Мишени для бомбардировки на циклотрон

Заряженные бомбардирующие частицы, как, например, альфа-частицы, должны иметь очень большую скорость, чтобы преодолеть электростатическое отталкивание между ними и ядром-мишенью. Чем больше заряд бомбардирующей частицы или ядра-мишени, тем большей скоростью должна обладать бомбардирующая частица, чтобы вызвать ядерную реакцию. В связи с этим разработано много методов ускорения заряженных частиц с использованием сильных магнитных и электростатических полей. Такие методы осуществляются с помощью ускорителей элементарных частиц, носящих название циклотрон и синхротрон. Принципиальная схема действия циклотрона показана на рис. 20.4. Частицы, предназначенные для бомбардировки исследуемых ядер, вводят в вакуумную камеру циклотрона. Затем их ускоряют, прикладывая попеременно положительный и отрицательный потенциалы к полым О-образным электродам. Магниты, расположенные выше и ниже этих электродов, заставляют частицы двигаться по спиральным траекториям до тех пор, пока они в конце концов не выходят из циклотрона и не ударяются о вещество, играющее роль мишени. Ускорители элементарных частиц нашли применение главным образом для выяснения ядерной структуры и синтеза новых тяжелых элементов. [c.252]

Облучение заряженными частицами на циклотроне, по сравнению с нейтронным облучением в реакторе, дает большее число побочных ядерных процессов, создающих изотопы, которые являются радиоактивными загрязнениями. Источниками подобных загрязнений служат нейтроны или другие вторичные частицы, получаемые в результате бомбардировки вещества мишени. Нейтроны возникают с большим или меньшим выходом при облучении любой мишени дейтонами согласно реакции к, п), а также при облучении другими заряженными частицами. Энергии возникающих нейтронов варьируют в широких пределах от тепловых до энергий 15—20 Мэв (при бомбардировке трития, лития, бериллия и других легких ядер). Нейтроны такого большого интервала энергий могут вызывать не только реакции (п, 7), но и п, р), п, 2п), а в ряде ядер и (и,а). [c.721]

Следует заметить, что число радиоактивных атомов, получающихся при бомбардировке циклотронных мишеней а-частицами с умеренной энергией или более тяжелыми заряженными частицами, чрезвычайно мало. Поэтому соответствующие методы получения изотопов не находят практического применения. [c.720]

Бомбардировка мишеней пучком заряженных частиц на циклотроне, как метод производства радиоактивных изотопов, [c.714]

Для активации элементов применяют бомбардировку их частицами большой энергии протонами, дейтронами, а-частицами или нейтронами. В качестве источников протонов, дейтронов с большими энергиями применяют различные ускорители заряженных частиц—циклотроны, фазотроны и другие. Помещая в мишень такого прибора исследуемый объект, через определенное время получают активированный материал. Для получения потока нейтронов для активации применяют полоний-бериллиевый источник нейтронов. Активность материала зависит от времени облучения и должна быть при выполнении определения строго стандартизирована. [c.520]

Во-вторых, в результате ядерных реа кций, вызываемых заряженными частицами, образуются изотопы новых элементов, отделение которых от элемента мишени возможно химическими методами без применения носителя. Бомбардировка быстры.ми ионами на циклотроне является почти единственным способом получения многих радиоактивных изотопов в виде препаратов с предельно высокой удельной активностью. [c.30]

Активность продукта ядерной реакции при бомбардировке заряженными частицами на циклотроне (в случае тонкой мишени) определяется уравнением, аналогичным уравнению (23) [c.30]

Синтез осуществлен в циклотроне путем бомбардировки мишени из свинца ускоренными ионами хрома [c.412]

Мишени для бомбардировки на циклотроне. [c.720]

Как видно из этого примера, побочные реакции с активируемым элементом мишени, вместе с основной реакцией получения требуемого изотопа, приводят к одновременному образованию радиоактивных изотопов элемента мишени и двух соседних элементов. Для уменьшения выходов побочных реакций иногда целесообразно производить бомбардировку частицами с пониженной энергией. Уменьшить энергию на несколько мегаэлектронвольт можно, приблизив мишень к центру циклотронной камеры. В более широком диапазоне энергий это можно сделать путем помещения на пути пучка перед мишенью металлической (чаще всего медной) пластинки. [c.722]

Задача радиохимика в рассматриваемом случае обычно заключается в отделении невесомых количеств радиоактивного изотопа от весомых количеств элемента мишени и от невесомых количеств радиоактивных изотопов другого элемента. Интенсивность ядерных процессов этой группы, идущих под действием частиц значительной энергии, быстро падает с глубиной слоя материала, и поэтому для бомбардировки берется ограниченное количество материала в форме элемента. Кроме того, материал мишени для облучения внутри циклотрона не должен быть летучим, но он должен обладать хорошей теплопроводностью и высокой температурой плавления. Для облучения внешней мишени таких ограничений нет, но выпущенный наружу пучок гораздо слабее. [c.157]

После пуска большого 60-дюймового (150 см циклотрона в Калифорнийском университете одной из первых исследованных реакций с тяжелыми ядрами явилась бомбардировка висмутовой мишени ускоренными ионами гелия (а-частицами). В результате облучения образовался новый )а-излучатель с периодом полураспада 7,21 ч. Источник этой активности отделялся дистилляцией от вещества мишени, а также от )Hg, РЬ, Т1, Ро. Исследование химических свойств позволило идентифицировать его как изотоп 85. [c.210]

MOB — около 10 г Это количество было получено обстрелом плутония нейтронами в специально изготовленном испытательном реакторе. После бомбардировки мишени из эйнштейния ядрами гелия в 60-дюймовом циклотроне в Беркли смогли уловить буквально 17 атомов нового 101-го элемента — менделевия. Трудность постановки эксперимента с несколькими атомами невообразимо велика. Однако их удалось обнаружить. Это было продемонстрировано всем окружающим весьма впечатляюще каждый раз, когда был пойман атом менделевия, в лаборатории Калифорнийского университета в Беркли раздавался пожарный сигнал. Американские ученые позволили себе такую шутку счетчик они присоединили к пожарной сирене. Это продолжалось до тех пор, пока не вмешалась пожарная служба и запретила хулиганство . [c.177]

При ядерной бомбардировке в циклотроне или ядерном реакторе почти все элементы становятся радиоактивными. Этот процесс превращения происходит при добавлении заряженной частицы к ядру или при бета-распаде, следующем за поглощением нейтрона. В других случаях происходит просто активация, например несколько атомов бомбардируемого элемента (мишени) становятся радиоактивными, несмотря на то, что они остаются изотопами основного вещества. При делении ядра могут получиться осколки атомов из любой пары 32 элементов (2п — УЬ), сумма масс которых приблизительно равна 234 единицам массы (в случае при этом образуются радиоактивные ядра в относительно небольшом количестве в сравнении с массой делящегося материала. Первый и последний случаи представляют большой интерес, так как в результате химического разделения может быть получен продукт с высокой удельной активностью. [c.404]

Образец уранилнитрата весом 1,2 кг помещался в большой парафиновый блок (материал, замедляющий нейтроны) непосредственно за бериллиевой мишенью 60-дюймового циклотрона и подвергался в течение двух дней бомбардировке нейтронами, образующимися [c.21]

Данная группа исследователей 28 марта 1941 г. впервые показала на образце, содержащем 0,5 л/сг плутония-239, что этот изотоп под действием медленных нейтронов подвергается делению с вероятностью реакции (поперечным с е ч е н и е м) даже большей, чем уран-235. Образец помещался перед экранированным окном ионизационной камеры, которая могла регистрировать каждый акт деления плутония-239. Затем вблизи образца получали нейтроны путем бомбардировки бериллиевой мишени дейтронами на 37-дюймовом циклотроне старой радиационной лаборатории в Беркли. Парафин, в котором находился образец, замедлял нейтроны, и они с большой вероятностью захватывались плутонием. Этот эксперимент при использовании пучка дейтронов в 6 мка давал небольшую, по заметную скорость деления. Для повышения точности измерения поперечного сечения деления данный образец, имевший около 5 мг редкоземельных элементов в качестве носителей, подвергался окислительно-восстановительной химической очистке, в результате которой количество носителя снижалось до нескольких десятых миллиграмма. Было установлено, что поперечное сечение деления для плутония-239 примерно на 50% выше, чем для урана-235. Эта величина согласуется с точными данными, полученными впоследствии. [c.22]

Кроме облучения нейтронами различных более легких изотопов, получение многих изотопов фермия возможно при бомбардировке заряженными частицами мишеней, приготовленных из более легких элементов. Например, при бомбардировке урановых мишеней ионами О , ускоренными на циклотроне до энергий, ббльших 180 Мэв, образуется а-активность, имеющая период полураспада около получаса. Эту активность идентифицировали как принадлежащую изотопу элемента 100, которому предварительно была приписана масса 250 [21]. Другие изотопы фермия были получены при бомбардировке ионами гелия мишеней из калифорния [22]. Использовались мишени с высоким процентным содержанием тяжелых изотопов СР , С °, С 1 и при этом наблюда- [c.449]

В циклотроне нейтроны получаются при бомбардировке бериллиевой мишени дейтронами по реакции Ве ((1,п)В1 или облучением лития по реакции иЦй,п)Ве . [c.8]

Загрязняющие образец примеси (помимо обычных химических примесей) появляются и в ходе самой бомбардировки в частности, при облучении на циклотроне, когда мишень для удобства охлаждения припаивается, напрессовывается или наносится на металлическую подложку методом электроосаждения, а также может быть завернута в металлическую фольгу, следует принимать во внимание продукты ядерных превращений в веществе контейнера, подложки, припоя и флюсов. [c.395]

Изучалось отделение цинка от кобальта экстракцией из солянокислых растворов [1020]. Исследовано извлечение раствором метилдиоктиламина в трихлорэтилене, раствором трпбен-зиламина в хлороформе, трихлорэтилене и ксилоле. В различных условиях цинк переходит почти количественно в неводный слой, увлекая небольшие количества кобальта так, при экстракции из 3 Л/ раствора соляной кислоты раствором трибензилами-на в хлороформе около 72% цинка вместе с 0,11% кобальта переходит в неводный слой. При этой же кислотности раствор метилдиоктиламина в трихлорэтилене извлекает практически весь цинк и около 1,5% кобальта. Установлена возможность разделения роданидов железа, никеля и кобальта посредством противоточной экстракции фурфуролом [1345], Для получения очень чистого кобальта для мишеней при циклотронной бомбардировке и очистки его от никеля использована экстракция роданида кобальта неводными растворителями. Из 14 исследованных растворителей наилучшие результаты были получены с Метилизобутилкетоном (гексоном), метил-н-амилкетоном и бутилацетатом, так как коэффициенты распределения роданида никеля в этих растворителях оказались самыми низкими [1307]. [c.73]

Изотоп Вк образуется в ядерных реакторах при длительном интенсивном облучении нейтронами плутониевых или кюриевых мишеней в результате многократного захвата нейтронов. Этим путем в США получают ок. 20 мг Вк в год. Изотоп Вк образуется при бомбардировке кюриевых мишеней а-частицами, ускоренными на циклотроне. Выделение Б. из материалов облученных мишеней включает отделение Ат осаждение Ст, Вк, РЗЭ, Ри и остаточного кол-ва Аш в виде фторидов превращение фторидов в гидроксиды растворение и перевод гидроксидов в хлораты хроматографич. разделение хлоратов на катионите с использованием в кач-ве элюентов р-ров цитрата аммония, молочной или а-гидроксиизомасляной к-т. Применяют метод, включающий растворение гидроксидов в [c.283]

Изотопы Э. 1СН5 синтезируют в циклотроне при бомбардировке РЬ, СГ или Ст ионами Сг, 0 или Ne. Впервые Э. 106 был получен в СССР Г. Н. Флёровым с сотрудниками в 1974 при облучении мишени из РЬ и РЬ ускоренными ионами Сг, практически одновременно изотоп 106 был синтезирован в США Г. Сиборгом с сотрудниками. В 1997 [c.468]

Изотопы Э. 107 синтезируют в циклотроне при бомбардировке изотопов Bi ионами г. Первые опыты по получению Э. 107 были выполнены в СССР Ю. Ц. Оганесяном с сотрудниками в 1976 при облучении мишени из Bi ускоренными ионами Сг, было зарегистрировано образование дочернего продукта распада Э. 107 - нуклвда 105 с мае. ч. 257 или 258. Первые надежные сведения о ядерных св-вах 107 и Ч07 получены в ФРГ соотв. в 1981 и 1989. В 1997 ИЮПАК утвердил для Э. 107 назв. борий (в честь Н. Бора), символ Bh. [c.469]

Во время бомбардировки мишени все помещение, где расположен циклотрон, было наглухо закрыто. Гарвей и Гиорсо находились снаружи, за водяной дверью — большим баком ла роликовых катках, иапо.т1ненным водой. [c.450]

Необходимо отметить, что потоки вторичных нейтронов, получаемые в циклотроне, значительно менее интенсивны, чем пуч-йи заряженных частиц. Например, при бомбардировке бериллия дейтонами с энергией 10 Мэв получается поток нейтронов интенсивностью 3,7 10 нейтр сек на 1 мка. Поскольку 1 мка соответствует 6,3 10 2 частицам в 1 сек, то на каждый образованный при этом быстрый нейтрон приходится 170 первичных дейтонов. Нейтроны, образующиеся при облучении дейтонами бериллиевой мишени, испускаются изотропно, вследствие чего только малая до- ля общего числа быстрых нейтронов попадает на единицу площади мишени. Все это приводит к тому, что если анализируемый элемент не обладает сечением захвата нейтронов, превосходящим по крайней мере в 1000 раз сечение реакцци с быстрыми заряженными частицами, то предпочтительной оказывается непосредственная бомбардировка последними. [c.139]

Ядра атомов дейтерия — дейтроны применяют в качестве атомных снарядов для бомбардировки тяжелых мишеней при получении радиоактивных изотопов на циклотронах. Дейтерий применяют также в виде дейтерозаме-щенных химических соединений при спектроскопических исследованиях для расшифровки колебательных спектров молекул. Тритий можно использовать для определения примесей при очень низком их содержании в различных продуктах, например серы в керосине для измерения толщин очень тонких поверхностных пленок, например хромо-никелевых или других покрытий для определения проникновения воды в герметически закрытые сосуды. С помощью трития можно получать очень устойчивые связующие составы. [c.562]

При данном источнике дейтронов литиевая мишень обеспечивает наибольшую энергию нейтронов в силу значительной экзоэнергетичности (Q = 15,0 Мэв) реакции (й, п), но выход нейтронов составляет лишь треть того, что дает реакция Ве° d, )В1 . Нейтроны возникают также при бомбардировке почти любого элемента быстрыми протонами, дейтронами и а-частицами нри этом выходы и энергии меняются от реакции к реакции, однако если облучение нейтронами необходимо для активации какого-либо вещества, то часто оказывается достаточным расположить образец вблизи мишени циклотрона, бомбардируемой дейтронами, даже когда эта мишень сделана не из бериллия или лития. [c.375]

Во-вторых, метод бомбардировки быстрыми ионами на циклотроне является единственным способом производства многих котловых радиоактивных изотопов в виде препаратов, свободных от носителя. Так, например, изотопы Na , Сг , Fe , u без носителя производятся путем дейтонной бомбардировки мишеней, изготовленных соответственно из металлических алю.ми-ния, ванадия, кобальта, цинка. Мы уже указывали, что в противоположность этому ядерные реакции (л, 7), осуществляемые в реакторе, обычно приводят к образованию препаратов Na , fSi Fe , u и других изотопов с относительно невысокой концентрацией радиоактивных атомов в большой массе химически идентичных неактивных атомов материала мишени. [c.714]

Для производства соответствующего изотопа на циклотроне выбирается такая ядерная реакция, которая дает наибольший выход. При этом в большинстве случаев в качестве бомбардирующих частиц употребляются дейтоны и протоны. Частое использование дейтонов обусловлено в значительной мере тем обстоятельством, что в этом случае уже при относительно низких энергиях идут с ощутимыми выходами реакции й,п). Например, выход Со при бомбардировке толстой железной мишени дейтонами с энергией 14 Мэв составляет 2,4 10 атома на дейтон или 1,5 мкюри мка-ч дейтонного тока (1 дейтон в секунду соответствует току 1,59-10" а). На не слишком тяжелых ядрах с дейтонами более высокой энергии (> 10—15 Мэв) происходят реакции (с1,2п), й,2р) и (с ,а), заканчивающиеся выбрасыванием двух нейтронов, протонов или а-частицы [c.716]

При облучении циклотронных мишеней пучком заряженных частиц выделяется энергия мощностью от нескольких сот ватт до десятков киловатт. Так, например, при бомбардировке на синхроциклотроне фирмы Филиппе на поверхности мишени постоянно превращается в тепло 900 вт на окриджском циклотроне выделяемая мощность достигает 22 кет. Чтобы не допустить расплавления или улетучивания образца (что привело бы к ухудшению вакуума в камере циклотрона), материал мишени должен выдерживать высокую температуру, обладать большой теплопроводностью и хорошими вакуумными свойствами. Эти требования легко выполнить при облучении металлов, способных противостоять очень высоким температурам (молибден, вольфрам). Однако подобные случаи встречаются на практике сравнительно редко. Обычно приходится изыскивать методы искусственного повышения отвода тепла с поверхностей термически менее стойких, чем молибден или вольфрам. Одним из способов улучшения теплоотвода является увеличение площади облучения посредством установки млшени под малым углом к пучку. С этой же целью применяют вращающиеся или качающиеся мишени. [c.720]

Бомбардировка бериллия дейтонами является обычным способом получения нейтронов при помощи циклотрона по реакции п) Ве. Мишень изготовляется при этом из чистого металлического бериллия в виде пластинки или слоя порошка, напрессованного на подкладку из другого металла, например меди. При =1 Мэе выход нейтронов составляет примерно 7 г (Ка + Ве) — эививалента на микроампер дейтонного тока , достигая нескольких тысяч грамм-эквивалентов при энергиях дейтонов порядка 10—20 Мэе. [c.162]

Э.темент № 103 — лоуренсий. Последний из ныне известных заурановых элементов — Л 103 — был получен в линейном ускорителе тяжелых ионов в Беркли весной 1961 г. Гиорсо и его сотрудниками. Элемент назван лоуреисием (Lw) в память Эрнеста Лоуренса — изо-бретате.ля циклотрона и основателя Радиационной лаборатории в Беркли. Лоуренсий был синтезирован при бомбардировке калифорниевой мишени ионами B " и В11 массовое число полученного изотопа, по-видимому, равно 257 (реакции С (В °, 5п)Б у и С (В , 6n)Lw ). Калифорний — 3 мкг в основном виде и — был нанесен на никелевую фоль- [c.296]

Активация другими частицами. А ктквпровать образец можно и бомбардировкой заряженными частицами — протонами Н+, дейтронами н+, тритонами ЗН+, ядрами гелия Не2+ и ОДе + [16]. Требуемую энергию (несколько десятков мегаэлектронвольт) дают линейные ускорители, генераторы Ван-де-Граафа или циклотроны. При этом протекает такая же ядерная реакция, как и при облучении нейтронами ядро-мишень захватывает частицу, образуя ядро с большими массой и зарядом. Новое ядро часто нестабильно и распадается, испуская частицы и излучение, или и то и другое вместе. Этот метод обладает весьма высокой чувствительностью, особенно при обнаружении легких элементов (В, С, М, О), для которых предел обнаружения составляет порядка 1 10- 7о [16—18]. [c.519]

Началось это еще в 1940 году, когда в некоторых лабораториях ядерной физики начали бомбардировать быстрыми нейтронами, полученными с помощью циклотрона, соседние с золотом элементы — ртуть и платину. На совещании американских физиков в Нэшвилле в апреле 1941 года А. Шерр и К. Т. Бэйнбридж из Гарвардского университета доложили об успешных результатах таких опытов. Они направили разогнанные дейтроны на литиевую мишень и получили поток быстрых нейтронов, который был использован для бомбардировки ядер ртути. В результате ядерного превращения было получено золото Три новых изотопа с массовыми числами 198, 199 и 200. Однако эти изотопы не были столь устойчивыми, как природный изотоп — золото-197. Испуская бета-лучи, они по истечении нескольких часов или дней снова превращались в устойчивые изотопы ртути с массовыми числами 198, 199 и 200. Следовательно, у современных приверженцев алхимии не было повода для ликования. Золото, которое вновь превращается в ртуть, ничего не стоит это обманчивое золото. Однако ученые радовались успешному превращению элементов. Они смогли расширить свои познания об искусственных изотопах золота. [c.160]

Вероятно, наилучший метод получения новых трансурановых элементов состоит в иолучении нуклидов с недостатком нейтронов — способ, который уже использовался при открытии элемента 102 и лоуренсия, а именно бомбардировка тяжелыми ионами. Эти ионы могут быть ускорены в соответствующих циклотронах или в линейных ускорителях. Линейный ускоритель, способный давать значительные потоки всех тяжелых ионов, от гелия. до неона, и меньший поток аргона, работает с 1958 г. в Калифорнийском университете. Подобный же ускоритель находится и в Йельском университете. Ученые в Советском Союзе проявили большой интерес к применению тяжелых ионов для синтеза трансурановых элементов. Они теперь имеют несколько работающих ускорителей тяжелых ионов. Ускорители тяжелых ионов, пригодн111е для экспериментов такого типа, также имеются в других лабораториях мира. В этом методе выбор вещества, используемого в качестве материала мишени, [c.84]

Элемент 85 из группы галогенов образуется при бомбардировке мишени из висмута а-частицами, ускоренными в циклотроне по реакции оэз 2/i) HAt (Сегре, 1940). Полученный таким образом изотоп, называемый астатом, а- и v-излучатель с периодом полураспада, равным 7,2 часа, был использован в химическом исследовании этого элемента. Большинство реакций этого элемента было изучено в 10 i —lO i M растворе с помощью метода соосаждения. Известны 19 изотопов астата. Среди них наибольшим периодом полураспада обладает loAt (8,3 часа). [c.772]

Группе Карнаухова в Дубне удалось обнаружить протонное излучение при бомбардировке внутренних мишеней из никеля (3 мк) и тантала ионами Ке с энергией около 130 Мэв. Продукты реакций собирались на расположенный позади мишени сборник — никелевую фольгу (2 мк). Детектор излучения также располагался внутри камеры циклотрона тяжелых ионов, причем регистрация активности производилась в промежутках между импульсами высокочастотного напряжения на дуантах, повторявшихся в течение 0,1 сек каждые 0,4 сек, и начиналась через 0,1 сек после снятия этого напряжения Задача регистрации запаздывающих протонов достаточно сложна — детектор должен обладать спектрометрическими качествами, давать возможность отделять протоны от других тяжелых частиц и определять их энергию на фоне в миллионы раз более интенсивного Р - и 7-излучения, и притом в сильном магнитном поле, при высоком уровне электромагнитных цомех. В качестве такого детектора в работах [11, 12] был выбран телескоп из двух (плоского и цилиндрического) пропорциональных счетчиков, который позволял одновременно измерять плотность ионизации йЕ1йх ж энергию частиц (Е) и тем самым различать протоны и а-частицы. Надежность такого различения была продемонстрирована в градуировочных опытах с а-источниками, а также в опытах с использованием алюминиевых поглотителей толщиной 40 мк, поглощавших а-частицы с энергией до 7,7 Мэв, но пропускавших протоны. Энергия регистрируемых при таких поглотителях протонов составляла 3—4,5 Мэв. В результате описанных опытов дубнинской группы было установлено [c.540]

Из излоя енпого выше ясно, что перед нами лежит обширная область сверхтяжелых элементов, а вдали находится остров стабильных ядер, и мы должны изобрести средства, чтобы его достигнуть. Все говорит за то, что он может быть достигнут только одним путем, а именно — путем бомбардировки ядер-мишеней тяжелыми ионами с достаточной энергией. Однако на этом пути необходимо преодолеть многие экспериментальные трудности. Теория предсказывает очень малый выход ядер продукта вследствие значительного преобладания ядерных реакций, ведущих к спонтанному делению, а не к синтезу путем слияния ядра-снаряда и ядра-мишени. При использовании имеющихся в настоящее время ядер-мишеней и ядер-снарядов наблюдается образование ядер с дефицитом нейтронов эти ядра лежат за пределами острова стабильности. Бомбардирующие ионы с достаточной энергией, которые вскоре будут в нашем распоряжении, позволят получить ядра, расположенные на самом краешке этого острова, и, следовательно, отличающиеся столь коротким периодом полураспада, что их трудно будет обнаружить. Для достижения центра острова стабильности могут понадобиться ускорители нового тина или модификации существующих ускорителей для получения достаточно интенсивных пучков необычных тяжелых ионов с достаточной энергией. Для этой цели используются главным образом линейный ускоритель тяжелых ионов (HILAG) в Беркли и циклотроны в лаборатории Дубны. Эти приборы уже модифицированы для осуществления экспериментов, позволяющих достигнуть островов стабильности. [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология