Энергия толщина потери

Эксплуатационные затраты, связанные с теплоизоляционными конструкциями, 5 = Л + + У, где Л — амортизационные отчисления от стоимости изоляции Е — энергетические затраты на покрытие теплопритоков через изоляцию О — стоимость продуктов, потерянных из-за усушки, вызванной проникновением теплоты через изолированное ограждение. Все члены зависимости 3.19) являются функцией от толщины теплоизоляционного слоя ) з или от коэффициента теплопередачи ограждения Причем члены, связанные с капитальными затратами (Л + Е К), возрастают с увеличением б з (или с уменьшением к ), а затраты энергии и потери от усушки имеют противоположную тенденцию. [c.96]

Величина бт является интегральной характеристикой теплового пограничного слоя. Ее можно назвать толщиной потери энергии (или точнее — толщиной потери энтальпии). [c.160]

O — толщина (пленки, пограничного слоя и др.), м O — толщина вытеснения, м O — толщина потери импульса, м 0т —толщина потери энергии, м [c.7]

При нагреве бегущей волной материал помещается в коаксиальную систему или волновод. Если толщина материала меньше глубины проникновения электромагнитных волн, то часть энергии пройдет через него и приведет к потерям в конечной нагрузке. Поэтому недостатком таких установок может быть их малый к. п. д., а достоинством - равномерность нагрева. [c.167]

Значений Др,,. о > Ар их допускать не следует, так как в этом случае клапан не будет полностью открываться. Снижения Др . <, можно достигнуть уменьшением толщины пластины и увеличением ее длины (у прямоточных клапанов высоты языка ). Уменьшение подъема пластины снижает величину Дря. о. но увеличивает потерю энергии в клапане. К нему прибегают для снижения возникающих в пластине напряжений с целью увеличения надежности клапана. [c.388]

В данной главе будет рассмотрено лишь испытание на удар с трехточечным изгибом (по Шарпи). В этом испытании определяются потери энергии маятника при ударе и разломе призматического образца (толщиной D и шириной В). Измеренные потери энергии в основном состоят из четырех составляющих [c.269]

В зоне гидравлически шероховатых труб (рис. 2-10, б) толщина вязкого подслоя значительно меньше высоты бугорков шероховатости (б Л ,ах), которые почти целиком оказываются в турбулентном ядре потока. Обтекания бугорков происходит с большими скоростями и сопровождается интенсивными отрывами вихрей, которые попадают в центральную часть потока и усиливают его турбулентность. Рассеивание кинетической энергии вращения этих вихрей, происходящее в процессе перемешивания частиц и приводящее к переходу этой энергии в тепло, увеличивает потерю напора. Соответственно возрастает также и касательное напряжение на стенке, которое создается в основном в результате перепадов давлений,возникающих на бугорках при их отрывном обтекании. [c.127]

Экспериментальные исследования показали, что такой подъем можно без ущерба осуществлять, придавая плоскости дна уклон до 5°. При желании сохранить нормальную форму колена и диффузора указанный подъем можно обеспечить путем поворота колена с выходным диффузором около точки О (рис. 86 и 87) на желаемый угол. При большой ширине В- для уменьшения пролета и толщины плиты основания и перекрытия часто возникает необходимость в установке внутри отсасывающей трубы промежуточного быка с толщиной Ь , что облегчает строительную конструкцию. Из-за этого быка потери возрастают на величину, примерно равную вызванному этим же быком увеличению кинетической энергии в выходном сечении отсасывающей трубы. Чтобы уменьшить отрицательное влияние быка, следует выходной диффузор уширить, по крайней мере, на столько, чтобы сечение его осталось равным сечению диффузора нормальной отсасывающей трубы без быка. [c.155]

Такое разногласие в опытных данных, а затем и в критериальных зависимостях, объясняется тем, что силы вязкости не только оказывают влияние на процесс собственно дробления, но являются определяющими профиля скоростей, потерь энергии струи, а в центробежных форсунках — и толщины струи вытекающего топлива. Поскольку потери энергии зависят от конструкции конкретной форсунки, общую зависимость установить не представляется возможным. [c.121]

Червячные пластикаторы имеют преимущество перед поршневыми в том отношении, что они обеспечивают значительно более эффективное потребление энергии на нагрев перерабатываемого материала. Благодаря этому достигается лучшее использование давления литья, сокращение времени пластикации, улучшение качества отливок, становится возможным изготовление толстостенных изделий и т. п. При толщине изделий 2—2 мм давление литья при поршневой пластикации используется всего лишь на 40—45%, в то время как при червячной — на 88% [7]. Из рис. 9.20 видно, что при переработке полипропилена на литьевой машине с червячным предпластикатором SA 200/20 давление литья используется намного эффективнее, чем в поршневых системах, так как потеря давления в пластикационной части несоизмеримо меньше. Литьевая машина SA имеет быстроходный червяк со ступенчатым регулированием числа оборотов. [c.219]

Уравнение Бете представляет собой удобное соотношение для определения величины потери энергии электроном пучка при движении его в образце. Отметим, что х — это расстояние вдоль траектории, которая за счет упругого рассеяния отклоняется от прямой линии. Таким образом, за исключением пленок, толщина которых меньше средней длины свободного пробега, для упругого рассеяния при расчете потерь энергии в толстых пленках или массивных мишенях необходимо вводить коррекцию на дополнительное увеличение пути иод действием упругого рассеяния. [c.27]

При обсуждении глубины генерации рентгеновского излучения нужно помнить, что плотность генерации рентгеновского излучения на единицу объема не является постоянной по всей области взаимодействия. Плотность генерации связана с числом и длиной электронных траекторий на единицу объема и средним перенапряжением. Генерация рентгеновского излучения в зависимости от координаты по глубине в образце известна как функция ц>(рЕ). На рис. 3.44 образец предполагался разделенным по глубине на слои равной толщины. По мере прохождения падающим пучком этих слоев длина траектории в каждом последующем слое возрастает вследствие того, что, во-первых, за счет упругого рассеяния электрон отклоняется от движения по нормали, что приводит к удлинению пути через слой, и, во-вторых, отражение приводит к тому, что электрон пересекает слой в противоположном направлении. Таким образом, генерация рентгеновского излучения проходит через максимум на некоторой глубине, а затем уменьшается, так как потеря энергии и отражение уменьшают число электронов с углублением внутрь объекта. Более того, из сечения, приведенного на рис. 3.39, видно, что электроны при перенапряжении 4 дают наиболее существенный вклад в генерацию рентгеновского излучения. Таким образом, видно, что плотность рентгеновского излучения существенно меняется с глубиной. Для целей анализа функции ф(р2) является более точным описанием распределения генерации рентгеновского излучения по глубине. [c.85]

Ситуация, в которой может происходить генерация рентгеновского излучения для тонкой пленки на подложке, приведена на рис. 7.22. Электроны могут генерировать рентгеновское излучение сразу в пленке (1) или после рассеяния от подложки (2), могут рассеяться от пленки, пройти сквозь пленку и рассеяться от подложки, а также могут неоднократно пересекать границу раздела пленка — подложка, прежде чем потеряют всю свою энергию. Частота каждого из этих процессов будет зависеть от толщины и состава пленки, а также от состава подложки. Идеальным средством изучения эмиссии рентгеновского излучения из пленки на подложках является моделирование траекторий электронов методом Монте-Карло, так как все случаи, показанные на рис. 7.22, можно легко смоделировать. Некоторые авторы успешно применяли метод Монте-Карло в случае тонких пленок [172, 173]. [c.59]

Явно интегральные методы расчета турбулентных слоев в настоящее время, по-видимому, наиболее широко распространены по сравнению с другими. Различия между методами в основном связаны с весовыми функциями, используемыми для образования дифференциальных уравнений, а также с источниками и формами вспомогательных соотношений, обобщающих эмпирическую информацию. Трукенбродт [Л. 124] использовал интегральные уравнения движения и кинетической энергии совместно с алгебраическим соотношением между диссипативным интегралом и числом Рейнольдса, построенным на толщине потери импульса Эскудиер и Сполдинг [Л. 29], а также Вальц [Л. 129] брали те же дифференциальные уравнения, но привлекали к расчету другие вспомогательные соотношения. [c.15]

При p = onst толщина потери энергии выражается через АТ и обозначается йт , а число Стентона определяется не по Ah, а по АТ. Уравнение (6.2.11) при этом может быть представлено в виде (если Т — Тст) [c.104]

Отношение толщины потери энергии бт на адиабатной стенке к толщине потери энергии на стенке с теплообменом при 7 ст=сопз1 [c.141]

В трубчатой печп факел, температура которого обычно находится и пределах 1300—1000°, излучает тепло. Одна часть лучей в пределах угла 1 (см. рис. 20. 1), исходящих из точки А, падает на радиантную посерхность, энергия их поглощается, и тепло передается через поверхность труб нагреваемому сырью. Другая часть надает на внутреннюю поверхность кладки, и тенло поглощается ею. Некоторое количоство этого тепла проходит через стенки и теряется в окружающую среду. Однако вследствие сравнительно больщрй толщины стенок кладки и низкого коэффициента теплопроводности потери тепла через стенки кладки незначительны. [c.432]

Найдем связь коэффициента затухания в с добротностью Qы. По определению, Qu=2лE AE, где Е — общая энергия колебаний при резонансе, а АЕ — потери энергии за период. За период колебаний волна с амплитудой колебаний Ао пройдет полуволновую пластину по толщине в прямом и обратном направлениях. Ее амплитуда уменьшится до Л=Лое-2 =Л, е- . Поскольку энергия пропоршю-нальна квадрату амплитудьи [c.75]

Для определения состава слоев, присутствующих в. зоне контакта кремний — алюминий, измеряют интенсивность р-компо-ненты излучения, прошедшей через пластину полупроводника толщиной 250—350 мкм и слой диэлектрика, отразившейся от металла и обратно прошедшей через слой и полупроводник. Для увеличения чувствительности измерения выполняют при угле падения света на полупроводник, равном его углу Брюстера (6 = агс1д/2 ), при котором достигаются наименьшие потери энергии р-поляризованного излучения при отражении его на границе воздух — полупроводник и наибольший угол отражения излучения от металла (для 51 в средней ИК-области /21 = 3,42 и соответственно 0 16°). [c.154]

Соличеств интерпретация данных о рассеянии быстрых ионов проще, чем в случае медленных ионов, и проводится с применением резерфордовского закона рассеяния, когда эффектом экранирования ядер электронами можно пренебречь Частица, отраженная от пов-сти твердого тела, обладает большей энергией, чем частица, отраженная от внутр слоев мишени Потери энерги . связаны с электронным и ядерным торможением внутри твердого тела Т к сечение рассеяния невелико, часть ионов, проникнувших в глубь мишени, двигается по прямой испытывая в осн электронное торможение После соударения с атомом, в результате к-рого направление движущегося иона меняется на угол > 90° (обратное рассеяние), он под действием электронного торможения опять по прямой направляется к пов-сти материала Т обр, фиксируя спектры энергетич потерь обратнорассеянных ионов, можно без разрушения образца получить информацию о распределении определяемого элемента по глубине Напр, используя рассеяние а-частиц с энергией 10 Дж, можно исследовать слои тотщиной в доти мкм с разрешением по глубине 20 нм без послойного травления, к-рое необходимо в случае использования медленных ионов Разрешение по глубине зависит от массы и энергии первичных ионов, массы атомов материала и энергетич разрешения регистрирующей аппаратуры По величине потерь энергии можно определять также толщину пленок иа подложках [c.258]

Анализ образцов в виде тонкой фольги представляет собой простейшую аналитическую проблему. До некоторой степени микрорентгеноспектральный анализ образцов в виде тонкой фольги проще, чем анализ плоских массивных образцов. Когда образец очень тонкий, упругое рассеяние и потери энергии уменьшаются до такой степени, что эффекты атомного номера исключаются или в лучшем случае оказываются второстепенными. Поскольку сечения как упругого, так и неупругого рассеяния уменьшаются с увеличением энергии пучка, образцы в виде тонкой фольги лучше всего анализировать с помощью аналитического электронного микроскопа (АЭМ), который обычно представляет собой комбинацию просвечивающего и просвечивающего растрового электронных микроскопов, работающих при ускоряющем напряжении 100 кВ и снабженных рентгеновским спектрометром с дисперсией по энергии. В случае отсутствия АЭМ можно использовать РЭМ или рентгеновский микроанализатор, работающий при ускоряющем напряжении 40—60 кВ, хотя роль эффектов атомного номера в зависимости от состава фольги или ее толщины может стать значительной. Как поглощение, так и флуоресценция также становятся незначительными для тонкой фольги в зависимости только от толщины фольги и независимо от энергии пучка. Таким образом, при анализе образцов в виде тонкой фольги можно пренебречь всеми матричными эффектами — влиянием атомного номера, поглощением и флуоресценцией, па которые должна вводиться поправка при анализе массивных образцов. В результате анализ тонкой фольги можно провести ири помощи простого метода относительной чувствительности, [169, 170]. [c.57]

Непрерывное излучение, испускаемое мишенью по направлению к детектору, проникает сквозь бериллиевое окно толщиной обыч 0 8 мкм, поверхностный барьерный контакт ( 20 лм Аи) и деактивный слой 1 ремния, простирающийся в глубь детектора на 200 нм. Затем излучение попадает в активную (собственную) область детектора, толщина которой обычно составляет от 2 до 5 мм. При энергии, равной энергии М-края поглощения золота, влияние поглощения в слое золота обычно незначительно. Следовательно, влияние золота и бериллия, становящееся значительным при низких энергиях, можно описать с помощью эквивалентной толщины /ве, представляющей собой слой бериллия, который оказывал бы такое же влияние, как и золото с бериллием вместе. Потери яа поглощение в берилли евом о,мне, золоте, мертвом слое кремния и при прохождении через активную зону кремния можно поэтому рассчитать из выражения [c.113]

При распылении жидкостей энергия главным образом затрачивается на а) образование новой поверхности, б) преодоление сил вязкости при изменении формы жидкости и в) потери, обусловленные неэффективной передачей энергии жидкости Энергия, необходимая для образования новой поверхности при разделении жидкости на капли радиусом г, равна Зу/гр на 1 г Для капечь воды диаметром 1 мк это составляет 0,43 дж (или 0,1 кал) Кроме того, требуется еще некоторое (вероятно, небольшое) добавочное количество энергии, обусловленное тем обстоятельством, что создавае мая в процессе распыления жидкости поверхность больше конечной поверхности образовавшихся капель Процесс образования капель протекает очень быстро, порой в течение нескольких микро секунд При этом скорость деформации жидкости очень ве тика и количество энергии, затрачиваемой на преодоление сил вязкости, должно быть значительным Если предположить, что вязкая жидкость вытягивается в тонкую нитку или пленку, которая распадается затем под действием поверхностного натяжения, образуя капли со средним диаметром равным толщине нити, то можно рассчитать минимальную работу необходимую для изменения формы жидкости По Монку , это можно сделать, приняв, что жидкость входит в широкий конец конической переходной области, равно мерно ускоряется в ней и покидает ее в виде нити Минимальная энергия, рассеиваемая в единице объема жидкости, равна [c.44]

Смотреть страницы где упоминается термин Энергия толщина потери: [c.112] [c.45] [c.425] [c.190] [c.64] [c.124] [c.190] [c.96] [c.177] [c.13] [c.64] [c.104] [c.141] [c.144] [c.103] [c.427] [c.421] [c.96] [c.200] [c.453] [c.30] [c.94] [c.164] [c.244] [c.354]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология