Центр излучающий

Центральное интерференционное поле. Точечный источник света в центре излучающего свет круга, который лежит на оптической оси, дает в идеальном интерферометре рассмотренное выше поле интерференционных полос. Это центральное поле используется для описания реальной интерференционной картины. [c.103]

Датчик УФ-интенсиметра располагают таким образом, чтобы поверхность его чувствительного элемента находилась, по возможности, на том же расстоянии от источника УФ-излучения, что и поверхность изделия при проведении контроля, или просто кладут на поверхность объекта контроля непосредственно под геометрическим центром излучающей поверхности источника, и затем считывают показания. [c.638]

L — расстояние от центра излучающей площади до центра кристалла [c.500]

Сфера диаметром О. . Куб со стороной а. . Бесконечный цилиндр диаметром О, излучающий на центр основания. .... [c.600]

Цилиндр высотой Ь = 0, излучающий на центр основания. . . . Цилиндр высотой Ь = 0, излучающий на боковую поверхность Слой толщиной б между двумя бесконечными плоскопараллельными поверхностями Межтрубное пространство, образованное пучком труб с диаметром и (шаг труб поперек хода газов <1, продольный шаг труб 2, длина труб 1>й) [c.600]

Излучающая сфера кажется диском с одинаковой яркостью, когда ее ловерхность черная если она имеет металлическую поверхность, то края ее кажутся ярче, а если ее поверхность — непроводник, то ярче ее центр. [c.463]

Характер изменения звукового давления (или интенсивности) волны вдоль акустической оси преобразователя, под которой понимают перпендикуляр к излучающей поверхности диска, проходящей через его центр, является сложным. В ближней зоне звуковое давление меняется немонотонно, достигает максимального значения при г Гд , а затем в дальней зоне монотонно убывает. В дальней зоне в пределах углового сектора 20 звуковое давление уменьшается по направлению от акустической оси к периферии. Изменение поля в зависимости от угла между направлением луча и акустической осью изображают в виде диаграммы направленности (рис. 4.8). За единицу принимают амплитуду звукового давления р на оси излучателя. В дальней зоне диаграмма направленности не зависит от расстояния до излучателя. При размерах излучателя, меньших длины волны, от него распространяются сферические волны, излучение будет ненаправленным. Наоборот, если размеры излучателя больше длины волны, излучаемая энергия концентрируется преимущественно в направлении акустической оси. [c.100]

Дальняя зона - область поля, в которой амплитуда монотонно убывает с расстоянием. Здесь поле имеет вид лучей, расходящихся из точки, которая называется акустическим центром. Для преобразователей, равномерно излучающих всеми точками, он совпадает с центром тяжести площади пластины. [c.221]

Нормированный по максимуму р фафик зависимости амплитуды (или интенсивности) поля в дальней зоне в функции от направления распространения волны называют диаграммой направленности. Диафамма направленности строится в плоскости, перпендикулярной к излучающей поверхности и проходящей через эффективный акустический центр преобразователя. Акустическая ось преобразователя - прямая, выходящая из эффективного акустического центра в направлении максимума диафаммы направленности. [c.221]

Начало уширения для однородного источника означает, что интенсивность центра линии достигла / (Г) — излучающей способности черного тела при температуре источника. Тогда при дальнейшем увеличении концентрации Л/ о (или С) для центра линии прекращается рост интенсивности, в то время как края контура продолжают расти до этого предела. Таким образом, вершина контура станет плоской и спектральная линия обнаружит уширение (рис. 146, а). [c.246]

Такого рода сведения позволяют планировать эксперимент, т. с. осуществить выбор оптимальных длин волн возбуждения исследуемой смеси, подобрать подходящий растворитель для получения наиболее информативного спектра, произвести выбор аналитических линий для количественного анализа, выделить излучающие центры для проведения исследований по принципам безэталонной идентификации молекулярных структур. Машинная обработка квазилинейчатых спектров индивидуальных соединений позволяет оценить информативность отдельных линий в спектрах эталонов в пределах используемой базы данных [15]. Учет характеристичности линий при проведении качественного анализа (ввиду возможного наложения последних в спектре сложной смеси) в ряде случаев определяет корректность выполняемых отнесений. [c.91]

Если изучение молекулярных спектров дало ценные сведения относительно структуры молекулы и атома, то изучение физических свойств положительно активных молекул, способных служить центрами ассоциации, в сочетании со спектроскопией, позволит выяснить механизм ассоциации и конденсации. Свет, испускаемый любым веществом при его нагревании, характеризуется определенным спектром — линейчатым спектром атома и полосатым спектром молекулы. Длины волн света, соответствующие этим линиям, и их относительные интенсивности характерны для излучающего вещества, для определенных энергетических изменений молекул. Что же будет происходить с веществом, от молекул которого отнимается энергия. Потеря энергии молекулой приводит ее в положительно активное состояние сколько энергии отнимается (что соответствует определенному спектру излучения), столько она может поглотить при данном равновесном состоянии среды путем присоединения (адсорбции) полярных молекул. Следовательно, чем больше энергии будет отнято от молекулы, тем больше иа ней адсорбируется молекул пара, тем интенсивнее будет протекать конденсация. [c.150]

Если электроны вместо непосредственного безызлучательного перехода из ловушек в излучающее состояние предварительно переводятся в зону проводимости, то затухание люминесценции будет происходить преимущественно по другому закону. Предположим, что фосфор облучался достаточно долго, так что все ловушки заполнены. Во время фосфоресценции электроны переходят из ловушек в зону проводимости со скоростью kn. Они могут быть захвачены или одним из п свободных центров люминесценции, или одной из Пд — П незанятых ловушек. Предполагая, что поперечные сечения захвата для центров и ловушек равны, получаем дифференциальное уравнение [c.100]

Если яркость для центра линии >достигает насыщения, то при дальнейшем увеличении концентрации излучающих атомов или толщины излучающего слоя интегральная яркость линии [c.261]

Фиг. 100. Зависимость фактора формы однорядного—Я1 (нижняя сплошная кривая) и двухрядного—Л з (верхняя сплошная кривая) экранов от расстояния 5 между центрами труб — прямая радиация от излучающей поверхности к нижнему ряду труб (т. е. о,

При очень большом или очень малом коэффициенте ослабления доза на поверхиости сферы, наполненной однородным излучающим веществом, точно равна половине дозы в центре этой сферы. [c.134]

На рис. 3. 18 графически изображены функции, характеризующие дозу в произвольной точке вне или внутри излучающего шара. Разные кривые соответствуют различным значениям параметра ц/ от 0,1 до 10. Расстояния от центра сферы выра- [c.135]

Рис. 3.18. Изменение дозы от источника в виде однородно излучающего шара (плотность 1 г/сж ) в зависимости от расстояния от центра шара (абсцисса в единицах радиуса шара) для различных параметров ослабления ( X—с )/ (параметр кривой).

Здесь — коэффициент поглощеиня в центре линии (v = vo) /1 — атомная масса излучающих частиц R — газоиая постоянная Г — температура. [c.140]

Типовая трубчатая печь с излучающими стенами топки и пор.хни, отводом дымовых газов представлена на рнс. У-14. Печь имеет диу.ч-рядный экран двухстороннего облучения, раоположс1н,ный в центре камеры сгорания, однорядные потолочный и подовые экраны. Коивекци-онная камера расположена в верхней части печи. Печь может Гн>(т- двух- и четырехпоточпой. [c.355]

С увеличением концентрации определяемого элемента в плазме наряду с излучением света возбужденными атомами начинает играть заметную роль процесс поглощения света невозбужденными атомами того же элемента. Такой процесс называют самопоглощением или реабсорбцией. Сущность явления самопоглощения заключается в том, что излучение поглощается и пере-излучается много раз перед тем, как выйти из излучающего облака плазмы источника света. Поскольку вероятность перехода максимальна для излучения с частотой, соответствующей центру спектральной линии, такие кванты поглощаются в первую очередь и частично захватываются источником света. Самопо-1 лощение приводит к уменьшению интенсивности в [c.361]

Количественный люминесцентный анализ (или так называемая флуориметрия) основан на предполагаемой зависимости между интенсивностью люминесценции и концентрацией анализируемого вещества. При флуориметрических определениях исходят из пропорциональности интеноивности люминесценции количеству поглощающих и излучающих центров и доле поглощенного света. Флуориметрические методы принципиально не отличаются от фотометрических и являются разновидностью оптических методов анализа, хотя и имеют свои специфические особенности. Как правило, чувствительность флуориметрических методов значительно выше фотометрических. Главным условием успешного применения люминесцентных реакций для количественного анализа является достаточно полное превращение поглощенной энергии в люминесцентное излучение. Флуориметрические измерения выполняются как визуально, так и с помощью объективных методов регистрации возникающего излучения. [c.150]

Для установления молекулярной структуры углеводородов разработаны принципы безэталонной идентификации, изложенные в [7]. В квазилинейчатом спектре люминесценции выявляются линии, которые не могут быть отнесены к спектру определенного эталонного соединения. Такие линии группируют на основании совиадепия спектров возбуждения по типам излучающих центров. Затем производят сравнение спектров возбуждения со спектрами поглощения эталонных соединений и анализируют особенности проявления квазилинейчатых структуры спектров флуоресценции и фосфоресценции определяемого излучающего центра. По совокупности данных с учетом закономерностей спектрального поведения ароматических молекул осуществляется отнесение линий, образующих излучающий центр, к определенному тину молекулярной структуры. [c.85]

Для фосфоров можно принять, что коэффициент безы-злучательной передачи энергии к излучающему центру Лх) намного меньше, чем для передачи ее в основное состояние (Кд), т. е. что тогда абга, [c.97]

По причине особенносте передачи энергии возбуждения излучающему центру в катодолюминесценции почти отсутствует явление сенсибилизации, столь широко расиространенное в фотолюминофорах. В то же самое время роль коактиваторов, примесей, облегчающих внедрение активатора в решетку, 1 одинаковой мере существенна нри обоих вида.х возбуждения. [c.155]

Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной Ь. Оптическая плотность области бесконечно малой длины (1х есть с1Х =рйх оптическая плотность области длиной Ь есть Х=рЬ. На фиг. 1.1 приведен схематический чертеж, где абсцисса имеет размерность оптической плотности. Получим выражение для полной спектральной светимости принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной Ь. Полная плотность падающего лучистого потока (в эрг1см -сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна ( й/2я), где й/2л — доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если 0 — телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. Легко видеть, что спектральная плотность падающего потока (в дрг см - сек) числеппо равна для приемника, помещенного в центре полусферы радиусом Ь, которая заполнена равномерно распределенными излучателями при давлении р. По этой причине (-Йщ/Ла) = 6(0 обычно называется полусферической спектральной излучательной способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить Ь на эффективный нучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения,, детально описаны в гл. 13, 18 и 19. [c.25]

Источник излучения в виде поверхности. П[)остейшим Ь римером (рис. 3. 13) является расчет дозы для точки, лежащей на прямой, перпендикулярной к источнику излучения в виде диска радиусом Н и проходящей через его центр. В этом случае излучающий элемент поверхности будет равен йМ = дс1Р = 2п гд с1г. Расстояние от этого элемента до рассматриваемой точки, лежащей иа оси, равно х == У+ г , где а — расстояние точки от поверхности по нормали, а г — радиус кольцевого элемента поверхности ii/ = 2яг с1г Тогда без учета ослабления [c.128]

Из этого уравнения следует, что доза в центре пустой сферы с определенной плотностью излучения д мкюрикм ) не зависит от радиуса сферы и для данного радиуса сферы ее величина такова, как если бы все количество излучающего вещества было сконцентрировано в одной точке на расстоянии Р от центра. [c.130]

Рис. о. 17. Измсиепие дозы в центре Р и на поверхности / (ц,7 ) однородно излучающего шара в зависимости. от Верхняя кривая — ход изменения отношения дозы на поверхности к дозе в центре шара с ростом ц/ . [c.135]

Эти довольно сложные соотношения могут быть значительно упрощены во многих практических случаях с сохранением достаточной точности. Как видно из рис. 3. 17, при возрастании значения 1/ примерно до 0,2 дозный коэффициент в центре (при постоянном значении излучающей массы М) уменьпиется всего [c.136]

Таким образом, если в какой-либо сфере находится количество М мк излучающего вещества, которое равномерно распределено по объему, то, помножив М на утроенную дозную константу и поделив на квадрат радиуса пшра, можно получить значение дозы в центре [c.136]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология