Рейнольдса критическое значение

Зависимость толщины пленки от количества стекающей жидкости и от критерия Рейнольдса показана в табл. 26 применительно к воде при температуре 26° С, а применительно к различным жидкостям — на кривых, изображенных на фиг. 42. Критическое значение критерия Рейнольдса было установлено при помощи эксперимента и равно Ке . , = 1080. [c.100]

Концентрированные растворы. Для полимерных жидкостей переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при обобщенном числе Рейнольдса Йе ==2100 при й< 1 соответствующее критическое значение Не [c.174]

Рассмотрим вначале обогрев с помощью насыщенных паров теплоносителей, причем применительно к реакторам с греющими рубашками, т. е. применительно к условиям конденсации паров на вертикальной стенке. При этом, как известно (2, 15, 16], возможны три режима конденсатной пленки чисто ламинарный режим, т. е. режим, при котором критерий Рейнольдса для стекающей конденсатной пленки Ке меньше его критического значения Ке р, ламинарный по критерию Ке режим, но в котором возможно волнообразное течение, и, наконец, турбулентный режим, для которого справедливо соотношение Не >Ке . [c.58]

Величина Не, соответствующая переходу одного вида движения в другой, называется критическим значением критерия Рейнольдса, причем для прямых труб Рекр. = 2300. Движение жидкости в прямых трубах при Ре < 2300 является устойчивым ламинарным. При Ре > 2300 движение турбулентно, однако устойчивый (развитый) турбулентный характер оно приобретает при Ре > 10 000. В пределах Ре от 2300 до 10 000 турбулентное движение является недостаточно устойчивым (переходная область). [c.144]

Проблеме гидродинамической устойчивости ламинарного течения в плоских каналах и трубах с проницаемыми стенками и условиями перехода в турбулентный режим посвящен ряд исследований [1]. Выводы о влиянии отсоса (вдува) на устойчивость пограничного слоя сводятся к следующему в плоском канале отсос стабилизирует течение, повышая критическое число Рейнольдса (рис. 4.6) вдув вначале резко дестабилизирует процесс, однако при параметрах вдува, больших критического, наблюдается слабый рост критического значения числа Рейнольдса Re . Потеря устойчивости ламинарного течения в трубах с проницаемыми стенками имеет особенности в частности, отсос дестабилизирует течение, снижая Re . [c.132]

Экспериментальные исследования перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный на плоской пластине показали, что критическое значение числа Рейнольдса [c.282]

Численное значение критерия Рейнольдса называется числом Рейнольдса. Критическое значение числа Рейнольдса Ке р., установленное опытным путем при движении жидкости по трубам, равно 2300. Следовательно, при значениях Йе < 2300 = Ке .р имеет [c.23]

При некотором критическом значении критерия Рейнольдса происходит резкое изменение поведения движущихся капель и пузырей. 38 [c.38]

Использовав эту формулу и данные экспериментов, Н. Н. Павловский установил, что критическое значение числа Рейнольдса находится в пределах [c.19]

Основываясь на этих соображениях, В.Н. Щелкачев провел критический анализ и сравнение формул, полученных разными исследователями, для определения Ке в подземной гидромеханике и оценки возможных критических значений числа Рейнольдса Ке,р, соответствующих верхней границе применимости закона Дарси. Результаты такого сопоставления приведены в табл. 1.1. В первых двух строках таблицы даны соответственно формулы для Ке и коэффициента гидравлического сопротивления X, полученные разными авторами. В четвертой и пятой строках приведены соответственно критические значения Ке, полученные самими авторами, и их уточненные значения. [c.20]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Опытами О. Рейнольдса, а также других исследователей было установлено, что движение потока будет ламинарным, если число Рейнольдса равно или меньше 2320. Если же число Рейнольдса больше 10 ООО — движение турбулентное. При значениях числа Рейнольдса в пределах 2320—10 ООО может быть как турбулентное, так и ламинарное движение жидкости. Движение жидкости при числах Рейнольдса в пределах 2320—10 ООО характеризуется неустойчивым состоянием, при котором достаточно малейшего возмущения (толчка), чтобы ламинарное движение перешло в турбулентное. Поэтому 2320 можно считать критическим значением числа Рейнольдса (Кекр), а скорость жидкости, соответствующая Ке р, считается критической скоростью ( кр)-Значение критической [c.35]

Опытами О. Рейнольдса, повторенными и уточненными многими другими исследователями, установлено, что имеются нижнее критическое значение критерия Рейнольдса (Не р) и верхнее критическое значение (Не р). [c.100]

Имеется несколько различных форм профилей скорости. В случае прямых цилиндрических реакторов без насадки профиль скоростей может аппроксимироваться кривой параболической формы, характерной для ламинарного потока, или кривой почти прямоугольной формы, характерной для турбулентного потока. Форма профиля зависит от того, превышено ли критическое значение числа Рейнольдса или нет , причем параболический профиль,при Ке<Кекр, устанавливается всегда постепенно по мере того, как по длине реактора затухают неизбежно возникающие на входе возмущения. Обычно считается, что на расстоянии, равном 50 м от входа, можно ожидать достаточно хорошей аппроксимации параболического распределения скоростей. Однако эта величина часто больше фактической длины реактора [c.65]

Автомодельность может наступить при изменении условий протекания процесса. Типичным примером служит сопротивление сил трения движению вязкой жидкости. Как показано в дальнейшем, при значениях критерия Рейнольдса ниже определенного предела оно зависит главным образом от этого критерия и в малой степени — от шероховатости стенок трубы. Однако при увеличении Ке сверх некоторого критического значения фактором, определяющим сопротивление, становится именно шероховатость стенок трубы. Сопротивление перестает зависеть от Ке, т. е. процесс становится автомодельным по этому критерию (см. стр. 88). [c.82]

При числах Рейнольдса, превышающих критическое значение 1 65.5=2300, движение жидкости становится турбулентным. При этом средняя удельная диссипация энергии для чисел Рейнольдса до 10 определяется соотношением [c.179]

Авторы объясняют это следующим образом. Для аппаратов с мешалками критическое значение числа Рейнольдса составляет примерно 20, однако развитое турбулентное движение возникает лишь при Ке 10 , и, следовательно, при Ке 400 преобладает ламинарный характер течения перемешиваемой жидкости. Те же авторы исследовали теплообмен и в аппаратах с перегородками при 4-Ш Не З-10 , при этом были получены более высокие значения коэффициентов теплоотдачи [c.51]

Критерий Рейнольдса определяет характер потока вещества. При некотором критическом его значении происходит более или менее резкий переход от одного режима течения к другому. Так, при течений по трубам (d — внутренний диаметр трубы) при величинах Re, меньших 2100—2300, имеет место ламинарный поток, т.е. установившееся слоистое течение, в котором во всем сечении трубы скорости параллельны оси трубы. При более высоких значениях Re поток становится турбулентным, т. е. возникают хаотические завихрения. В случае внешнего обтекания (d — диаметр обтекаемых частиц) критическое значение числа Re лежит между 20 и 30. При значениях Re, меньших критического, устойчивый ламинарный режим восстанавливается после его нарушения каким-либо возмущением, например отдельными неровностями на стенках трубы или на поверхности обтекаемого тела. [c.258]

Эта малая величина скорости в приведенной выше формуле Рейнольдса при умножении на диаметр капилляра и делении на кинематическую вязкость масла дает и малую величину числа Рейнольдса, значительно меньшую, чем ее критическое значение, равное 1000. [c.252]

Критическое значение критерия Рейнольдса в начале псевдоожижения при Ёо = 0,4 (1.21) [c.260]

Переход от ламинарного течения к турбулентному — один из рассматриваемых видов нестабильности. Он широко известен и имеет важное практическое значение. Эксперименты показывают когда число Рейнольдса pdv r (где й — характеристический размер) достигает критического значения порядка 1000, течение параллельными струями (ламинарное) становится нестабильным (турбулентным) [c.29]

При некотором критическом значении числа Рейнольдса наступает более или менее резкий переход к другому закону, связывающему два упомянутых выше безразмерных комплекса. В этом новом режиме сопротивление не зависит от вязкости, а определяется плотностью текучего и пропорционально скорости в степени, приближающейся к 2. Это критическое значение числа Рейнольдса для труб лежит в пределе 2100—2300 (при этом в выражении [c.370]

Если б кш исчезает всюду при 1- оо, течение устойчиво. Напротив, если б к1п возрастает во времени, установится новый тип течения. Из классической гидродинамики известно, что это происходит, когда число Рейнольдса становится больше критического значения, соответствующего возникновению турбулентности. [c.9]

Для решения этой задачи необходимо полное выражение для избыточного локального потенциала (12.26) с положительным числом Релея- нагревание снизу). Мы хотим исследовать, как влияет медленное течение Пуазейля на образование ячеек Бенара. По-ви-димому, одночленное приближение будет достаточным для того, чтобы выявить влияние числа Рейнольдса на критическое значение (52а)с. Однако следует помнить, что локальный потенциал (12.26) был записан только для двумерных возмущений и что связь с трехмерной задачей уже не следует из теоремы Сквайра (упомянутой в разд. 12.1), поскольку теперь в потоке имеется температурный градиент. [c.188]

Несмотря на отмеченные недостатки результатов H.H. Павловского, есть основания для их сопоставления с соответствующими результатами трубной гидравлики. Важно подчеркнуть, что критические значения числа Рейнольдса, подсчитанные по формуле (1.11), намного меньше тех, которые в трубной гидравлике соответствуют переходу ламинарного течения в турбулентное. Это служит одним из доводов в пользу того, что причины нарушения закона Дарси при высоких скоростях фильтрации (увеличение влияния сил инерции по мере увеличения Re) не следует связывать с турбулизацией течения. Отсутствие турбулентности при нарушении закона Дарси было доказано также прямыми опытами, изложенными Г. Шнебели. [c.21]

В случае внутреннего течения переход от ламинарного режима к турбулентному происходит скачком при достижении критического значения критерия Рейнольдса, причем одновременно скачкообразно меняются также критерии Нуссельта и Стэнтона. Согласно Франк-Каменецкому" А1бг прохождение потока сквозь зер- нистый слой дает промежуточную картину имеются как тела, обтекаемые потоком, так и каналы, по которым он движется. Зависимость между критериями подобия для внутреннего и внешнего потоков может быть представлена эмпирической формулой [c.93]

Обнаруженная закономерность распределения концентрации в канале с двусторонним отсосом соответствующим образом сказалась на числах массообмена. На рис. 4,22 показано отношение локальных значений числа Шервуда для нижней (Sha) и верхней (Sh ) стенок как функция Gz — четко фиксируется максимум значения Sha/Sh в начальной области концентрационной неустойчивости, далее за счет истощения смеси и конвективного перемешивания асимметрия массообменных процессов на пластинах ослабляется, С ростом интенсивности отсоса (Pei ) и вызванным этим увеличением потенциала концентрационной неустойчивости (см. уравнение 4.67) наблюдается усиление асимметрии процессов массообмена — на рис. 4.22 большим критическим значением чисел Релея Rae при том же значении чисел Рейнольдса соответствуют более высокие значения отношения Sha/Shf . [c.147]

Согласно обобщенной формуле для скорости начала псевдо-ожижения величина п в выражении (XVII,9) уменьшается с увеличением размера частицы от значения большего, 1 до значения меньшего 1, вызывая изменения показателя степени при d в выражении (XVII,И) от положительной до отрицательной величины Итак, при изменении размера частиц предельное значение высоты проходит через максимум. Наличие последнего подразумевается также в уравнении Беккера, где критическое значение числа Рейнольдса изменяется, однако, с диаметром входного отверстия. Результаты опытов Редди с сотр. , напротив, показывают, что критическое значение числа Рейнольдса почти не зависит от размера входного отверстия. [c.631]

Режимы течения. Рейнольдс опытным путем установил, что в движущемся потоке жидкости или газа можно отчётливо различить два режима течения. Они получили названия ламинарный и турбулентный. При первом режиме слои жидкости скользят друг по другу и отдельные частицы движутся по непересекающимся траекториям. При турбулентном режиме, напротив, частицы движутся неупорядоченно, хаотически, а отдельные слои жидкости перемешиваются друг с другом, образуя вихри. Было также установлено, что при-достижении величиной Ке = ш//у (названной позднее критерием Рейнольдса) некоторого критического значения ламинарный режим начинает сменяться турбулентным. Здесь I представляет собой некоторый характерный линейный размер. Для потока жидкости или газа внутри труб принято использовать в качестве характерного размера I внутренний диаметр трубы в. В этом случае Некр = 2100. [c.65]

Измерения критического значения числа Рейнольдса с постоянным расходом жидкости дают величины порядка 325—52 [170] Кольборн [163] принимает Нбкр = 400, Григуль [57] на основе анализа б . шого числа опытных данных по пленочной конденсации паров чводы, двуокиси углерода, дифенила принимает Кекр = 270. Вероятное значение Некр лежит между 300 и 400. Рекомендуется [72] Кекр 400. [c.121]

При большой высоте вертикальной поверхности охлаждения и больших температурных напорах течение пленки конденсата может перейти в турбулентный режим. При этом в верхней части поверхности, где Кедл < Кекр течение пленки является ламинарным или волновым. На некотором расстоянии Хкр от верхнего конца поверхности критерий Рейнольдса достигает критического значения и течение переходит в турбулентный режим. Следовательно, на вертикальной поверхности охлаждения течение пленки конденсата носит смешанный характер. [c.130]

По мере увеличения скорости движения жидкость перестает двигаться вдоль параллельных линий, появляются вихри, приводящие к полному перемешиванию жидкости. Такой тип течения называется турбулентным. Число Рейнольдса, при котором происходит переход от ламипарного режима течения к турбулентному, называется критическим. Критическое значение числа Рейнольдса в трубах изменяется в пределах 2100—2300. В протяженных прямоугольных и кольцевых каналах переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при числе Рейнольдса около 2100, если рассчитывать его по характерному геометрическому размеру, равному гидравлическому диаметру канала. [c.233]

Если поток движется по трубопроводу, имеющему некоторый радиус кривизны, например по- змеевику с диаметром витка О и внутренним диаметром трубы й, то критическое значение критерия Рейнольдса увеличивается Некр>2100 (ламинарное движение в интервале более высоких значений Не). Так, при 0/й = 50 Кекр = 6000, а при 01й= 5,5 Н-екр = 7600. [c.52]

Таким образом, с помощью метода малых возмущений можно получить значение критического числа Рейнольдса. Начиная с того места на пластине, где число Рейнольдса достигает своего критического значения, начинают нарастать возмущения с определенной длиной волны. Далее вниз по потоку становятся неустойчивыми возмущения и с другими длинами волн. Наконец, на некотором расстоянии от начала потери устойчивости ламинарное течение переходит в турбулентное. Критическое число Рейнольдса, онределенное экспериментальным путем из наблюдения перехода ламинарного режима течения в турбулентный, соответствует тому месту пластины, где турбулентность потока приводит к перестройке всего течепия. Поэтому найденные пз экспериментов критические числа Рейнольдса обычно превышают по величине их теоретические значения. [c.312]

Ламинарный режим течения имеет место только при числах Рейнольдса, меньших своего критического значения. Согласно опытам в трубах критическое число Рейнольдса приближенно равно Я р = = 2300. Однако несУбходи-мо иметь в виду, что величина в значительной мере зависит от условий течения и в первую очередь от начальной турбулентности втекающего потока. В специальных экспериментах, где турбулентность внешнего потока была незначительной, удалось сохранить ламинарный режим течения до значительно больших, чем критическое, значений чисел Рейнольдса. [c.350]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.39 ]

Экстрагирование из твердых материалов (1983) -- [ c.76 ]

Процессы и аппараты химической промышленности (1989) -- [ c.32 , c.62 , c.67 , c.165 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.39 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология