Вектор осевой

Аналогично на диаметр условной окружности долота влияет осевое биение шарошек. Наибольшие отклонения диаметра окружности будут в том случае, когда проекции векторов осевых биений на плоскость окружности окажутся направленными к центру или от центра окружности. [c.242]

Аналогичная картина наблюдается и при разных модулях векторов осевого биения шарошек. [c.243]

На рис. 2.54 показаны векторы сил и места их приложения. На правой проекции представлены точки приложения газовых сил, причем векторы осевых сил изображаются точками. [c.230]

Баланс энтропии 99, 261 Вектор осевой 67 [c.4]

Установка печи под некоторым углом к горизонтали а =1. .. 3° (см. рис. 12.3) вызывает появление осевой составляющей sin а от силы тяжести барабана на опорных роликах (рис. 12.8, а). Если печь не вращается (монтаж, остановки), то эта составляющая значительно меньше силы трения скольжения покоя /G os а между бандажом I и роликом 2, и корпус остается в покое. Представим себе, что оси бандажа и ролика не параллельны, тогда после начала вращения векторы скоростей Vj и Vj не совпадут (рис. 12.8, б). Результирующая скорость Угх, равная их геометрической сумме, вызовет появление в месте контакта направленной в противоположную сторону силы Ti2, которая при закрепленном ролике будет сдвигать бандаж. [c.368]

Симметрия. В двухатомной молекуле между ядрами возникает сильное электрическое поле, направленное вдоль оси молекулы. Это направление (ось г) становится особым для молекулярного электрона и важнейшим из квантовых чисел становится магнитное квантовое число /л г = О, 1, 2,. .., 1, определяющее проекцию вектора I орбитального момента на ось молекулы. Взаимодействие электрона с осевым электрическим полем ядер значительно и зависит от абсолютной величины mi, но не от знака. Поэтому вводят квантовое число X = т,1. Состояния (МО) с разными К сильно различаются по энергии, представляя собой, по сути, отдельные энергетические уровни. В соответствии с квантовым числом X молекулярные орбитали двухатомных (и линейных) молекул обозначаются строчными греческими буквами [c.72]

Измеренный в данной точке вектор полной скорости разлагается на две компоненты окружную (тангенциальную) — лежащую в плоскости поперечного сечения камеры и нормальную его радиусу продольную (осевую) — и,, лежащую в плоскости продольного сечения камеры и нормальную его радиусу. [c.158]

Для реализации на практике потенциального течения должны быть предусмотрены направляющие вставки. Получаемая траектория капли представляет собой пространственную спираль (рис. 3.26). Радиальная скорость капель на выходе иэ распылителя мала. В тангенциальном направлении траектория определяется по существу тангенциальным вектором скорости капли. Наряду с этим капля увлекается или тормозится потоком газа. Траектория в осевом направлении получается из наложения силы тяжести и осевой составляющей силы воздействия на каплю газового потока, которая может быть направлена и навстречу гравитационному полю. Поток газа, направленный навстречу капле, имеет вблизи от распылителя небольшую радиальную составляющую. Капля движется, выйдя из распылителя, сначала практически в почти спокойной атмосфере. Чем ближе капля к входу газа, тем сильнее становится встречное движение, т. е. тормозящее действие. Поэтому предполагается, что поток газа Оо направлен [c.182]

При й = 6,43 вырожденная седловая точка возникает. Она является точкой торможения. В ней две линии тока касаются друг друга. Указанное значение к при выбранных Ь и М определено из условия обращения в нуль осевой составляющей вектора скорости при а = О, г = ju [c.209]

Отклонение диаметра условной окружности долота будет наибольшим в том случае, если сумма проекций векторов радиального и осевого биений каждой шарошки окажется направленной к центру или от центра окружности. [c.242]

Отклонения углового шага шарошек также влияет на изменение положения центра окружности, но только при одновременном различии модулей векторов радиального и осевого биения шарошек. [c.243]

Разновысотность шарошек долота тоже зависит от радиального и осевого биения шарошек. Если сумма проекций векторов этих биений каждой шарошки на ось ниппельной части долота будет неодинаковой, то это приведет к разновысотности шарошек. [c.243]

Зазор между зубьями шарошек тоже зависит от радиального и осевого биения шарошек. Если рассматривать зазор в двух направлениях (между боковыми поверхностями зубьев и между вершиной и впадиной), то степень влияния на него радиального и осевого биений в различных направлениях будет отличаться. Эта разность определяется различным угловым положением векторов радиального и осевого биений относительно рассматриваемых направлений зазоров. [c.243]

