Шведова

Согласно уравнению Бингама — Шведова, течение нефтепродукта в зоне АБ происходит лишь тогда, когда напряжение сдвига Р превышает предел текучести 0. [c.38]

Реологическая кривая у (т) реальной тиксотропной системы может быть более сложной и содержать ряд различных участков (стадий). Так, 6 %-ная (по весу) суспензия бентонитовой глины обнаруживает при наименьших значениях т механически обратимое упругое последействие в практически неразрушенной структуре (рис. 5, стадия I) затем — медленное вязкопластическое течение ( ползучесть по Шведову — II) далее — бингамовское течение в энергично разрушаемой структуре (III) и наконец, эйнштейновское течение в полностью разрушенной структуре (IV). [c.312]

В дисперсных и полимерных материалах подобная сила возникает одновременно с вязким сопротивлением, поэтому общее сопротивление деформированию описывается законом Шведова — Бингама [c.153]

Таким образом, поведение пластичного материала может быть описано или законом Ньютона, где т] — переменная величина, или законом Шведова — Бингама с двумя постоянными (тс и г] ). Тот [c.154]

Обычно переход от ползучести к пластическому и далее ньютоновскому течению происходит постепенно, т. е. ломаная кривая переходит в плавную S-образную кривую (рпс. 90). Чаще всего наибольший диапазон скоростей сдвига (от 71 до 72) приходится на участок пластического течения. Этим определяется практическое значение закона Шведова — Бингама и реологических констант [c.155]

Рис. VII.3. Механические модели тел Максвелла (а), Кельвина (б) и Шведова —Бингама (в)

Эти соотношения представляют собой уравнения реологии вязкопластических материалов. Первое из них известно как уравнение Шведова — Бингама. Следует, конечно, иметь в виду, что оно имеет смысл только при т > т . Величина г) получила название пластической вязкости. [c.185]

Таким образом, сосгоянию тиксотропного равновесия соответствует закон течения Шведова—Бингама. При дн-польном взаимодействии частиц [c.211]

Уравнение (5.6) представлено линией 2. на рис. 5.1. Опыт дает некоторое расхождение с уравнением Шведова и Бингама, поскольку некоторые элементы пространственной структуры могут разрушаться при напряжениях,меньших р , снова частично восстанавливаться (пунктирная линия на рис. 5.1), Полностью пространственная структура разрушается при р > р . [c.82]

Другая разновидность ротационного прибора, предложенная еще Ф. Н. Шведовым в прошлом столетии, представляет собой также два коаксиальных цилиндра, из которых внешний приводится во вращение с постоянной скоростью с помощью электромотора, а внутренний подвешен на тонкой упругой нити и снабжен- указателем для отсчитывания угла закручивания. Жидкость заливают в пространство между цилиндрами. Внешний цилиндр при вращении увлекает за собой жидкость, которая в свою очередь приводит во вращение внутренний цилиндр и закручивает его на некоторый угол до тех пор, пока момент силы, кручения не станет равным моменту сил трения. Так как нить, на которой подвешен внутренний цилиндр, упруга, то этот угол всегда пропорционален вязкости. [c.326]

Наконец, характерной особенностью многих золей является неподчинение их зависимостям, выражаемым уравнениями Ньютона и Пуазейля. Для обычных жидкостей объем жидкости, протекшей через капилляр в единицу времени, прямо пропорционален разности давлений р на концах капилляра. Точно так же для обычных жидкостей наблюдается прямая зависимость между углом поворота внутреннего цилиндра и скоростью вращения наружного цилиндра в ротационном приборе типа вискозиметра Ф. Н. Шведова. Для многих же золей, эмульсий и растворов высокомолекулярных веществ такая зависимость отсутствует, а вычисленная по соответствующему уравнению вязкость имеет переменное значение и является функцией градиента скорости. Иными словами, вязкость многих дисперсных систем не является инвариантной характеристикой системы, а зависит от условий ее определения, например от скорости течения жидкости в вискозиметре, от типа и размеров прибора. [c.327]

Метод закручивания цилиндра. Впервые метод определения упруго-пластических свойств структурированных систем по закручиванию цилиндра, подвешенного на упругой нити и погруженного в исследуемую систему, был, как мы уже указывали, предложен еще Ф. И. Шведовым в 1889 г. На рис. X, 10 приведена схема прибора, с помощью которого выполняется определение. Прибор имеет крутильную головку /, в которой закреплена упруга нить 2. На нити подвешен рифленый цилиндр 3 с зеркальцем 6. Цилиндр 3 полностью погружают в кювету 4 с исследуемой системой. При повороте крутильной головки на определенный угол а крутящий момент передается Через нить цилиндру и вызывает сдвиговые деформации в слое системы, окружающем цилиндр. Цилиндр также поворачивается на некоторый угол р до равновесия между упругим напряжением нити и сопротивлением деформируемой системы. Разность (а — р) дает угол закручивания нити ш, соответствующий определенному усилию F, задаваемому крутильной головкой. Угол -поворота цилиндра измеряется по смещению светового луча, испускаемого осветителем 5 и отражаемого зеркальцем 6 нэ шкалу 7. [c.335]

В начале XX в. русский ученый П. П. Веймарн показал, что не существует особого мира коллоидов , что одно и то же вещество в зависимости от условий может быть в кристаллическом и коллоидном состояниях. Начало реологическим исследованиям коллоидных систем в России было положено Ф. Н. Шведовым (1889). [c.8]

Вначале предполагалось, что вязкость жидкостей является постоянной величиной, не зависящей ни от напряжения, ни от скорости сдвига. Только в конце XIX в. появились работы Ф. Н. Шведова, показавшего зависимость текучести желатины от напряжения сдвига. В 20-х годах [c.127]

В действительности эту модель следует называть моделью Шведова. Шведов предложил обобщение модели Максвелла в форме [c.149]

Ф, Н. Шведов, основатель коллоидной механики, исследуя свойства структурированной жидкости в 1889 г., а затем Бингам в 1916 г. показали, что пластичные тела характеризуются в первом приближении двумя константами пределом текучести и так называемой пластической вязкостью, которая остается практически постоянной в некоторой области выше предела текучести, тогда как обычная эффективная вязкость в этой области резко падает с возрастанием напряжения сдвига. Постоянство пластической вязкости соответствует приближенной применимости двучленного уравнения Шведова Бингама для сопротивления пластичного потока [c.177]

Для реологических исследовании дисперсных систем при напряжении сдвига, вызывающем значительное разрушение структуры, применяют уравнение Шведова — Бингама, которое проинтегрировано для вискозиметров с цилиндрическими, кольцевыми и щелевыми капиллярами, а также для вискозиметров с коаксиальными цилиндрами. Исследованиями установлено, что уравнения Шведова — Бингама можно применять для нахождения характеристик пластического течения суспензий глин. [c.193]

Экспериментальные исследования С. П. Ничипоренко деформационных процессов дисперсий глин показали, что по характеру развития деформаций (быстрой эластической, медленной эластической и пластической), вычисленных из уравнения Шведова — Максвелла и Кельвина в сопоставимых условиях (Р = 20 10 дин см т = = 5002), можно определить следующие шесть структурно-механических типов таких систем (рис. 104) [c.241]

Различают пластическую (бингамовскую) вязкость, которая характеризует пластические свойства жидкости. Обычно пластическая вязкость определяется по кривой течения жидкости с помощью уравнения Шведова - Бингама . [c.23]

Исследование тиксотропных нефтей показало, что кривые т = Г(<1и/ <1г), построенные по данным фафика (рис. 14) по точкам с одинаковой продолжительностью сдвига, как правило, удовлетворительно следует закону Шведова - Бингама. [c.40]

Как упоминалось ранее, течение парафинистых нефтей и нефтепродуктов с некоторым приближением описывается уравнением Шведова - Бингама [c.45]

За последние годы предприняты интенсивные усилия для аналитического описания реологических свойств пластичных смазок. Наибольшее приближение получено при использовании уравнения Балкли — Гершеля, обобщающего степенной закон течения и реологическую модель тела Шведова — Бингама. [c.273]

При "т < Тс структурированная суспензия медленно течет, подобное течение можно отождествлять с ползучестью. Это означает, что Т(, является не статическим (как Тд в реологическом законе Шведова — Бингама), а динамическим предельным напряжением сдвига. При X > тс структура начинает разрушаться разрушение усиливается с ростом ь/дх. При этом вязкость (I , постоянна вплоть до такого значения dvldx, при котором структура полностью разрушится. 146 [c.146]

На участке АВ значение Рб всегда>Рв, и расчет прочности вязкопластпчных тел (зона АБ) и аномальных л<идкостей (зона БВ) описывается уравнением Бингама — Шведова [78] или степенным законом, предложенным Освальдом. Процессы структурирования и деструктурирования нефтяных дисперсных систем на участке АВ сопровождаются тепловыми эффектами, определяющимися при калориметрических исследованиях и позволяющими судить о величине, скорости образования и разрушения ассоциатов. [c.38]

Пек расплавляют до такого состояния, чтобы он имел минимальную вязкость и обволакивал зерна наполнителя тонким слоем, заполняя оставшиеся наружные поры в теле частичек (адсорбционный слой). Ориентировочно за температуру смешеиия принимают удвоенную температуру размягчения применяемого пека [98, 146]. Это объясняется различным структурно-реологическим состоянием пеков при их температуре размягчения и удвоенной температуре размягчения. Так, вязкость среднетемпературного магнитогорского пека (температура размягчения 65°С) существенно изменяется в интервале 65—110°С, и он представляет собой пластично-текучее вещество (по Бингаму — Шведову). В интервале 120—140 °С вязкость изменяется менее резко. Прп этом иек находится в состоянии ньютоновской жидкости, текучие свойства которой определяются только вязкостью. [c.22]

На примере исследования деформационно-прочностных свойств мангышлакской нефти было показано, что в зависимости от градиента скорости нефть ведет себя как псевдопластичное, идеаль-но-пластичное тело или как тело Шведова — Бингама [66]. Эффективная вязкость парафиннстых нефтей складывается из структурной вязкости, зависящей от наличия в системе надмолекулярных структур, температуры, градиента скорости сдвига и вязкости ньютоновской" жидкости, в которую переходит неньютоновская жидкость после разрушения структурированной системы [67]. Термообработка, введение специальных добавок оказывают большое влияние на реологические свойства парафиннстых нефтей [68—70]. [c.21]

Мы вцражаем признательность работника1м воронежского завода С-К им. С. М. Кирова Н, М. Костюкову и В. М. Шведовой за содействие в проведении испытаний. [c.124]

Материалы с сильно выражеггными неньютоновскнмн свойствами имеют довольно разнообразные зависимости у от т. Простейшая из них — это прямая течения идеального пластика (тела Шведова — Бингама, рис. Vn.5). Аналитически она описывается уравнением (VII. 11). т. е. реологическое поведение идеального пластичного мя.тернала исчерпывающе характеризуется двумя константами и if. [c.187]

Напишите уравнение Шведова и Бингама для пластичновязких жидкостей. Что такое предельное напряжение сдвига [c.86]

Модель, состоящая из последовательного сочетания упругого и вязкого элементов, приводит к закону релаксации Н. Ф. Шведова с практически нерелаксирующей областью истинно упругих напряжений. Модель из параллельного сочетания упругого и вязкого элементов позволяет получить закон упругого последействия или постепенно развивающейся эластической деформации. При последовательном присоединении к такой модели второго (свободного) упругого элемента возникает модель с эластической релаксацией. [c.197]

Жидкости, подчиняющиеся реологическому закону (19), называются вязкоспластичными жидкостями Шведова - Бингама. Вязкоспластичные свойства проявляют нефти с большим содержанием парафина, глинистые растворы, краски, шламы, стоячая грязь. [c.21]

Описанные модели реостабильных (неньютоновских) жидкостей являются идеальными. Реальные жидкости при различных скоростях сдвига и в различных процессах могут подчиняться разным реологическим уравнениям состояния. Например, масляная краска, считающаяся классическим образцом жидкости Шведова - Бингама, при очень маленьких скоростях сдвига ведет себя как ньютоновская жидкость с большой вязкостью. Следовательно, закон трения нужно выбирать, учитывая скорость [c.24]

Таким образом, в XVIII—XIX вв. зарождались совершенно различные независимые и, казалось, никак не связанные между собой источники основных разделов коллоидной химии (устойчивость адсорбция электрические явления кинетические свойства золей поверхностные явления и др.). К середине нашего века в результате слияния этих источников на основе ряда фундаментальных обобщений образовалась единая отрасль знания —физическая химия дисперсных систем и поверхностных явлений, называемая сокращенно коллоидной химией. В этот процесс, происходивший во всей мировой науке, весьма значительный вклад внесли русские и советские химики, создавшие ряд важнейших направлений и школ. Имена Громеки, Шведова, Веймарна, Титова, Шилова, Шишковского, Думанского, Цвета, Гурвича, Гедройца, Пескова, Липатова, Жукова, Ребиндера, Каргина и многих ныне живущих ученых являются яркими вехами прогресса коллоидной химии. Знакомство с творческими достижениями этих выдающихся ученых, требующее более глубокого знания основных разделов коллоидной химии, будет осуществляться по мере прохождения курса. [c.19]

Жидкости этого типа называются неньютоновыми или бингамовыми. Следует отметить, что изучение их свойств было впервые проведено выдающимся русским ученым Шведовым (1889 г.). Величина (отнесенная к единице поверхности скольжения), называемая предельным бингамовым (или динамическим) напряжением сдвига, является количественной характеристикой структуры. Экспериментальное определение этой величины путем графической экстраполяции кривой те- [c.274]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология