Адиабатическое расширение газо

АР = Р —Рг — перепад давления при адиабатическом расширении газа [c.74]

Для четвёртой стадии цикла работа адиабатического процесса будет отрицательна и численно равна работе во второй стадии, так как в результате адиабатического расширения газ возвращается к первоначальной температуре [c.74]

Работа, производимая адиабатическим расширением газа при разрыве сосуда, может быть описана следующим соотношением [c.298]

При адиабатическом расширении газа тепло не подводится и не отводится, т. е. = О, и уравнение энергетического баланса (7-28) принимает вид /ад, = 4 — откуда затрачивае-мая работа [c.554]

Так как при расширении работа совершается самим газом, то I имеет отрицательное значение. По абсолютной величине работа, совершаемая при адиабатическом расширении газа, равна [c.555]

Работа, производимая адиабатическим расширением газа при взрыве сосуда, и мощность взрыва зависят от давления в аппарате, его объема, продолжительности действия взрыва (обычно около 0,1 с), показателя адиабаты (отношения теплоемкостей при постоянном объеме, для воздуха равного 1,41) и могут быть подсчитаны по эмпирическим формулам. [c.54]

При определении величины работы адиабатического расширения газа может быть использована формула [c.244]

Если предположить наличие адиабатического расширения газа при его проходе по лопастям импеллера, давление р, температура Г и объем газа Q в пылеосадительной камере (обозначаемые индексом с) могут быть найдены из начальных условий (обозначенных индексом I) перед импеллером [c.252]

Термометрический каротаж позволяет изучать изменение температуры вдоль ствола скважины. Эти данные позволяют расшифровать температурный режим недр, выделить газовые залежи, которые отмечаются по минимальным температурам. Дело в том, что адиабатическое расширение газа, согласно законам физики, приводит к понижению его температуры. [c.51]

Адиабатическое расширение газа с совершением внешней работы [c.418]

Этот цикл (рис. 131) основан на адиабатическом расширении газа с отдачей внешней работы. [c.422]

Тело А удаляется и цилиндр заключается в абсолютную тепловую изоляцию, т. е. создаются условия для протекания адиабатического процесса. Перемещением поршня в положение 3 совершается адиабатическое расширение газа до Уд (давление газа при этом становится равным Р , а температура понижается до Т . Работа, совершаемая рабочим телом над окружающей средой, на этой стадии процесса равна [c.91]

Так как работа Л положительна, то Г1 > Га и, следовательно, при адиабатическом расширении газ охлаждается. Наоборот, [c.19]

Рнс. 1.2. Изотермическое (/ и адиабатическое расширение газа (2) [c.19]

Адиабатическое расширение газа протекает при одновременном изменении температуры и давления и характеризуется условием [c.82]

Так как газ не получает теплоты извне, то работа расширения в этом случае совершается за счет убыли внутренней энергии и газ охлаждается. Изменение внутренней энергии равно произведению теплоемкости газа при постоянном объеме на изменение температуры, откуда из уравнения (1) работа адиабатического расширения газа определяется уравнением [c.83]

Известно, что адиабатическое расширение газа сопровождается охлаждением. Следовательно, при расширении газа затрачивается тепловая. .., т. е. преодолеваются силы. ... [c.236]

При рассмотрении термодинамических процессов принято считать работу положительной в том случае, если она производится системой если же работа совершается внешними силами над системой, то она считается отрицательной. Например, при адиабатическом расширении газа работа совершается за счет уменьшения внутренней энергии, она в точности равна убыли этой функции и является положительной величиной. Как видно из уравнения (1.21), при адиабатическом расширении температура системы падает. При и >0 Т 2<7 1. Очевидно, что при процессах [c.24]

При адиабатическом расширении газа действительно уравнение Пуассона [c.15]

При адиабатическом расширении газа совершается работа над окружающей средой за счет внутренней энергии газа температура падает, так как 9=0. Для моля идеального газа первый закон записывается следующим образом [c.42]

Адиабатическое расширение газа. [c.288]

Адиабатическое расширение газа с отдачей внешней работы всегда сопровождается уменьшением внутренней энергии и, следовательно, его охлаждением. Для определения дифференциального эффекта охлаждения в данном случае воспользуемся [c.743]

Дросселирование и адиабатическое расширение газа в турбодетандере осуществляется за счет движения газа в трубах и каналах переменного поперечного сечения. Для определения температуры, давления и степени пересыщения смеси в этих устройствах необходимо провести соответствующие газодинамические расчеты. Ниже изложен подход к проведению подобных расчетов, основы которых содержатся в [5]. Пусть в некотором сечении трубы заданы скорость С/,, давление р,, температура Г,, плотность газа р , и площадь поперечного сечения 5,. Задан также закон изменения площади поперечного сечения по длине трубы S(x). Рассмотрим произвольное сечение трубы Sj. Газодинамические параметры в этом сечении определяются из одномерных уравнений сохранения расхода, количества движения, энергии и состояния газа [5]. [c.381]

Найдите интегральное соотношение, связывающее температуру и объем при адиабатическом расширении газа, которое представлено вириальным уравнением К = ЯТ/Р + В с В = а + ЬТ и Ср = с + с1Т [c.143]

Из условий адиабатического расширения газа в аппарате скорость истечения газа через отверстие мембранного устройства определяется [c.141]

Аналогичная картина, очевидно, наблюдается и при адиабатическом расширении газа. [c.178]

Течение через сопла Лаваля. При очень высоких давлениях в камере или очень низких давлениях в пространстве истечения скорость истечения из сопла может быть сверхзвуковой, т. е. больше критической скорости. Для того чтобы получить определенную скорость адиабатического расширения газа (наибольшую скорость истечения), применяют сопла Лаваля (рис. П-28). [c.148]

Конструкция сопла обеспечивала максимальное преобразование хаотического теплового движения молекул рабочего газа в направленный поток. Для этого сопло должно иметь высокую степень расширения. Однако следует иметь в виду, что адиабатическое расширение газа в сопле сопровождается снижением его температуры и при высокой степени расширения есть вероятность конденсации газа, что приводит к нарушению структуры струи. [c.33]

В промышленных установках глубокого охлаждения используют главным образом или эффект дросселирования (эффект Джоуля-Томсона), или адиабатическое расширение газа с отдачей внешней работы. В связи с этим были разработаны различные циклы глубокого охлаждения. [c.34]

Самопроизвольным изменением, наступающим при уменьшении внешнего ограничения, является перенос объема от более низкого к более высокому давлению. Отсюда следует, что более низкому давлению соответствует более высокий потенциал и что изменение энергии надо выражать в виде произведения факторов емкости и интенсивности в форме [—(р—р°)]-[ёУ]. Таким образом, мы интерпретируем давление как отрицательный потенциал и идентифицируем фактор интенсивности энергии сжатия с величиной —р. Изучающий термодинамику в подобном изложении в первый раз обычно чувствует в этом некоторую неестественность и интуитивно стремится в качестве фактора интенсивности пользоваться величиной +Р- В самом деле, в таком подходе много преимуществ и можно записать изменение энергии в виде [р—р°]-[—(IV]. В подобном случае величину [—АЩ следует рассматривать как фактор емкости и толковать самопроизвольный процесс как процесс переноса величины [—(11/] от более высокого к более низкому давлению. Адиабатическое расширение газа в цилиндре высокого давления уменьшает энергию находящегося в цилиндре газа. В то же время энергия газа в цилиндре низкого давления увеличивается в результате сжатия — т. е. добавление величины [—йУ] к объему газа увеличивает его энергию. Это вполне аналогично тому обстоятельству, что увеличение массы системы, находящейся при данном гравитационном потенциале, приводит к возрастанию энергии системы. Если же взять в качестве фактора интенсивности величину —р, то подобную аналогию уже нельзя будет провести. Еще более очевидными станут преимущества выбора величины - -р в качестве фактора интенсивности после прочтения 11.9. [c.209]

Взаимодействие основного потока и противотока осуществляется через турбулентную микровихревую прослойку. Газ противотока закручивается в основном за счет контактирования со струёй основного потока по нижней его границе (на радиусе меньшем (К-Ь), эта активная винтообразная область создает неоднородность поля скоростей в приосевой зоне, что ведет к возникновению эффекта подсоса из межструйной области и адиабатического расширения газа противотока при его движении к диафрагменному отверстию. [c.36]

Допустим, что состоя51ие сжатого газа перед детандером характеризуется температурой Т, = 205 К и давлением = 100 ат — точка 1. Процесс адиабатического расширения газа с отдачей пненшей работы осушествляется при S = onst. Поэтому опустив из точки 1 вертикаль вниз до пересечения с изобарой, отвечающей заданному конечному давлению Рз = сип, найдем точку 4, характеризующую состояние газа в конце детандирования. Этой точке соответствует температура Т4 = 82 К и, следовательно, понижение температуры газа ЛГ [c.653]

Магнитно-калорический эффект. Очень низкие температуры могут быть получены методом адиабатического размагничивания парамагнитных веществ, при котором, так же как при адиабатическом расширении газа, работа протин внешних сил совершается за счет затраты внутренней энергии системы и поэтому приводит к резко.му снижению температуры. [c.654]

Если процессы происходят без обшена теплом между системой и окружающей средой, то они называются адиабатическими. При таких процессах, например в изолированных системах, очевидно, а = 0. В этом случае, согласно уравнению (1.1), A = kU. Это означает, что при адиабатическом расширение газа работа совершается только за счет убыли его внутренней энергии. Поэтому газ охлаждается. [c.21]

Для получения низких температур в технике используют, как уже отмечалось, либо процесс дросселирования газов (изо-энтальпическое расширение, i = onst), либо процесс адиабатического расширения газов с отдачей внешней работы (изоэнтро-пическое расширение, dS = 0, dQ 0), либо сочетание обоих процессов, [c.741]

Из сказанного следует, что необходимым условием образования конденсированной фазы является наличие таких процессов, при которых повышается пересыщение смеси, например в, результате понижения температуры или повышения давления газа. На практике обычно одновременно изменяются и температура, и давление, поэтому изменяется и пересыщение смеси. Например, при адиабатическом расширении газа понижаются давление температура. Первое приводит к уменьшению пересыщения, а второе — к увеличению. Однако с уменьшением температуры давление насыщения падает намного сильнее, что приводит в итоге к увеличению пересьпцения смеси. Пересыщение смеси резко возрастает только на начальном этапе процесса конденсации. В процессе конденсации температура смеси несколько увеличивается, со временем значения парциального давления пара вдали от капли и на ее поверхности выравниваются за счет уменьшения концентрации пара. Поскольку поток пара к поверхности капли уменьшается, то уменьшается и пересыщение и в конечном счете процесс образования зародышей прекращается. На рис. 14.2 показаны харак- [c.379]

Один из способов охлаждения и образования пересыщения смеси — адиабатическое расширение газа, лежащее в основе дроссель-эффекта. На газовых и газоконденсатных месторождениях применяют схемы низкотемпературной сепарации (НТС), которая включает в себя комплекс технологических процессов, направленных на охлаждение продукции скважин до нужных температур с последующей ее сепарацией. НТС применяют после того, как газ освобождается от основной массы капельной взвеси в сепараторе I ступени практически без изменения давления и температуры. На последующих ступенях проводят НТС в целях конденсации паров воды и тяжелых углеводоров (УВ). НТС включает в себя следующие процессы. [c.380]

Условия озокеритообразования — ретроградная конденсация газоконденсатного флюида в сочетании с сильным охлаждением за счет адиабатического расширения газов, в результате происходит вымораживание даже легких фракций озокеритов с последующим удалением жидких фракций. В результате формируются жильный (более чистые разности) и поровый озокериты. Чтобы сформировалась залежь озокерита, необходимо многократное повторение этого процесса. Озокериты — образования нестойкие, парафины легко подвергаются бактериальному разрушению, поэтому промышленные залежи известны только в молодых — кайнозойских — отложениях подвижных областей Предкарпатье, Фергана, Туркмения. [c.68]

По S — Г-диаграмме можно определить количество отнимаемой от расширяющегося газа теплоты и понижение температуры при детандировании (см. рис. УП1. 6). Например, параметры сжатого газа перед детандером Т = 205 К и Pi = 100 атм = 10 МПа (точка 1). Процесс адиабатического расширения газа проводится при S = onst. Поэтому опустив из точки 1 вертикаль до пересечения с изобарой, отвечающей заданному конечному давлению Рг = 1 атм (0,1 МПа), получим точку 4, характеризующую состояние газа в конце детандирования — Г4 83 К. Тогда понижение температуры газа АГ = Ti — Г4 = 205 — 83 = 122 К. Количество отнимаемой теплоты Q = Я1 — Я4 = 86 — 58 = 28 ккал/кг = [c.170]

Адиабатический поток в горизонтальных трубопроводах. Если принять, что условия течения определяются адиабатическим расширением газа у входного отверстия в сопло, ведущее из камеры, в которой скорость незначительна, и нет трения, то можно применить удобный графический метод интегрирования уравнения (П-58) для адиабатического потока в горизонтальных трубопроводах 2. Принятые условия течения близки к реальным, так как отклонение действи-тбльного входного отверстия от формы идеального сопла компенсируется увеличением длины трубы, Экспериментальные данные показывают, что коэффициент трения в этом случае является той же функцией числа Рейнольдса для сжимаемого потока, что и для несжимаемого [c.146]