Клайперона уравнение

Расчетная формула для а выводится из уравнения Менделеева — Клайперона и имеет вида = Р/ДГ (7 -Ь 2 С ) > где Р — давление [c.206]

Известно, что отклонение реальных газов от законов идеальных газов осуществляется посредством включения в уравнение Клайперона в качестве поправки на сжатие и расширение газов коэффициента сжимаемости 2 [c.20]

Общая зависимость давления насыщенного пара или парциального давления пара при наличии тумана от температуры сублимации дается уравнением Клаузиуса-Клайперона [c.7]

Зависимость осмотического давления от объема раствора, количества растворенного вещества и температуры выражается уравнением, аналогичным уравнению Клайперона-Менделеева для газов [c.37]

Значение эбулиоскопической постоянной может быть выведено из приближенного уравнения Клайперона — Клаузиуса и закона Рауля. [c.182]

Поскольку сжимаемый в СА воздух входит в состав паровоздушной смеси, то в (6.3.8.1) представляет собой объемный расход паровоздушной смеси. Воспользовавшись законом Дальтона и уравнением Менделеева — Клайперона, нетрудно выразить массовый расход инжектируемого сухого воздуха в виде [c.426]

Природные газы можно считать идеальными (совершенными), если пластовые давления газовых месторождений невелики (до 6-9 МПа), и газ. отбирают при депрессии до I МПа. Уравнением состояния идеального газа служит уравнение Клайперона-Менделеева [c.49]

По уравнению Клайперона рУ = RT определяют объем газа V. [c.268]

Уравнение (2.124) включает два члена, один из которых определяет действие межмолекулярного взаимодействия между частицами в системе, а второй — изменение кинетической энергии системы при ее нагревании. Для газа в идеальном состоянии энергия ММВ мала и такой газ описывается уравнением Менделеева—Клайперона [c.52]

А. С. Ирисов [17] показал применимость уравнения Клаузиуса—Клайперона для бензинов, не содержащих низкокипящих компонентов и имеющих малое давление насыщенных паров. Определение давления насыщенных паров проводилось им при соотношении паровой и жидкой фаз 4 1. Полученные результаты (рис. 72) свидетельствуют о том, что и для бензинов с высокими значениями [c.187]

Для расчета давления насыщенного пара в зависимости от температуры для многих жидкостей используют уравнение Клаузиуса-Клайперона в следующем виде [c.8]

Уравнение Клайперона - Клаузиуса описывает изменение температуры фазового перехода с изменением давления [c.27]

Энтальпию испарения (конденсации) можно определить, вычитая энтальпию насьпценной жидкости из энтальпии насыщенного пара. Изменение энтальпии индивидуальных углеводородов в процессе фазового перехода можно определить с помощью уравнения Клаузиуса—Клайперона [c.109]

Зависимость температуры кипения реакционной массы и давления в реакторе соответствует закону для идеальных газов (уравнение Менделеева—Клайперона). [c.206]

Зависимость температуры плавления чистых веществ от давления p= fT можно определить уравнением Клаузиуса— Клайперона (приближенная форма) [c.75]

Как будет показано ниже, в вихревой трубе происходит организованное течение газа в высоконапряженном поле центробежных сил со сложной структурой при непрерывном изменении всех характеризующих газ параметров. Безусловно, при влажном газе, при наличии конденсирующих компонентов, а также жидкой или твердой дисперсной фаз процессы, протекающие в вихревой трубе, должны еще больше усложняться. При этом следует ожидать значительной интенсификации процессов конденсации и сепарации. При движении парогазовых смесей в каналах сопловых вводов (пар одного компонента) условием конденсации является пересыщение пара и, чем быстрее идет расширение смеси, тем к большему пересыщению приходит система, что приводит к конденсации. Как следует из данных А. Стодола, исследовавшего конденсацию водяного пара в сопле, в этих условиях возможна и гомогенная конденсация даже при наличии некоторой доли дисперсной фазы (данные представлены в монографии Л. Е. Стернина [6]). При медленном расширении пара в сопле пересыщение может и не происходить, так как пар успевает конденсироваться на посторонних частицах. Из этого следует, что для начала конденсации важную роль играет промежуток времени, в течение которого создается пересыщение. В монографии отмечается и такой факт, что при наличии в потоке газа даже небольшого количества другого вещества с более высокой температурой и давлением насыщения в первую очередь происходит гомогенная конденсация этого вещества с образованием большого количества зародышей, на которых в дальнейшем конденсируется основной компонент. Пересыщение пара при этом может и отсутствовать. О том, что конденсация в соплах возможна, можно сделать вывод, если сопоставить уравнение Клаузиуса-Клайперона (1.2) и уравнение изменения давления при адиабатическом расширении в сопле совершенного газа [c.10]

Применим к растворителю приближенное уравнение Клаузиуса— Клайперона, характеризующее процессы перехода вещества нз одной фазы в другую [c.144]

Линия ОВ характеризует зависимость температуры плавления льда от давления (лед вода Ф = 2, С = 1). Небольшой наклон этой линии влево свидетельствует о том, что с повышением давления температура плавления льда понижается. Эту же зависимость можно установить, применив уравнение Клаузиуса — Клайперона (93) поскольку мольный объем воды в твердом состоя- [c.183]

Вант-Гофф, предполагая поведение растворенного вещества в растворе аналогичным его поведению в газообразном состоянии, предложил для расчета осмотического давления уравнение Клайперона—Менделеева (1.13) в следующем виде [c.192]

Давлеиие паров жидкости сильно возрастает с температурой. Когда оно становится равным внешнему, жидкость кипит. Зависимость давления паров от температуры выражается уравнением Клаузиуса — Клайперона 1п р ДоЯ [c.58]

Уравнение Клайперона для идеального газа р= — [c.35]

Уравнение Ван-дер-Ваальса представляет собой уравнение Клайперона, в которое введены перечисленные выше поправки на возросшее вследствие межмолекулярного взаимодействия кинетическое давление и уменьшенный реальный свободный объем [c.35]

Парциальные давления сухого воздуха и пара определяются из уравнения Менделеева-Клайперона [c.64]

Это уравнение аналогично уравнению (И.З), одной из форм записи уравнения Клаузиуса — Клайперона, оно содержит те же допущения. [c.41]

Равновесные кривые десорбции ВХ и ПВХ в токе инертного газа можно рассчитать, используя уравнение Клайперона - Менделеева [56] [c.81]

Величину отвечающую данному значению 0 можно определить по уравнению, аналогичному уравнению Клаузиуса -Клайперона [c.689]

Если при смешении или растворении наблюдается вьщеление тепловой энергии, то (при постоянстве величины энтропийного фактора) энтальпия системы будет уменьшаться, что является предпосылкой повышения ее стабильности. Располагая данными по изменению растворимости компонентов системы в некотором температурном интервале, можно вычислить теплоту растворения (gp), используя уравнение Клайперона-Клаузиуса [c.763]

Давление пара р чистого термоустойчивого вещества возрастает с температурой согласно уравнению Клаузиуса—Клайперона [1—4], [c.510]

В зависимости от имеющихся сведений давление пара при данной температуре Т может быть установлено либо при помощи уравнения Клаузиуса—Клайперона, либо с помощью следующих эмпирических уравнений В моновариантной системе давление пара приблизительно может быть дано уравнением [2] [c.511]

Использование (следуя Гольдману и Поляни [15]) термического коэффициента расширения жидкости в качестве приближенной меры термического расширения адсорбата при достаточно больших заполнениях и для молекул, не слишком крупных по отношению к размерам пор, допустимо. Однако его недостаточно для описания изотермы при малых, а часто и при средних заполнениях. Графическое выражение зависимости In р от Г в виде прямых до критической и более высоких Т (рис. 1 на стр. 389) нельзя считать обоснованным, так как уравнение Клайперона— Клаузиуса = — А5/Ду переходит в идеальную форму In/)/с (1/Г) = [c.418]

Известное уравнение Клаузиуса-Клайперона связывает скрытую теплоту испарения жидкости с упругостью пара соотнощением [c.139]

При допущении, что скрытая теплота испарения жидкости не меняется с температурой, из уравнения Клаузиуса-Клайперона легко получить отношения [c.198]

Из соотношения (7.1) следует, что при положительной кривизне поверхности паровой фазы давление внутри пузырька будет превышать давление в окружающей его жидкости. В предположении о локальном насыщенном состоянии среды это означает, что и тем- пература жидкости, в объеме которой происходит образование парового зародыша, также выше температуры насыщения, соответствующей давлению Рт- Оцейить величину этого перегрева можно с помощью уравнения Клайперона — Клаузиуса, описывающего наклон кривой фазового равновесия Рв = (Та). [c.213]

Процесс адсорбции сопровождается выделением тепла. Повышение температуртэт приводит к уменьшению избирательной адсорбции. Теплота адсорбции определяется по уравнению Клаузиуса-Клайперона [c.64]

Уравнение Мснделссва-Клайперона обычно изучается в курсс физики, однако для решения многих химических задач необходимо уметь пользоваться молярными объемами газов и относительной плотностью газов. И для этого часто приходится находить молярный объем при заданных (не нормальных) условиях. Поэтому мы сочли необходимым включить это уравнение. [c.247]

Ппоцесс сжатия газа описывается уравнением Клайперона [c.86]

Повышение температуры приводит к повышению внутренней энергии за счет работы против сил межмолекулярного сцепления (сил когезии). разрушению межмолекулярных связей за счет усиления теплового движения молекул. В неоднородной по составу системе эти силы неоднородны. При данной температуре,сообщаемой жидкой подсистеме, испаряется группа компонентов с близкими энергиями когезии.Из первого закона термодиналшки и уравнения Клайперона-Клаузиуса следует /"у Т , (I) [c.120]

Важным следствием, вытекающим из уравнения (1), является возможность применения уравнения Клазиуса — Клайперона в несколько видоизмененной форме для расчета дифференциальных теплот адсорбции. Результаты расчета по этому уравнению также находятся в удовлетворительном согласии с опытными данными (рис. 3). [c.432]

Если проинтегрировать для идеальных смесей уравнение Клайперона — Клаузиуса при Ух=0 и Уу=ЯТ1Р, то получим [c.63]

Получение кислорода Издание 5 1972 (1972) -- [ c.34 ]

Основы техники кристаллизации расплавов (1975) -- [ c.86 ]

Разделение воздуха методом глубокого охлаждения Том 1 (1964) -- [ c.10 ]

Разделение воздуха методом глубокого охлаждения Том 1 Издание 2 (1973) -- [ c.10 ]

Проблемы теплообмена (1967) -- [ c.160 , c.164 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология