально устанавливается градуировочной характеристикой. Погрешности конечного результата определения возникают на всех стадиях аналитического контроля. При этом погрешности собственно измерений при анализе и градуировке очень редко доминируют в суммарной погрешности этого конечного результата и часто пренебрежимы малы по сравнению с погрешностями, вносимыми другими стадиями, например физико-химическими процессами отбора проб, разделения, концентрирования, превращения определяемого компонента в форму - источник аналитического сигнала и т.п. [c.219]

В. И. Калмановский предположил, что в определенной зоне пламени горелки происходит термическая диссоциация молекул органических соединений, вследствие которой образуются радикалы, поступающие затем в наиболее горячую зону пламени, где углерод радикала окисляется и ионизируется. Этот механизм детектирования объясняет многие известные экспериментальные наблюдения, в том числе пропорциональность сигнала детектора числу атомов углерода в молекуле углеводорода. [c.186]

За сигнал электронного резонанса в исследуемом веществе ответственны парамагнитные частицы. Это уже само по себе является цеНной информацией, тем более, что экспериментальные методы позволяют обнаружить и измерять весьма малое количество парамагнитных частиц (до 10 ). Исследование формы и структуры резонансной линии (особенно сверхтонкой структуры, вызванной взаимодействием магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер), а также измерение величины -фактора позволяет детально изучать свойства и строение самих парамагнитных частиц. [c.276]

Экспериментальные методы исследования ядерного магнитного резонанса позволяют непосредственно наблюдать сигнал резонанса и измерять продольное Х и поперечное Тз времена релаксации. В опытах по ядерному резонансу исследуемое вещество (образец) помещается в цилиндрическую катушку индуктивности настроенного высокочастотного контура, связанного с генератором высокой частоты. Перпендикулярно оси катушки прикладывается сильное постоянное магнитное поле Яо, поляризующее ядерные моменты в образце. [c.217]

Спин-решеточная релаксация приводит к тому, что поглощение энергии происходит не только при Я = Ярез, но и при Я вблизи Яреэ. т. е. наблюдается уширение линии поглощения ЭПР-спектра. Уширение линии поглощения равно АН = 2теС1Т1 ё- Для того чтобы наблюдать экспериментально сигнал ЭПР, необходимо, чтобы Ту не было бы очень мало (тогда происходит чрезмерное уширение линии поглощения) или очень большим (тогда имеет место одинаковая заселенность уровней). [c.298]

В предложенном способе время индукции включает какую-то долю времени макроскопического протекания реакции. Более удобным, хотя и более сложным, является другой подход, при котором стремятся ограничить измерение ti на самых ранних стадиях экспоненциального ускорения в первоначально постоянных условиях, что позволяет избежать отклонений от уравнения (2.2). Это достигается произвольным определением ti для некоторого малого, но вопроизводимого уровня скорости реакции, который еще возможно обнаружить экспериментально. Измеренные этим способом значения ti постоянно будут меньше измеренных по перегибу, или максимуму, кривой какого-либо экспериментального сигнала, но тем не менее характеризуют условия протекания реакции и позволяют приближенно связать ti с нужными параметрами. [c.165]

Кроме того, отклонения (А) от аддитивности на 1—2,5 гц имеются в некоторых 14р-замещенных в кольце С стероидов, как это было обнаружено для этиеновой кислоты XVIII и сильно замещенного стероида XIX (положительное значение А показывает, что экспериментальный сигнал появляется в более высоком поле, чем следует из расчета). Поэтому было предположено [3], что конформация кольца С меняется слабо при из- [c.42]

Сопоставление на рис. 2 экспериментальных сигналов с теоретическими, полученными но формуле (7) работы [1], а также данные таблицы свидетельствуют, что функция источника в графитовой печи для большинства исследуемых элементов моукет быть только приближенно описана кинетической кривой первого порядка. Предсказываемая теорией асимметрия сигнала наблюдается не для всех элементов. Приведенная в таблице асимметрия экспериментального сигнала о/0пик вычислена по значениям интегральной абсорбционности. Для расчета теоретической формы кривой принимали подученные экспериментально значения и пик- [c.59]

Качественная информация о микроструктуре расплавов полимеров может быть также получена на основании анализа формы линий спектров ЯМР низкого разрешения [31,32]. По мнению Цахмана, наблюдаемый экспериментально сигнал в виде классической лоренцевой кривой для разбавленных растворов, с одной стороны, и в виде суперпозиции нескольких лоренцевых кривых для концентрированных растворов и расплава полиэтилена, с другой, формально свидетельствуют о наличии в последнем случае областей флуктуационного ближнего порядка. Как было показано Хо-рии, такой вывод не может считаться однозначным, поскольку к совершенно аналогичному искажению кривой может привести существование спектра времен корреляции. Этот эффект должен особенно сильно сказываться при исследовании расплавов, тогда как в случае разбавленных растворов он будет менее заметен ввиду рчень сильного сужения линии. [c.41]

Согласно экспериментальным данным, локальная упорядоченность в расположении сегментов характерна не только для твердых (стеклообразных), но и для жидких полимеров. Об этом свидетельствует, например, наличие нескольких четких межмолекулярных максимумов на рентген-дифрактограммах в широких углах некоторых некристаллизующихся полимеров (полистирол, полиизобутилен) выше и ниже температуры стеклования [29—31], а также кристаллизующихся полимеров (полиэтилен, поли-4-метилпентен-1) в расплаве [32, 33]. Аномальное изменение теплоемкости расплавов полиэтилена и полипропилена было отнесено П. Смитом [34] к обратимому разрушению и восстановлению областей ближнего порядка смектического типа, характерного для жидких кристаллов. На основании анализа формы линий спектра ЯМР низкого разрешения для полиэтилена и полиамидов Г. Цахман [35—37] сделал вывод о том, что наблюдаемый экспериментально сигнал в виде классической лоренцевой кривой для разбавленных растворов, с одной стороны, и в виде суперпозиции двух лоренцевых кривых для концентрированных растворов и расплава, с другой, свидетельствует о наличии в последнем случае флуктуационных областей с пониженной подвижностью макромолекул типа ММП. Представление о существовании сетки упорядоченных микрообластей ( микропачек ) было использовано Г. М. Бартеневым [37—40] для интерпретации процессов релаксации и течения расплавов полимеров в области низких значений скорости деформации и напряжения сдвига. Однако наиболее убедительные данные в пользу мнения о наличии ближнего сегментального порядка в расплавах различных полимеров были представлены в серии работ Ю. К. Овчинникова и Г. С. Марковой [41—45]. Анализ дифференциальных кривых функций радиального распределения, полученных методами электронографии и рентгеновской дифракции, позволил обнаружить существование в расплавах кристаллизующихся и некристаллизующихся полимеров участков квазипараллельного расположения сегментов, минимальные размеры которых в продольном (т. е. вдоль длинной оси макромолекулы) и в поперечном направлениях составляют в зависимости от природы полимера от 15 до 50 А [41— 45]. При этом расчетные значения плотности, полученные в предположении гексагональной упаковки развернутых цепей в расплаве, удовлетворительно совпадают с экспериментальными [c.5]

Таким образом, в 3-см диапазоне сотс = 0,184 ((о=0,058-Хсек- ), а в 8-мм диапазоне сатс = 0,75 (со=0,235-10 рад Сек ). Следовательно, в обоих диапазонах исследования шт<1, т, е. спектр представляет наложение всех линий тонкой структуры (внутри каждой компоненты СТС), но в 8-мм диапазоне из-за меньшего влияния неоднородного уширения линии СТС будет уже, чем в 3-см диапазоне. При повышении вязкости раствора вследствие увеличения параметра Тс в соответствии с релаксационным механизмом компоненты СТС в спектре ЭПР иона Мп + уширяются (в результате уширения линий ТС внутри каждой компоненты СТС). Уширение достигает максимального значения при Тс (0 , а при дальнейшем увеличении вязкости ширина линии остается неизменной. При этом по причине, указанной выше, наблюдается уменьшение интенсивности экспериментального сигнала ЭПР, и при достижении максимальной ширины интенсивность составляет /з5 от исходной интенсивности. В этой области регистрируется линия, соответствующая переходу тонкой структуры Л1,= -Ь /2- — -- Л- Регистрация спектра СТС [c.115]

Существование и некоторые особенности инверсии циклогекса-нового кольца были по дтверждены экспериментально методом ПМР. Теоретически резонанс атомов е-Н и а-Н должен пооисходить в разных полях, и можно было бы ожидать появления двух разных линий химического сдвига, вероятно, с тонкой структурой за счет спин-спинового взаимодействия. На самом деле в соответствующей области ПМР-спектра циклогексана протону отвечает лишь одна линия. Это можно объяснить только очень быстрой инверсией кресловидной формы. Тогда каждый протон половину времени экваториален, а половину — аксиален, и все они дают один общий усредненный сигнал. Но при понижении температуры инверсия должна замедляться, и действительно при температуре около —100 °С наблюдаются уже две группы полос, отвечающих экваториальным и аксиальным протонам [62, 63]. При —66,7 °С полосы сливаются. Расчет на основании этих данных показал, что скорость инверсии циклогексана составляет 105 с- при —66,7°С [63]. [c.40]

Вычисление функций распределения времени пребывания в реакторе с учетом всех перечисленных факторов, как правило, невозможно часто функцию распредедения получают экспериментально, подавая на вход реактора импульс трассирующего вещества или другой переменный сигнал и измеряя концентрацию трассирующего вещества на выходе реактора как функцию времени. Однако и в этом случае получаемую функцию распределения стремятся выразить через небольшое число параметров (по возможности имеющих непосредственный физйческий смысл), зависимость которых от гидродинамики и физических свойств потока можно было бы найти в поставленной серии экспериментов. [c.207]

Ясно, что величина отдельных ароматических ядер в 3—4 бензольных цикла является лишь средней и этот факт вовсе не исключает возможности присутствия в молекулах ВМС некоторых количеств моно- и бициклоароматических фрагментов, а также более высококонденсированных ароматических систем, обусловливающих плавное снижение поглощения в электронных спектрах вплоть до 500—600 нм. В ЭПР спектрах асфальтенов и смол, как правило, наблюдается довольно интенсивный одиночный сигнал с g-фактором, равным 2,003, т. е. близким к -фактору свободного электрона (g = 2,0023) [221, 914, 1053—1060], а также набор линий СТС, соответствующих, ионам V+ в веществе. Концентрация парамагнитных центров (стабильных радикалов) в молекулах асфальтенов меняется, по ЭПР данным, от 10 до 10 г и растет симбатно ароматичности вещества. Эти экспериментальные факты также свидетельствуют о том, что в молекулах присутствуют достаточно развитые полисопряженные системы, по которым дело-кализованы электроны. [c.195]

Развитие АСНИ в значительной степени обязано совершенствованию инструментальной и вычислительной техники, разработке эффективных средств преобразования информации, проникновению микропроцессорной техники в аналитическое приборостроение. Так, применение ЭВ М в аналитическом приборостроении позволило разработать новую технику, обладающую рядом принципиальных преимуществ существенно повысилась точность и разрешающая способность приборрв благодаря применению современных методов идентификации увеличился на несколько порядков динамический диапазон регистрации входного сигнала существенно увеличилось отношение сигнала-шума за счет суммирования и усреднения спектров (для ЯМР-снектрометра), полученных с одного образца значительно увеличилась производительность прибора уменьшилась вероятность появления субъективных и непредсказуемых ошибок при обработке и интерпретации данных появилась возможность накопления и хранения экспериментальных данных, их последующей расшифровки и интерпретации. [c.182]

При изучении системы С6Н5С2Н5—А1Вгз [160, с. 173] в присутствии кислорода методом ЭПР наблюдается два рода сигналов. Сигнал а (рис. 3.4), появляющийся сразу после продувки кислородом воздуха, имеет семь групп линий, которые обусловлены взаимодействием неспаренного электрона с щестью эквивалентными протонами, характеризующимися константой взаимодействия йи равной 7,40 Э. Каждая линия в группе дополнительно расщепляется не менее чем на 11 линий с константой Яг., равной 1,17 Э. Для интерпретации спектра построены теоретические спектры с набором констант и числа протонов. Полное совпадение экспериментального и теоретического спектров наблюдается для парамагнитной частицы, у которой щесть эквивалентных протонов с й1 = 7,40 Э, четыре эквивалентных протона с 2 = 2,28 Э и два эквивалентных протона с аз=1,14 Э. Отсутствие в исходном этилбензоле шести эквивалентных протонов свидетельствует о том, что свободный радикал представляет собой продукт превращения углеводородов. [c.83]

Таким образом, для оценки состояния металла оборудования будем использовать расстояние между вектором текущего состояния металла и вектором-эталоном в пространстве признаков, образованном параметрами гармонических составляющих сигнала электромагнитного преобразователя. В дальнейшем будем называть этот вектор вектором поврежденности. С помощью специально разрабога1шой программы по экспериментально измеренным параметрам гармоник в узлах сетки, нанесенной на поверхность плоского образца с боковым пропилом, рассчитали картину распределения вектора поврежценносги вдоль поверхности образца. На рисунке [c.216]

Рассматривая спектроскопические методы определения и обнаружения суперэкотоксикантов в целом, можно видеть, что между ними существуют принципиальные различия Хотя для всех методов характерно взаимодействие вещества с потоком первичной энергии, в абсорбционной спектроскопии измеряется энергия, не поглощенная образцом, а в эмиссионной спектроскопии - энергия, вьщеляемая в процессах возбуждения исследуемых компонентов. Поскольку для абсорбционных методов характерно относительно слабое взаимодействие вещества с потоком первичной энергии, то измерить небольшое (особенно в случае следовых количеств) различие в энергиях падающего и проходящего излучений можно лишь с помощью достаточно чувствительной аппаратуры, В эмиссионных методах даже небольшие концентрации излучающего вещества обусловливают появление аналитического сигнала. По этой причине спектроскопические методы, основанные на эмиссии, обладают более низким пределом обнаружения, чем абсорбционные. Однако, как уже отмечалось выше, преимущества эмиссионных методов офаничиваются ря юм практических и экспериментальных факторов. [c.254]

Измерение и исследование импульсных давлений при изучении волновых явлений в непрозрачных средах является основным и наиболее информативным источником данных о протекающих в них процессах [1]. Пульсации (скачки) давлений в ударных волнах, распространяющихся в газах, могут происходить за время 10 с [2], а в жидкостях это время оценивается величиной 10 с [3]. В многофазных средах известны процессы, происходящие существенно быстрее. На практике датчики давления имеют собственную частоту порядка 100 кГц и даже менее. Отсюда возникает проблема расшифровки результатов измерений, и, очевидно, наиболее остро эта задача стоит при изучении бы-стропротекающих высокочастотных процессов. Интерпретация экспериментальных данных до сих пор делается не всегда. С этой точки зрения, например, не все выводы, сделанные в известной работе Дек-сниса Б. К. [4], представляются очевидными. Острая потребность в специальной интерпретации экспериментальных данных появляется при проведении измерений в экстремальных ситуациях, при наблюдении заострения пиков колебаний, проявлений усиления амплитуды сигнала, увеличении крутизны фронта. Естественно, такая надобность исчезает при измерении вялотекущих пульсаций давления, небольших низкочастотных скачков давления, когда собственная частота измерительной системы на порядок превышает частоту колебаний в исследуемой среде. [c.109]

Определили экспериментальные интегральные функции распределеггия амплитуд сигнала н заготовках после обжита. [c.247]

Основной эффект, который вносит поверхность, заключается в уменьщенпп подвижности адсорбированных молекул. Результатом этого является экспериментально наблюдаемое уменьще-пие времени релаксации у поверхности по сравнению со свободной жидкостью. Установлено экспериментально и теоретически, что релаксационные характеристики Г, пТ. изменяются в породах пропорционально размерам пор пли общей величине удельной поверхности, которая и определяет адсорбционные с1 -И"1ства, Жидкости в порах реальных иород-коллекторов представляют собой сложную спиновую систему, состоящую из двух-трех подсистем, возникающих вследствие влияния поверхности коллектора. В этом случае релаксационная кривая представляет сложную экспоненту, которая мож т быть разложена на две-три [4]. Каждая из таких составляющих характеризует процентное содержание выделенной спин-системы и время ее сиин-решеточной релаксации. Простейшая модель жидкости в порах — двухфазная. Компонента с более коротким временем релаксации отвечает связанной жидкости, а компонента с более длинным — свободной. В трехкомпонентной модели поровое пространство коллектора делится на три группы с различной удельной поверхностью, причем молекулы жидкости, находящиеся в порах разных групп, характеризуются различной степенью подвижности. Основные трудности в этой модели возникают при разложении кривой спада амплитуды сигнала на три экспоненты, которые преодолеваются путем применения программ нелинейного регрессионного анализа. Кроме того, в этой модели появляется новый параметр — критическое время спин-решеточной релаксации. Жидкость в порах, характеризуемых временем релаксации, меньше критического, является связанной. [c.102]