Электрический квадруполь

Таким образом, мы видим, что вероятность перехода, обусловленная излучением магнитного диполя или электрического квадруполя, будет незначительной по сравнению с [c.153]

Электрический квадруполь-ный момент, [c.320]

Согласно классической, теории, осциллирующий электрический диполь излучает. Аналогично должны сопровождаться излучением колебания магнитного диполя и электрического квадруполя. Однако излучение магнитного диполя и электрического квадруполя значительно слабее излучения электрического диполя поэтому, особенно при изучении спектров свободных радикалов, излучения этих типов не существенны при элементарном рассмотрении. И только ради полноты в настоящую книгу включены правила отбора для этих типов излучения. [c.55]

Вещество, содержащее парамагнитные ядра, можно рассматривать как термодинамическую систему, в пределах которой можно выделить подсистемы ядерных спинов, ядерных электрических квадруполей, спинов неспаренных электронов и т. п. Они могут обмениваться энергией как между собой, так и с тепловым резервуаром — решеткой , т. е. веществом в целом, состоящим из атомов и молекул, имеющих колебательные, вращательные, поступательные степени свободы движения. Внутри спиновой системы можно выделить зеемановскую и дипольную подсистемы. Первая отражает взаимодействие ядерных спинов с внешним приложенным полем, а вторая — диполь-дипольные взаимодействия, т. е. взаимодействие каждого спина с локальным полем, создаваемым окружающими его соседними магнитными диполями. [c.251]

Ядерный квадрупольный момент. Разнообразные переходы между энергетическими уровнями, связанные с вращательным движением молекул, проявляются в далекой инфракрасной области (в интервале длин волн 30 нм — 1 мм), при этом у соединений некоторых элементов в далеких инфракрасных спектрах поглощения наблюдаются группы линий с очень небольшим расщеплением (тонкая структура). У нуклидов с ядерным спином, равным 1 и более, из-за деформации ядра электрические заряды распределяются неравномерно — образуется электрический квадруполь. Атомные ядра принимают форму, приближающуюся к эллипсоиду вращения, обозначаемому знаком плюс, если на большой оси расположен положительный заряд, а на малой — отрицательный, и знаком минус, если на большой оси заряд отрицательный, а на малой — положительный. Величина -этих зарядов выражается через электрический заряд электрона и площадь поверхности ядра и составляет в этих единицах 10-26—10-2 e/ м . Вблизи от значений магических чисел нейтронов и протонов эта величина крайне мала, по мере отдаления от них она возрастает по модулю, оставаясь положительной до достижения магического числа и отрицательной — лосле него. [c.52]

Если спин ядра /> /2, то обычно процесс магнитной релаксации происходит очень эффективно. Это определяется наличием у таких ядер электрического квадрупольного момента, который взаимодействует с электрическим полем вокруг ядра. Это электрическое поле возникает во всех случаях, когда симметрия окружения ядра отличается от кубической. Электрический квадруполь-ный момент стремится ориентироваться вдоль градиента электрического поля, который, поскольку это поле имеет внутримолекулярную природу, будет менять свое направление по отношению к приложенному извне магнитному полю при вращении молекулы. Ядерный магнитный момент стремится ориентироваться в том же направлении, что и квадрупольный момент, так что в целом это приведет к усилению релаксации. Обычно этот процесс идет весьма эффективно, поэтому времена Г1 и Гг для ядер с /> /2 обычно очень короткие. Прямое следствие этой [c.394]

Некоторые атомные ядра имеют еще и электрический квадруполь-ный момент, являющийся мерой отклонения распределения заряда внутри ядра от сферически симметричного распределения. [c.9]

Частичное или полное подавление спин-спинового взаимодействия может иметь место без влияния извне, если одно из ядер обладает электрическим квадруполь-ным моментом, поскольку время жизни таких ядер в любом данном спиновом состоянии ограничено быстрой спин-решеточной релаксацией. Это может приводить к сильному уширению резонансных линий, которое зависит от взаимодействия квадрупольного момента ядра с градиентами электрического поля молекулы. Если симметрия молекулы, а следовательно, и электрического поля, высока, то взаимодействие мало и уширение минимально. [c.336]

Часто возникает уширение резонансных сигналов протонов, связанных с атомными ядрами, имеющими электрический квадруполь-ный момент. Величина электрического квадрупольного момента служит мерой несферичности распределения электрического заряда в ядре. Электрический квадрупольный момент имеют лишь ядра со спиновым числом >7г- Наиболее распространенным примером ядер этого типа могут служить ядра азота (7 = 1). В молекулах часто существуют очень неоднородные локальные электрические поля. Тепловое движение таких молекул вызывает эффективное взаимодействие ядерного квадруполя с хаотически меняющимися во времени электростатическими полями ядро быстро отдает спиновую энергию решетке. Поэтому ядра, обладающие квадрупольными моментами, обычно имеют малые времена спин-решеточной релаксации, а ЯМР-сигналы протонов, связанных с этими ядрами, соответственно уширены. [c.73]

Энергетические уровни, обусловливающие спектры ядерного квадрупольного резонанса, возникают следующим образом. Теоретически может быть показано, что ядро со спином О или /г/г должно быть сферически симметричным, в то время как ядра со спином к или большим могут быть, и обычно бывают, асферическими. В общем случае такие ядра являются сфероидами, вытянутыми вдоль горизонтальной или вертикальной осей. Сфероидальное распределение заряда может быть представлено как сумма сферического заряда (мононоля) и электрического квадруполя (рис. 1) таким образом, ядра со спином /г илй большим обладают квадрупольными моментами. В табл. I приведены спины и квадру-польные моменты некоторых асферических ядер, представляющих интерес для химика-органика, [c.399]

Хорошую иллюстрацию значимости вклада в (г) от десольватации ионов при их сближении дает исследование времени спин-решеточной релаксации ядер в растворах хлорида и перхлората лития в 16 протонных и полярных апротонных растворителях [236]. Время Т1, обусловленное электрическим квадруполь-ным механизмом, очень чувствительно к асимметрии градиента электрического поля на ядре и, следовательно, к образованию ионных пар. Данные [236] показывают, что вероятность сближения ионов тем выше, чем ниже сольватация аниона, в полном согласии с определением (г) [219]. В этой же работе [236] авторы приходят к выводу, что по крайней мере для лития взаимодействие с растворителем существенно определяется донорно-акцепторным механизмом последнее важно для обоснованного поиска правильного пути расчета потенциала (IV.62). [c.107]

НОСТЬЮ перехода, обусловленного магнитным диполем и электрическим квадруполем. [c.262]

Электрический фильтр масс ЭФМ-1 отечественного производства представляет собой масс-спектрометр, в котором ионы разделяются по массам в поле электрического квадруполя, образованного четырьмя параллельными стержнями круглого сечения. Анализируемый газ ионизируется в ионном источнике с продольной ионизацией (рис. 521). Ионы направляются вдоль оси электрического квадруполя. Они входят в анализатор через круглую диафрагму, расположенную по оси квадруполя. [c.550]

Изотоп Частота ЯМР для поля в 10< гс, Мгц Относительная чувствительность для равного числа ядер Магнитный момент, р- Спин Электрический квадруполь-ный момент, [c.318]

Электрический квадруполь-ный момент, г-10 см [c.319]

Te молекулы, которые характеризуются тремя главными электрическими моментами инерции, называют кратко квадрупольными молекулами. Для образования электрического квадруполя необходимы по меньшей мере четыре заряда. Для диполя необходимы, как уже было сказано, только два заряда один положительный, а другой такой же величины, но отрицательный. Простейшее расположение зарядов в квадруполе показано на рис. 6. [c.47]

Электрический квадруполь-ный м )мент, 10 см [c.317]

Изотоп Ht TOxa ЯМР для пол в 10 гс, Л1гн Относительная чувствительность для равного числа ядер Магнитный момент, р. Спин Электрический квадруПОЛЬ-ный момент, слА [c.318]

Если ядро имеет спин зЬ, оно должно располагаться в наведенном электромагнитном поле так, чтобы компонента углового момента в направлении поля принимала одно из значений 5Й. ( —1)й,. . ., — Если поле является неоднородным электростатиче- ским и ядро — не сферическое, то различные конфигурации будут отличаться по энергии вследствие кулоновских взаимодействий между полем и ядром. Ядра, обладающие спином, равным нулю или Ы2, всегда имеют сферическую форму, а ядра с более высоким спином — несферические. Ядра со спином, равным или большим й, обычно ведут себя как вытянутый или сплющенный сфероид такая форма соответствует наложению электрического квадруполя на сферический [c.91]

В некоторых случаях дипольный момент отсутствует, но необхоч димо учитывать наличие электрического квадрупол ьного момента Q. Энергию взаимодействия квадруполя с электрическим полем поверхности можно оценить по формуле [c.76]

Поляризационные диаграммы. Элементарные излучатели поглощения и излучения не всегда можно уподоблять линейным электрическим диполям. В некоторых случаях они обладают свойствами электрического квадруполя или магнитного диполя. С. И. Вавилов предложил определять мультипольность элементарных излучателей при помощи поляризационных диаграмм, представляющих зависимость поляризации люминесценции от направления наблюдения и положения электрического вектора возбуждающего света. [c.454]

Размерность То — секунды на число переходов п- т То называется временем жизни возбужденного состояния п. Приняв максимальную силу осциллятора (единица), для То получим нижний предел порядка 10 для процесса испускания излучения электрическим диполем в видимой области. Так как вероятности переходов для магнитного дипольного и электрического квадру-лольного переходов в 10 и 10 раз слабее, чем для электрического дипольного перехода ([1], стр. 21), среднее время испускания магнитного диполя и электрического квадруполя больше чем 10 и 1 сек соответственно. Такие возбужденные состоян11я называются метастабильными. Используя выражения (3-41), (3-45) и (3-46), можно получить соотношение между излучательным временем жизни возбужденного состояния То и экспериментально определяемым интегралом е (в шкале частот со) [c.139]

Сила линии — с точки зрения наблюдений ее интенсивность при визуальной оценке, а с точки- зрения теории сумма квадратов матричных амплитуд электрического дипольного момента для излучения электрического диполя, магнитного дн-польного момента для излучения магнитного диполя и квадру-польпого момента для излучения электрического квадруполя. Первый тип излучения электромагнитных воли является основным, а два других типа испускаются, например, в оболочках не- [c.190]

Ядра со спином более обладают еще так называемым электрическим квадрупольиым моментом, который приводит к уширению сигналов ЯМР. Иногда оно не слишком сильно, и на ядрах дейтерия, азота или кислорода спектры ЯМР все-таки получают с достаточно высоким разрешением. Для других же ядер такого рода чаще применяют метод ЯКР — ядерного квадрупольного резо- [c.160]