Начальный участок закрученной струи значительно отличается от ранее исследованных турбулентных течений. Закрученные струи, вытекающие из кольцевого или цилиндрического устья, имеют в начальных сечениях очень сложный профиль, характеризующийся резкими градиентами скорости и давления. Поток на этом участке является трехмерным. Полный вектор в осесимметричной закрученной струе имеет в каждой точке три составляющие осевую направленную параллельно оси струи радиальную гОу, направленную вдоль радиуса струи, и тангенциальную направленную по касательной к окружности (с центром на оси струи), проходящей через эту точку. С ростом степени закрутки растут величины тангенциальной и радиальной скоростей. В центральной приосевой области закрученной струи из-за центробежного эффекта появляются зоны с разрежением или с меньшим статическим давлением. Благодаря этому, в приосевой области вблизи устья сопла возникают обратные токи рециркуляции, характерные для сильно закрученных струй, или (при малой крутке) образуются провалы в поперечном профиле осевых составляющих вектора скорости. [c.35]

Анализ экспериментальных полей скоростей в закрученных струях показывает, что радиальная составляющая скорости сопоставима с другими компонентами вблизи устья, но значительно быстрее затухает по радиусу и вдоль струи. Поэтому в первом приближении при анализе полей скоростей можно рассматривать только осевую Wj и тангенциальную составляющие вектора скорости. Экспериментальные работы показали, что изменение обеих составляющих скорости по радиусу и вдоль струи подчиняется отличным друг от друга закономерностям. [c.38]

Вероятность переходов, а следовательно, интенсивность в спектрах ЯКР зависит от направления вектора переменного магнитного поля В по отношению к главным осям тензора градиента неоднородного электрического поля на ядре. При осевой симметрии градиента электрического поля интенсивность ЯКР максимальна при В 2, а при В 2 вероятность перехода (интенсивность) равна нулю. Поэтому для монокристаллов по зависимости интенсивности ЯКР от угла поворота можно в принципе локализовать систему главных осей. В случае порошков интенсивность ЯКР составляет 50% максимальной интенсивности, которую можно получить для соответствующего монокристалла. [c.97]

Возьмем в г- и Я-пространствах тройки основных векторов Я и а , определяющих в общем случае косоугольные системы координат с анизотропной метрикой (длины осевых масштабов для разных осей координат различны). Исходя из симметрии интегралов (В. 10а) и (В. 106), свяжем основные векторы г- и Я-нро-странств симметричными соотношениями] [c.18]

Осевые орты взаимной системы а, Ь, с определяются через осевые векторы кристаллографической системы а, Ь, с единичной матрицей скалярных произведений [c.11]

Для доказательства справедливости формулы (11) умножим обе части этого равенства скалярно на один из осевых векторов решетки кристалла, например а. С учетом соотношений (5) и (6) в левой части имеем [c.13]

При образовании двухатомной молекулы из атомов движение электронов происходит в поле с осевой симметрией — осью симметрии служит линия, соединяющая ядра. Пусть орбитальный момент обоих атомов определяется числами Li и г- Проекция каждого из этих векторов на ось симметрии может принимать только следующие значения [c.192]

Условия работы насоса могут быть заданы двумя параметрами подачей (расходом) Q и частотой Вращения п. Как изменяются параллелограммы скоростей, если при постоянном значении п менять подачу 0 , показано на рис. 10-7 а — для центробежного насоса и б — для осевого, для входной 1 и выходной 2 кромок лопастей рабочего колеса. При постоянстве п вектор и сохраняет свое зна- [c.198]

Углы между векторами абсолютных скоростей V и окружных и -обычно обозначаются через а — на входе и 2 — на выходе), а углы между векторами относительных скоростей да и окружных и через р (Р1 — на входе и Рг — на выходе). Углы р зависят от кон-.струкции и формы лопастей. У радиально-осевых и пропеллерных турбин для определенных точек они остаются неизменными при всех режимах работы турбины. Углы а зависят как от углов р, так и от режима работы турбин. [c.72]

Вектор скорости топлива в сопле может быть разложен на две составляющие осевую и тангенциальную. Осевая скорость на входе в сопло по всему сечению постоянна и равна [c.175]

Далее считается, что осевая составляющая вектора скорости не зависит от осевой координаты г, а радиальная проекция вектора скорости и, в такте впуска равна нулю. В результате для осевой проекции вектора скорости получается уравнение [c.90]

В волноводах могут распространяться волны двух типов Я-волны и Б-волны. В Я-волнах вектор напряженности магнитного поля чаряду с поперечными имеет и продольную (осевую) компоненту, а вектор электрического поля имеет только поперечные компоненты. В -вол-нах только вектор напряженности электрического поля имеет продольную составляющую, а вектор магнитного поля полностью расположен в плоскости поперечного сечения волновода. Поэтому Я-волны называют также поперечно-эЛектрическими или ГБ-волнами, а Е-волны- поперечно-магнитными или ГМ-волнами (буква Г- начальная буква английского слова Transverse, что означает поперечный Е и М-начальные буквы слов Ele tri и Magneti , т. е. электрический и магнитный ). Как при Я-, так и при -волнах помимо основных могут существовать и высшие пространственные гармоники. При поперечных размерах волновода, много больших рабочей длины волны, в нем может распространяться множество типов Я- и -волн, каждый из которых характеризуется своей пространственной структурой поля, скоростью распространения и потерями. [c.86]

Поля скоростей измеряли с помощью циклического зонда с диаметром головки 4,0 мм по описанной И. И. Смуловским и А. И. Путининым методике [30, 37] в сечениях аппарата диаметрами 320 мм (I), 200 мм (II), 80 мм (III). Вектор полной скорости, измеренный в каждой точке сечения, разлагается на две компоненты окружную (тангенциальную) и продольную (осевую). [c.172]

В уранненнп (6-3) векторы и а соотнетстиепно нормальны к плоскостям ссченнй н И2. Поэтому, полагая ( > и 1 2 норма. п.нымн к осп машины, следует считать ("1 и Го осевыми составляющими абсолютной скорости. [c.214]

Отсутствие азимутальной составляющей вектора скорости в рассмотренных вариационных задачах при осевой симметрии является ограничением, которое может, например, снизить силу тяти оптимального сопла. В работах [19, 20] на примере присутствия потенциальной закрутки потока вокруг оси симметрии выведены необходимые условия экстремума и продемонстрировано увеличение силы тяги. Дальнейшие исследования в этом направлении проведены Гудерлеем, Табаком, Брей-тером и Бхутани [21]. Систематическое сравнение оптимальных сопел этого типа выполнено Тилляевой [22]. [c.47]

Радиальное биение условной окружности зависит от радиального и осевого биения шарошек углового шага шарошек. Векторы эксцентриситетов радиального биения шарошек в общем случае могут иметь различные направления, поэтому и их проекщ1и на плоскость окружности долота могут занимать различные положения по отношению к радиальному направлению и центру окружности. Например, проекция одного вектора может совпадать с радиусом, а другого - расположена под углом проекция одного вектора может быть направлена в сторону центра окружности, а другого — от центра. В таких случаях будет изменяться не только диаметр условной окружности долота, но и положение центра окружности относительно оси его ниппельной части. Тогда появляется радиальное биение условной окружности долота. [c.243]

Молекулярные термы. В< ледствие взаимодействия электронов и взаимодействия их спинов электронное облако молекулы характеризует вектор суммарного орбитального момента импульса L и вектор суммарного спина S, как это было у многЬэлектронного атома (см. 13). Векторам соответствуют квантовые числа.X и S. (Расчеты L и 5 описаны в 13.) Вектор орбитального момента прецессирует в электрическом поле ядер л олекулы, ориентируясь согласно правилам квантования, и взаимодействуя с этим полем. Так как симметрия поля ядер осевая—энергетическое состояние молекулы зависит не от самого , но от составляющей вектора в направлении поля, т. е. от проекции момента на ось молекулы L- [c.109]

На выходных кромках 2 относительная скорость согласно (3-12) зависит только от расхода Q и угла 63, т. е. не зависит от п. Однако поскольку щ пропорционально п, то по (3-5) абсолютная скорость У2 будет зависеть и от п. Эту зависимость легко просле дить по параллелограммам скоростей на выходных кромках рабочего колеса радиально-осевой (рис. 3-8, а) и осевой турбины (рис. 3-8, б). Они показывают, что с ростом п тл щ угол уменьшается и вектор У2 поворачивается в сторону вращения. При этом можно отметить следующее [c.68]

Для снятия полей скорости в циклоне были применены водоохлаждаемые пневмометрические зонды — двухканальный (диаметр зонда 11 мм с импульсными отверстиями диаметром 1,5 мм) для определения вращательной и осевой составляющих скорости и пятиканальный (диаметр зонда 25 мм, диаметр импульсных отверстий 4 мм) для определения полного вектора скорости. [c.140]

Озотнои ение мощностей и направлений этих потоков характеризуется давлением и главным вектором скорости газа, который можно разложить на вращательную скорость Ивр, осевую — Иос и радиаль- [c.72]

Характер распределения осевых скоростей по радиусу циклона представлен на рис. 3. По оси ординат отложены относительные осевые составляющие вектора скорости у°7увх иТ — осевая составляющая вектора скорости, замеренная в установленной точке, Онх — расчетная входная скорость при входе в камеру). Как видно из рис. 3,, осевые составляющие вектора скорости очень резко меняются при изменении места ввода вторичного воздуха как по радиусу, так и по длине циклона. [c.73]

Можно представить себе ламинарное движение жидкости в трубе круглого сечения как качение по системе вихревых торов (рис. 1.5). Предположим, что рейнольдсово число потока превзошло значение Rej. Если в произвольном сечении ф = ф1, 2= 2 произошло растяжение вихревой трубки, то по закону сохранения момента количества движения вихревое кольцо реагирует увеличением завихренности и связанной с ней осевой составляющей вектора скорости. Скоростное поле становится, во-первых, асимметричным dvjd(p О, во-вторых, условие dvjdz = О уже не [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология